Работа при постоянной температуре

Прямое превращение химической энергии в механическую возможно пока только в ящике Вант-Гоффа — сосуде, в котором протекают реакции с увеличением объема газообразных продуктов (толкая поршень, они и совершают механическую работу) при постоянной температуре, что достигается разделением реагентов и продуктов реакции гипотетическими полупроницаемыми мембранами, обеспечивающими нужное направление реакции, но пока не найденными для подходящих реагентов. [c.148]

Предел длительной прочности и предел ползучести приближенно выражаются линейной функцией логарифма продолжительности работы при постоянной температуре. [c.285]

Давление в каждой трубке, а следовательно, и температура теплоносителя устанавливаются автоматически в зависимости от условий обогрева и охлаждения, т. е. от температуры потоков и соответствующих коэффициентов теплоотдачи. Так как температура стенки на всем обогреваемом участке определяется в основном температурой кипения и постоянна, то каждый ряд труб работает при постоянной температуре. Это означает, что в коррозионно опасную зону попадают не все трубы воздухоподогревателя, а трубы лишь небольшого числа рядов. Такие условия работы позволяют выделить участок воздухоподогревателя с повышенным коррозионным износом и производить замену только этого выделенного участка. [c.155]

Плунжерный насос Сатуратор для извести Изменение количества исходной воды, проходящей через сатуратор Неправильное растворение извести Работа при переменной температуре Работа при постоянной температуре регулярная проверка концентрации извести [c.72]

Свободная энергия. Часть внутренней энергии системы и, которая может быть превращена в работу при постоянной температуре Т, называется свободной энергией Р. Она определяется уравнением [c.327]

Основным узлом прибора являются силоизмерительные пружины 3 и 4, отличающиеся высокой стабильностью своих характеристик, которая достигается конструктивными и технологическими приемами при их изготовлении. Рабочие напряжения пружин из стали ОВС для работы при постоянной температуре принимают равными не более 0,1 предела упругости материала. При этом погрешность указанных пружин будет не более 0,2%. После навивки пружины подвергают низкотемпературному отпуску при t = 250°С, суточной выдержке с перегрузкой на 30% и последующему искусственному старению в масляной ванне в течение 2 ч при температуре 150—170°С. [c.63]

РАБОТА ПРИ ПОСТОЯННОЙ ТЕМПЕРАТУРЕ 245 [c.245]

Работа при постоянной температуре [c.245]

Примечания. 1. Значения пределов ползучести даются для режимов работы при постоянной температуре при циклически меняющихся температурах они должны быть уменьшены. [c.281]

Влияние разрушения окалины. В котлах, работающих при низких температурах, процесс коррозии стали замедляется, когда на ней образуется еще сравнительно тонкий слой окалины. Однако при более высоких температурах слой окалины вскоре становится толстым и наступает опасность его растрескивания под действием напряжений, возникающих вследствие различия в термическом расширении при более быстрых изменениях рабочей температуры. Небольшие трещины в слое окалины создают обычное опасное сочетание большого катода и маленького анода, приводящее к- интенсивной локализованной коррозии. Очевидно, необходимы меры, не допускающие слишком быстрого остывания котлов с высоких температур, так как если только в слое окалины образуются трещины, то может наступить интенсивная коррозия Л- Даже если,бы котел мог работать при постоянной температуре, истирание, обусловленное ударяющимися частицами, или, быть может, эрозия в результате действия движущегося с большой скоростью водяного потока, вероятно, нарушили бы в отдельных местах целостность слоя окалины, что привело бы к тяжелым последствиям [22]. [c.404]

Теплота может быть полностью превращена в работу при непериодическом процессе при периодическом процессе, она может быть превращена в работу только частично. Непрерывное превращение теплоты в работу требует применения циклических процессов с периодическим возвращением к первоначальному состоянию. Для того чтобы получить максимальное превращение теплоты в работу, все стадии в цикле должны быть обратимы. Простейшим возможным циклом считается тот, в котором количество теплоты поглощается обратимо из единственного источника при температуре Ti. При этом теплота частично превращается в работу, а частично передается обратимо единственному теплоприемнику при температуре Та, которая обязательно должна быть меньше температуры Т . Стадии изотермического переноса теплоты могут состоять из расширения или сжатия газа при постоянной температуре с помощью сдвига фазового равновесия системы, когда температура и давление остаются постоянными, или сдвига химического равновесия газовой системы путем изменения давления [c.196]

Цикл Карно работает с 1 молем гелия в качестве рабочего газа. На первой ступени газ расширяется изотермически и обратимо от 10 до 5 атм при постоянной температуре 1000 °R (555,5 °К). На второй ступени газ расширяется адиабатно и обратимо от 5 атм при 1000 °R (555,5 °К) до 1 атм. Затем система возвращается к своим первоначальным условиям в две ступени сначала изотермическим сжатием, затем адиабатным сжатием. Вычислить w, Q, Д и для каждой ступени, а также для полного цикла. Показать, что коэффициент полезного действия, выраженный отношением произведенной работы к переданной теплоте при 1000 °R (555,5 °К), равен 1 —. [c.210]

Следует также указать лучшие литейные свойства по сравнению со сталью. Более низкая температура плавления и окончание кристаллизации при постоянной температуре (образование эвтектики) обеспечивает не только удобство в работе, но и лучшие жидкотекучесть и заполняемость формы. Описанные преимущества чугуна делают его ценным конструктивным материалом, широко применяемым в деталях машин, главным образом тогда, когда они не испытывают значительных растягивающих и ударных нагрузок. [c.214]

Соотношение (1.3) справедливо для обратимого цикла Карно и не зависит от совершаемой работы Таким образом, термодинамическая температура обладает тем свойством, что отношения величин Т определяются характеристиками обратимой тепловой машины и не зависят от рабочего вещества. Для окончательного определения величины термодинамической температуры необходимо приписать некоторой произвольной точке определенное численное значение. Это будет сделано ниже. Одним из простейших рабочих веществ может служить идеальный газ, т. е. газ, для которого и произведение РУ, и внутренняя энергия при постоянной температуре не зависят от давления. Следующим шагом будет доказательство того, что температура, удовлетворяющая соотношению (1.3), на самом деле пропорциональна температуре, определяемой законами идеального газа. [c.17]

Постоянное развитие техники требует специальных конструкционных материалов, способных длительное время эффективно работать при высоких температурах и нагрузках. [c.197]

К основным процессам, имеющим большое значение как для теоретических исследований, так и для практических работ в технике, относятся изохорный, протекающий при постоянном объеме изобарный, протекающий при постоянном давлении изотермический, протекающий при постоянной температуре адиабатный, протекающий при отсутствии теплообмена с внешней средой. [c.88]

Пример 7-3. 12 кг воздуха при абсолютном давлении б бар и температуре 300° К расширяются при постоянной температуре, объем при этом увеличивается в 4 раза. Определить начальные и конечные параметры воздуха, количество подведенной теплоты и работу расширения. [c.103]

Для сжатия 1 м воздуха до давления р= I МПа при постоянной температуре требуется затратить работу [c.242]

Отсюда полная работа Л = ГЛ/ 1п(1 д/К) 0,72 Дж. Внутренняя энергия при постоянной температуре не меняется. Энтропия уменьшается на величину А5 = ЛГ 1п 2 = 6 10 . [c.95]

Изучаемая нестационарная открытая система первоначально не находится в равновесии со своим термостатом ее эволюция направлена в сторону достижения частичного равновесия системы с термостатом. С учетом того, что эволюцией системы управляют потенциалы (термодинамические силы), характеризующие состояние системы, Г.П. Гладышев [2] использовал для анализа открытых систем удельную величину функции Гиббса, отнесенную к единице объема или массы. Напомним, что в соответствии с функцией Гиббса движущей силой процесса для закрытых систем при постоянных температуре и давлении является стремление системы к минимуму свободной энергии (максимуму энтропии), если в системе не совершается никакая работа кроме работы расширения [17]. Гиббс предвидел широкие возможности термодинамики для решения различных задач, сделав следующие предсказания ...Несмотря на то, что статистическая механика исторически обязана возникновением исследованиям в области термодинамики, она, очевидно, в высокой мере заслуживает независимого развития как вследствие элегантности и простоты ее принципов, так и потому, что она приводит к новым результатам и проливает новый свет на старые истины в областях, совершенно чуждых термодинамике . [c.21]

Поверхностное натяжение - работа образования единицы площади поверхности раздела фаз при постоянной температуре Поверхностное натяжение жидкости часто определяют как силу, действующую на единицу длины контура поверхности раздела фаз и стремящуюся сократить эту поверхность до минимума. Благодаря поверхностному натяжению капля жидкости при отсутствии внешних воздействий принимает форму шара. [c.152]

V новым параметром, характеризующим состояние системы. Увеличение поверхности системы при постоянных температуре и объеме сопровождается затратой работы, так как для образования новой поверхности некоторые частицы из объема должны перейти на поверхность, что связано с работой против сил молекулярного взаимодействия. [c.223]

Аналитическое выражение для характеристических функций, например Р, можно получить на основании следующих соображений. Чтобы изменить величину поверхности раздела фаз на при постоянных температуре и объеме жидкой фазы, нужно затратить полезную внешнюю работу, минимальное значение которой равно [c.148]

Различие между равновесными и неравновесными процессами и особенности последних проявляются при сравнении работ обоих процессов. Рассмотрим при постоянной температуре два резервуара, наполненных газом и соединенных узкой трубкой, вдоль которой может двигаться поршень. [c.194]

Если механизм работает при постоянной температуре, например, в условиях цеха или лаборатории, то цилиндрические направляющие можно изготавливать по второму классу точности с посадгсой С. [c.475]

В условиях работы при постоянной температуре композиция аустенитнога металла шва (на железной или никелевой основе) не оказывает влияния на характер разрушения разнородных сварных соединений. В то же время испытания последних при циклически изменяющихся температурах показывают преимущества электродов на никелевой основе с точки зрения уменьшения вероятности хрупких разрушений в зоне сплавления. Поэтому для сварных соединений из разнородных сталей, имеющих в процессе эксплуатации большое количество пусков и остановок и работающих при температуре выше 400—550°, наиболее целесообразным является применение аустенитных электродов на никелевой основе. [c.50]

Наши знания о влиянии мертвого объема на характеристики двигателя ни в коей мере нельзя считать удовлетворительными, и требуются дополнительные исследования по этому вопросу, как теоретические, так и экспериментальные. Например, при выполнении анализа адиабатного цилиндра методом, известным как полуадиабатный метод, поскольку в нем принято считать теплообменники внутренне изотермическими, авторы установили, что индикаторный КПД конкретного двигателя можно увеличить, увеличивая мертвый объем в этом двигателе, если дополнительный объем разместить в холодной зоне. Этот не предполагавшийся заранее результат тем не менее легко объясним. При наличии дополнительной холодной полости большее количество рабочего тела будет подвергаться действию пониженных температур цикла, и как прямое следствие основных термодинамических зависимостей, выраженных уравнением (1.2), КПД увеличится. Однако если дополнительный объем располагается в горячей зоне, то, поскольку двигатель Стирлинга работает при постоянной температуре нагревателя, не будет условий для повышения КПД дополнительный объем будет влиять в сторону понижения температуры в горячей зоне и, следовательно, КПД. Влияние увеличения мертвого объема на выходную мощность будет в обоих случаях одинаковым безотносительно к месту расположения дополнительного объема мощность будет уменьшаться. [c.96]

Коллектор ПГВ-1000 представляет собой сосуд давления, в который запрессовано большое количество аустенитных трубок (сталь 08Х18Н10Т). Запрессовка трубок штатным способом производится посредством взрывной развальцовки, альтернативой штатной технологии запрессовки является гидровальцовка трубок. Режим нагружения коллектора следующий нагрев до 7 = 270°С ( холодный коллектор) и 7 = 320°С ( горячий коллектор) при одовременном увеличении в нем давления, длительная работа при постоянных давлении и температуре, затем остывание коллектора до Г = 70°С с одновременным снижением в нем давления. Таким образом, коллектор подвергается малоцикловому термосиловому нагружению и стационарному длительному. [c.327]

Для исследований открылась совершенно новая область температур, и, поскольку методика работы в области температур, получаемых адиабатическим размагничиванием, сильно отличается от методики работы при более высоких температурах, встретились новые экспериментальные трудности. Криостат, заполненный ожиженным газом, обладает многими достоинства-Аш, Между жидкостью и погруженным в нее объектом исследования имеется хороший тепловой контакт распределение температуры достаточно однородно, причем степень однородности можно улучшить путем перемешивания температура может поддерживаться постоянной при желаемом значении путем ре] улировапия давления, при котором кипит жидкость. Паразитный приток тепла вызывает лишь испарение жидкости при постоянной температуре и, паконец, упругость пара жидкости представляет собой удобный вторичный термометр, который может быть прокалиброван сравнением с газовым термометром. Все эти преимущества при использовании парамагнитной соли в качестве охлаждающего вещества теряются. В последнем случае приток тепла приводит к повышению температуры, и, поскольку парамагнитная соль при более низких температурах обладает очень незначительной i еплопроводностью (см. п. 19), этотприток тепла может заметно нарушить однородность распределения температуры. По той же причине качество теплового контакта между солью и объектом исследования при более низких температурах вызывает сомнение. В области температур, достигаемых размагничиванием, определение термодинамической температуры само по себе становится серьезной задачей. [c.424]

Технические детали. Кривая намагничивания вещества описывает связь между его магнитным мол1ентом и приложенным полем. Обычно измерения проводятся при постоянной температуре однако в области температур ниже 1° К легче работать при постоянной энтропии. [c.508]

Изменение энтропии двух тел вследствие прямого перехода теплоты от первого, более нагретого тела, ко второму, менее нагретому, может быть определено следующим путем. Примем для упрощения, что оба тела имеют настолько большие теплоемкости, что отдаваемое или, наоборот, получаемое ими количество теплоты Q не вызывает заметного изменения температуры тел, причем температура второго тела Тц меньше температуры первого тела Т на конечную величину. Вообразим следующий обратимый процесс переноса теплоты от температуры Т к температуре Тц. Предположим, что между температурами Ту и Тц действует обратимый двигатель, работающий по прямому циклу Карно. В результате действия этого двигателя от первого тела будет отведено обратимым образом при постоянной температуре Ту количество теплоты (3, а второму телу будет передано обратимо при постоянной температуре Туу количество теплоты (За = QTyylTy , кроме того, будет получена положительная полезная внешняя работа Ь = С[ Ту — Туу)1Ту. Превратим теперь обратимым образом работу L в теплоту Q2 = Ь при температуре Туу и передадим эту теплоту второму телу. [c.62]

Первая догадка о существовании особого принципа, определяющего закономерности превращения теплоты в работу, была высказана Карно в знаменитом сочинении Размышления о движущей силе огня и о машинах, способных развивать эти силы , появившемся через 40 лет после изобретения паровой машины и еще до того, как было открыто первое начало термодинамики. Задача, которую ставил Карно в своем исследовании, состояла в анализе действия паровой машины, чтобы выяснить, как сделать ее лучше и экономичнее.Этот анализ привел Карно к основополагающей гипотезе о том, что в тепловой манлине работа производится не за счет поглощения теплоты, а в результате переноса ее от горячего тела к холодному. Вследствие этого при постоянной температуре машина производить работу не может не имея кроме горячего еще и холодного тела и не произведя при этом никаких изменений в этом теле или в других окружающих телах, нельзя полученную от тела теплоту превратить в работу. [c.153]

Из шести типов прямых преобразователей энергии, в которых энергия тел преобразуется в энергию электрического тока (электрохимические генераторы, фотоэлек-1рические преобразователи, термоэмиссионные преобразователи, магнитогидродинамические генераторы, термоэлектрические преобразователи, квантовые преобразователи) только первые два являются в полной мере прямыми преобразователями. В полезную внешнюю работу в электрохимических генераторах превращается внутренняя энергия рабочих тел, а в фотоэлектрических преобразователях — лучистая энергия Солнца, причем это превращение (т. е. рабочий процесс) протекает при постоянной температуре. [c.568]

Смысл этого параметра состояния газа связан с подводом и отводом тепла от газа. В общем случае, как известно, при этом меняется температура газа, но для простоты рассмотрим сначала процесс при постоянной температуре — изотермический. Для того чтобы понять назначение параметра энтропия, поставим прежде всего задачу измерить графически с его помощью количество тепла в процессе— важнейшую характеристику каждого процесса, аналогично тому, как в ру-диаграмме графически измеряется другая важная величина — работа газа в процессе. Для этого, как и для графического изображения ра(5оты, необходимо пользоваться двумя параметрами. Для графического изображения количества тепла используем еще неизвестный нам параметр состояния —энтропию и в качестве второго параметра — абсолютную температуру газа, которая, как это видно будет в дальнейшем, в сильной степени определяет экономичность работы тепловых двигателей. Итак, пусть в начальном состоянии при проведении изотермического процесса энтропия 1 1сг газа s , в конечном 2, а постоянная температура в процессе Т. [c.82]

В 2-17 был рассмотрен цикл Карно там было указано, что по конструктивным соображениям нельзя построить двигатель, который работал бы по этому циклу. Затруднения прежде всего связаны с подводом и отводом тепла при постоянной температуре. В дальнейшем мы увидим, что в отношении двигателей, рабочим телом в которых служит водяной пар, такой подвод и отвод тепла частично возможен. В двигателях, использующих в качестве рабочего тела идеальный газ, это невозможно даже частично. Таким образом, цикл Карно — только теоретический цикл, изучение которого дает возможность установить предельное значение термического к. п. д. при преобразовании тепла в механическую энергию, и именно это обстоятельство определяет его большое практическое значение. Действительные дннгатели работают по циклам, отличным от цикла Карко. [c.149]

Идса.чьным цикло.и хо.юдильной машины и теплового насоса является обратный обратимый цикл Карно, изображенный на рис, 1.47, Рабочее тело, которое в холодильной технике называется хладагентом, от начального состояния 1 расширяется адиабатно на участке 1-2, причем температура его падает от Т до Г, Далее, по изотерме 2-3 оно расширяется, получая из холодильника с постоянной температурой Т, количество теплоты I2- Затем на участке 3-4 происходит адиабатное сжатие хладагента, при котором температура его повышается от до первоначальной температуры Т. На участке 4-1 происходит дальнейшее сжатие хладагента, но уже при постоянной температуре Т, вследствие чего он отдает тепло-приемнику с постоянной температурой Т ко.гтичество теплоты q . В результате осуществления цикла на него была затрачена работа извне /ц = п.4.12341, при этом от холодильника с температурой Ъ получена теплота q2, а теплоприемнику с температурой Т передана теплота цикла Карно холодильный коэффициент определится следующим образом (рис. 1.47) [c.64]

В обратимом процессе подвод теплоты к веществу либо отвод от него теплоты в окружающую среду происходит при постоянной температуре, равной температуре окружающей среды То, т. е. bq = Tods. Тогда эксергия вещества в замкнутом объеме de будет равна работе Ы за вычетом работы, затрачиваемой веществом на преодоление им давления окружающей среды Podv, т. е. [c.73]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...