Напряжения Постоянные — Зависимость от температуры

Для расчета компонентов напряжений в пластической области необходимо задать деформационные характеристики в зависимости от температуры. В первом приближении можно пользоваться идеализированными свойствами материала в виде модели идеального упругопластического материала (см. рис. 11.4). Предел текучести, модуль упругости и коэффициент Пуассона свариваемого материала задают зависимыми от температуры ат = ат(Т), Е = Е Т), v = v(T). В пределах интервала деформирования [(k—1)...(й)] свойства материала принимают постоянными, равными значению в точке k. [c.422]

Несколько иначе происходит процесс так называемой ползучести у металлов при повышенной температуре. При мгновенном приложении растягивающей нагрузки к образцу он приобретает мгновенную деформацию во, которая может быть упругой, а может состоять из упругой и пластической части, в зависимости от температуры и напряжения. Если приложенная нагрузка сохраняется постоянной, деформация образца продолжает увеличиваться со временем, к моменту дополнительная деформация становится равной е, график зависимости е от t совершенно подобен изображенному на рис. 1.10.1. Но теперь деформация представляет собой необратимую, т. е. пластическую деформацию. В этом можно убедиться только произведя разгрузку. Бели начальная деформация упруга, то при разгрузке произойдет мгновенное сокращение на величину е , если начальная деформация была упругопластической, то после разгрузки исчезает только упругая часть а/Е. Разгруженный образец не уменьшает своей длины по- [c.39]

Теория пленочной конденсации Нуссельта основывается на следующих основных предпосылках течение конденсата ламинарное напряжение трения на поверхности пленки пренебрежимо мало перенос теплоты лимитируется термическим сопротивлением пленки конденсата физические параметры конденсата постоянны. Для обеспечения лучшего согласия с экспериментом вводят поправки на интенсифицирующее воздействие волнового движения пленки (ву) и изменение физических параметров в зависимости от температуры (е<). Формулы для расчета среднего коэффициента а на вертикальной стенке высотой Н записываются в различных модификациях. Если задан температурный напор то определяющим критерием является приведенная высота поверхности 7 [c.58]

В зависимости от температуры скорость ползучести при постоянной величине напряжения изменяется по следующему закону [c.67]

В то же время известны зависимости, имеющие экстремальный характер. К ним относятся изменение длительной пластичности е, в функции времени до разрушения Хр [59], напряжения сг [34], температуры Т при длительном разрыве с постоянной скоростью деформирования [32] изменение долговечности N по числу циклов до разрушения в зависимости от температуры Т [2 ] и по суммарному времени N% в зависимости от продолжительности цикла Тц [7 ] при длительной термической усталости (рис. 21). Наличие минимумов на приведенных кривых свидетельствует о существовании областей по параметрам длительного статического и термоциклического нагружения, в которых способность материала к накоплению пластических деформаций наиболее ограничена. [c.51]

В том случае, если этот структурный параметр является постоянным независимо от напряжения и деформации, то получаемые уравнения имеют вид уравнений (3.14)—(3.16). В этих уравнениях зависимость от температуры характеризуется членом (где ЛЯ,.— энергия активации ползучести — газовая постоянная), тогда параметр, определяющий скорость деформации с температурной поправкой [c.69]

Ползучестью называется непрерывная деформация металлов под действием постоянно приложенных напряжений. В зависимости от температуры и вели- [c.351]

Рис. 24.2. Диаграмма ползучести стали в зависимости от температуры при постоянном напряжении

Параметры постоянного тока характеризуют величины неуправляемых токов через транзистор. Эти параметры и их зависимость от температуры и приложенных напряжений используют для расчета режима транзисторов по постоянному току и стабильности режима. К параметрам постоянного тока относятся [c.64]

Представляет интерес выяснить зависимость высокоэластической деформации и скорости ее развития от температуры. На основании представлений кинетической теории эластичности следует ожидать, что полная величина высокоэластической деформации (при постоянном напряжении) не должна зависать от температуры 3 35 [c.35]

В зависимости от температуры скорость деформации при постоянной нагрузке обычно выражается кривой, состоящей из трех участков (рис. 59). АВ — участок, соответствующий начальной скорости ползучести (первая стадия) ВС — участок установившейся скорости ползучести (вторая стадия), когда удлинение имеет постоянную скорость. Если напряжения достаточно велики, то за этим участком протекает третья стадия (участок D), связанная с началом разрушения образца (образование шейки). [c.120]

В. И. Даниловская, А. А. Ильюшин, А. Д. Коваленко, Г. С. Писаренко,. Ю. Н. Работнов, С. В. Серенсен, В. Н. Феодосьев, Я. Б. Фридман и др.). В этом параграфе будут рассмотрены только вопросы термопрочности и разрушения при высоких и низких температурах вопросы же анализа термоупругих и термопластических деформаций и напряжений до разрушения здесь не освещаются. Исследование прочности при высоких и низких температурах охватывает большой круг вопросов экспериментального и теоретического характера. Экспериментальные исследования прежде всего связаны с получением основных характеристик прочности и деформативности различных материалов (в первую очередь жаропрочных) в зависимости от температуры как при кратковременных, так и при длительных нагрузках. К этому же циклу исследований нужно отнести экспериментальное определение упругих постоянных материала при высоких и низких температурах. [c.414]

Развитие деформации растяжения можно легко записать в виде диаграммы деформации. Поскольку такие диаграммы чувствительны к процессам, протекающим в ходе деформации, анализ их позволяет получить ряд данных об этих процессах. Диаграммы растяжения записывают обычно в координатах усилие растяжения (Р) — абсолютное удлинение (А/) или в координатах напряжения (а)—относительное удлинение (6). Так как при переходе от координат Р — А/ к координатам а—б значения усилия и абсолютного удлинения делятся на постоянные для данных условий испытания величины — начальную площадь поперечного сечения (Ро) и начальную расчетную длину образца ( о), то вид диаграммы растяжения при этом не изменяется. На рас. 98 приведены машинные диаграммы в координатах Р — Д/ нормализованных углеродистых сталей 10 и 45, испытанных в интервале температур 20—700° С. В зависимости от температуры деформации получаются четыре основных типа кривых растяжения обычная монотонная кривая растяжения с площадкой текучести и зубом или без зуба текучести монотонная кривая растяжения без зуба и площадки текучести кривая растяжения с пилообразными (зубчатыми) областями на отдельных участках полностью пилообразная кривая растяжения на всем протяжении от площадки текучести до разрушения образца. Первый тип диаграммы характерен для деформации при температурах ниже температуры динамического деформационного старения, второй — для деформации при температурах выше динамического деформационного старения, третий и четвертый — для деформации в интервале температур динамического деформационного старения. [c.246]

Разумеется, построением диаграмм состав — свойство не ограничиваются задачи физико-химического анализа. Круг вопросов, охватываемых им, включает также изучение влияния различных внутренних изменений на свойства сплавов постоянного состава роста зерна, структурных изменений, выделения дисперсных фаз и их коагуляции, аллотропических превращений и т. д. Большинство перечисленных процессов находится в самой тесной зависимости от температуры, времени и напряжения, поэтому испытания на ползучесть и релаксацию, совмещающие эти три фактора, могут стать весьма полезными, а иногда незаменимыми методами физико-химического исследования металлических сплавов. [c.197]

Из последнего выражения следует, что если пренебречь изменением сопротивления обмотки регулятора Го в зависимости от температуры и считать его постоянным, регулируемое напряжение генератора зависит только от величины воздушного зазора б и натяжения пружины Следовательно, при неизменной регулировке регулятора (неизменных 5 и F ,) регулируемое напряжение генератора при изменении его числа оборотов и нагрузки будет оставаться постоянным, а для изменения поддерживаемого регулятором напряжения нужно изменить натяжение пружины (основной способ регулировки) или величину воздушного зазора б. [c.60]

Предел длительной прочности соответствует напряжению, при котором протекает непрерывная ползучесть, приводящая материал к разрушению за заданное время при данной постоянной температуре. Пределы длительной прочности даны на графиках в зависимости от температуры и приложенного напряжения. [c.70]

Приборы для измерения напряжения при пробое можно ставить либо на стороне низшего напряжения, либо на стороне высшего напряжения. Во втором случае напряжение измеряют либо высоковольтным вольтметром, либо трансформатором напряжения и низковольтным вольтметром или же шаровым разрядником. Пробивное напряжение воздуха между сферическими электродами (шаровой разрядник) может быть определено расчетом или с помощью таблиц, в которых значения пробивного напряжения даются в зависимости от диаметра шаров и расстояния между ними для нормальных условий, т. е. для температуры 20° С и давления воздуха 760 мм рт. ст. Пробивные напряжения для шаровых разрядников диаметром до 12,5 см приведены в табл. 6-1. Из этой таблицы видно, что при расстояниях более 1 см пробивные напряжения для симметричного распределения напряжения (оба шара изолированы) несколько выше, чем в том случае, когда один шар заземлен. Если один шар заземлен, то пробивные напряжения при постоянном токе и импульсах зависят также от полярности незаземленного шара. [c.162]

Рис. 19-11. Электрическая прочность (при постоянном напряжении) в зависимости от температуры для некоторых стекол и ситаллов.

Зависимость истинных напряжений от модифицированной по скорости температуры построена Мак-Грегором и Г. Фишером для сталей с различным содержанием углерода (рис. 1.7, б) [32]. Зона А соответствует испытаниям на растяжение, зона В-т сжатие при переменных 0 и б, а зона С - на сжатие при постоянных 0 и ё (степень деформации б = 0,8). Кривые отражают известный закон Н.С. Курнакова изменение прочностных характеристик материала (твердости, предела текучести и временного сопротивления) подчиняется экспоненциальной зависимости от температуры (рис. 1.7, в) [c.19]

Если не учитывать изменение по радиусу диска упругих характеристик материала в зависимости от температуры, то тогда замена профиля диска несколькими профилями переменной толщины позволит значительно сократить число участков, по сравнению с заменой профиля диска ступенчатым, состоящим из участков постоянной толщины. Кроме того, в первом случае, в отличие от второго, отсутствуют разрывы в функциях напряжений иа границах участков. [c.115]

Задача термоупругости ортотропной оболочки вращения с учетом зависимости упругих и термических постоянных материала оболочки от температуры. В некоторых задачах термоупругости оболочек, когда рассматриваемые разности температур достаточно велики, а сама температура превышает некоторое предельное значение, характерное для данного материала, бывает необходимо при определении температурных напряжений учитывать изменения термоупругости постоянных материала оболочки в зависимости от температуры. Отсылая читателя для полного изучения вопроса к специальной литературе, рассмотрим здесь [c.328]

Характеристика новых датчиков. Шесть датчиков были испытаны на установке с газовой горелкой для определения выходного напряжения при работе на богатой и бедной смесях, переходной характеристики и внутреннего сопротивления в зависимости от температуры. Для проведения измерений в схеме имелись две шунтирующие постоянные нагрузки с сопротивлением 5-10 Ом (нагрузка параллельно соединена с вольтметром и осциллоскопом) с сопротивлением 0,83-10 Ом (вольтметр, осциллоскоп и шунтирующий резистор 10 Ом). Сопротивления нагрузки соответствуют входному полному сопротивлению электронного блока системы регулирования по замкнутому циклу. Зависимость выходного напряжения от К измерялась при температурах 350 и 500°С в процессе динамометрических испытаний с использованием метода подстройки эквивалентной степени сжатия. Данные, полученные в результате испытаний, приведены на рис. 2—5 и 6. Средние величины и средние квадратические отклонения, вычисленные по данным испытаний, приведены в табл. 1 и 2. [c.63]

По мнению А. П. Гуляева, это обусловлено тем, что температурная зависимость образующегося количества мартенсита определяется не разным числом зарождающихся центров, а различным размером возникающих мартенситных кристаллов [35]. Однако это плохо согласуется с данными об огромной и практически не зависимой от температуры скорости краевого роста отдельных мартенситных пластин в стали ( > 1 мм сек). Сторонники тепловой теории [5, 203] объясняют этот факт тем, что при постоянной скорости роста отдельных кристаллов объемная скорость мартенситного превращения должна определяться скоростью зарождения центров, которая зависит от температуры. При этом чем меньше скорость охлаждения, тем больше должно образовываться зародышей. Однако А. П. Гуляев [35] указывает, что при быстром охлаждении в области отрицательных температур ( < —50°) из-за резкого повышения упругопластических свойств аустенита не успевают развиваться пластическая деформация и связанный с нею процесс зарождения мартенситных кристаллов. Таким образом, точки зрения сторонников теории напряжений и тепловой теории по этому вопросу сблизились. Все же следует заметить, что с точки зрения теории напряжений удается найти более простое [c.183]

Если обратиться к эмпирическим формулам (190.2), (190.3) или (190.4), то окажется, что зависящим от температуры будет лишь один коэффициент, а именно А в формуле (190.2) н к ъ формулах (190.3) и (190.4). На самом деле температурная зависимость ползучести технических сплавов имеет более сложный характер, и при обработке опытных данных оказывается, что все постоянные, входящие в формулу, зависят от температуры. Однако, если диапазон изменения температуры невелик (50°—100° для стали), уравнение (193.2) дает достаточно точные предсказания. Нужно только иметь в виду, что энергия активации /, не постоянна, она меняется в зависимости от температуры и напряжения. Изменение энергии активации свидетельствует о переходе от одного преобладающего механизма ползучести к другому. [c.435]

Ползучесть. При высоких температурах существенное значение имеет явление ползучести материалов (крип), заключающееся в росте пластической деформации с течением времени при постоянном напряжении, не вызывающем пластических деформаций при кратковременном действии нагрузки. В зависимости от величины напряжения и температуры деформация, происходящая в результате ползучести, может либо прекратиться, либо продолжаться до разрушения материала. [c.114]

Сверхпроводимость — квантовое явление, возникающее вследствие Бозе-конденсации пар электронов проводимости. Двумя важнейшими макроскопическими признаками возникновения сверхпроводящего состояния являются 1) отсутствие сопротивления протекающему постоянному электрическому току при температуре ниже некоторой критической Тс, 2) выталкивание магнитного поля из объема сверхпроводника (эффект Мейснера). Существуют критическое магнитное поле Не и критическая плотность тока j , при превышении которых сверхпроводимость исчезает. Зависимость критической напряженности магнитного поля от температуры с хорошей точностью описывается формулой [c.448]

Таким образом, компоненты Oj тензора напряжений в зависимости от компонент тензора деформации можно получить ио формуле (3.14), дифференцируя внутреннюю энергию U ( i), s) по компонентам тензора деформации при постоянной энтропии s, или по формуле (3.18) дифференцируя свободную энергию F г-j, Т) при постоянной температуре Т. Свободная энергия F и внутренняя энергия U являются, следовательно, потенциалами для тензора напряжений (ои), [c.53]

Каждая из этих областей характеризуется определенным диапазоном температур и напряжений, который удобно рассмотреть на диаграмме рис. 18.2.1. Здесь по оси абсцисс откладывается темпе,ратура Г, по оси ординат — напряжение а. В результате кратковременного испытания па разрыв определяется предел прочности Ов. Верхняя кривая 1 соответствует зависимости предела прочности от температуры, область, лежащая выше этой кривой и обозначенная буквой Р, есть область мгновенного разрушения. Предел прочности Ов зависит от скорости испытания, особенно при высоких температурах, но мы не принимаем во внимание эти эффекты при рассуждениях качественного характера. Штриховая кривая 2 определяет ту границу, ниже которой ползучесть вообще не наблюдается. Эта кривая также довольно условна. Многочисленные попытки определения истинного предела ползучести, т. е. такого напряжения (при данной температуре), ниже которого материал вообще не ползет, не привели пи к каким результатам и в настоящее время оставлены. Под действием постоянного напряжения а образец при данной температуре разорвется по истечении времени t. Наоборот, задаваясь временем t, можно определить напряжение, при котором образец в это время разорвется. Назовем это напряжение длительной прочностью 0(. Очевидно, что величина длительной прочности за-40 [c.615]

Для монохроматического света данной длины волны X разность показателей преломления Пе— о пропорциональна квадрату напряженности поля Е Пс—По = кЕ , где к — константа, характеризующая жидкость. При прохождении светом толщины жидкости й между обыкновенным и необыкновенным лучами возникает разность хода А= Пс—По)(1 = кйЕ . Разность фаз при этом равна Ф=(2яД)Д = 2л(/гД)й или ср = 2лВй , где В = к1% — величина, характерная для данной жидкости (постоянная Керра). Постоянная Керра зависит от температуры и длины волны света X. Благодаря квадратичной зависимости ф от разность фаз между обыкновенным и необыкновенным лучами не зависит от направления электрического поля. [c.66]

Ф и г. 5.11. Изменение оптической постоянной по напряжениям для хизола 4485 в зависимости от температуры (измерения после значительной выдержки [c.140]

Величина относительной магнитной проницаемости ферромагнитных веществ не является постоянной величиной и изменяется в зависимости от температуры и напряженности магнитного поля. В процессе нагрева ферромагнитные вещества сначала снижают, а затем и вовсе теряют свои магнитные свойства. При достижении определенной температуры, называемой температурой магнитного превращения или точкой Кюри, магнитная проницаемость ферромагнитных веществ становится равной единице и при дальнейшем нагреве остается неизменной. Точка Кюри у чистого железа соответствует температуре нагрева Тк = 768° С, у никеля Гк = 360° С, у цементита ГезС = 256° С [75]. [c.352]

В 115 опытах, которые провел Херд по трехосному нагружению золенгофенского известняка, на кривых напряжение — деформация был прослежен переход от хрупкого поведения к пластическому в зависимости от температуры (до 700° С) и обжимающего давления и давления поровой жидкости. Для получения при постоянном обжимающем давлении / с = = 3000 атж = onst осевой пластической деформации сухого известняка, равной 8=10%, дифференциальное (осевое минус поперечное) напряжение, составлявшее при 20° С 6500 атм кг1см ), пришлось снизить при 600° С до 1800 атм. При этом кривые напряжение — деформация напоминали кривые для пластичного металла, испытывающего наклеп. Напротив, в присутствии давления поровой воды (порового давления) р пластичность при постоянном обжимающем давлении рс= атм и температуре 0=150° С сильно снижалась с деформации 8 = = 10% при р = 610 атм до 8 = 3% при норовом давлении р = = 940 атм. В то же время для дифференциального напряжения течения обнаруживался отчетливый горб, верхний предел текучести , и происходило преждевременное разрушение, ясно свидетельствуя об охрупчивании под действием порового давления р. [c.604]

Домённая поляризация. Доменная поляризация присуща особому классу твердых диэлектриков — сегнетоэлектрикам, получившим свое название от сегнетовой соли, на которой впервые были обнаружены те особенные свойства, которые характеризуют этот класс материалов. Сегнето-электрическими свойствами обладают некоторые неорганические кристаллы. Эти кристаллы состоят из областей — доменов, представляющих собой как бы большие диполи с определенными электрическими моментами. Таким образом, сегнетоэлектрики отличаются от полярных диэлектриков тем, что последние имеют полярные молекулы, а первые — спонтанно поляризованные области, существующие в материале и до наложения внешнего поля. Под влиянием приложенной разности потенциалов происходит однообразная ориентация электрических моментов всех доменов в поле она приводит к созданию очень большого суммарного электрического момента, к большому поляризационному заряду, к большому емкостному току. Следовательно, такие материалы обладают очень большой диэлектрической проницаемостью. Ориентация доменных электрических моментов под влиянием электрического поля (доменная поляризация) связана с известным искажением кристаллической решетки. Как при других видах, поляризации, так и при доменной при постоянном напряжении после установления поляризации вызванный ею ток становится равным нулю. При переменном напряжении вследствие непрерывно происходящего изменения направления электрического поля токи доменной поляризации существуют в течение всего времени приложения напряжения. Доменная поляризация наблюдается при разных частотах вплоть до сверхвысоких радиочастот. Токи доменной поляризации имеют не только большую реактивную составляющую, но и большую активную составляющую, благодаря чему сегнетоэлектрики имеют сравнительно большой tg б. Особенностью сегнетоэлектриков является своеобразная зависимость диэлектрической проницаемости от температуры. На рис. 2-6 показана зависимость от температуры относительной диэлектрической проницаемости одного из промышленных материалов сегнетоэлектриков — титаната бария (BaTiOз), впервые изученного в качестве диэлектрика Б. М. Вулом и И. М. Гольдман. Эта кривая снята при напряженности электрического поля 3 кВ/м. При температуре, близкой к абсолютному нулю, [c.39]

Измерение напряжения при пробое может производиться по вольтметру на стороне низкого напряжения, но градуировка его имеет ряд особенностей. Падение напряжения в кенотроне зависит от температуры и тока накала. Поэтому если желают измерять напряжение при пробое Еольтметро.м, включенным на стороне низшего напряжения, то зависимость между его показаниями и вьшрямлен-ным высоким напряжением, измеренным шаровым разрядником, можно получить лишь при определенных значениях тока накала и температуры и притом лишь для данной схемы выпрямления при невысоком сопротивлении изоляции объекта испытаний (менее 10 ом) необходимо градуировку выполнять при включенном объекте. Ввиду сложности такой градуировки предпочтительно измерять напряжение непосредственно вольтметром высокого напряжения. Погрешность измерения напряжения на объекте не должна превышать 3%. Для испытаний при постоянном токе при напряжениях до 100 кв могут применяться как несимметричная схема (с одним кенотроном), так и симметричная (с двумя кенотронами). При более высоких напряжениях используют обычно симметричную схему. Испытание может производиться при пла1Вном или ступенчатом подъеме напряжения. [c.84]

В процессе нагрева и охлаждения метглла при сварке его температура, величины деформаций и напряжений постоянно меняются. Вместе с тем, свойства металла — его пластичность и прочность — также весьма сильно зависят от температуры. Чтобы раскрыть механизм возникновения трещин при сварке, целесссбразко совместно рассмотреть изменение свойств металла и напряжений в нем в зависимости от температуры. [c.295]

Кроме того, процесс окисления, в зависимости от температуры, следует часто температурному коэфициенту для диффузионного процесса, а не температурному коэфициенту для химической реакции. Для этих случаев рост пленок на металлах с постоянной скоростью может быть О бъ-яснен Следующим образом. В начальный период образования первичной пленки на чистой поверхноста металла возникает тончайший оплошной слой псевдо1морфного окисла. Этот слой является как бы кристаллографическим продолжением решетки металла и в нем еще не реализованы возникающие вследствие измененных параметров решетки окисла напряжения. Однако при достижении некоторой [c.43]

Основным регулирующим органом централизованной системы является преобразователь энергии, состоящий из двух основных узлов, расположенных в подвагонных ящиках пятисистемного преобразователя и инвертора переменного тока. В преобразователе энергии различают входной электрический дроссель, установленный в отдельном подвагонном ящике. Преобразователь энергии обеспечивает преобразование электрической энергии контактного провода через специальные выводы в электрическую энергию с определенными параметрами 1 — напряжение 220 В переменного тока частотой 50 Гц, мощность 15 кВт — для питания всех омических потребителей (дополнительного отопления салона и тамбуров, компрессора, кипятильника, бойлера, плитки, отопления бака для сбора фекалий и водяных труб) 2 — напряжение 110 В постоянного тока, мощность 8 кВт — для питания системы освещения, однофазного статического преобразователя и зарядного устройства аккумуляторной батареи с регулированием зарядного напряжения в зависимости от температуры окружающей среды 3 — напряжение 220 В переменного тока частотой 50 Гц, мощность 3 кВ-А для питания двигателей вентиляторов, холодильника и аккумуляторной батареи, розетки для пылесоса, электробритв, магнитных клапанов 4 — трехфазное напряжение 220 В переменного тока частотой 50 Гц, мощность 23 кВ-А — для питания двигателей холодильной установки. Электронный блок пятисистемного преобразователя требует обогрева ящика, в котором он находится при температуре окружающей среды ниже -25 °С, для чего в ящике смонтированы нагревательные элементы мощностью 2,7 кВт. Автотрансформатор подсоединен к выводу пятисистемного преобразователя и служит для ограничения напряжения питания кипятильника, бойлера. [c.153]

Анализ поведения жаропрочных сплавов в условиях циклической ползучести при переменных напряжениях г > 0) проведен по данным испытаний на повторную релаксацию в условиях <Го - onst. Результаты испытаний целого ряда жаропрочных материалов свидетельствуют о том, что с увеличением номера цикла повторного нагружения значение оставшегося напряжения в зависимости от температуры либо увеличивается, либо уменьшается, либо остается постоянным [48 . [c.111]

Электролитические конденсаторы предназначены для работы в цепях только с постоянным и пульсирующим напряжениями. Их выпускают следующих типов КЭ — конденсаторы электролитические, КЭГ — герметизированные, ЭТ—танталовые, ЭТН—неполярные, ЭТО — объемно-пористые и др. В зависимости от рабочего диапазона температур их подразделяют на группы Н — неморозостойкие, работают при температуре от —10 до +70 С, М — морозостойкие — от —40 до -f60 С ПМ — повышенной морозостойкости — от —50 до+60° С ОМ — особоморозостойкие— от —60 до -1-60° С. Электролитические конденсаторы имеют большие емкости — до 2000 ыкФ и выпускаются одно-, двух- и многосекционными, т. е. в одном корпусе может помещаться несколько конденсаторов. [c.133]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...