Точки нагретости постоянные

Точки нагретости постоянные 5 Трансформатор стабилизирующий 320 [c.419]

Постоянные точки нагретости. Для измерения температуры тела (степени нагретости) в большинстве стран принят термометр со шкалой Цельсия (°С). Основными постоянными точками этой шкалы приняты, ° С [c.5]

При расчете охлаждения массивного плоского тела, нагретого до исходной температуры То, при постоянной температуре поверхности Г, вместо (1.76) следует использовать формулу [c.40]

Если фронт ударной волны представляет собой классический скачок и за ним простирается достаточно протяженная, оптически толстая область -с более или менее постоянной температурой, равной температуре за фронтом, то нагретое вещество, ограниченное поверхностью фронта, излучает с поверхности как абсолютно черное тело ). Измеряя яркость поверх- [c.464]

Это химическое соединение устойчиво, поэтому оно может быть нагрето без разложения до своей температуры плавления (точка С). Химическое соединение плавится при постоянной температуре. [c.131]

Температура характеризует степень нагретого тела. Ее измеряют или по термодинамической температурной шкале, или по международной практической температурной шкале. Единицей термодинамической температуры является кельвин (К), представляющий собой 1/273,16 часть термодинамической температуры тройной точки воды. Эта температура равна 273,16 К и является единственной воспроизводимой опытным путем постоянной точкой термодинамическом температурной шкалы (реперная точка). [c.7]

Рентгеновские лучи. Если в вакуумной трубке между нагретым катодом, испускающим электроны, и анодом приложить постоянное напряжение в несколько десятков тысяч вольт, то электроны будут сначала разгоняться электрическим полем, а затем резко тормозиться в веществе анода при взаимодействии с его атомами. При торможении быстрых электронов в веществе [c.279]

Если скорость движения жидкости мала по сравнению со скоростью звука, то возникающие в результате движения изменения давления настолько малы, что вызываемым ими изменением плотности (и других термодинамических величин) можно пренебречь. Однако неравномерно нагретая жидкость не является все же при этом вполне несжимаемой в том смысле, как это понималось выше. Дело в том, что плотность меняется еще и под влиянием изменения температуры этим изменением плотности, вообще говоря, нельзя пренебречь, и потому даже при достаточно малых скоростях плотность неравномерно нагретой жидкости все же нельзя считать постоянной. При определении производных от термодинамических величин в этом случае надо, следовательно, считать постоянным давление, а не плотность. Так, имеем [c.276]

Такие фосфоресцирующие вещества характеризуются длительным послесвечением и, как уже упоминалось, сильной зависимостью длительности от температуры. Повышение температуры значительно сокращает длительность свечения, причем одновременно очень сильно повышается яркость его. Явление можно наблюдать на следующем простом опыте. Возбудим фосфоресценцию экрана сернистого цинка, осветив его ярким светом электрической дуги. Перенесенный в темноту экран будет светиться в течение ряда минут, постепенно угасая. Если к светящемуся экрану с противоположной стороны прижать нагретое тело, например диск, то нагревшаяся область экрана ярко вспыхнет, отчетливо передавая контуры нагретой области. Однако через короткое время эта область окажется темнее окружающей, ибо более яркое свечение сопровождается более быстрым затуханием (высвечиванием). Измерения показывают, что световая сумма, т. е. интеграл по времени от интенсивности свечения, остается практически постоянной даже при ускорении высвечивания в тысячи раз (так, например, при нагревании до 1300 время свечения с нескольких часов сокращается до 0,1 с). [c.765]

Заготовки, расположенные у выходного конца индуктора и нагретые выше точки магнитных превращений, потребляют мощность, меньшую, чем заготовки, находящиеся в ферромагнитном состоянии, расположенные у загрузочного конца индуктора. Однако полная мощность, потребляемая индуктором, остается постоянной, если не учитывать кратковременного переходного режима, сопровождающего перемещение заготовок. Последнее замечание отпадает, если перемещение заготовок непрерывно. [c.197]

Для уменьшения тепловых потерь в окружающую среду поверхность нагретого тела покрывают тепловой изоляцией. Если увеличить толщину тепловой изоляции, покрывающей плоскую стенку, то термическое сопротивление возрастет, как это видно из выражения (13.45). Иначе обстоит дело в случае, если тепловой изоляцией покрывается труба. Ограничимся рассмотрением случая, когда труба покрыта однослойной тепловой изоляцией с наружным диаметром /з (рис. 13.8,6). Считая заданными и постоянными коэффициенты теплоотдачи 01 и ог, температуры обеих жидкостей <жг и <ж2, теплопроводности трубы Х) и изоляции Яг, рассмотрим, как будет из- [c.303]

Разберем вычерченную индикатором диаграмму рис. 196, б. Ее можно разделить на четыре части, соответствующие четырем так называемым тактам работы двигателя. Первый такт начинается в крайнем правом положении поршня, соответствующем точке А на диаграмме. В момент, когда поршень занимает это положение, в среду сжатого воздуха, находящегося в правой части цилиндра, подается в распыленном виде нефть. Так как воздух вследствие сильного сжатия нагрет до нескольких сотен градусов, то нефть воспламеняется, температура газовой смеси повышается, и смесь, увеличиваясь в объеме, давит на поршень, который движется влево. Несмотря на происходящее при этом увеличение объема, давление в цилиндре остается приблизительно постоянным, ибо продолжается сгорание непрерывно поступающей в цилиндр нефти. Давление остается постоянным до положения поршня, соответствующего точке В на диаграмме, когда прекращается поступление нефти в цилиндр. Далее газы, получившиеся после сгорания нефти, продолжают расширяться и гонят поршень дальше влево дв крайнего положения, соответствующего точке С на диаграмме. П]>и этом давление падает. [c.327]

На графиках для определения тока в индуктирующем проводе данной ширины, точки которых отвечают определенному значению удельной мощности нагрева, проведены пунктирные нисходящие линии, пересеченные цифровым индексом, и являющиеся геометрическим местом точек постоянного значения удельной мощности нагрева, а следовательно, и постоянному значению глубины слоя, нагретого под закалку. Цифровой индекс в кружках на нисходящих двойных пунктирных линиях означает глубину слоя в мм, прогретого до закалочной температуры. [c.41]

Но то же самое условие выполняется, если временами движение происходит так, что правая часть уравнения (56) оказывается равной нулю. Тут мы также можем применить закон (57), чтобы образовать для сил нагретых тел или соответственно моноциклических систем силовую функцию, если только во время движения одна из функций р в уравнении (33) остается постоянной. Если мы при этом пренебрежем живой силой Ь упорядоченных движений, то согласно уравнению (35) мы будем просто иметь [c.451]

Таким образом, в случае подлинного цикла, пока параметры сохраняют постоянные значения, нельзя заметить никаких изменений в наблюдаемом извне состоянии цикла, несмотря на то, что внутри него происходит оживленное движение. Это обнаруживается на нагретых телах, на проволоках, по которым текут постоянные электрические токи, но то же можно наблюдать и на абсолютно симметрическом волчке, вращающемся вокруг своей оси, или на совершенно однородной жидкости, протекающей по замкнутой трубке. Однако если циклические скорости и параметры медленно меняются, то это соответствует газу, который медленно нагревается или обратимым образом расширяется или сжимается. Другим примером может служить медленное изменение силы тока или механическое изменение положения проволоки, по которой идет электрический ток, а также медленное движение или деформация вращающегося тела или канала, по которому течет весомая жидкость. [c.482]

Средняя мощность для определения нагрева поверхности трения по тепловым характеристикам для подъемно-транспортной машины, имеющей определенную загрузку, подсчитывается по графику работы. Для этого определяется средняя мощность торможения в наиболее напряженный период времени работы механизма. Продолжительность этого периода во избежание перегрева тормоза принимается равной двум-трем постоянным времени его нагрева. Если тормоз был до этого времени холодным, то за время, равное двум-трем постоянным времени нагрева он не нагреется до установившейся температуры. Однако до наступления рассматриваемого периода времени тормоз мог быть уже нагрет до некоторой температуры. Тогда при продолжении работы на наиболее напряженном участке тормоз относительно быстро нагревается до установившейся температуры, которая может быть больше или меньше Следует также учитывать, что при переменной величине работы торможения периоды напряженной работы могут вызывать более быстрое повышение температуры и сокращать 41 2090 6 43 [c.643]

Местная вода, нагретая в подогревателе, поступает к точкам разбора (краны, ванные, души и пр.). Система горячего водоснабжения, как правило, выполняется циркуляционной. Постоянная циркуляция местной воды осуществляется насосом. В ряде случаев установленные для этой цели насосы не эксплуатируются и циркуляционная система превращается в тупиковую, что приводит к значительным потерям местной воды. Это происходит потому, что остывшую воду, особенно утром, приходится спускать в канализацию до тех пор, пока из кранов 19 291 [c.291]

Формула Стефана (3-1-106) неоднократно проверялась экспериментами по испарению жидкости из капиллярных трубок. Если теплота, необходимая для испарения, берется из окружающего воздуха (стеклянные трубки с жидкостью расположены в потоке нагретого воздуха), то в формулу Стефана надо внести, поправку. Вместо надо ввести величину (g— о), где о — постоянный коэффициент, зависящий от скорости и температуры потока воздуха [Л.3-9]. [c.198]

Уравнения (193) и (194) позволяют определить радиальные и тангенциальные напряжения в любой точке неравномерно нагретого диска постоянной толщины, если известно распределение температуры по радиусу, т. е. функция t r). [c.210]

В зоне горения кокса температура достигает 2000 °С, газообразные продукты сгорания СО, СО2, азот воздуха нагреваются до высокой температуры и поднимаются вверх. Тепло газов передается твердым материалам. Степень нагрева проплавляемых материалов зависит от того, как далеко они расположены от горна и какой газопроницаемостью обладают. На каждом горизонте доменной печи, несмотря на неравномерное распределение температуры по сечению, слой материалов нагрет до какой-то постоянной средней температуры. Самая низкая [c.66]

Сформулируем упрощенную задачу. Пусть в момент t = О произвольная область S в бесконечной однородной и изотропной упругой пластинке мгновенно нагревается до постоянной температуры Т ТQ. Остальная часть тела имеет температуру Т = О при == 0. На границе области S нет скачка смещения это соответствует физически замене области 5, нагретой шайбой точно таких же размеров. Требуется определить развитие начальной трещины во времени. Перемещения, напряжения и главный вектор сил (а также вращение) в бесконечно удаленной точке считаются равными нулю. [c.105]

Причем выражение в числителе относится к первому, а выражение в знаменателе — ко второму, то картина течения равномерно и неравномерно нагретых дисков совпадает. Более того, для данного типа дисков изучение поля скоростей диска переменной толщины может быть сведено к исследованию поля скоростей диска постоянной толщины. Для этого необходимо, чтобы угловая скорость юо диска постоянной толщины и угловая скорость oi диска переменной толщины удовлетворяли условию [c.172]

При окончательной штамповке (см. рис. 73) происходит почти полное оформление заготовки, а калибровка, которая выполняется в изотермических условиях (см. рис. 74) обеспечивает стабильность размеров в пределах заданных допусков. Существо изотермической штамповки заключается в деформировании в условиях, когда металл заготовки и идтамп 3 нагреты практически до одной и той же постоянной температуры. Это улучшает условия протекания процессов разупрочнения, благодаря чему усилие деформирования снил ается в 5—7 раз и гарантируется стабильность деформации. [c.151]

Характеристики вихревой трубы 05,6 мм сопоставлены с опытами на трубе 016 мм той же геометрии (см. рис. 6.3), обдуваемой потоком нагретого газа с полной температурой Т = 573 К. Коэффициент скорости обдуваемого потока в опытах поддерживался постоянным = 0,24. Характеристики неадиабатных труб [c.285]

Если распределение температуры в неравномерно нагретой неподвилсной среде поддерживается (посредством некоторых внешних источников тепла) постоянным во времени, то уравнение теплопроводности принимает вид [c.278]

Представим себе замкнутую полость объемом V с идеально отражающими стенками, нагретыми до температуры Т, в которой создан вакуум. Внутри полости существует электромагнитное поле. В результате отражений от стенок в полости образуется система бесконечно большого числа стоячих волн различной частоты и разного направления. Каждая такая стоячая волна представляет собой элементарное состояние электромагнитного поля. Теорема о равномерном распределении энергии утверждает, что и в этом случае при равновесии между стенками полости и электромагнитным излучением на каждую стоячую волну должна приходиться средняя энергия, равная 1гТ, где к — постоянная Больцмана. При этом, подобно то.му как средняя энергия гармонического осциллятора складывается из средней кинетической энергии, равной кТ 2, и средней потенциальной энергии, также равной кТ12, в случае электромагнитных стоячих волн полная средняя энергия кТ складывается из средних энергий электрического и магнитного полей, равных в отдельности кТ 2 каждая. [c.138]

Затем газ проходит через холодильник (в идеальном случае при постоянном давлении р ), где он охлаждается до температуры (изображено линией Ьс). После холодильника газ поступает в сопло N вихревой трубы. В трубе газ разделяется, и холодная часть газа р. при температуре и давлении нанравляется в холодную камеру. Этот процесс характеризуется линией се. Поскольку процесс охлаждения не является строго адиабатическим, точка е на индикаторной диаграмме расположена при более высокой температуре, чем точка d, лежащая при давлении Ру на адиабате, проходящей через точку с. Нагретая часть газа (1 — л) выходит из вентиля V с температурой и давлением (это соответствует отрезку с/). Отметим, что в точке / удельный объем больше, чем в точке а, поскольку Т У>Т У Т . Эта часть газа (1 —[л) охлаждается в холодильнике до температуры и снова поступает на вход компрессора (линия /с ). Точка с не совпадает с а, если Т Ф Т . В этом случае работа сжатия будет несколько больше, чем работа сжатия, вычисленная по формуле (3.1). [c.14]

Как уже было сказано, опытами установлено, что в процессе парообразования жидкость, нагретая до температуры кипения при этой температуре и определенном постоянном давлении, обращается в пар. Количество теплоты, затрачиваемое в процессе при р = onst на превращение 1 кг воды при температуре кипения в сухой насыщенный пар той же температуры, обозначим через г. [c.113]

Получить результаты, аналогичные уравнениям (н) и (р), для случая нагрева до постоянной температуры Т центральной круговой области в а) большой тонкой пластинке и б) в большой плите при плоской деформации. В последнем случае считать, что деформация е , вначале (при 7 =0) равная нулю, становится и остается равной нулю всюду в силу выбора соответствующего значения а, на гранях 2 = onst. Нагретая область определяется неравенством [c.441]

Изменение энтропии двух тел вследствие прямого перехода теплоты от первого, более нагретого тела, ко второму, менее нагретому, может быть определено следующим образом. Примем для упрощения, что оба тела имеют настолько большие теплоемкости, что отдаваемое или, наоборот, получаемое ими количество теплоты Q не вызывает заметного изменения температуры тел, причем температура второго тела Та меньше температуры первого тела Ti на конечную величину. Вообразим следующий обратимый процесс переноса теплоты от температуры Ti к температуре То. Предположим, что между температурами Ti и по прямому циклу Карно работает двигатель. В результате действия этого двигателя от пер-Lsoro тела будет отведено обратимым образом при постоянной температуре Ti количество теплоты Q, а второму телу будет передано обратимым образом при постоянной температуре Та количество теплоты < а = Q (TJT ). Кроме того, будет получена положительная полезная внешняя работа L = Q l(Ti— T-2)/Ti.l. Превратим теперь обратимым образом работу L в теплоту Qj при температуре Тг и передадим эту теплоту второму телу. [c.81]

При температуре Т1 в равновесии с жидкостью, имеющей концентрацию Сь находится пар с концентрацией с . Если этот пар привести в соприкосновение с жидкостью, имеющей температуру и концентрацию С1<.С, то очевидно, что пар будет конденсироваться (абсорбироваться жидким раствором) при постоянном давлении. При этом выделяющаяся теплота парообразования будет отводиться при температуре Т2, более высокой, чем температура пара Т. Это обстоятельство и определит перенос теплоты от менее нагретого тела (пар высокой концентрации) к более нагретому (жидкость низкой концентрации). Естественно, что, согласно второму закону термодинамики, такой несамопроизвольный процесс потребует затраты теплоты. [c.228]

Выше мы рассмотрели превращение переохлажденного аустенита при постоянной температуре. С-кривые позволяют также изучать превращение аустенита при непрерывном охлаждении, когда сталь, нагретая до аустенит-ного состояния, охлаждается с различными скоростями. С-кривые с наложенными на нее кривыми охлаждения (Wj < г>2 < 8 < 2 4 < i e) приведены на рис. 83. При медленном охлаждении (со скоростью t/j), например с печью, стали, нагретой до аустенитного состояния, аустенит превращается при температурах, соответствующих точкам пересечения кривой охлаждения с линиями диаграммы. Если превращение происходит в районе температур, при которых образуется перлит, то и микроструктура стали после охлаждения состоит из перлита при охлаждении с большей скоростью (на воздухе) про- [c.115]

Травитель 62 [термическое травление]. Нитрид железа, по данным Штрауса [50], выявляют при 250—300° С путем термического травления. Структурные составляющие, содержащие азот, окрашиваются быстрее. Феррит приобретает бледно-голубую окраску, перлит—темно-голубую, нитриды и зоны, обогащенные азотом, окрашиваются в красный цвет. В связи с этим Коэренс указывает на две картины окрашивания электролитического железа, азотированного в течение 12 ч при 250° С и нагретого до 250 С, и литой стали, азотированной в течение 8 ч при 850° С и нагретой до 280° С. В то время как в стали феррит выглядит красным, цементит (перлит) — фиолетовым, нитрид — голубым, в электролитическом железе феррит окрашивается в светло-желтый цвет, а нитрид — в интенсивный красно-коричневый. Чтобы всегда получать одинаковую картину окрашивания азотированного слоя для одного и того же материала, необходимо выдерживать постоянными температуру и длительность нагрева. [c.124]

Процесс а—Ь — адиабатическое (изоэнтро-пийное) сжатие. Затем следует нагрев при постоянном давлении Ь—с. Сжатый газ, нагретый до высокой температуры, расширяется в турбине (процесс —d). В точке d температура газа выше, чем в точке а, но давление то же. В замкнутом цикле затем следует охлаждение до Та и процесс повторяется. В открытом цикле атмосфера играет роль холодного источника для изобарного процесса охлаждения d—а. [c.76]

Этим же допущением устраняется одно обстоятельство, также нарушающее аналогию между нагретыми телами и рассмотренной нами теперь системой п материальных точек. Это обстоятельство заключается в том, что состояние нагретых тел для своего полного определения, помимо указания внешней обстановки, требует задания значения только одной переменной (температуры), в то время как на движение рассмотренных систем, наряду с положением п точек и количеством энергии, могут влиять еще и другие постоянные, определяющие начальное движение п точек и появивщиеся в результате интегрирования их дифференциальных уравнений. Однако глубже вникать в это мы здесь не будем. [c.481]

Недопустимо вносить в шкафчик весов нагретые предметы и тем более взвешивать их. Например, прокаленные тигли или бюксы с высушиваемым веществом должны быть выдержаны сначала в эксикаторе до полного охлаждения и только после этого взвешены. Летучие вещества нужно взвешивать лишь в хорошо закупоренной таре, например в бюксах или ампулах. Запрещается перегружать весы сверх допустимой их нагрузки. Следует устанавливать весы в отдельной комнате, а не в помещении лаборатории. Окна весовой должны выходить на север, чтобы предотвратить освещение и нагревание весов прямыми солнечными лучами. Желательно поддерживать в весовой комнате по возможности постоянную температуру и не допускать сквозняков, в особенности во время взвешивания. Совершенно недопустимо устанавливать весы на вибрирующих опорах. Если в здании, где расположена лаборатория, имеются машины, создающие вибрации (моторы, насосы, станки, а тем более турбины и т. п.), то весы должны устанавливаться на специальном фундаменте или на опорах с амортизаторами. При этом плита весов должна быть установлена строго горизонтально по ватерпасу. [c.203]

Так как воздух охляждается при постоянном объеме, то для нахождения начальной температуры нагретого воздуха можно воспользоваться формулой (78) [c.66]

Диаграмма s—i для водяного пара приведена на рис. 28. По ее вертикальной оси откладываются значения энтальпии воды и пара, а по горизонтальной, так же как и в диаграмме s — Т, значения энтро1ПИ1И. Линия О — Д в диагра1мме представляет собой нижнюю пограничную к,ривую, линия 1 — К верхнюю пограничную кривую. Место встречи этих двух кривых дает критическую точку к. Обе пограничные кривые строятся по значениям i, s (линия О — К) к i", s" (линия 1 — К), которые для разных давлений берутся из таблицы сухого насыщенного пара. Правее линии О — /Си ниже линии 1 — /С в диаграмме располагается область влажного насыщенного пара. Выше линии / — К лежит область терегретого пара. Каждая точка линии О — К соответствует состоянию воды, нагретой до температуры кипения того или иного давления, а каждая точка линии 1 — К — состоянию сухого насыщенного пара. Если соединить точки одинаковых давлений на обеих пограничных кривых, то прямые линии, пересекающие область влажного насыщенного пара, представляют собой изобары. Они же одновременно являются и изотермами, так как в процессе превращения воды в пар при постоянном давлении температура остается неизменной и равной температуре кипения. В диаграмме на рис 28 нанесены изобары давлений 0,02, 0,05, 0,2, 1, 2,5, 20, 100, 200 и 250 ага. [c.136]

На этом участке при изменении критерия Био в 1,5—2 раза р меняет свое значение на относительно небольшую величину (2—8%). Отношение р, как следует из теории регулярного режима, варьирует от единицы (если образец был предварительно равномерно нагрет) до некоторого значения р = onst в период иррегулярного режима, а затем остается постоянным в процессе охлаждения. Изменение р на 2—8%, которое может быть вызвано ростом а с температурой, весьма несущественно скажется на температурном поле внутри образца, т. е. с течением времени температурное поле остается почти подобным самому себе, что является характерной особенностью регулярного режима. Отличием от регулярного режима является нелинейность кривой 1п 0 = /(т). Однако в силу того что внешние условия теплообмена, выражаемые критерием Био, вызывают реакцию тела в виде некоторого температурного поля внутри образца и некоторой скорости его изменения, а температурное поле остается в нашем случае подобным самому себе, все точки образца имеют одинаковый темп охлаждения, который изменяется во времени. Высказанные выше соображения дают основание предполагать, что в каждый заданный момент времени, начиная с некоторого времени т, можно считать справедливым соотношения Bi = f(Kn). которые даются теорией регулярного режима Г. М. Кондратьева, причем каждому моменту времени соответствуют свои значения Bi и Кп. [c.74]

На рис. 2 показано, как протекает иагрев плоского тела, находящегося в соприкоснавении с нагретым. телом. Для примера мы иопользо-вали деревянный диск, на который с одной стороны накладывалась металлическая пластина с температурой 204° С, а с пр.отивоположной — поддерживалась постоянная температура 26,7° С. Кривые отчетливо показывают, как изменяются температуры по сечению диска через 4, 10 и 20 мин нагрева и при стационарном предельном состоянии. В то время как в первый момент только непосредственно соприкасающаяся поверхность деревянного диска быстро достигает температуры горячей пластины, температура внутри по причине плохой теплопроводности дерева поднимается очень медленно и тем медленнее, чем больше будет [c.547]

М. Г. Лозинский [157], изучавший деформацию железа и стали при постоянной нагрузке во время термоциклиро-вания, обратил внимание на то, что в неравномерно нагретом образце деформация локализуется в участке, температура которого соответствует двухфазному (а + у) состоянию. Это наблюдение согласуется с результатами выполненной ранее работы Совера [361] и в дальнейшем было подтверждено многими исследователями. Оказалось, что сталь в интервале температур полиморфного превращения испытывает большие деформации под влиянием нагрузки, значительно меньшей предела текучести каждой из фаз. [c.66]

При исследовании превращения аустенита при постоянной температуре подобдый же тонкий образец стали нагревается выше верхней критической точки, т. е. до образования аустенитной структуры. После этого нагретый образец быстро погружают в среду с постоянной температурой, лежащей ниже точки Ль например 500° С. [c.177]

Аустенит устойчив только при температурах выше 727 °С (см. рис. 9.3, точкаА ). При охлаждении стали, нагретой до аус-тенитного состояния, ниже точки начинается распад аустени-та. Как уже было сказано (см. диаграмму состояния железоуглеродистых сплавов), при медленном охлаждении эвтектоидной углеродистой стали (0,81 % углерода) при температуре, соответствующей линии PSK происходит превращение аустенита в перлит. Кристаллическая решетка у-железа перестраивается в а-железо, выделяется цементит. Изучение процесса превращения аустенита в перлит проводится при постоянной температуре (в изотермических условиях) и непрерывном охлаждении. [c.185]

Если оболочка подвержена только тепловому воздействию и свойства ее материала одинаковы в направлениях, касательных к срединной поверхности, то полные деформации также будут одинаковы в этих направлениях. В частности, для круговой цилиндрической оболочки в (5.39) Ёфф = 8гг И ДЛЯ КЗЖДОГО ЗНЗЧеНИЯ Лз справедливо е ф = и фф = В этом случае в каждом слое оболочки (не только цилиндрической) возникает двухосное напряженное состояние с равными напряжениями в любых двух ортогональных направлениях. Для такого напряженного состояния r = сг , еС ) = а (1 х)/Е и = 2 , где а, (") и — одинаковые для всех направлений напряжение, упругая и неупругая деформации. Тогда напряженно-деформированное состояние участка оболочки с постоянным по толщине значением полной деформации е не будет зависеть от кривизны срединной поверхности и может быть найдено так же, как для неравномерно нагретой (или многослойной) пластины с использованием условий h [c.207]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...