Кипения точка неона

В последние годы было проведено много работ по реализации тройных точек неона [5, 36], кислорода [2, 25, 38, 62], азота [36], аргона [3, 36, 62], метана [13], криптона [36] и. ксенона [6]. В настоящее время стала общепринятой точка зрения о преимуществе тройных точек перед точками кипения в качестве реперных. Для этого имеются две причины во-первых, отпадает необходимость в измерении давления, и, во-вторых, недавно разработаны очень удачные герметичные ячейки с тройными точками. Прежде чем перейти к вопросу о герметичных ячейках, рассмотрим методы, используемые при реализации тройных точек, указанных газов в классическом криостате для тройных точек, показанном на рис. 4.15. [c.162]

Для прецизионной термометрии наибольший интерес представляют низкотемпературные точки кипения или тройные точки таких газов, как гелий, водород, неон, кислород, аргон и метан. Основные принципы реализации любой из этих точек являются общими для всех. Они будут изложены в процессе описания аппаратуры и методики работы с ней при реализации тройной точки и точки кипения водорода. При этом будут отмечены специфические особенности работы с другими газами. Измерение давления паров Не и Не занимает особое место, поскольку обеспечивает воспроизведение принятых международных температурных шкал. Эти шкалы и их реализация обсуждались в гл. 2. [c.152]

Точки кипения неона (27,102 К) м кислорода (90,188 К) [c.159]

Криостат, применяемый для точного воспроизведения точки кипения неона [35], показан на рис. 4.18. Элементы /—8 играют здесь ту же роль, что и на рис. 4.17, 9 — охлаждаемый газом теплообменник, температура которого регулируется с помощью платинового термометра сопротивления 19. Криостат подве- [c.159]

Рис. 4.18. Криостат для реализации точки кипения неона [35]. Обозначение элементов см. в тексте.

Основная трудность проведения исследования, связанная с влиянием примесей на точку кипения кислорода и других газов, состоит в необходимости обеспечить точно равновесный состав по всей системе жидкость—пар. Поведение примесей практически всегда различно при конденсации и испарении. Как отмечалось выше для неона, примесь оказывает влияние [c.161]

Равновесие между жидкой и парообразной фазами неона (точка кипения неона) ) [c.414]

Неопределенность состава, связанная с наличием различных изотопов и примесей, вызывает необходимость использовать точки кипения (исчезающе малая доля пара) для водорода и неона и точку росы (исчезающе малая доля жидкости) для кислорода (см. разд. III). [c.414]

Точка кипения неона [c.438]

Точка кипения неона 27,102 —246,048 [c.81]

Точка кипения неона 27,102 —246,048 0,012 2(2 72 [c.30]

Точка кипения неона 27.102 К 0.01 к [c.52]

Для осуществления рабочего процесса тепловой трубы необходимо, чтобы ее фитиль оставался все время насыщенным жидкой фазой теплоносителя. К настоящему времени сконструированы трубы с различными теплоносителями от криогенных жидкостей До жидких металлов. По этому признаку тепловые трубы можно подразделить на криогенные, трубы для умеренных температур и жидкометаллические. Границей между криогенными и трубами для умеренных температур является 122 К, а между трубами для умеренных температур и жидкометаллическими температура 628 К. Эти границы логически обоснованы, так как 1) нормальные точки кипения так называемых постоянных газов таких, как водород, неон, азот, кислород и метан, лежат ниже 122 К, 2) точки кипения таких металлов, как ртуть, цезий, натрий, литий и серебро, лежат выше 628 К, 3) обычно все применяемые хладагенты и жидкости такие, как хладон, метанол, аммиак, вода, кипят при нормальном атмосферном давлении при температурах между 122 и 628 К- Кроме того, из наблюдений было установлено, что для большинства рабочих тел свойства, оказывающие наибольшее влияние на эффективность тепловой трубы, особенно благоприятны в окрестностях нормальных точек кипения жидкостей. Нормальные точки кипения некоторых жидкостей и целесообразные интервалы температур упомянутых классов тепловых труб указаны на термометре с логарифмической шкалой, изображенном на рис. 1.3. [c.17]

К, Равновесие между жидкой и парообразной фазами неона (точка кипения неона) — Гц, = (27,102+0,01) К. Тройная точка кислорода — = (54,361 0,01) К. Точка кипения кислорода — Г = (90,188 0,01) К. Тройная точка воды — Г(, = 273,16 К (точно). Точка кипения воды — = (373,15 0,005) К. Равновесие между твердой и жидкой фазами олова (точка затвердевания олова) [c.292]

Равновесие между жидкой и газообразной фазами неона (точка кипения неона) Равновесие между твердой, жидкой и газообразной фазами кислорода (тройная точка кислорода) [c.196]

Тройная точка нормального водорода Точка кипгния нормального водорода Тройная точка неона То же азота Точка кипения азота Точка сублимации диоксида углерода Точка затвердевания ртути Точка замерзания воды Тройная точка дифенильного эфира То же бензойной кислоты Точка затвердевания индия То же висмута [c.75]

На рис. 7.16 формула (7.2) сопоставлена с опытными данными, полученными при кипении азота п кислорода, а на рис. 7.17 — при кипении водорода, неона, аргона и гелия. Из рисунков видно, что основные представленные здесь опытные данные, полученные при кипении жидкостей на разных поверхностях нагрева (трубы, проволочки, пластины, торцы стержней), изготовленных из различных материалов (меди, латуни, бронзы, никеля, нержавеющей стали, платины), располагаются около расчетной кривой (7.2) с разбросом 35%. Если учесть, что при кипении криогенных жидкостей температурные напоры исчисляются градусами и даже десятыми долями градуса, то такой разброс не является чрезмерно большим . Опытные данные, в которых температурные напоры исчислялись сотыми долями градуса (например, данные авторов [32], полученные при кипении гелия на торце медного стержня), на график не наносились, так как в этих опытах ошибки при определении температурных напоров н соо 1 ветственно коэффициентов теплоотдачи могут быть весьма велики. [c.208]

Точка кипения неона. Нормальный изотопный состав неона 0,0027 моля 2гМе и 0,092 моля Ne на 0,905 моля Ne. Так же, как и для водорода, расхождение между точкой росы и точкой кипения нормального неона около 0,4 мК. [c.34]

В диапазоне от 13,81 до 273,15 К единица температуры воспроизводится и хранится в соответствии со шкалой МПТШ-68. Государственный первичный эталон состоит из платиновых термопреобразователей сопротивления, аппаратуры для воспроизведения реперных точек шкалы МПТШ-68 (тройных точек воды, кислорода и равновесного водорода, точек кипения кислорода, неона и равновесного водорода), криостата для сравнения температур,, ванны сжиженных газов и электроизмерительной аппаратуры для измерения сопротивлений. Эталон обеспечивает воспроизведение единицы со средним квадратическим отклонением результата [c.83]

Для диапазона низких температур (13,81—273,15 К) во ВНИИФТРИ создан эталон кельвина, состоящий из комплекта платиновых термометров сопротивления, аппаратуры для воспроизведения реперных точек в виде установок реализации тройных точек кислорода, равновесного водорода, точек кипения кислорода, неона и равновесного водорода, тройной точки воды и точки кипения воды. Среднее квадратическое отклонение результата измерений на установках составляет 0,001 К при неисключенной систематической погрещности 0,003 К. [c.63]

В гл. 2 излагалось, каким образом на основе ряда реперных точек и определенных методов интерполяции между ними возникла Международная практическая температурная шкала (МПТШ). Реперными точками первой МПТШ являлись точки кипения кислорода, воды и серы, точки затвердевания воды, серебра и золота. В современной редакции шкалы добавлены точки кипения водорода и неона, тройные точки водорода, неона, аргона, кислорода и воды, точки затвердевания олова и цинка в свою очередь точка кипения серы исключена. В последние годы тройные точки и точки затвердевания считаются более предпочтительными по сравнению с точками кипения по простой причине они могут быть реализованы без необходимости измерять давление. Продолжающийся рост требований к увеличению точности реализации точек кипения приводит к необходимости более точных измерений давления, что сопряжено с очень большими трудностями. Например, для реализации точки кипения воды с воспроизводимостью по температуре 0,1 мК необходимо измерение давления с погрешностью 0,3 Па в свою очередь в точке кипения серы изменения давления 0,3 Па приводят к изменениям температуры на 0,2 мК- Необходимость в расширении МПТШ ниже 13,81 К, т. е. в область, где тройных точек не существует, привело к разработке реперных точек, основанных на фазовых переходах в твердом теле. Наиболее важным шагом в этом направлении явилось принятие в качестве реперных точек нижней части ПШТ-76 температур сверхпроводящих. переходов. [c.138]

Основная неопределенность при реализации точки кипения неона связана с недостаточной точностью данных об изотопическом составе природного неона. В положении о МПТШ-68 редакции 1968 г. его состав определялся следующим образом 90,9 % °Не, 0,26 % Ые и 8,8 % Ne, что было основано на измерениях, проведенных в 1950 г. [60]. Выполненная позже работа [75] утверждает, что более вероятным является следующий состав естественного неона 90,5 % Ne, 0,26 7о 2 Ые и 9,26 % 2=Ме. МПТШ-68 редакции 1975 г. основывается на этих новых значениях. Присутствие тяжелых фракций в неоне естественного состава, т. е. Ne и N0, приводит к слабой зависимости давления от соотношения жидкой и паровой фаз и от направления процесса испарения или конденсации жидкого образца. Температура исчезновения паровой фазы названа точкой кипения, а температура исчезновения жидкой фазы — точкой росы. При увеличении количества неона в камере различие между точкой кипения (жидкость естественного состава) и точкой росы (пар естественного состава) составляет 0,4 мК. Существует, однако. [c.160]

Влияние примесей на точку кипения неона также невелико. Гелий легко удаляется из образца при его замораживании и откачке, хотя примеси водорода при этом остаются. Присутствие 2-10 % водорода понижает точку кипения на 0,1 мК-Извлечь водород из неона непросто, однако Энксин [5] показал, что в его криостате, где имеется большой объем с парами, отделенный от конденсационной камеры узкой трубкой, водород быстро откачивается, оставляя чистой поверхность жидкость— пар неона. Присутствия азота и других нелетучих газов в неоне относительно легко избежать, поддерживая при конденсировании неона в камеру входную трубку достаточно холодной для вымораживания на ней примесей. [c.161]

Константы Л2, Вг, С2 и D2 определяют из значений AW T s), измеренных в точке кипения равновесного водорода, точке кипения неона и тройной точке кислорода, а также из значения d(AW)ldTsa в тройной точке кислорода, вычисленной из уравнения (8.4) [c.173]

Наблюдаемое при 27,1 К расхождение 2 мК объясняется различием в реализации точки кипения неона, принятой во ВНИИФТРИ и при построении ПТШ—76. В случае, когда необходимо иметь градуировки термометров, непрерывные в точке 27,1 К (т. е. непрерывно переходящие в МПТШ—68, воспроизводимую государственным первичным эталоном), рекомендуется уменьшить приведенные в таблице поправки на Д7 =2,7-10 Т , К. [c.177]

Иногда в качестве криогенного хладагента применяется жидкий неон, температура кипения которого лишь ненамного превосходит температуру кипения водорода. Для неона, как и для других инертных газов, характерно весьма малое различие между температурой кипения Т ип и темпматурой плавления Т . Так, дли неона разность составляет всего 3,5 К, в то время как для азота, [c.94]

Откачивая испаряющийся газ из герметизир. сосуда, можно уменьшать давление над жидкостью и тем самым понижать темп-ру её кипения. Естеств. или принудит, конвекция и хорошая теплопроводность хладагента обеспечивают при этом однородность темп-ры во всём объёме жидкости. Таким путём удаётся перекрыть широкий диапазон темп-р от 77 до 63 К при помощи жидкого азота, от 27 до 24 К — жидкого неона, от 20 до 14 К — жидкого водорода, от 4,2 до 1 К — жидкого гелия. Методом откачки нельзя получить темп-ру ниже тройной точка хладагента. При более низких темп-рах вещество затвердевает в теряет свои качества хладагента. Промежуточные темп-ры, лежащие между указанными выше интервалами, достигаются спец, методами. Охлаждаемый объект теплоизолируют от хладагента, помещая его, наир., внутрь вакуумной камеры, погружённой в сжиженный газ. При небольшом контролируемом выделении теплоты в камере (в ней имеется электрич. нагреватель) темп-ра исследуемого объекта повышается по сравнению с темп-рой кипения хладагента и может поддерживаться с высокой стабильностью на требуемом уровне. В др. способе получения промежуточных темп-р охлаждаемый образец помещают над поверхностью испаряющегося хладагента и регулируют скорость испарения жидкости нагревателем. Отвод теплоты от исследуемого объекта здесь осуществляет поток испаряющегося газа. Применяется также метод охлаждения, при к-ром холодный газ, получаемый при испарении хладагента, прогоняется через теплообменник, находящийся в тепловом контакте с охлаждаемым объектом. [c.349]

Пузырьковые камеры наполняются сжиженными газами иод давлением, и в них поддерживается температура чуть ниже точки кипения. Быстрым движением диафрагмы резко уменьшают давление, точка кипения опускается пиже температуры жидкости, и вдоль следов частиц образуются цепочки пузырьков. Камеры освещаются лампами-вспышками и фотографируются несколькими фотоаппаратами для восстановления пространственной картины. Обычно пузырьковые камеры помещают в сильное магнитное поле, что позволяет по кривизне треков измерять имнульсы частиц. Полученные фотографии просматривают и затем обрабатывают с помощью автоматических систем. Пространственное разрешение пузырьковых камер 0,1 мм. В качестве рабочего вещества в пих используется водород (для пепосредствеппого наблюдения взаимодействий частиц с протонами), дейтерий (для исследования взаимодействий с нейтронами, а также протонами), водородосодержащие вещества (нронан, неон-водородная смесь) и тяжелые жидкости, чаще всего фреопы, более эффективные для наблюдения нейтральных частиц (фотонов, нейтронов, даже нейтрино) по их взаимодействиям. [c.61]

Используемое здесь выражение низкие температуры не является точным и применяется для обозначения диапазона температур, изменяющихся от характерных для обычных жидких хладагентов, которые могут иметь комнатную температуру ( 298 К), до температуры жидкого гелия 4 К. В работе [1] Скотт перечисляет 36 жидкостей, точка кипения которых при атмосферном давлении лежит в указанном диапазоне температур и которые автор относит к криогенным жидкостям. В работах [1—4] криогенными называются те жидкости, точка кипения которых при атмосферном давлении лежит ниже 123 К. Наиболее известньими из них являются так называемые истинные газы, такие, как гелий, водород, неон, азот, кислород и воздух. [c.9]

Величины давления и разности температур оказывают существенное влияние во всех режимах кипения. На рис. 5.9 приведены дамиые для пентана. Аналогичные данные для неона имеются в работе [37]. Рассмотрим функцию распределения размеров углублений (т. е. зависимость числа углублений, размеры которых находятся в некотором диапазоне около данного диаметра, от диаметра углубления), представленную на рис. 5.10. Первыми активируются те углубления, диаметр которых приблизительно равен диаметру, вычисленному для точки касания на рис. 5.4. Тогда в ооответствии с уравнением (5-27) при увеличении д должно воз- [c.140]

I. Получение низких температ р. Для получения и поддержания П. т. обычно при.мёняют ожиженные газы. В ванне из ожин ен-иого газа, испаряющегося под атм. давлением, сохраняотся постоянная теми-ра, очень близкая к теми-ре нормального кипения. Практически применяются только следующие газы твердая углекислота (темп-ра тройной точки = 194,3°К), жидкий кислород (ГJy = 90,2°К), жидкий воздух (Т = 80 К), жидкий азот (Гдг = 77,4°К), жидкий неон ( у=27 К), жидкий водород (Г у = 20,4°К), жидкий гелий (Т— = 4,2°К). Для ожижения газов служат спец. установки — ожижители (см. Сжижение газов). Ожиженные [c.428]

ПЕРЕБРОСА ПРОЦЕССЫ, процессы состояние столкновения гсвазичастиг в кристалле, (см. Удары второго рода). Появление при к-рых их суммарный квазиим-такой дополнит, ионизации приводит пульс изменяется на величину 2лШ, к снижению эфф. потенциала иониза- где Ь — вектор обратной решётки. ции среды и, следовательно, к сниже- П, п,— результат периодичности нию напряжения зажигания раз- расположения атомов в кристалле, ряда и. На рис. представлена зависи- ПЕРЕГРЕВ, 1) нагрев жидкости выше мость и (в логарифмич. масштабе) её точки кипения (при данном давле-от произведения давления газа р на нии) или нагрев твёрдого крист, расстояние й между электродами в в-ва выше темп-ры его фазового пере-чистом неоне (1), чистом аргоне (2), хода из одной модификации в другую неоне с примесью 5-10 % аргона (3) (напр., ромбич. серы в моноклинную), и неоне с примесью 0,1% аргона (4), Перегретое в-во находится в неустой- [c.524]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...