Кинетический потенциал частицы и её собственного поля

Тесно связаны проблема инерционности и проблема гравитации, становящаяся всё более злободневной по мере её осознания. Предложение Э. Маха [64] по расширению аксиоматики Ньютона за счёт бесконечно удалённых масс учитывается при исследовании инерционности механического движения в форме принципа, названного принципом изменения нарушения симметрии (заметка 36) (аналог известного спонтанного нарушения симметрии при наблюдениях массы элементарных частиц). Нарушение симметрии — исходная посылка появления так называемого гравитационного парадокса [75]. Обсуждается задача вычисления энергоресурса бесконечно удалённых масс, из которых при наличии закона тяготения Ньютона в мысленных экспериментах формируется тело конечных размеров (шар) (заметка 37). Составлен кинетический потенциал системы релятивистская частица — собственное поле, обладающее инерционными свойствами (заметка 38). [c.15]

Кинетический потенциал частицы и её собственного поля. На основе аналога действия по Мопертюи и аналога действия по Гамильтону получено элементарное действие для релятивистской частицы. Построено элементарное действие системы частица — собственное поле ( внешняя субстанция , эфир , физический вакуум ). [c.259]

При /3 = 0 имеем = О (при традиционном представлении о кинетическом потенциале имело бы место равенство нулю разности кинетической и потенциальной энергий). В предельном случае /3=1, когда нет массы покоя (и самой весомой частицы), кинетический потенциал собственного поля (23) имеет значение, равное собственной энергии тела (шос ). [c.262]

Наличие в (24) присоединённого кинетического потенциала означает, что релятивистская частица не является полностью изолированной, поскольку имеется её собственное поле. [c.263]

Основные связующие темы сохранились и для дополнительного материала, включённого во второе издание. Кинетическая энергия, кинетический потенциал и действие применяются при исследовании динамики общих и специальных систем. В их числе реономные системы (п. 5.5) динамические системы (п. 12.5) и системы Четаева (п. 17.3), (заметка 29) системы с неевклидовым действием (п. 18.3) системы с распределёнными параметрами — стержень в задаче об устойчивости его формы (п. 25.5) и развёртываемая центробежными силами в космосе поверхность (заметка 27) система с диссипацией энергии за счёт гистерезиса в опоре (заметка 28) система переменного состава (заметка 30) гамильтоновы системы (заметки 32-35) системы, включающие бесконечно удалённые гравитирующие массы со сферической симметрией и инерционные объекты, нарушающие общую симметрию (заметки 36, 37) система, состоящая из релятивистской частицы и её собственного поля (заметка 38). [c.14]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...