Картина полос в пластинке

На рис. 5 (а, б) приведены картины полос для одной и той же модели соответственно в условиях плоского и кругового полярископов. Обычно пластинки в четверть волны в полярископах монтируются в откидных оправах, что дает возможность наблюдать картину полос в условиях как кругового, так и плоского полярископа. [c.29]

На рис. 15.5 показаны теоретическая схема расположения фронтов волн, распространяющихся в упругой полуплоскости при действии вертикального мгновенного импульса, приложенного на свободной границе, и экспериментальная картина полос в модели из высокомодульного оптически чувствительного материала при взрыве накладного сосредоточенного заряда ВВ на торце пластинки. [c.205]

Поскольку толщина слоя переменная, то получится совокупность интерференционных полос, параллельных ребру двугранного угла между зеркалом 3i и изображением зеркала 3 в пластинке П. Легко убедиться, что в рассмотренном нами случае идеального точечного источника, излучающего монохроматический свет, интерференционная картина независимо от толщины воздушного клина будет четкой. В действительности, если исходить из выражения интенсивности, видно, что она равна нулю каждый раз, когда толщина [c.91]

Лучи 1 W 2 после отражении от зеркал 3i и 3.2 выходят из пластинки Пу и направляются в зрительную трубу 7. Как видно из рис. 5.19, луч 1 проходит через пластинку III один раз, в то время как луч 2 проходит через нее три раза. С целью создания идентичных условий для обоих лучей на пути луча / помещают пластинку Яа, имеющую такую же толщину, как и пластинка Я]. От воздушной прослойки, образованной зеркалом 3i и изображением 3i зеркала З. , в пластинке Я наблюдается интерференционная картина. В зависимости от относительного положения 3i и З.2 будет наблюдаться интерференция полос равного наклона или равной толщины. Если 3 строго перпендикулярно 3i, то 3 и З-2 будут строго параллельны. В этом случае будут наблюдаться [c.112]

Наблюдаемая интерференционная картина будет, очевидно, соответствовать интерференции в воздушном слое, образованном зеркалом 8 и мнимым изображением зеркала 5х в пластинке Р . Если Ах и Аа расположены так, что упомянутый воздушный слой плоскопараллелен, то получающаяся интерференционная картина представится полосами равного наклона (круговыми кольцами), локализованными в бесконечности, и следовательно, наблюдение [c.134]

Результаты. На фиг. 9.47 и 9.48 показано распределение вдоль контура втулки порядков полос интерференции и деформаций для номинального напряжения 0,7 кг см . Распределение напряжений приведено на фиг. 9.49—9.51, где экспериментальные результаты сопоставляются с результатами теоретического решения. На фиг. 9.49 охарактеризовано распределение наибольших касательных напряжений. Хорошее совпадение результатов эксперимента и теории показывает, что картины полос интерференции дают точные результаты, так как наибольшие касательные напряжения были определены непосредственно по картинам полос. На фиг. 9.50 и 9.51 показано, как распределяются радиальные и касательные напряжения по поверхности контакта между пластиной и втулкой. И здесь выявилось хорошее совпадение результатов эксперимента и теории, за исключением величины радиального напряжения на участке контура при значениях 0, близких к 90°. Это расхождение можно приписать тому, что пластинка имеет конечную ширину, а деформация пластинки достигает значительной величины. На границе с втулкой возникали деформации до 3%. Теоретические величины напряжений, использовавшиеся в целях сравнения, были вычислены на основе общего решения Савина [18] применительно к конкретной рассматриваемой задаче. [c.270]

При Д, равном нескольким X (модель из материала высокой оптической активности, <20 кг с 5 мм), на экране получаются светлые и темные полосы различных порядков т картина полос). Точки, лежащие на одной и той же полосе, соответствуют одинаковым га, т. е, одинаковым величинам (о — 02) = = 2хп,ах в плоской модели. Для получения картины полос применяется монохроматический свет и круговая поляризация (включаются пластинки четверть волны"). При m > 5-Г-6 и белом свете [c.519]

При рассмотрении интерференции в плоских пластинах до сих пор были приняты во внимание только два луча либо луч, отраженный от первой поверхности, и луч, отраженный от второй поверхности, либо луч, прошедший через пластинку без отражения, и луч, отраженный от второй поверхности, затем от первой и прошедший через пластинку. В действительности в пластинке лучи могут отражаться дважды, трижды, четырежды и т. д. — много раз, особенно, если пластинка достаточно велика и падение луча близко к нормальному. В обычной стеклянной пластинке уже после второго отражения поток энергии настолько слаб, что практически влиянием многократных отражений пренебрегают. Иная картина получается, если поверхности, ограничивающие плоскопараллельную пластинку, обладают высоким коэффициентом отражения. Тогда влияние многократных отражений делается заметным как в проходящем через пластинку свете, так и в отраженном. Причем следует подчеркнуть, что расстояние между полосами и разность хода между соседней парой лучей остаются прежними и только сильно меняется распределение энергии (интенсивность) в интерференционной картине. Если для двухлучевой интерференции это распределение соответствовало обычному закону при суперпозиции дву < волн, т. е. [c.29]

Когда резец берет стружку по пластинке, то видны изохроматические полосы, начинающиеся у острия резца и образующие две отчетливо выявленные системы, разделенные темной клинообразной полосой, как показано ва фиг. 4.173. Это несколько напоминает картину, получающуюся в случае, когда на край пластинки действует наклонная сила, о чем уже говорилось в этом параграфе. Однако, рассматриваемая картина распределения напряжений имеет несколько более сложный характер вблизи лезвия резца, как видно из линий главных напряжений (фиг. 4.174). [c.292]

И будем наблюдать картину в фокальной плоскости объектива О. Нам нужно определить поперечное смещение, например, объекта й, в то время как другой объект Сг остается неподвижным. В данном опыте не наблюдают изображения объекта, и, следовательно, метод применим только в случае твердого диффузного объекта, который смещается, не деформируясь. Ранее было показано, что два рассеивателя G и Gj образуют в фокальной плоскости F две некоррелированные спекл-структуры, вследствие интерференции которых пятна суммарной спекл-структуры оказываются модулированными интерференционными полосами. Зарегистрируем суммарную спекл-структуру на фотопластинку Н до смещения объекта Gi. Вторую экспозицию на пластинке Н сделаем после поперечного смещения Gi. Такое смещение не влияет на характер спекл-структуры, но изменяет только расстояние между интерференционными полосами в каждом ее пятне, причем эти изменения одинаковы для всех пятен. Если предположить, что оба рассеивателя идентичны, то пятна спекл-структуры на пластинке Н будут иметь диаметр, равный по порядку [c.103]

Необходимо, впрочем, подчеркнуть, что эти картины линий тока позволяют судить только о движении слоев жидкости, близких к стенкам, и не дают никакого представления о движении основной массы жидкости. На рис. 115 показана фотография придонной картины линий тока в прямолинейном русле, перегороженном поперек плоской пластинкой. Широкая белая полоса, огибающая пластинку спереди, показывает, что придонный слой жидкости, встречая область повышенного давления перед пластинкой, отрывается от дна уже на значительном расстоянии перед пластинкой. В обоих вихрях позади пластинки ясно видно спиральное, направленное внутрь, движение такого же вида, как на рис. 114, что в данном случае и следовало ожидать. Примечательно, что в этой области, где турбулентность особенно сильна, система прочерченных линий получилась более четкой, чем в других местах. Каким образом возникает такое прочерчивание линий тока, до сих пор объяснить не удалось. На рис. 116 изображена фотография придонного течения в изогнутом канале прямоугольного поперечного сечения. На этой фотографии отклонение придонного слоя внутрь изгиба, а также отрыв от внутренней боковой стенки после поворота выделяются особенно четко. [c.200]

При просвечивании пластинок замороженной модели в связи с их малой толщиной получается незначительный порядок полос интерференции. Поэтому измерения разности хода выполняются с помощью компенсаторов. По опыту Института машиноведения АН СССР, все измерения на пластинках замороженной модели могут проводиться с помощью стандартного кристаллографического микроскопа ПМ-7, снабженного компенсатором и приспособлением для передвижки и поворота пластинок. Фотографии картин полос для тонких пластинок, вырезанных из замороженной модели, могут быть при необходимости получены на обычном полярископе с применением приспособлений для удвоения-хода лучей при скрещенных и параллельных поляризаторе и анализаторе [8]. [c.176]

Получаемые картины полос интерференции для точек, не лежащих на контуре отверстия или краях пластинки, по порядкам т определяют средние разности главных напряжений (сг — на толщине оптически чувствительного слоя, где — оптическая постоянная при данной толщине t слоя. Для разделения главных напряжений в изгибаемой пластинке могут быть с помощью составных моделей получены поля изоклин. Составные модели изгибаемых пластинок для получения поля изоклин выполняются так же, как обычные модели (см. фиг. III. 41), но вместо материала ЭДб-М применяется серийное органическое стекло. Примеры получаемых на таких моделях полей изоклин приведены на фиг. III. 46. Возможность применения составных моделей для получения полей изоклин подтверждается сопоставлением поля изоклин, полученного иа пло-236 [c.236]

На фиг. П1. 53 показана картина полос интерференции при упругом растяжении образца в виде пластинки с центральным отверстием и приведены последовательные фотографии для образца перед нагружением, после наступления пластических деформаций и после [c.247]

Сжатая по диагонали квадратная пластинка. На модели квадратной пластинки размером 50 X 50 мм и толщиной 6,5 мм (фиг. IV. 15) поляризационно-оптическим методом была получена картина полос интерференции при величине сжимающей нагрузки Р == 122 кг. По этой картине найдены разности главных напряжений внутри области модели и суммы главных напряжений на ее свободном контуре. Так как в точке приложения сосредоточенной силы сумма главных напряжений имеет весьма большую величину, то часть модели у вершины, ограниченная сторонами квадрата и цилиндрической поверхностью, совпадающей с полосой интерференции т = 25, не рассматривается и величины напряжений в ней должны бы находиться с учетом особенностей условий контакта. Сумма главных напряжений в точках на линии т = 25 может быть определена, как для клина с углом при вершине 2а = 90°. [c.286]

Здесь к практически будет таким, как и в предыдущем случае, так как введение в нучок паров смещает интерференционную картину на десятки полос, а пластинка — на десятки тысяч. [c.473]

Построим изображение зеркала создаваемое отражающей поверхностью разделительной пластинки (М 2 на рис. 5.10). Оптическая длина пути от источника до точки наблюдения для луча, отразившегося от зеркала М2, будет такой же, как и для воображаемого луча, отразившегося от М . Поэтому можно считать, что интерференционная картина, наблюдаемая в фокальной плоскости линзы L, возникает из-за воздушного слоя между отражающей поверхностью М[ и мнимой отражающей поверхностью М 2. При параллельных поверхностях М и Мг полосы имеют вид концентрических окружностей с центром в фокусе линзы. [c.214]

Таким образом, из наблюдения за изменением видности интерференционных полос в зависимости от разности хода можно получить информацию о спектральном составе исследуемого света. Первые наблюдения такого рода были выполнены Физо в середине XIX в. В использованном им интерферометре наблюдались кольца Ньютона (см. 5.3) при освещении его желтым светом натриевой лампы. При контакте линзы с пластинкой кольца были резкими. По мере отодвигания линзы от пластинки кольца стягиваются к центру, а видность полос убывает и при прохождении примерно 490-го кольца интерференционная картина пропадает. При дальнейшем увеличении расстояния кольца появляются вновь и приобретают приблизительно первоначальную видность при стягивании примерно 980-го кольца. Физо смог проследить периодическое изменение видности полос в 52 периодах из 980 колец каждый. Отсюда он сделал правильный вывод о том, что желтый свет натрия состоит из двух близких спектральных линий. Результаты этих опытов дают для отношения Х/бХ у желтого дублета натрия значение, равное 980. Средняя длина волны желтой линии Я,=589,3 нм, поэтому 6Я.= 0,6 нм. Позднее более тщательные систематические измерения тонкой структуры спектральных линий были выполнены Майкельсоном. Впоследствии анализ спектров с помощью двухлучевой интерференции был вытеснен методами, основанными на многолучевой интерференции (см. 5.8). [c.221]

Для получения прямолинейных полос в коноскопической картине на большом угловом поле используют модифицированный полярископ Савара (рис. 4.3.13, г). В этом полярископе используются такие же пластинки, как и в классическом полярископе Савара, но с иной взаимной ориентацией оптических осей. Оптическая ось второй пластинки располагается в той же плоскости, что и в первой, но образует с оптической осью первой пластинки угол 90°. Разность хода, вводимая второй пластинкой, может быть получена из формулы (4.3.21) заменой угла со на (О + я. При этом коэффициент при sin а меняет знак, а все остальные члены в формуле (4.3.21) остаются неизменными. Для того чтобы разности хода, вводимые пластинками, вычитались, между пластинами помещается пластинка %/2, ориен- [c.285]

В пластинке в отсутствие внешнего магнитного поля при комнатной температуре наблюдалась обычная лабиринтная доменная структура рис. 1,а). По мере повышения температуры доменная картина заметно изменяется — расширяются отдельные полосы и образовываются группы доменов (рис. 1, б, и в), имеющие противоположную намагниченность. Эти группы при дальнейшем повышении температуры сливаются, образуя доменные полосы, средняя ширина которых в 4—5 раз больше исходных (рис. 1, г, д). При этом доменные границы разрыхляются, становятся бугристыми, и контрастность доменной картины резко снижается, а при температуре 561 °К становится едва различимой. [c.153]

Картина, наблюдаемая в поляризованном свете, своеобразна широкая светлая полоса с расплывчатыми краями па рис. 31, а соответствует одной пластинке. Более наглядное представление об этом явлении дает снимок кристалла в отраженном свете пластины — темные полосы (рис. 31, б) становятся светлыми при небольшом повороте кристалла (рис. 31, в). [c.78]

Подобные полосы в-первые наблюдались Г уком. Однако вследствие того, что онн были подробгю исследованы Ньютоном, их называют кольцами Ньютона. Схема, с помощью которой наблюдаются кольца Ньютона, представлена на рис. 5.1. Роль пластинки переменной толщины играет воздуи/пая прослойка между линзой и плоскопараллельной пластинкой. Границы этой пластинки определяются снизу верхней поверхностью плоскопараллельной пластинки, сверху—нижней поверхностью линзы. Параллельный пучок света, выделенный из точечного источника, расположешюго в фокусе линзы (линза и источник на рисунке не изображены), направляется на систему линза — плоскопараллельная пластинка. Некоторый луч 1 этого пучка после отражения от нижней поверхности воздушной прослойки выходит из точки D. В эту же точку падает другой луч 2, который частично отражается. Лучи / п 2 являются когерентными и при наложении интерферируют между собой. Так как подобная интерференционная картина наблюдается с помощью отраженных лучей, то ее называют интерференционной картиной в отраженном свете. Аналогичную картину можно наблю-дат з в прошедшем свете. [c.93]

Переход от полосы к полосе соответствует изменению разности фаз на 2п. Фиксируя ординату интерференционной картины и перемещаясь по спектру вдоль оси X, мы наблюдаем непрерывное изменение разности фаз, другими словами, картина полос является хроматичной. Введение пластинки ахроматизирует интерференционную картину в точках спектра, соответствующих положению вершин крюков. В этих точках полосы касательны к оси длин волн, что указывает на равенство нулю производной от разности фаз по длине волны [c.268]

Картина полос, которая получается в круговом полярископе, дает геометрические места точек одинаковых наибольших касательных напряжений в плоскости, перпендикулярной направлению просвечивания, и представляет собой лишь один вид информации при исследовании моделей поляризационнооптическим методом. Если модель просвечивать в плоском полярископе (круговой полярископ без четвертьволновых пластинок),, то можно получить еще один вид информации. [c.89]

В первой серии опытов на конец стержня падал груз весом 108 г с высоты 305 мм. Чтобы распределить нагрузку по концу стержня, была предусмотрена тонкая стальная пластинка. Поверхность контакта стальной пластинки с концом стержня была смазана для сведения к минимуму сдерживающего влияния трения. Картины полос для стержня при ударе, приведенные на фиг. 12.1, были сфотографированы камерой Фастакс при скорости съемки 12 500 кадр1сек. Поскольку уретановый каучук, используемый для изготовления образцов, обладает, как это отмечалось в гл. 5, некоторой вязкоупругостью, мон<но было ожидать, что при прохождении вдоль стержня волна напряжений станет ослабевать. Подобное ослабление ясно видно на фиг. 12.2 по уменьшению порядка полос в зависимости от расстояния. На фиг. 12.3 показано, как изменяется форма импульса для пяти характерных моментов времени после удара. При нагрузке падающим грузом можно исследовать только фронт импульса, так как импульс имеет большую протяженность и отражение происходит [c.369]

Характеристика установки для плоских моделей и её проверка. Поле экрана должно быть резко очерчённым, не иметь окраски и пятен. Это достигается при соответствующем качестве оптики и при правильной установке лампы и оптических частей оптические части не должны давать искажений и должны быть совершенно чистыми. Установление нулевого отсчёта изоклин делается при помощи нагружаемой модели, для которой положение изоклины известно, например симметричной модели, дающей нулевую изоклину при вертикальной нагрузке. Проверка правильности получения картин полос делается -при помощи модели, для которой концентрация напряжений известна (например полоса с отверстием) устанавливаемой в различных местах рабочего поля установки. Получение изображения в нужном масштабе достигается передвижением объектива и экрана. Правильное положение пластинок Х/4 для получения круговой поляризации проверяется следующим образом сначала пластинки Х/4 отводятся в сторону и поляризатор и анализатор взаимно скрещиваются до получения наибольшего потемнения поля затем включается одна из пластинок Х/4 и поворачивается в оправе до полного потемнения поля, после чего она поворачивается в любую сторону на 45° (наибольшая освещённость экрана) получаемое положение фиксируется, и пластинка Х/4 отводится в сторону так же устанавливается вторая пластинка Х/4 после этого вводится в поле первая пластинка Х/4, что даёт полное погасание экрана или он остаётся светлым в последнем случае одна из пластинок Х/4 поворачивается на 90" (тёмный экран). [c.261]

Для падающего на модель света, поляризованного по РУгу, все направления в модели равноправны. Поэтому интенсивность света, прошедшего через модель и вторую пластинку Я/4, не зависит от направления главных напряжений. РТными словами, в круговом полярископе нет условий для совпадения плоскости поляризации с направлением одного из главных напряжений, т. е. нет условий для образования изоклин. Следовательно, на интенсивность света не будет влиять угол G в уравнении (51), и она будет пропорциональна только члену 81п лГ/Я, где Г — разность хода лучей. Поэтому круговой полярископ будет давать только картину полос без изоклин при монохроматическом свете — чередование черных и белых полос, а при белом свете — цветную картину полос. [c.29]

Оптическая постоянная материала ЭД6-М = 20,0 и материала OHG 5000 кПсм. Хотя опти-ческая чувствительность материала ОНС очень низка, однако в связи со значительной толщиной этого материала по линии просвечивания в модели по сравнению с толщиной пластинки из ЭД6-М проводилась соответствующая обработка данных измерений с учетом напряженных состояний в модели, а также учитывался начальный оптический эффект. Порядки полос интерференции при просвечивании модели измерялись компенсатором по точкам при нескольких величинах нагрузки для снятия нулевых показаний, оценки влияния зазоров в соединении, их выборки при деформации, а также для снятия показаний в зависимости от величины нагрузки. Пример картины полос, получаемой на полярископе БПУ-М при просвечивании объемной модели (см. рис. 3) при Р = 12Т, приведен на рис. 4. [c.141]

Одним из недостатков голографической интерферометрии двух экспозиций является невозможность изменения картины фоновых полос, когда определяется относительное направление движения различных участков голограммы, после того как голограмма изготовлена. Этот недостаток можно преодолеть, если провести запись двумя раздельными экспозициями таким образом, что после восстановления с двумя восстановленными изображениями можно было бы работать раздельно. Простейший из этих методов, называемый сандвич-голографией [2—4, 6], требует изменения только конструкции держателя пластинок, чтобы можно было одновременно экспонировать две пластинки. Хотя пластинки южнo располагать сколь угодно близко друг к другу, в наиболее распространенном устройстве пластинки прижимаются друг к другу сторонами с эмульсией. Две пластинки экспонируются светом от объекта, находящегося в первом своем состоянии, а затем светом от объекта во втором состоянии экспонируется вторая пара пластинок. После обработки и сушки передняя пластинка (со стороны объекта) соединяется с задней пластинкой другой пары так, чтобы их эмульсин контактировали, и эта новая пара восстанавливается копией исходного опорного пучка. Поскольку каждое изображение восстанавливается отдельно, то, меняя положения голограмм относительно друг друга, можно управлять картиной полос, обусловленной различием между двумя состояниями объекта. Например, наклон одной голограммы относительно другой соответствует введению наклона объекта между -4кс1юзнциями вращение голограмм соответствует повороту объекта. С полющью подходящей мат/иу-ляции парой голограмм можно устранять фазовые неоднозначности [c.546]

Каждая модель была достаточно длинной для того, чтобы не учитывать отражения от закрепленного или свободного концов (или совместно от того и другого) в. интересующем нас диапазоне. К ударяемому концу каждой модели была прикреплена разрезанная стальная пластинка толщиной Ve дюйма (3,2 мм), которая служила для распределения ударной нагрузки по всей площади поперечного сечения. Нагружение модели осуществлялось центральным ударом, который наносил по защитной пластинке мягкий свинцовый шарик, приводимый в движение пневматической пушкой. В момент удара пулька замыкала электрическую цепь, соединяя две половинки стальной пластинки, й приводила в Действие схему задержки, которая после соответствующего числа микросекунд включала ячейку Керра. Масса каждого шарика диаметром 0,22 дюйма (5,6 мм) составляла 1,055 0,005 г, и при ударе по модели его скорость достигала 3650+50 фут/с (92,8 1,27 м/с). Поскольку при каждом выстреливании по модели регистрировалась лишь одна картина полос, важно было добиться воспроизводимости начальных условий нагружения. Для этого перед каждым опытом проверялся размер шарика, давление воздуха устанавливалось равным 180 1 фунт/дюйм (12,7 0,07 кгс/см ), и выверялось направление ствола пневматической пушки. Последовательности фотографий получались путем увеличивания времени задержки между ударом и вспышкой лазера. [c.207]

Расположение и толщина оптически чувствительной пластинки, внутри или на поверхности модели, выбирается в зависимости от напряженного состояния в исследуемом месте, способа измерения, формы и размеров модели. Основным случаем при исследованиях является вклейка оптически чувствительной пластинки по плоскости симметрии модели. Если оптически чувствительная пластинка выходит на поверхность модели перпендикулярно к ней, то по порядку полос на ее контуре одним просвечиванием по нормали к пластинке определяется главное напряженйе, действующее вдоль контура. Если на поверхности модели главные напряжения расположены под углом к контуру пластинки, то просвечивание производится по нормали и под углом к пластинке. Просвечивание под углом обеспечивается поворотом и перемещением осветителя полярископа, модели и иммерсионной ванны. Обработка картины полос производится с использованием формул, аналогичных применяемым при косом просвечивании срезов [18], [26], [41]. [c.221]

Прежде всего отметим, что при А = t картина полос равного наклона в интерферометре с пластинкой полностью тождественна аналогичной картине в самой пластинке. При этом луч, отраженный от зеркала М", совпадает с лучом АО". Это дает возможность определить толщину пластинки i. Определить момент равенства А t можно, сравнивая вид картин в интерферометре с пластинкой и в самой пластинке. Для этого, например, перекрывают одну из половин зеркал в обеих ветвях интерферометра, как и в предыдущем случае. Разность хода А при этом определяется по картине полос, равного наклона в интерферометре без пластинки. Используя теперь зависимость k = = 2tna os г 2tna—ioa /n, определяют величину to/n, а затем при известных а= /К и t определяют коэффициент преломления п. [c.222]

Интерференционную картину полос равной толш ины можно наблюдать непосредственно на поверхности клиновидной пластинки, если параллельный пучок лучей направить перпендикулярно, например, ко второй поверхности клина (рис. 4.5, б). В точке Лив других точках на поверхности клина интерферируют при этом падаюш ий луч и отраженный от первой и второй поверхностей клина. Условие интерференционных максимумов в обш,ем случае соответствует равенству (4.1). В этом частном случае оно имеет вид [c.42]

Так как разность хода зависит от толщины пластины и от угла падения лучей, то наблюдаются полосы смешанного типа. Принято различать полосы равной толщины и полосы равного наклона. Если на пластинку направить пучок лучей с i = onst (параллельный пучок), то появятся полосы равной толщины. Лучи АВ и СВ, вышедшие из плоскопараллельной пластины (Л = onst), параллельны (следовательно, плоскость локализации находится в бесконечности). Их можно собрать дополнительной линзой интерференционная картина, наблюдаемая в различных точках фокальной плоскости линзы, зависит от угла наклона лучей, падающих на пластину. Наблюдаются полосы равного наклона. [c.151]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...