Движение возмущающее

Особый интерес представляют сведения, относящиеся к режиму движения возмущающих волн. Известно, что спектр частот и скоростей возмущающих волн меняется в очень широких пределах. Однако в литературе до настоящего времени отсутствуют надежные рекомендации, позволяющие построить зависимости амплитудных и частотных характеристик волн от режимных параметров двухфазного потока, хотя если рассмотреть среднестатистические характеристики волн, то в их поведении можно найти определенные закономерности. Так, с увеличением расхода газа [c.201]

Если бы собственное движение возмущающего тела было бесконечно медленное, то мы имели бы а = 2са и, следовательно, / = 1 для простоты будем следовать Лапласу и положим в основу это> допущение, хотя оно в случае наиболее важного лунного прилива не совсем точно ). [c.430]

Инерционные вибраторы представляют собой механизм с неуравновешенными массами, создающими при движении возмущающую силу. Эта сила в течение цикла непрерывно меняет свою величину от наибольшего положительного до наибольшего отрицательного значений при этом ее действие направлено постоянно по прямой линии,. [c.246]

Приближенная методика. Чем ближе находится малое тело к границе сферы действия меньшей звезды, чем дольше оно движется вблизи этой границы, тем сильнее скажется на его движении возмущающее влияние большей звезды. [c.212]

Недавно Дж. Т. Стюарт пытался рассчитать процесс нарастания неустойчивых возмущений с учетом нелинейных членов. Выяснилось следующее существенное обстоятельство нарастание возмущений искажает основное течение. Это вызывает изменение переноса энергии от главного движения (основное течение) к побочному движению (возмущающее тече- [c.438]

Схемы осреднения, не учитывающие соизмеримость или почти соизмеримость средних движений возмущающей и воз- [c.432]

Здесь знак + при os о > О и знак — при os о < 0. В этом случае вся эволюция в среднем сводится к повороту орбиты спутника вокруг нормали к плоскости движения возмущающего тела. [c.418]

Уровни поступательной энергии могут быть приближенно определены, если рассматривать молекулу как свободную частицу, движение которой ограничено заданной областью пространства. Вращательные энергетические уровни могут быть приближенно оценены, если рассматривать вращающуюся молекулу как жесткую систему определенных размеров. Колебательные энергетические уровни могут быть приближенно определены, если считать различные виды колебаний гармоническими. В действительности различные виды энергии в молекуле не являются строго независимыми, когда все виды движения происходят одновременно. Например, расстояния между атомами и углы между связями в молекуле не фиксированы, но изменяются около некоторых равновесных значений вследствие колебательных движений длина равновесной связи сама по себе — функция вращательной энергии силы притяжения между молекулами будут изменять и вращательную, и колебательную энергии. Эти различные эффекты приводят к взаимодействию или возмущающему влиянию одного вида энергии на другой. Поправки на такое влияние могут быть сделаны только для более простых молекул, хотя они обычно относительно малы. [c.70]

В условиях предыдущей задачи изменилась частота возмущающей силы, получив значение р = 70 рад/с. Определить уравнение движения груза. [c.254]

В условиях предыдущей задачи найти уравнение движения точки, если в начальный момент времени ее положение и скорость были равны Хо = 2 см, Оо == 3 см/с. Частота возмущающей силы р = 30 рад/с, начальная фаза возмущающей силы 6 = 0. Начало координат выбрано в положении статического равновесия. [c.255]

На тело массы М кг, прикрепленное к пружине с коэффициентом жесткости с Н/м, действуют возмущающая сила S = Н Ап pt Н и сила сопротивления R —av (R в Н), где v — скорость тела. В начальный момент тело находилось в положении статического равновесия и не имело начальной скорости. Найти уравнение движения тела, если с > а /(4М). [c.256]

Вынужденные коле.бания при отсутствии сопротивления. Рассмотрим движение точки, на которую кроме восстанавливающей силы F (см. рис. 253) действует только возмущающая сила Q. Дифференциальное уравнение движения в этом случае будет [c.241]

Под вынужденными колебаниями понимается движение упругой системы, происходящее под действием изменяющихся внешних сил, называемых возмущающими. Примером вынужденных колебаний является движение, которое совершает упру ое основание, если на нем установлен не полностью сбалансированный двигатель. В этом случае двигатель является источником энергии, периодически подаваемой в систему и расходуемой в процессе вынужденных колебаний, на работу преодоления сил трения. Сила, действующая на упругое основание со стороны двигателя, является возмущающей силой. [c.461]

При составлении уравнения движения массы необходимо ввести в рассмотрение не только силу инерции т силу сопротивления а но также и внешнюю силу P t), г. е. возмущающую силу. [c.468]

Под действием внешней периодической возмущающей силы возникает, как видим, сложное колебательное движение, состоящее из ряда наложенных друг на друга гармонических колебаний. Амплитуда каждой составляющей гармоники зависит от периода возмущающей силы Т. Резонансные условия возникают при ряде последовательных значений Т [c.475]

Рассмотрим, как влияет упругость передачи па закон движения вала рабочей машины. Согласно уравнению (9.22) амплитуда динамической деформации т),ц при учете только первой гармоники возмущающего момента [c.263]

Рассмотрим прямолинейное движение материальной точки М (рис. 35) под действием восстанавливающей силы Р и возмущающей силы Q, изменяющейся по гармоническому закону. [c.44]

Таким образом, при одновременном действии восстанавливающей и возмущающей сил материальная точка совершает сложное колебательное движение, представляющее собой результат наложения свободных и вынужденных колебаний точки. [c.46]

Рассмотрим влияние сопротивления движению на вынужденные колебания материальной точки, полагая модуль силы сопротивления пропорциональным первой степени скорости точки. Рассмотрим материальную точку М (рис. 47), совершающую прямолинейное движение под действием восстанавливающей силы Р, возмущающей силы Q, изменяющейся по гармоническому закону, и силы сопротивления R = — av. Направим ось х по траектории точки М, поместив начало координат О в положение покоя точки, д соответствующее недеформирован-ной пружине. [c.54]

Если на материальную точку М, движущуюся по оси х, кроме силы F, пропорциональной расстоянию х, и силы сопротивления среды, пропорциональной скорости и, действует еще некоторая периодически изменяющаяся сила F, которую назовем возмущающей силой (рис. 156), то дифференциальное уравнение движения точки запишется так [c.275]

Однако, если будем иметь в виду значение возмущений первого порядка, в смысле, разъясненном в предыдущем пункте, то движение возмущающего тела Р можно рассматривать непосредственно как кеплерово, так как отклонения действительного движения от невозмущенного, которые сами по себе должны приниматься как отклонения первого порядка, могут прибавить к возмущениям точки Р только слагаемые более высокого порядка. [c.359]

Физ. механизмы волнообразования могут быть связаны либо с ускоренным, либо с равномерным движением излучающих объектов — тол, зарядов и т. д. К первому случаю относится, напр., излучение В, при колебат. движениях частиц, ударе барабанной палочки, pe iKOM торможении заряж. частицы, взрывном расширении газов и т, п. В электродинамике такое излучение наз, тормозным. При этом спектр частот излучения определяется спектром ф-ции источника. При пе-риодич., напр, синусоидальном поступательно-возвратном, движении возмущающего тела (осциллятора) с произвольной амплитудой оно излучает В. с частотами (О, 2(й,. .., кратными частоте своих колебаний со, т. е. на частоте колебаний тела и её гармониках. Естеств, обобщением этого механизма излучения является образование В. при движении тела или заряда по криволинейной траектории. Движение по кругу эквивалентно суперпозиции двух ортогональных прямолинейных осцилляторных движений, и наоборот, два круговых движения в противоположных направлениях могут быть эквивалентны одному прямолинейному осцилля-торному движению. В акустике подобным образом излучают винты двигателей, в электродинамике — частицы, вращающиеся в магн. поле (магн.-тормозное излучение). При равномерном движении объекта в однородной среде излучение возможно, только если он движется со скоростью, превышающей скорость. распространения В, в этой среде, т. е, при сверхволновом — сверхзвуковом, сверхсветовом и т. д, движении. Возмущение, создаваемое движущимся телом, как бы сдувается средой. Порождаемое при этом излучение сосредоточено в конусе с углом при вершине (в точке нахождения тела), равным а=агс os г ф/У, где Оф — фазовая скорость В., У — скорость тела. В среде без дисперсии этот конус (конус Маха) одинаков для всех частот, [c.322]

Здесь а и скорость движения частиц угл. скобки означают усреднение по скоростям. В нек-рых случаях ударное У, с. л, практически полностью обусловлено неупругой релаксацией верх, и ниж. уровней а и h. При этом сдвиг линии почти отсутствует, а а = (ст + СТь)/2, где —эфф. сечения неупругого рассеяния. Как правило, хорошее количеств. описание У. с. л. даёт полуклассич. подход, в к-ром излучающий атом рассматривается как квантовая система, а of Носит, движение возмущающей частицы — как движение по классич. траектории в его поле. У. с. л. нейтральными частицами определяется ударным механизмом вплоть до давлений в неск. десятков атм. Ущирение электронами в плазме практически всегда имеет ударный характер. В большинстве случаев в ударном приближении хорошо описывается центр, часть контура спектральной линии. [c.262]

В случае, когда собственным движением возмущающего тела можно пренебречь, а = со в точности и, следовательно, t—Чt В случае Уны собственное движение настолько быстро, что истинный период вжнейшего суточного лунного прилива будет значительно длиннее [c.428]

В случае ограниченного моря С не обращается в нуль и имеет во всякий момент времени определенное значение, зависящее от положения возмущающего тела по отношению к Земле. Это значение может быть легко выведено из уравнений (10) и (11). Оно равно сумме сферических функций второго порядка от и а с постоянными коэфициентами в форме интегралов по поверхности, значения которых зависят от распределения суши и воды на земном шаре. Колебания значения С, зависящие от относительного движения возмущающего тела, вызывают общее повышение и падение свободной поверхности с четырнадцатисуточным (для случая Луны), суточным и полусуточным периодами. Это уточнение статической теории, приведенное в обычной форме, было исследовано впервые полностью Томсоном и [c.451]

На движение искусственных спутников Земли действует целый ряд возмущающих факторов, важнейшими из которых являются несферичность Земли, сопротивление атмосферы, притяжение Луны и Солнца и световое давление. Однако наибольшие возмущения в движении близких спутников обусловлены второй зональной гармоникой потенциала притяжения Земли. Поэтому, как и в теории Луны, здесь следует выделить главную проблему. Эта проблема заключается в решении дифференциальных уравнений движения, возмущающей функцией в которых является вторая зональная гармоника геопотенциала. Очень важно, чтобы главная проблема была решена с высокой степенью точности и по возможности строго в математическом отношении. Решение главной проблемы составляет первый этап в построении теории движения ИСЗ. Второй этап заключается в определении остальных возмущений. [c.554]

Так как движение возмущающего тела очень медленно по срагнению с угловой скоростью вращения Земли вокруг ее оси, то /, а стало быть, L и М будут весьма близки к постоянным гели-чинам. Если такое приближение считать достаточно точным, то будем иметь [c.394]

SI os 0. Предположим, что точка С описывает малую окружность с центром в полюсе Z орбиты возмущающего тела, причем расстояние GZ будет постоянным и равным среднему значению 0. Пусть скорость является постоянной величиной, равной Sn os О sin 0, а направление движения противоположно направлению движения возмущающего тела. Тогда движение точки Со будет представлять движение полюса Земли в той мере, в какой оно определяется этим первым членом. Это раипомериое движение называется прецессией. [c.396]

Опишем около точки Со как около центра эллипс, полуоси которого равны V2 S os О sin 0 и V2 S sin О соответственно и направлены перпендикулярно и параллельно примой Z . Пусть точка описывает этот эллипс с периодом, равным половине периода движения возмущающего тела, ее скорость будет точно такой же, как и у материальной точки, притягиваемой к центру силой, прямо пропорциональной расстоянию от этого центра. Тогда движение точки будет представлять движеиие полюса Земли, обусловленное прецессией и главными членами нутации. [c.396]

Часть движения системы, характеризуемая функцией q2, являемся частным решением уравнения (38). Эту часть движения называют вынужденным колебанием системы. Функция q оттределяется по-разному в зависимости от соотношения частот собственных колебаний и возмущающей силы. [c.449]

Вынужденные колебания при вязком сопротивлении. Рассмотрим движение точки, на которую действуют восстанавливающая сила F, сила сопротивленм R, пропорциональная скорости (см. 95), и возмущающая сила Q, определяемая формулой (83). Дифференциальное уравнение этого движения имеет вид [c.244]

Мы видим, что в рассматриваемом случае система участвует одновременно в двух колебательных движениях. Первое представляет собой собственное колебательное движение, амплитуда и фаза которого определяются начальными условиями. Эти колебания являются затухающими и по истечении некоторого времени практически исчезают, Вюрое колебательное движение происходит с частотой возмущающей [c.469]

Движение материальной точки под действием восстаиавливаюи1ей и возмущающей сил и силы сопротивления среды, пропорциональной скорости точки, представляет собой наложение собственно вынужденных колебаний на затухающие колебания при n ,k или наложение вынужденных колебаний на апериодическое движение при n k. Наличие множителя е в членах, соответствующих [c.56]

Исследование вынужденных колебаний при наличии сопротивления движению. Уравнение (20.6) показывает, что вынужденные колебания материальной точки при соиротивлении среды, пропорциональном скорости точки, являются гармоническими колебаниями, так как амплитуда их не изменяется с течением времени, т. е. вынужденные колебания под влиянием сопротивления не затукают. Они не затухают потому, что возмущающая сила все время поддерживает колебательное движение точки. [c.57]

G. Из каких составляющих движений складывается движение материальной агочки, находящейся под действием восстанавливающей и возмущающей гил [c.62]

Отмечая эти точки на частотной характеристике (рис. VI.20) и вспоминая о наличии полосы пропускания, благодаря чему практически оказывается необходимым рассмотреть лишь конечное (и обычно небольшое) число таких точек, мы можем для каждой из этих точек определить модуль частотной характеристики и ее аргумент и, подставив их в формулу (73), найти вынужденное колебание. Этот ряд можно изобразить графически, откладывая в точках О, Q, 2Q,. .. оси Q значения амплитуд гармоник Ak и соответствующих сдвигов фаз ф (рис. VI.21). Такой график называется линейчатым спектром воздействия. Аналогично возникающее в результате вынужденное движение также представимо рядом Фурье и изображается своим линейчатым спектром. Частотная характеристика W (02) в этом случае играет роль оператора, преобразующего линейчатый спектр возмущающей силы в линейчатый спектр вынужденного движения. [c.251]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...