Состояние неопределенное

Каждая заданная схема (1) описывает некоторое состояние неопределенности, так как до испытания, в результате которого должно появиться одно из событий Ai Л2,. .. Л , нам известны лишь вероятности этих возможных исходов. Очевидно, что в двух взятых для примера схемах [c.337]

Ответ а) перегретый пар б) влажный пар в) жидкость г) состояние неопределенно кипящая жидкость, влажный пар с любой степенью сухости или сухой насыщенный пар. [c.92]

Переход теплоты от наиболее горячего источника к промежуточ ному или непосредственно к холодному источнику теплоты приводит к выравниванию температур в системе, т. е. к состоянию более равновесному, чем было в начале. По мере протекания реальных процессов система все больше будет приближаться к полному состоянию равновесия, которое будет достигнуто, когда в системе не останется разностей температур. Этому равновесию должен соответствовать максимум энтропии системы. Изолированная система, достигшая равновесия, будет находиться в этом равновесном состоянии неопределенно долгое время, при этом все процессы в такой равновесной системе должны прекратиться. [c.61]

Совершенно очевидно, что ввиду указанной неустойчивости дугового цикла возможны лишь два следующих исхода при любых мыслимых условиях опыта либо должна в какой-то момент времени нарушиться замкнутость данного цикла, с чем мы и сталкиваемся на примере самопроизвольных погасаний, либо, при более благоприятных условиях координации отдельных процессов цикла, последний будет поддерживаться в замкнутом состоянии неопределенно долгое время посредством колебаний и попеременного форсирования процессов. В последнем случае неустойчивость дуги будет проявляться лишь в непрерывных колебаниях напряжения, к разряду которых и относятся исследованные нами колебания. Из этого должно быть ясно, что само по себе отсутствие погасаний дуги при достаточно большом токе не может служить критерием приобретения этой формой разряда при таких условиях абсолютной устойчивости. Как это следует из всех приведенных материалов, увеличение продолжительности существования дуги с ростом тока является результатом повышения вероятности ее восстановления из критических состояний, соответствующих резким нарушениям равновесия между отдельными процессами дугового 154 [c.154]

Однако в связи с малостью молекулы мы никогда не можем задать вполне точно ее начальное состояние, определяемое положением и скоростью. Это связано с тем, что всякое наблюдение представляет собой возмущение, которое изменяет состояние неопределенным образом. Еще менее возможно задать начальные состояния огромного числа молекул, составляющих интересующие нас системы, т. е. задать микросостояние системы. Измерять мы можем лишь макроскопические величины, т. е. средние значения для огромного числа молекул, которые, однако, ничего не могут нам сказать о поведении отдельных молекул. Макросостояние еще ни в коем случае не определяет микросостояние. Одно и то же макросостояние может осуществляться весьма большим числом различных микросостояний. [c.100]

Теперь мы в состоянии формализовать несколько неопределенное понятие диссипации энергии, которое содержится во втором законе термодинамики. Определим скорость диссипации энергии D как [c.153]

О—X—1 (значение X используется для отображения неопределенного состояния переменных при их переключении). В соответствии с правилами выполнения операции И в трехзначном алфавите (табл. 4.4) имеем для переменной I/ последовательность О—X—О, что отождествляется со статическим риском сбоя. [c.193]

Существуют три классических типа динамического движения равновесие периодическое движение, или предельный цикл квазипериодическое движение. Эти состояния называют аттракторами, поскольку в присутствии какого-либо затухания переходные отклонения подавляются и система притягивается к одному из трех перечисленных состояний Другой класс движений,характерных для нелинейных колебаний, который не сводится ни к одному из этих классических аттракторов,- непредсказуемые, если присутствует малая неопределенность начальных условий то этот класс движения часто связан с состоянием называемым странным аттрактором. [c.6]

Изменчивость системы в общем случае характеризуется проявлением стохастичности и неопределенности, причем стохастичность сосуществует с детерминистскими законами. Изменчивость связывается с непрерывным образованием новых форм организации и их последующим разрушением путем последовательного перехода от одних состояний к другим. В ходе эволюции системы одни и те же факторы изменчивости обеспечивают и создание новых диссипативных структур, и их разрушение, но процесс растянут во времени. В данном случае имеет место единство случайного и детерминированного, что характерно для всех открытых систем живой и неживой природы. [c.29]

Нейтроны входят в состав ядра. Нейтрон в свободном состоянии, в отличие от протона, является нестабильны.м и распадается на протон и электрон с периодом полураспада Т ж 1,01 10 сек (р-распад нейтрона). Внутри ядра нейтрон может существовать неопределенно долго. В 1931 —1933 гг. В. Паули, анализируя закономерности р-распада (см. 41), предположил, что при этом распаде, кроме протона и электрона, испускается еще одна нейтральная частица с массой покоя, равной нулю. Эту частицу назвали нейтрино (v). Нейтрино уносит с собой недостающую энергию, недостающий импульс и недостающий вращательный момент (спин нейтрино s = /j). Вследствие малого эффективного сечения захвата нейтрино нуклонами (о 10 см — [c.339]

Простейшим примером волновой функции с неопределенной четностью является плоская волна. Однако при взаимодействии плоской волны с ядром возникает состояние с определенной четностью. Например, если частицы медленные, то взаимодействие происходит с I = О, так что четность образующегося состояния будет равна произведению четностей взаимодействующих частиц. [c.91]

Чем быстрее происходит высвечивание возбужденного состояния, тем больше неопределенность в значении энергии возбужденного оо стояния. Только основное состояние стабильного ядра имеет АЕ — О и, следовательно, характеризуется строго определенным значением энергии. [c.176]

Член V2 в скобках представляет нулевую- энергию, наличие его обусловлено тем обстоятельством, что даже при О К, т. е. в состоянии самой низкой энергии, атомы не могут точно находиться в своих положениях равновесия (они совершают колебательные движения). Такая ситуация связана с тем, что точная локализация атомов в их положениях равновесия, п силу соотношения неопределенностей Гейзенберга (АрхАх Н) вы вала бы большую неопределенность в их скоростях. [c.151]

С соотношениями неопределенностей связано, в частности, разбиение динамических характеристик микрообъекта на наборы одновременно измеримых величин (так называемые полные наборы). Каждому такому набору отвечает свой способ задания состояния микрообъекта. Ранее мы уже говорили о двух наборах величин, используемых для описания состояния фотона один набор включал три проекции импульса и поляризацию, другой — энергию, момент импульса, одну из проекций момента импульса и четность. При описании состояний электрона используют следующие три полных набора [c.92]

В общем случае распознавание технических состояний функционирующего объекта производится в условиях ограниченной информации при большом уровне помех, источником которых является несоблюдение постоянства внешних условий проведения диагностических испытаний, неполнота описания классов состояний, неопределенность границ между классами состоиний и соответствующих им диагностических признаков и т. д. [c.383]

В гряде ситуаций, имеющих непосредственный практический интерес, априо р-лая информация, имеющаяся в приемнике, представляется в общем случае расЕределеаием вероятностей параметров сигнала (амплитуды, частоты, фазы, ощности я др.). Состояние неопределенности, в приемнике, обусловленное тем, что априорная информация описывается функцией распределения вероятности параметра сигнала, может быть значительно улучшено применением процедуры адаптации. Соответствующие приемники называются адаптированными приемниками. [c.98]

Для устранения отмеченного недостатка активные и некоторые полупассивные системы сознательно строятся по нелинейному принципу. С этой целью измерительные устройства проектируют с нелинейными статическими характеристиками с обязательным наличием зоны нечувствительности (рис. 1.11, б). Очевидно, что в зоне нечувствительности сопла будут выключены, а стабилизируемая ось может занимать неопределенное положение на отрезке —фь фО- Как только эта ось пройдет указанную зону (при условно правом или левом вращении КА), сопла включатся и опять вернут ее в состояние неопределенности. Таким образом, у нелинейной [c.15]

В процессе опытных работ с сентября— октября 1971 г. отмечено существенное замедление, а затем фактически прекращение отложения накипи и на других энергоблоках, благодаря чему количество кислотных промывок резко сократилось и затем необходимость в них отпала, а для предотвращения илистых отлолсений и обеспечения нормальной работы конденсаторов было достаточно пароводяной продувки или воздущной сушки. Последняя кислотная промывка конденсаторов на ГРЭС проводилась в июле 1972 г. Так как состав охлаждающей воды с 1967 г. практически не изменился, уменьшение, а затем прекращение накипеобразования на других блоках может быть объяснено неоднократной (более 6 раз) заменой исходной (природной) воды в хранилище водой, омагниченной в аппарате АВП-2. Обусловливая образование и вынос в хранилище огромного количества высокодисперсных (в том числе коллоиднодисперсных) частиц накипеобразователей, магнитная обработка воды на опытном блоке привела к заметному улучшению состояния поверхностей охлаждения конденсаторов других блоков. Коллоидно-дисперс-ные частицы накипеобразователей могут оставаться во взвешенном состоянии неопределенно долго (в течение нескольких месяцев). Выполняя роль центров кристаллизации (затравки), эти частицы в соответствии с [Л. 4] обусловливают выделение накипеобразователей не на стенках труб, а в объеме жидкости в виде шлама, уносимого потоком. [c.138]

Для решения уравнений цепи в PSpi e используется итеративный алгоритм. Для аналоговых цепей эти уравнения являются непрерывными, а для цифровых — логическими. Если в PSpi e не достигается сходимость после определенного количества итераций, аналого-цифровые устройства приводятся к состоянию неопределенности X и осуществляются следующие итерации. Этот подход определяется тем, что неопределенное состояние на входе ци(1)рового элемента обеспечивает неопределенное состояние на его выходе и логические уравнения всегда могут быть решены. [c.92]

Перед первым расчетом переходных процессов какой-нибудь схемы, если не используется редактор Slate Variables Editor, все переменные состояния полагаются равными нулю, а состоянию цифровых узлов присваивается состояние неопределенности X". [c.140]

Таким образом, регулируя скорость охлаждения, можно добиться разной степени распада — вплоть до полного его подавления. Такие пересыщенные растворы неустойчивы. Если, однако, тепловая подвижность атомов переохланаденного раствора недостаточна, то состояние пересыщения может сохраняться неопределенно долгое время. В противном случае с течением времени будет происходить постепенный распад пересыщенного раствора с выделением избыточной фазы. Этот процесс будет ускоряться при повышении температуры. [c.141]

В шкалу ПТШ-76 введены реперные точки по температурам переходов пяти металлов в нулевом магнитном поле из сверхпроводящего в нормальное состояние. Эти металлы входят в прибор, разработанный в НБЭ под названием Стандартный справочный материал ЗКМ 767 . Некоторый недостаток ПТШ-76 состоит в том, что один из рекомендованных способов ее воспроизведения тесно связан с конкретным прибором, который изготавливается только в НБЭ. Можно надеяться, что в будущем удастся изготавливать наборы из пяти металлов с достаточно воспроизводимыми свойствами, с тем чтобы и температуры переходов имели одно и то же значение независимо от происхождения образца. Значения температур, приписанные сверхпроводящим переходам свинца, индия и алюминия, соответствуют среднему значению, полученному по шкалам различных лабораторий после согласования шкал с ТхАс- Неопределенность в этих значениях оценена величиной 0,5 мК- Значение температуры сверхпроводящего перехода цинка получено по магнитному термометру НФЛ, а для кадмия — по магнитному термометру НФЛ и шумовому термометру НБЭ. Детальное описание ПТШ-76, историю ее создания и построения можно найти в работе Дюрье и др. [22]. [c.68]

При системе двойного центрирования (рис. 260, 0) соединение в холодном состоянии H HtpHpyeT H по внутреннему буртику стального фланца. Наружный буртик выполняют с зазором т, равным полуразнощн теплового увеличения диаметров алюминиевого и стального фланЦев. П) нагреве функцию центрирования принимает на себя наружный буртик на внутреннем буртике образуется зазор. В период разогрева межщг крайними значениями температур центрирование получается неопределенным. Разновидностью этого способа является центрирование буртик<(м, входящим с внутренним зазором и в кольцевую выточку сопряженной детали (рис. 260, е) [c.385]

Координата L начала области испарения определяется из условия достижения охладителем состояния насыщения ti =ts, г = г , а координата К ее окончания — из условия, что энтальпия охладителя здесь равна энтальпии /" насыщенного пара. При наличии второй зоны возникает неопределенность в расчете температуры охладителя, который представляет собой смесь перегретого пара с микрокаплями. Поэтому принимается, что в этой зоне температура смеси равна температуре паровой фазы в точке Z изменения структуры двухфазного потока. Температура внешней поверхности не должна превышать предельно допустимой величины Т . [c.135]

В литературе имеются довольно обширные табличные данные по излучатель.ной способности различных материалов. Однако из-за существующей неопределенности в классификации состояния поверхности и из-за методических ошибок табличные значения радиационных характеристик не всегда с высокой точностью могут описать свойства данной поверхности, для которой должен быть выполнен расчет. Особенно большие расхождения встречаются в оценках е металлов. Поэтому для выполнения особо точных расчетов теплообмена излучением необходимо либо специально определять радиационные характеристики кон1фетных поверхностей, участвующих в теплообмене, что крайне трудоемко, либо [c.27]

Если бы уровни энергии в действительности являлись геометрическими линиями, то атомы излучали бы строго монохроматическую волну и спектр был бы строго линейчатым (дискретным). Одиако, как показывают опыты, атомы излучают спектр частот определенной ширины. Уширение спектральной линии, согласно квантовой теории, объясняется тем, что сами энергетические уровни обладают некоторой шириной Дт, величина которой определяется так называемым соотношением неопределенностей Гейзенберга AojT h, где т — время жизни атома на энергетическом уровне шириной А(о, h — постоянная Планка. Из этого соотношения вытекает, что Асо /г/т, т. е. естественная ширина линий, согласно квантовой теории, обратно пропорциональна времени жизни атома в начальном состоянии. [c.41]

Энергетические уровни ядра не являются идеально узкими, а имеют ширину Г, причем согласно принципу неопределенности Гт Л/2я, где г — среднее время жизни состояния (см. рис. 10.42). Для у учей с относительно малой энергией (подобно Y-лучам, испускаемым ядром Fe), ширина энергетических уровней ядра может быть намного меньше энергии отдачи R. [c.342]

Равновесному состоянию нематической среды при заданных граничных условиях не обязательно соответствует всюду непрерывное распределение п (г), в котором вектор п имел бы в каждой точке вполне определенное направление. В механике нематиков необходимо рассматривать также и деформации с полями п (г), содержащими особые точки или особые линии, в которых направление п оказывается неопределенным. Линейные особенности называют дисклинациями. [c.195]

В проведенном рассуждении (Предполагалось, что волновая функция имеет определенную четность (либо четная, либо нечетная). Строго говоря, это справедливо только для невырожденного состояния системы (например, для основного состояния ядра), которое описывается единственной собственной функцией. Если состояние системы с данной энергией вырождено, т. е. описывается суперпозицией нескольких собственных функций, часть из которых четные, а часть нечетные, то четность этого состояния будет неопределенной . В этом случае закон сохранения четности стриБОДит к сохранению отнооительной доли парциальных составляющих с определениым и значениями четности. [c.91]

Неопределенность в энергии возбужденного состояния приводит к немонохромэтичности -у-излучения, испускаемого при переходе ядра из возбужденного состояния в основное. Эту не-монохроматичность принято называть естественной шириной (Г) линии испускания улучей. В нашем примере Г 5 - 10 эв. Это очень малая величина по сравнению с энергией у-перехода Е — 129 кэв. Поэтому если бы существовал способ обнаружения изменения энергии на величину порядка естественной ширины линии излучения, то он дал бы возможность измерять энергию [c.176]

Согласно Юкаве мезоны существуют в малой области ядерного взаимодействия ( 10 см) в течение очень короткого времени ядерного взаимодействия ( 10 2з сек) в так называемом виртуальном (не свободном состоянии). Любой нуклон (независимо от того, движется он или покоится) окружен облаком виртуальных мезоно1В, которые возникают за счет неопределенности в величине энергии нуклона [c.107]

Соотношение неопределенностей говорит о том, что при описании состояния микрообъекта с помощью привычных для нас понятий (координата, импульс) это можно сделать лишь с определенным приближением. Чем точнее мы будем определять координату, тем менее точно определяется ее импульс Ap mhjAx. [c.173]

В соотношении Ap Ax h величина Ах есть неопределенность л -координаты микрообъекта, а Ар — неопределенность х-проекции его импульса. Чем меньше Ах, тем больше и наоборот. Если, в частности, микрообъект находится в состоянии с определенным значением / , то он должен быть делокализован по всей оси х. Аналогичный смысл имеют другие соотношения в (4.1.4). Соотношение (4.1.3) можно трактовать так. Предположим, что микрообъект нестабилен пусть At — время его жизни в рассматриваемом состоянии. Энергия микрообъекта в данном состоянии имеет неопределенность АЕ, которая связана с At рассматриваемым соотношением. В частности, если состояние стационарное (А сколь угодно велико), то энергия объекта определена точно (А =0), [c.91]

Принцип суперпозиции состояний как бы дополняет соотношения неопределенностей его позитивное содержание компенсирует известное негативное содержание этих соотношений. Образно говоря, соотношения неопределенностей указывают на то старое , от чего надо отказаться при переходе от макроявлений к микроявлениям они требуют, в частности, отказаться от одновременной измеримости многих физических величин. В то же время принцип суперпозиции состояний указывает на то новое , чем надо пользоваться при рассмотрении микроявлений суперпозиция (5.2.2) означает, что если микрообъект находится в состоянии, где измеримы величины а-набора, то значения величин р-набора могут быть предсказаны вероятностно — с вероятностью, равной 1<р а>р. [c.108]

Будем измерять в этом состоянии Р-величину. Всякий раз будет получаться одно из прежних значений — либо Pi, либо Рг. При этом нельзя предсказать, какое именно из двух значений появится в конкретном измерении можно указать лишь вероятность получения р,- или Ра- Эти вероятности равны соответственно lpH KP2l t>l Неопределенность результатов измерений и определяет принципиальное отличие квантовой суперпозиции от классической. [c.109]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...