Энергия молекулы газа

Другой часто используемой единицей является кельвин, обозна-чаемый К и равный 1,38 10 эрг или 1,38 10 Дж. В одном электрон-вольте приблизительно 1,1 10 К. В этих единицах средняя тепловая энергия молекул газа при нормальных условиях равна [c.41]

Поэтому в равновесном состоянии будут одинаковыми 1) средняя кинетическая энергия молекул. газа, 2) средняя кинетическая энергия осцилляторов и 3) их средняя потенциальная энергия. При нормальных условиях все они должны быть равны приблизительно 4,5 10 К—величине, которую мы установили в 2.2 для средней кинетической энергии молекул газа. [c.66]

Пользуясь результатом предыдущей задачи, определить среднюю энергию молекулы газа, находящегося в поле тяжести в сосуде высотой Н. [c.165]

Классификация столкновений электронов с атомами. При прохождении через газ электроны сталкиваются с молекулами газа. Столкновения, не сопровождающиеся изменением внутренней энергии молекул газа, называются упругими. Кинетическая энергия электрона при упругом столкновении практически не меняется. Строго говоря, некоторая доля кинетической энергии переходит в кинетическую энергию молекулы или, наоборот, приобретается от молекулы в зависимости от условий столкновения, однако эта доля по порядку величины равна отношению масс электрона и молекулы, т.е. Ю" , и ею [c.52]

Согласно основным положениям кинетической теории, существует также определенная связь между средней кинетической энергией молекул газа и его абсолютной температурой, выражаемая математически так [c.19]

Е — кинетическая энергия молекулы газа, коэффициент обратного рассеяния [c.9]

Движение молекул в слое газа, примыкающем к поверхности тела, также не является максвелловским движением. Прежде чем переходить к решению основных уравнений неизоэнтропического потока вблизи стенки, рассмотрим граничные условия, которым должно удовлетворять течение на поверхности тела. Движение газа на поверхности зависит от переноса массы, количества движения и энергии молекулами газа к телу и от тела. [c.156]

В зоне неравновесных состояний температура взвешенных частиц углерода, вследствие их относительно большой теплоем кости, не зависит от характера распределения энергии в пламени, а обусловливается средней кинетической энергией молекул газов пламени. Поэтому в зоне неравновесных состояний метод лучеиспускания и поглощения может быть применен для измерения кинетической температуры, обусловливающей работу газов пламени и теплопередачу к соприкасающимся с пламенем твердым телам. [c.367]

При переносе тепла в газах средняя скорость носителей энергии — молекул газа — определяется из равенства кинетической [c.24]

Если разреженный газ находится в состоянии термодинамического равновесия при температуре Т, то средняя энергия молекул газа определяется формулой [c.104]

В действительности, однако, неравновесные условия представляют гораздо больший интерес, чем равновесные. При достижении теплового равновесия исчезает возможность получить сведения о механизме передачи энергии молекулам газа. Исследование же неравновесных условий, для которых невозможно определить понятие температуры, может дать ценные сведения о происходящих в газах процессах. [c.302]

Потенциальная энергия молекулы газа, находящегося во внешнем магнитном поле, при учете указанных выше допущений равна [c.175]

Каждая частица газа обладает определенной внутренней энергией, зависящей от свойств газа. Основываясь на принципе равномерного распределения энергии по степеням свободы, можно записать, что внутренняя энергия молекулы газа равна [c.624]

В обычной стоградусной шкале величина ос очень близка к постоянной для целого ряда физических свойств, например для коэффициента линейного расширения, средней кинетической энергии молекул газа и т. д. С этой точки зрения, а также для того, чтобы исключить необходимость изменения существующей шкалы, было желательно установить такую термодинамическую шкалу, которая приблизительно совпадала бы с обычной стоградусной. Из выражения (4) получаем [c.24]

Комбинацией термического разложения и конденсации является сверхзвуковое истечение газов из камеры, в которой поддерживаются повышенные постоянные давление и температура, через сопло в вакуум. В этом случае тепловая энергия молекул газа переходит в кинетическую энергию сверхзвукового потока, а газ при расширении охлаждается и превращается в пересыщенный пар, в котором могут образоваться кластеры, содержащие от 2 до 10 атомов. [c.403]

Температура газа оказывает существенное влияние на кинетическую энергию молекул газа. Например, для гелия средняя вязкость [c.241]

Ряд авторов используют для объяснения эффекта энергоразае-ления метод, известный в термодинамике как демон Максвелла [63, 165, 240, 242], в котором основной упор делается на передислокацию быстрых и медленных молекул у максвелл-больимановского газа с соответствующим равновесным распределением, приводящую к тому, что более быстрые молекулы дислоцируются в периферийной области, а более медленные — в приосевой, что и вызывает эффект энергоразделения. Обладая различной кинетической энергией, молекулы газа обладают и различной проникающей способностью в направлении положительного градиента давления. Быстрые молекулы перемещаются к периферии, увеличивая тем самым у этих слоев среднестатистическую (термодинамическую) температуру. Такое предположение прогнозирует линейное распределение статической температуры по сечению трубы. Однако опыты показывают наличие максимума у кривой распределения Т. Модели этого направления исключают влияние на процесс геометрии устройства, что тоже противоречит опыту. [c.157]

Еще один интересный результат можно получить, если рассмотреть как единую систему газ вместе со стенками сосуда, в котором он находится. Полная энергия такой системы будет складываться из кинетической энергии молекул газа, кинетической и потенциальной энергии осцилляторов, представляющих колебания атомов в стенках, энергии связи этих атомов, которая была введена формулой (3.15), и, возможно, энергии взаимодействия между молекулами газа, если он не очень идеален. Эти две последние энергии никак не влияют на число возможных микросостояний (Астемы, и поэтому мы можем их игнорировать, равно как и энергию взаимодействия между газом и [c.65]

Первое слагаемое в формуле (3.32) представляет собой среднюю кинетическую энергию молекул газа, а второе—потенциальную энергию взаимодействия молекул, соответствующую ван-дер-ваальсовым силам притяжения. [c.66]

Произведем для газов непосредственный статистико-механический расчет, который основан на законе распределения молекул по скоростям их теплового движения (распределение Максвелла — Больцмана), и получим зависимость между средней кинетической энергией молекул газа и температурой [c.212]

ГАЗОДИНАМИЧЕСКИМ ЛАЗБР — газовый лазер, в к-ром инверсия населённостей создаётся в системе колебат. уровней энергии молекул газа путём адиаба-тич. охлаждения нагретых газовых масс, движущихся [c.381]

В связи с изложенным представляется целесообразным именно с этой скоростью звука (кривая5) сопоставить критическую скорость истечения. Для этого прежде всего необходимо уметь определять критические параметры двухфазной смеси по известным параметрам заторможенного потока. В однофазном адиабатном потоке эта задача однозначно решается с помощью показателя адиабаты (изоэнтропы). Рассматривая двухфазную смесь как гомогенную смесь идеального газа и несжимаемой жидкости, полагаем, что в основе механизма обмена количеством движения лежит не вязкое трение, а упругое столкновение молекул газа с частицами конденсированной фазы. Таким образом, разгон жидкой фазы, так же как увеличение скорости газа, осуществляется за счет уменьшения энергии молекул газа. [c.172]

Комбинацией термического разложения и конденсации является сверхзвуковое истечение газов из камеры, в которой поддерживаются повышенные постоянные давление и температура, через сопло в вакуум [11]. В этом случае тепловая энергия молекул газа трансформируется в кинетическую энергию сверхзвукового потока, а газ при расширении охлаждается и превращается в пересыщенный пар, в котором могут образовываться кластеры, содержащие от двух атомов до миллиона. Повышение первоначального давления в камере при неизменной температуре приводит к возрастанию пересыщения. В литературе [14] описано получение ультрадисперсного порошка (Si,N4 + Si ) пиролизом жидкого силазана, истекающего в виде аэрозоля через ультразвуковое сопло. [c.35]

Здесь йзф — коэффициент аккомодации энергии молекул газа на конкретной поверхности — множитель, зависящий от структуры молекул газа Y = Ср/Сц — отношение изобарной и изохорной теплоемкостей V Т) —средняя тепловая скорость молекул газа. Сомножитель А в (7.33) является геометрическим фактором температурного скачка и равен А = 2/8д -4 = (/ ] + г2)1[г г2 п с121с1 ). [c.423]

При не очень малых объемах, или, что то же самое, при не очень больишх давлениях, когда средние расстояния между молекулами сравнительно велики и преобладающее значение имеет притяжение, а не отталкивание молекул, потенциальная энергия молекул газа имеет отрицательный знак и возрастает с увеличением объема газа V в первом прибли- [c.32]

Одним из возможных источников погрешностей метода является отсутствие равновесия между поступательной энергией молекул газов пламени и вращательной энергией этот вид не-раваовесных состояний встречается в пламени наиболее часто. Другим источником погрешностей является возможная неоднородность пламени, особенно наличие периферийных слоев, [c.374]

На рис. 2 показано распределение энергии молекул газа и фотонов излучения, которые находятся в единичном объеме пространства в условиях термодинамического равновесия. Как видно, оба вида носителей энергии при одинаковой температуре отличаются различным положением максимума в кривой раснределе- [c.16]

Ш1я для фотонов излучения положение максимума отвечает большей энергии. Как показывает расчет, средняя энергия фотонов излучения при одинаковой температуре оказывается примерно в 2 раза выше средней энергии молекул газа. Рассматриваемые носители, однако, резко различаются своей скоростью перемеш е-ния. Если для молекул газа скорость неремеш,ения носит статистический характер распределения, зависит от температуры и для различных газов при комнатной температуре имеет величину порядка 10 10 м сек, то все фотоны излучения независимо от температуры имеют одинаковую скорость перемещения околв 300-10 м1сек. [c.17]

Оэгласно классическому результату статистической механики ) энергия молекул газа, находящегося в равновесном состоянии, распределяется одинаковыми долями по всем степеням свободы возможных движений молекулы энергия, приходящаяся на одну степень свободы, составляет (в расчете на единицу массы газа) V RT. Таким образом, если f—число сгепеней свободы движений молекулы, удельная внутренняя энергия газа е равна [c.22]

Температура. Температура характеризует степень на-гретости газа. Из физики известно, что температура может служить мерой кинетической энергии поступательного движения газовых молекул чем больше кинетическая энергия молекул газа, тем выше его температура. М. В. Ломоносов еще в 1744 г. указал, что должна существовать такая температура, при которой движение молекул полностью прекратится дальнейшее понижение температуры невозможно. Английский ученый В. Томсон (Кельвин) предложил от этого состояния начинать отсчет температуры всех тел. Температуру, при которой полностью прекращается поступательное движение молекул, назвали абсолютным нулем. Температура в термодинамике отсчитывается от абсолютного нуля. [c.21]

Теория теплопроводности газов. Т. в газах связана с 1гереносом энергии молекулами газа, подобно тому, как вязкость связана с переносом импульса, а диффузия — с переносом массы. Поэтому все эти явления переноса существенно зависят от I. [c.150]

Здесь [1с — химический потенциал (в расчете на одну молекулу) паров, когда рассматриваемый газ взаимодействует и находится в равновесии с поверхностью жидкой фазы .i — химический потенциал реального состояния паров а—поверхностное натяжение зародыша ( .i — joi)—разность свободных энергий в расчете на одну молекулу. При отсутствии насыщения разность положительна ( Ыс>[х), а в условиях пересыщения — отрицательная (ili жидкая фазы находятся в равновесии ( i = ioi) и свободная энергия молекулы газа равна свободной энергии молекулы жидкости. [c.99]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...