Модель реального потока

ОДНОМЕРНАЯ МОДЕЛЬ РЕАЛЬНЫХ ПОТОКОВ [c.133]

ПО живому сечению, приходим к одномерной модели реального потока, ч которой все частицы в живом сечении имеют одну и ту же скорость и и одно и то же давление р. Для потока в цилиндрической трубе средняя скорость о будет постоянной по ее длине и модель- ный поток можно считать равномерным. [c.134]

Заменив истинные, неравномерно распределенные по сечению скорости средней скоростью V и приняв давление р постоянным по живому сечению, мы переходим к одномерной модели реального потока, в которой все частицы в живом сечении имеют одну и ту же скорость о и одно и то же давление р. Для потока в цилиндрической трубе средняя скорость V будет постоянной по ее [c.146]

Одномерная модель реальных потоков [c.103]

Ввиду сложности физического процесса движения жидкости в порах грунта процесс движения рассматривается как теоретическая модель реального потока, представляющая собой поток, занимающий все пространство грунта, включая пространство пор и пространство твердых частиц самого грунта, другими словами, эта модель представляет собой сплошную деформируемую среду, имеющую плотность р и динамическую вязкость данной жидкости. [c.256]

ЭГДА 271 Эйлера 53, 61 Моделирование аналоговое 338 математическое 338 физическое 337 Модель реального потока 256 Модуль упругости кажущийся 285 [c.354]

Переход от реальных пространственных или двумерных течений к одномерной модели значительно упрощает гидродинамическую задачу и позволяет получить простые зависимости, удобные для технических расчетов. Однако этот переход можно обоснованно осуществить, лишь зная закономерности распределения скоростей и давлений в реальных потоках, сводимых к одномерным, поэтому далее значительное внимание будет уделено изучению таких закономерностей. [c.134]

Реальные потоки конечных размеров, строго говоря, не могут быть одномерными, так как в вязких жидкостях ввиду влияния граничных поверхностей всегда наблюдается неравномерное распределение скоростей в живых сечениях. Но некоторые реальные потоки могут быть сведены к одномерной модели. Так, напр,и.мер, при течении вязкой жидкости в круглой цилиндрической трубе или канале между параллельными плоскостями имеет место неравномерное распределение скоростей, но оно иногда бывает несущественным с прикладной точки зрения, так как во многих технических задачах достаточно знать среднюю по сечению скорость и закон изменения давления вдоль трубы (канала). Среднюю скорость V можно определить, усредняя по сечению местные скорости и в соответствии с соотношением [c.145]

Поскольку в реальной эксплуатации так или иначе присутствует та или иная степень неопределенности свойств эксплуатируемых элементов, постольку и модель простейшего ПО не вполне адекватно отражает действительность. Достоинством модели простейшего потока является удобный и хорошо изученный математический аппарат, что во многих случаях является решающим для его широкого применения при выборе модели реального ПО. [c.154]

Предлагаемый метод основан на упрощенной схеме явлений переноса вблизи поверхности раздела фаз. Принятая нами гипотетическая модель рейнольдсова потока позволяет записать в простой алгебраической форме уравнения тепло-и массопереноса даже при наличии сложных химических реакций. Эти уравнения связываются затем с реальными потоками через коэффициент конвективного теплообмена. Предполагается, что читатель знаком со способами расчета этого коэффициента. В книге показано, как пользоваться этими способами для расчета массопереноса в широком диапазоне изменения условий ч [c.32]

Как уже отмечалось выше, модель реального слоя загрязнений можно представить в виде суперпозиции рассмотренных двух типов структур с соответствующими весовыми коэффициентами т = т и т." = 1 — яг. При этом суммарный поток энергии, переносимый через слой, будет равен [c.173]

Реальные потоки газов отличаются большой сложностью и многообразием. Поэтому при изучении течения газа приходится их схематизировать, отбрасывая многие факторы, слабо влияющие на характер конкретного потока. При этом объектом исследования становится не реальное явление, а его модель. [c.63]

Случаи, сохраняющие основные особенности плоских потоков. Использование моделей плоских потоков, рассмотренных в предыдущем параграфе, в ряде случаев было весьма успешным вследствие того, что некоторые реальные потоки сохраняют, по крайней мере в первом приближении, определенные характерные особенности двумерных потоков. Рассмотрим, например, длинный стержень квадратного поперечного сечения, обтекаемый потоком с постоянной средней скоростью, которая направлена по нормали к одной из его граней. За исключением участков вблизи концов стержня средний поток в этом случае для практических целей может рассматриваться как двумерный. Однако явления, связываемые с пульсацией потока, не одинаковы для отдельных участков по длине стержня. Разница между событиями, которые происходят в какое-либо заданное время, увеличивается с увеличением расстояния между этими участками. Это показано на рис. 4.24 [4.16] на примере разности осевого давления на верхней и нижней гранях бруса для случаев как ламинарного, так и турбулентного набегающих потоков. Было отмечено, что трехмерность потока сама проявляется через затухание вдоль оси бруса корреляционной связи Яав между разностями давлений (измеренных соответственно в точках А и А сечения Л и точках В и В сечения В). Затухание этого коэффициента корреляции значительно усиливается, когда в приходящем потоке присутствует турбулентность. Из этого примера можно сделать заключение, что пульсационные явления, включая срыв вихрей, как правило, не могут быть совершенно равномерно распределены по всей длине цилиндрического тела, даже если поток имеет по- [c.120]

Таким образом, хотя фильтрационный перенос частиц имеет свои особенности, но, так же как и в турбулентном потоке, локальное поведение жидких частиц существенно отличается от поведения частиц, управляемых марковским процессом. Поэтому марковская частица как модель жидкой частицы реального потока непригодна для детального локального описания ее эволюции в потоке. [c.219]

Практическое значение двухслойной модели потока состоит в том, что в большинстве случаев реальный поток может быть сведен к двухслойному и достаточно точно определенным ядром и некоторым усредненным пристеночны слоем. Параметры в этих слоях определяются либо на основе холодных проливок смесительной головки, либо расчетным путем по расходным характеристикам форсунок и схеме их расположения. [c.60]

Таким образом, используя струйную модель потока, можно заменить реальный поток совокупностью элементарных струек, движущихся с различными скоростями соседние струйки в потоке жидкости могут скользить одна по другой, нигде не перемешиваясь друг с другом. [c.47]

Реальный поток в действительности никогда не бывает двумерным. Следовательно, рассмотренная выше модель решетки есть недостижимый идеал. Именно поэтому применение данных по решеткам следует рассматривать не более чем моделирование реального течения. [c.65]

Таким образом, в реальных укладках или засыпках целых шаровых ТВЭЛОВ одинакового размера в активной зоне реактора В ГР объемная пористость т может колебаться от 0,26 до 0,68. Физическая модель течения теплоносителя практически не зависит от типа активной зоны, и в случае канальной и бесканальной зон сечение по ходу элементарной струйки в шаровой ячейке характеризуется значительными изменениями, струйки могут сливаться и разъединяться имеет место образование застойных вихревых зон с турбулентным обменом энергии и массы с движущимся потоком. [c.52]

В ранее использованной модели [163, 171] предполагалось, что элементарные слои, образующие стопу, имеют толщину, равную d, и их оптические характеристики принимались равными характеристикам частиц. Такая связь между свойствами элементарного слоя и образующих его частиц может быть использована по крайней мере в качестве первого приближения при плотной упаковке частиц. Если система частиц сохраняет высокую объемную концентрацию при неплотной упаковке, связь между параметрами элементарного слоя и образующих его частиц будет более сложной. Для расчета этой зависимости служит геометрическая модель элементарного слоя—двумерная модель дисперсной среды [177], в которой реальные частицы, расположенные случайным образом в одной плоскости, заменены системой регулярно расположенных в узлах плоской квадратной сетки с шагом 2ур сфер. В рамках геометрической оптики взаимодействие излучения с поверхностью не зависит от ее размеров [125], поэтому принято, что сферы имеют единичный радиус. Предполагается, что поверхность их диффузно отражающая, серая. Для расчета характеристик элементарного-слоя используется вспомогательная схема (рис. 4.1), образованная моделью 2 и двумя абсолютно черными плоскостями I и 3. Задав на а. ч. плоскости 1 поток излучения плотностью qb, можно найти коэффициенты отражения и пропускания модели rt и Т( по отношению потоков, попадающих на плоскости / и 5 после многократного отражения на частицах, образующих систему 2, к заданному потоку, а затем поглощательную способность и равную ей степень черноты. [c.149]

Большинство промышленных аппаратов имеют участки с резким изменением величины и направления скорости. Поэтому, если размеры модели и скорость потока в ней для данной среды выбраны так, что число Re получается не меньше указанного, результаты исследований потока на модели можно надежно перенести на реальный аппарат, для которого число Re может быть больше указанного. [c.15]

При формировании модели за основу районирования было взято ранее признанное деление территории страны на 20 экономических районов. Существенным допущением, играющим важную роль в возможностях использования модели и в анализе результатов, является то, что в отдельно выделенном районе все производство и потребление представляется агрегированно, что не учитывает территориальное размещение потребителей внутри района, схему внутрирайонных транспортных потоков. Для повышения адекватности действительности представления в модели реальных объектов и связей использовалось разукрупнение экономических районов. Необходимость деления некоторых экономических районов на узлы обусловлена территориальными особенностями добычи (производства), транспорта, переработки и потребления знергоресурсов. Таким об-транспорта, переработки и потребления знергоресурсов. Таким обра- [c.435]

Расчетная модель реального проточного элемента, принятая в данной работе, учитывает характерное свойство потока дросселируемого газа испытывать вначале сужение, а затем расширение площади поперечного сечения струи. Эта модель, рассматриваемая в приложении к дросселям как с постоянным, так и переменным расходом газа по длине канала (эжектор), позволяет аналитически рассчитывать расход газа при раздельном и совместном влиянии основных видов сопротивлений и теплообмена. [c.186]

В этой связи пока единственными остаются экспериментальные методы определения эффективности тех или иных влагоулавливающих устройств. Начатые в 1955 г. в БИТМ опыты проводились на моделях турбин при малых окружных скоростях. В качестве рабочего тела использовалась воздуховодяная смесь, полученная путем впрыска в поток воздуха перед турбиной мелко распыленной форсунками воды. Такая методика привлекает простотой, но не позволяет моделировать тепловые процессы, протекающие в реальном потоке влажного пара. Результаты этих опытов позволили подробно исследовать механическую сторону явления сепарации при малых окружных скоростях рабочего колеса. [c.373]

Отсюда можно заключить, что основные причины, вызывающие дополнительные потери от влажности в иевращающихся реактивных и активных решетках, практически одни и те же. Форма канала влияет на величину дополнительных потерь, но почти не изменяет характера зависимости от уо. Испытания активных решеток подтвердили, что с ростом влажности концевые потери увеличиваются. Следует отметить, что исследования рабочих решеток проводились в статических условиях, когда скорость жидкой фазы перед решеткой совпадала по направлению со скоростью пара (аналогично испытаниям сопловых решеток). Такая схематизация реального потока ограничивает возможности обобщений приведенных выше исследований. Более близкие к натурным условиям испытания на входе в решетку могут быть получены на обращенной модели, описание которой приведено в гл. 5. [c.90]

Реальные потоки в природе к технических устройствах являются трехмерными, Однако при решении практических задач для каналов, имеющих достаточную протяженность без резких изменений формы и величины площади сечения и небольшую кривизну, можно ввести модель одномерного потока, параметры которого зависят от одной координаты прямолинейной или криволинейной. Если кривизна линий тока и угол, образуемый ими. малы, то поток называется плавноизменяю-щимся, В таких потоках в пределах живого сечения давление распределяется по гидростатическому закону, а в некоторых случаях может считаться постоянным по сечению. Постоянное значение можно придать н величине скорости по сечению, отождествляя ее со среднерасходной. [c.103]

Турбулентность является одним из наиболее интригующих явлений в неравновесных системах. Теория турбулентности имеет долгую историю, но, тем не менее, она далека от завершения. Несмотря на то, что к настоящему времени сложилось ясное представление о некоторых качественных свойствах турбулентного движения в жидкостях [24, 26], методы исследования прикладных проблем остаются, по существу, по-луэмпирическими. Число подобных методов возрастает по мере того, как в поле зрения исследователей попадают новые классы турбулентных течений [71]. В последние три десятилетия был достигнут заметный прогресс в теории так называемой изотропной турбулентности , когда среднее поле скоростей равно нулю, а турбулентность создается внешними случайными силами. Этот прогресс во многом обязан методу ренор-мализационной группы, который первоначально был разработан в теории фазовых переходов [30, 122, 170], а затем применялся и к задачам турбулентности (см., например, [58, 66,171]). К сожалению, изотропная турбулентность является лишь чрезвычайно упрощенной моделью реальных турбулентных потоков. Как это ни странно, но до настоящего времени методы статистической механики практически ничего не привнесли в теорию реальной турбулентности, хотя основные идеи этих двух теорий довольно близки. [c.254]

Необходимость описания концентрированных вихрей в одной книге обусловлена не только и НС столько отсутствием подобных изданий, сколько важностью рассматриваемого вопроса с различных точек зрения. Понятие вихревой нити относится к фундаментальным понятиям гидродинамики. Вихревая нить (точечный вихрь) представляет собой не только простую и удобную модель реальных вихрей, но и основу для построения математических моделей более сложных вихревых течений (например, метод точечных вихрей [Белоцерковский, Нитт, 1978], модели потоков с винтовой симметрией [Alekseenko е/ /., 1999]). [c.19]

В реальных потоках распределения завихре1шости и скоростей в отличие от модели (3.67), (3.68) и модели 1 носят сглаженный характер. Профиль тангенциальной скорости в модели II соответствует частному случаю обобщен-1ЮГО эмпирического профиля, использованного Штымом 11985] для вихревых камер. Давление в этой модели не зависит от I и оказывается линейно связанным с осевой скоростью [c.154]

Таким образом, при описании истечения из каналов с размерами порядка 1 м с относительно низкими начальными параметрами Г 530 К, р 5,0 МПа, когда степень неравновесности в реальных потоках невелика, можно использовать равновесную модель. Но при температурах, которым соответствуют давления насыщения Рз(Го) 7 МПа, применение равновесной схемы может дать заметную погрешность. В этом случае необходимо использовать неравновесную схему с запаздыванием вскипания. Более того, при температурах, близких к критическим (Го 0,9—0,97Гкр), когда [c.157]

Неучет реальных особенностей передачи тепла от стенки к пару и каплям и теплообмена между фазами ограничивает применение зависимостей типа (7.7.1). Поэтому для расчета теплоотдачи на участке закризисного теплообмена получили развитие одномерные модели парокапельного потока (А. Веппе е а1, 1967 [c.249]

В реальных условиях наиболее обычными внешними силами являются неслучайные силы типа силы тяжести или поверхностных сил, возникающих при движении в жидкости тех или иных тел. Однако в некоторых теоретических моделях турбулентных потоков оказывается целесообразным вводить в рассмотрение и случайные силы Х х, Ь). Так, турбулентность в температурно-стратифицированной среде (см. гл. 4) может описываться с помощью уравнений динамики несжимаемой жидкости, находящейся в поле случайных архимедовых сил, пропорциональных турбулентным пульсациям температуры. Представляет интерес также идеализированная модель стационарной изотропной турбулентности, стационарность и изотропность которой обеспечиваются введением искусственного стационарного и изотропного поля случайных внешних сил Х х, 1) (такая модель использовалась, например, в работе Уайлда (1961) см. выше п. 19.6). Правда, такая модель является фиктивной, так как силы Х х, () не имеют реальных аналогов. Однако если ввести силы X так, чтобы они обеспечивали заметный средний приток энергии лишь н крупномасштабным компонентам турбулентности (в этом случае мелкомасштабные компоненты будут получать энергию практически только от крупномасштабных компонент, а не за счет работы сил X), то вследствие представлений теории локально изотропной турбулентности о независимости статистического режима мелкомасштабных компонент от крупномасштабных особенностей движения можно будет ожидать, что фиктивный характер поля Х х, I) не скажется на статистических свойствах мелкомасштабных компонент турбулентности. Поэтому мелкомасштабные свойства турбулентности могут быть правильно описаны и на основе описанной фиктивной модели. [c.632]

Такая модель выбрана не потому, что она наилучши образом отображает реальность, а потому, что она проста и очень удобна. Реальные потоки r(i) всегда проявляют более или менее существенные отклонения от условий стационарности, центрированности и гауссовости, he говоря уже об эргодичности, причем эти отклонения н( случайны, а обусловлены самой природой потоков. [c.33]

Когда в процессе теоретического исследования переходят от расчетов потенциального течения к рассмотрению реальных потоков вязкой жидкости, на результатах анализа решеточной модели начинают сказываться эффекты пространственности течения. Течение в этом случае нельзя считать полностью двумерным, и при анализе описывающих его уравнений Навье—Стокса обнаруживаются важные члены, обусловленные эффектами [c.198]

Очевидно, что ЛУп становится бесконечно малым лишь при —vO, т. е. при переходе к квазиоднородным средам. С физической точки зрения гетерогенная элементарная ячейка должна быть достаточно большой, чтобы быть достаточно представительной в пределах ДУп за время Ат (At — время, превышающее среднюю продолжительность пульсаций компонентов потока в AVn) должна возникнуть возможность учета макродискретности, реальной структуры дисперсной системы. В дальнейшем протекание различных процессов будет рассматриваться в пределах подобной ячейки. Ранее принятое в [Л. 75, 78] допущение р = onst (постоянство модели расположения частиц) приемлемо для стабилизированных и стационарных дисперсных потоков лишь в первом приближении. В более общем случае dfi/dx, d jdy, d jdz, d ldx не равны нулю. [c.28]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...