Длинный круглый цилиндр

Длинный круглый цилиндр [c.446]

Два неограниченно длинных круглых цилиндра [c.287]

Используя эти свойства стабильности теплового потока, расчет теплопроводности в телах сложной геометрической конфигурации можно свести к расчету процесса нагрева (охлаждения) тел трех классических форм одномерной плоской пластины — тело первого класса, длинного круглого цилиндра —тело второго класса и шара — тело третьего класса. При решении задачи прежде всего необходимо рациональным образом определить класс, к которому надо отнести рассматриваемое тело. Затем произвести сравнение температурного поля с температурным полем основного тела этого класса. [c.114]

Приближенное решение задач теплопроводности начнем с определения температурных полей простейших тел неограниченной плоской стенки, бесконечно длинного круглого цилиндра и шара. Эти тела назы ваются также классическими. Сюда же можно отнести неограниченное тело с полостью в виде плиты, цилиндра или шара, полый цилиндр и полый шар. Характерной особенностью всех этих тел является то, что при симметричных условиях нагрева они имеют одномерные температурные поля. В результате решение задач теплопроводности крайне облегчается (именно поэтому сами тела получили название простейших). [c.31]

I. Постановка задачи. До тех пор, пока толщина X прогретого слоя не превышает размера Xq тела (в данном случае — радиуса цилиндра), в тепловом отношении такое тело ведет себя как неограниченное. В связи с этим бесконечно длинный круглый цилиндр радиуса Хо в первый период нагрева (первая стадия) можно рассматривать как неограниченное тело и, следовательно, применить к нему прежний метод решения задачи теплопроводности. [c.56]

Решение задачи. Температурное поле бесконечно длинного круглого цилиндра является симметричным относительно его оси и, следовательно, одномерным. Примем, что действительную температурную кривую можно заменить параболой (рис. 25) [c.56]

Постановка задачи. Нагревается бесконечно длинный круглый цилиндр радиуса Xq. Начальная температура цилиндра равна to. В момент т=0 температура поверхности цилиндра скачкообразно повышается до значения и остается на этом уровне до конца процесса (граничное условие первого рода). Необходимо найти температурное поле и количество переданной теплоты для этого цилиндра. [c.75]

Постановка задачи. Бесконечно длинный круглый цилиндр имеет радиус Хо. Начальная температура цилиндра равна /о. Через поверхность цилиндра в момент т = 0 начинает поступать постоянный по величине удельный тепловой поток q. Требуется найти температурное поле цилиндра и количество переданной теплоты для первой стадии нагрева X [c.96]

Постановка задачи. Бесконечно длинный круглый цилиндр ра- диуса Хо нагревается постоянным по величине удельным тепловым потоком (граничное условие второго рода). Начальная температура цилиндра равна (о. Необходимо рассчитать температурное поле цилиндра и количество переданной теплоты для любого момента времени. [c.102]

Была изучена зависимость между р н р где q = u + v + w , для развитого турбулентного спутного течения за длинным круглым цилиндром. [c.131]

В начале координат располагается особая точка рассматриваемого течения, так как с приближением к центру Се неограниченно возрастает. Поскольку любую линию тока можно принять за твердую границу, то, принимая в качестве такой границы, например, окружность радиуса r=ri и рассматривая течение вне этой окружности, получаем чисто циркуляционное обтекание бесконечно длинного круглого цилиндра радиуса гь Соответствующее распределение скоростей вне цилиндра приведено на рис. 4.8 направление скорости определяется знаком циркуляции. Будем считать Г>0 в случае, когда вращение жидкости проис.хо-дит против часовой стрелки. [c.86]

В качестве простого примера возьмем следующий случай бесконечно длинный круглый цилиндр радиуса а движется со скоростью и перпендикулярно к своей оси в неограниченной жидкости, которая в бесконечности находится в покое. [c.99]

Установим-общие формулы для результирующего воздействия вязкой несжимаемой жидкости при установившемся её движении на бесконечно длинный круглый цилиндр, имеющий поступательное движение и вращательное вокруг своей оси. Относительно вида и расположения других возможных границ жидкости никаких предположений делать пока не будем. [c.170]

Все предыдущие рассуждения можно применить также к телам, имеющим два конечных измерения одного порядка н третье измерение неограниченно большое (цилиндры и приз.мы). Тела этого типа мы будем называть телами второго класса. Основным телом второго класса является бесконечно длинный круглый цилиндр, с температурным полем которого мы будем сопоставлять температурные поля рассматриваемых цилиндров и призм. [c.322]

Притяжение бесконечно длинным круглым цилиндром. Постараемся определить притяжение бесконечно длинным круглым цилиндром. На основании сказанного будем рассматривать притяжение материальной точки с силой, обратно пропорциональной расстоянию, площадью круга, равномерно покрытого массою так, что поверхностная ее плотность равна двум объемным плотностям цилиндра. Так как всякую материальную круговую плошадь концентрическими кругами можно разбить на материальные окружности, то рассмотрим сначала притяжение точки материальною окружностью. [c.733]

ПРИТЯЖЕНИЕ БЕСКОНЕЧНО ДЛИННЫМ КРУГЛЫМ ЦИЛИНДРОМ 735 [c.735]

ТеМПЕРАТУРНЫЕ НАПРЯЖЕНИЯ В ДЛИННЫХ КРУГЛЫХ ЦИЛИНДРАХ 401 [c.401]

Температурные напряжения в длинных круглых цилиндрах. Описанный в предыдущем параграфе способ определения температурных напряжений можно применить также и к случаю длинного круглого цилиндра, если распределение температуры Т симметрично относительно оси цилиндра и не претерпевает изменений в направлении его оси. [c.401]

ТЕМПЕРАТУРНЫЕ НАПРЯЖЕНИЯ В ДЛИННЫХ КРУГЛЫХ ЦИЛИНДРАХ 403 [c.403]

Используя эти свойства стабильности теплового потока, расчет теплопроводности в телах сложной геометрической конфигурации можно свести к расчету процесса нагрева (охлаждения) тел трех классических форм одномерной плоской пластины — тело первого класса длинного круглого цилиндра — тело второго класса и шара —тело третьего класса. [c.111]

Во всех этих формулах анод, катод и поверхность сетки считаются бесконечно длинными круглыми цилиндрами. [c.388]

Формула (6.28) в предельном случае, когда эллипсоид вырождается в шар, (Со )> будет совпадать с формулой (6.18). В другом предельном случае, когда эллипсоид вырождается в бесконечно длинный круглый цилиндр, значение присоединенной [c.59]

Круглый цилиндр массы М, длины 21 и радиуса г = //6 качается около оси О, перпендикулярной плоскости рисунка. Как изменится период качаний цилиндра, если прикрепить к нему на расстоянии ОК = /72/ точечную массу т [c.286]

Рассмотрим охлаждение равномерно прогретого круглого цилиндра большой длины радиусом г в среде с меньшей постоянной температурой. Коэффициент теплоотдачи от поверхности цилиндра к среде не меняется во времени. Физические величины с, р и А, материала цилиндра не зависят от температуры и считаются известными. Необходимо определить температуру поверхности, температуру на оси цилиндра и количество тепла, отданное цилиндром в окружающую среду, для любого момента времени. [c.393]

Рис. 6.21. Безразмерные характеристики температурного режима в зоне наплавки длинного сплошного круглого цилиндра а — безразмерное время т пребывания точек выше относительной температуры 0 при наплавке вдоль образующей (/ — ало/Х = О, 2- 0,04, 3 — 0 1, 4 — 0,15) и относительная мгновенная скорость охлаждения w по линии наплавки (5 — ого/Х = О, б — 0,15) б — максимальные относительные температуры 0 2,кс ПР наплавке вдоль образующей в зависимости от относительной координаты р2 = г/го при ср = 0 (/ — аго/Х = О, 2 — 0,15) в — номограмма для определения функции Ф(л, /)

Рис. 6.21. <a href="/info/106024">Безразмерные характеристики</a> температурного режима в зоне наплавки длинного сплошного <a href="/info/202570">круглого цилиндра</a> а — безразмерное время т пребывания точек выше <a href="/info/276556">относительной температуры</a> 0 при наплавке вдоль образующей (/ — ало/Х = О, 2- 0,04, 3 — 0 1, 4 — 0,15) и относительная <a href="/info/7895">мгновенная скорость</a> охлаждения w по линии наплавки (5 — ого/Х = О, б — 0,15) б — максимальные <a href="/info/276556">относительные температуры</a> 0 2,кс ПР наплавке вдоль образующей в зависимости от <a href="/info/138644">относительной координаты</a> р2 = г/го при ср = 0 (/ — аго/Х = О, 2 — 0,15) в — номограмма для определения функции Ф(л, /)

Задача 314. Прямой однородный круглый цилиндр веса Л, длины 2/ и с радиусом основания, равным г, прикреплен к горизонтальной оси л, проходящей через его центр тяжести О. Ось 2 образует с осью [c.248]

Анализ результатов. Оценка геометрических свойств любого тела с помощью величины R по существу своему равноценна сравнению рассматриваемого тела с неограниченной плоской стенкой соответствующей толщины. Так, например, бесконечно длинный круглый цилиндр должен обладать такими же овойствами, как неограниченная плоская стенка, толщина которой в 2 раза меньше диаметра цилиндра. Ш ар должен иметь такие же тепловые свойства, как неограниченная плоская стенка толщиной, в 3 раза меньшей диа1(1етра шара, и т. д. [c.161]

Если элемента1рная трубка теплового тока имеет форму плоского клина, то для нее также будет справедливо свойство стабильности. Из множества таких элементарных трубок теплового тока можно составить тело второ го iклa ial, имеющее два конечных измерения одного порядка и третье измерение неогр аниченно большое (цилиндры и призмы). Основным телом второго класса является бесконечно длинный круглый цилиндр. [c.169]

Опыты по изучению перехода в пограничном слое, обусловленного турбулентностью свободного потока, были проведены на гладкой модели, имеющей форму удобообтекаемого тела вращения. Это длинный круглый цилиндр диаметром 76,2 мм и длиной 152,4 мм с навинченным полуэллипсоидным наконечником диаметром 76,2 мм (модель I). Ось модели совпадала с осью туннеля. Для получения изотропной турбулентности потока в туннеле на некотором расстоянии от наконечника модели устанавливалась сетка. Положение перехода определялось наблюдением за поведением очень тонкой полоски белых чернил, поступающих в ламинарный пограничный слой из отверстия на поверхности, расположенного вблизи наконечника. Вначале белая полоска устойчиво течет вдоль поверхности без заметного изменения своей щирины, но в конце концов внезапно наступает кратковременое утолщение, сопровождающееся пульсациями. Пульсации спазматически распространяются на некоторой длине модели, причем их интенсивность и частота увеличиваются с расстоянием по потоку. В конечном итоге тонкая лента чернил быстро размывается в окружающей среде. За зону перехода принималась зона, в пределах которой наблюдались пульсации, а за точку перехода принималась наиболее близко расположенная к носу модели точка, в которой впервые замечались пульсации. Этот метод определения положения перехода был осуществлен с целью получения результатов, согласующихся с результатами опытов на трубе малого диаметра. На основании теории Тейлора [12] было получено безразмерное число [c.129]

Первая из этих двух статей появилась в 1911 г. и носит название О снежных заносах . В этой работе П.Е. Жуковский дает объяснение тому факту, о котором нам уже приходилось упоминать выгае, что когда вьюга несет низовой снег и встречает на своем пути неподвижные предметы, тогда перед преградою образуется снежная выемка, а на некотором расстоянии от преграды — снежный бугор Жуковский предполагает, что преграждаюгций предмет представляет собой выступаюгций из снега весьма длинный круглый цилиндр с горизонтальной осью, перпендикулярною направлению ветра. Такой выбор формы препятствия объясняется тем, что математически регаение задачи для круглого ци- [c.117]

Таким образом, результирующее воздействие вязкой несжимаемой Жидкости на бесконечно длинный круглый цилиндр при его плоско-параллельном движении зависит от распределения давления й вихря вдоль поверхностйсамого [c.171]

На рис. 13.10 изображены некоторые результаты измерений для сжимаемого ламинарного пограничного слоя, полученные Р. М. О Доннелом [ ]. Эти измерения выполнены при числе Маха Мао = 2,4 и при различных числах Рейнольдса на наружной стороне очень тонкого и длинного круглого цилиндра, обтекаемого в осевом направлении. В качестве абсцисс для профилей взяты значения г/Убг, где 82 есть толш ина потери импульса определяемая формулой (13.75). Расположение полученных при этом точек показывает, во-первых, аффинность профилей скоростей на различных расстояниях от передней кромки и, во-вторых, хорошее совпадение с теоретическими результатами Д. Р. Чепмена и М. В. Рубезина 1Щ. [c.318]

Прямой однородный круглый цилиндр массы М, длины 21 и радиуса г вращается с постоянной угловой скоростью оэ вокруг вертикальной оси Ог, проходящей через центр масс О цилиндра угол между осью цилиндра 0 и осью Ог сохраняет при этом постоянную величину а. Расстояние Н Н2 между подпятником и под-щипником равно Н. Определить боковые силы давления N1 на подпятник и N2 на под- [c.322]

Пример 2. Однородный круглый цилиндр силой тяжест и / =200 П, радиусом /< = 20 см, длиной /=80 см с помощью вала АВ нрап1ается вокруг вертикальной оси с постоянной угловой скоростью <и-20с (рис. 91). Ось вращения касается поверхности цилиндра посередине обрачуюпюй в точке [c.379]

Задача 320. Бревно веса Р длины 2/ с радиусом основания г опиралось своими концами на два кирпича. Внезапно правый кирпич был выбит из-под бревна. Определить силу реакции левого кирпича, полагая, что в начальный момент падения бревна его ось остается оризонталыюй. Бревно считать однородным круглым цилиндром. [c.256]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...