Начало вектора

Для определения величин сил и / строим в произвольно выбранном масштабе Хр план сил (рис. 13,15, б). Для этого нз точки d откладываем силу F . в виде отрезка da. К силе F, прикладываем силу F в виде отрезка аЬ и к ней прикладываем силу F Б виде отрезка Ьс. Через точку с проводим прямую в направлении силы Fbo. т. е. перпендикулярно к оси л — х, а через точку d — в направлении силы F . , т. е. параллельно направлению DE звена 4. Точка е пересечения этих прямых определяет начало вектора силы Fl и конец вектора силы Соединив точку е с точкой а, получим силу F в виде отрезка еа. Реакция F в виде отрезка еЬ определяется, если соединить точки е и Ь. [c.264]

На плане ускорений (рис, 30, в) вектор лежит на прямой p,iV II ЛX, в точке bj которой располагается начало вектора авв L ЛХ. Через точку k проведена линия уу АХ действия ускорения й-вв относительного поступательного движения камня вдоль кулисы. Отрезок р п ВС изображает в масштабе р ускорение а линия 22 действия вектора проведена через точку п. [c.38]

На плане ускорений (рис. 31, в) линия уу действия вектора йвв проведена через начало вектора йвв (точка к), а линия гг действия вектора ав с — через конец вектора а в с (точка п). Линии действия векторов йв с и йвв известны. Таким образом, [c.39]

Из точки а (начала вектора) проведем вертикальную линию определяющую направление одного из составляющих. Направление второго составляющего определяется горизонтальной линией аЬ. [c.12]

Изобразим вектор, равный силе Р, поместив его начало в произвольной точке. Из конца его, т. е. из точки А, проведем вектор, равный силе F. В конце его, т. е. в точке В, находится начало вектора Р (рис. в). [c.18]

Соединив начало вектора Р с концом вектора Д , находим вектор R, замыкающий силовой многоугольник этот вектор по величине и направлению равен равнодействующей данной системы сил. При [c.128]

Чтобы найти точку приложения равнодействующей, строим веревочный многоугольник. Для этого из произвольно выбранной точки О (рис. б) проводим луч а в начало вектора / ,, луч 1—2 в начало вектора луч 2—3 в начало вектора Р и луч 3—4 в начало вектора Р . В конец вектора Р проводим луч со. Из произвольной точки <1 (рис. в) вблизи силы Рх проводим прямую, параллельную лучу а, до пересечения ее с линией действия силы Ру Из точки их пересечения проводим прямую, параллельную лучу 1—2, до пересечения ее с линией действия силы Ру Из точки пересечения этих линий проводим прямую, параллельную лучу 2—3, до пересечения ее с линией действия силы Р и из этой точки проводим прямую, параллельную лучу 3—4, до пересечения с линией действия силы Ру Из точки пересечения луча 3—4 с линией действия силы Р проводим прямую, параллельную лучу J). [c.129]

Переходим к построению силового многоугольника. Для этого из произвольной точки 5 (рис. б) откладываем в выбранном масштабе вектор, по модулю и направлению равный силе Из конца этого вектора проводим вектор, по модулю и направлению равный силе Из конца этого вектора проводим вектор, равный силе Р . Ввиду того, что балка находится в равновесии, многоугольник сил должен быть замкнут, и поэтому начало вектора, соответствующего реакции R , должно совпадать с концом вектора, соответствующего силе Р ,, а конец вектора, соответствующего реакции — с началом силы в точке б". Для наглядности реакции и (рис. б) проведем несколько левее. Затем из произвольно выбранной точки о проводим луч А — 3 в начало вектора Р , луч 3 — 2 в начало вектора Р , луч 2 — 3 в начало вектора Р , луч 5 — В в начало вектора луч В — А в начало вектора провести пока нельзя, так как неизвестны модули сил Иц и / д. [c.132]

Дальше из произвольного полюса о проводим луч А —I в начало вектора Рх, луч / — 2 в начало вектора Ру луч 2 — <3 [c.133]

Если отрезку, представляющему собой проекцию вектора на ось, дадим направление, совпадающее с направлением перемещения от проекции начала вектора к проекции его конца, то получим вектор, называемый ортогональной составляющей, или компонентом вектора а по оси I. [c.22]

Сложение и вычитание векторов. Суммой двух векторов а и Ь называется вектор с — а- - Ь, соединяющий начало вектора а [c.24]

Заметим, что проекции вектора (г X а) на оси координат дают моменты относительно осей, проходящих через начало вектора г. Поэтому (г X а) , (г X а)у. г X а) будут равны моментам вектора а относительно осей х, у, г, параллельных осям х, у, z и проходящих через точку С, а не моментам относительно осей л , у, z (см. рис. 26), т. е. [c.38]

Соединяя точку Ь с концом вектора Ru- , получим реакцию в шарнире Е как геометрическую сумму векторов R- и Rux. Чтобы определить реакцию R в промежуточном шарнире И, достаточно воспользоваться тем же планом. Так как каждое звено структурной группы находится в равновесии, то многоугольник сил, действующих на каждое отдельное звено, также должен быть замкнутым. Рассмотрим ползун 5. На него действуют силы —Rq , F- и сила / 45, или реакция со стороны звена 4. Две из этих сил уже построены на плане, следовательно, соединяя начало вектора F и конец вектора Rq , получим искомую силу А 43, которая в плане показана штрихпунктирной линией. [c.65]

Соединяя на плане (рис. 6.3, е) начало вектора Rl >,г и конец вектора Rn ., получаем полную реакцию / ,, в шарнире / . Аналогично получим полную реакцию / (,з в шарнире О. [c.66]

Начало вектора М° совпадает с точкой О. Модуль момента М° численно равен площади параллелограмма, построенного на векторам г и и. Можно также сказать, что модуль момента равен произведению и на плечо Л. Пленом скользящего вектора относительно полюса называется длина Н перпендикуляра, опущенного из полюса на основание скользящего вектора (рис. 1.2.1). Очевидно, что М° не зависит [c.26]

Пусть в задано множество точечных масс Q. Значение введенной в 1.8 билинейной формы Т(х,у), взятое для одной и той же пары векторов х, у, зависит от того, какая точка пространства принята за начало векторов г,-. Выясним эту зависимость. Центр масс множества Q обозначим С. Радиусы-векторы точек из Q, имеющие начало в С, обозначим г(-, — 1,..., п, так что [c.50]

Решение. Обозначим ei — направляющий единичный вектор отрезка. Полюс О назначим так, чтобы начало вектора ei совпало с одним из концов отрезка, тогда как другой конец отрезка имел радиус-вектор [c.65]

Начало вектора г расположено на оси винта, его конец фиксирует точку плоской фигуры твердого тела. Вектор V должен быть параллелен плоскости движения V для любого радиуса-вектора г. Покажем, что могут быть лишь два случая [c.131]

Проводим через начало вектора Р прямую под этим углом и находим точку ее пересечения со стороной силового многоугольника, параллельной Дд. В результате построен замкнутый треугольник, стороны которого равны векторам всех сил, действующих на тело (тюбинг). Обозначаем модули векторов сил так же, как и силы, но без знака векторов (без черточек сверху). [c.18]

Проведем через начало вектора Р линию, параллельную силе F, а через конец — линию, параллельную силе R . В результате построен замкнутый силовой многоугольник, стороны которого равны силам, действующим на тюбинг. [c.19]

Годографом вектора скорости является кривая линия, на которой располагаются концы этого вектора в различные моменты времени, если их начала совместить в одной общей точке. Для построения годографа вектора скорости выбираем точку, например О1 (рис. 2, б), и начала векторов скорости для различных моментов времени переносим в эту точку, не изменяя их величин и направлений. [c.99]

Координаты точки ( линии, конца вектора, начала вектора, центра тяжести, центра масс...). [c.32]

В зависимости от соотношения масс частиц точка А— начало вектора pi— может находиться внутри данной окружности, на ней или снаружи (рис. 4.14, а, б, в). При этом во всех трех случаях угол i может принимать все [c.119]

Векторы деформации гам, в (2) следует выразить через радиус-векторы Гм. г л точек М, А,выбрав точку О, указанную на рисунках, за начало векторов [c.61]

Если провести через начало вектора силы прямую х, параллельную оси X, то легко видеть, что [c.47]

Угловая скорость и угловое ускорение твердого тела, вращающегося вокруг неподвижной оси, как векторы. Чтобы получить векторные формулы, определяющие векторы скорости и ускорения точек вращающегося вокруг неподвижной оси твердого тела, условились изображать угловую скорость этого тела вектором. Модуль вектора ш, изображающего угловую скорость тела, считают равным абсолютной величине угловой скорости тела, т. е. (о = 9 . При этом вектор ш откладывают по оси вращения так, чтобы наблюдатель, смотрящий с конца этого вектора в сторону его начала, видел вращение тела совершающимся против движения часовой стрелки (правило правого винта). Что касается начала вектора со, то оно может быть помещено в любой [c.298]

Если силы брать в умзанной этим уравнением последовательности, то векторы А 43 и А"12 окажутся направленными в плане сил по одной прямой. Из произвольного центра а (рис. 66, б) проводим вектор аЬ = из его конца вектор Ьс = и из конца последнего — вектор сЗ = Р3. Проведя через точки 3. а а прямые, параллельные соответственно осям у и х, получим в точке е пересечения этих прямых конец вектора Зе = У43 и начало вектора 43. Для нахождения конца вектора X и начала вектора Х12 обратимся к условиям равновесия сил для звена 2. К рассмотренным силам Рз, Р13 и моменту М2 пр исоединяем действующие со стороны звена 3 реактивную силу Р32, перпендикулярную к направляющей [c.90]

Тогда начало вектора Ч совпадает с точкой А, а пересечен1 е [c.324]

Пусть теперь силу А В нужно разложить по двум каким-либо другим направлениям в плоскости чертежа, например по направлениям А О и А О. Проводя прямые с заданным направлением из начала вектора и параллельные им прямые из конца вектора силы, получим параллелограмм А КВуМ, стороны А К и А М которого выражают искомые составляющие (рис. 61, б). [c.218]

Решение. Строим часть силового многоугольника PiP,P, и проводни по известному направлению вектор Rg после построения веревочного многоугольника из полюса О проводим луч ВА, параллельный пряншй ВА на веревочном многоугольнике. В пересечении этого луча с линией Rg находим конец вектора"Лд н начало вектора что определяет векторы искомых реакций опор. [c.35]

Найдем dv. Если точка А движется в /( -системе с v = = onst, то приращение этого вектора в /С-системе обусловлено только его поворотом на угол d(p (вместе с К -системой) и равно, как и в случае с г, векторному произведению [ёф, v ]. В этом нетрудно убедиться, совместив начало вектора v с осью вращения (рис. 1.14, б). Если же точка А имеет ускорение а в /( -системе, то за время dt вектор v получит еще дополнительное приращение и тогда [c.27]

После этого мы можем проверить наш способ сравнения, сначала переместив начало вектора В в точку Ос, сравнив его там с вектором С, а затем перемещая В вдоль прямой ОсОа, чтобы сравнить его потом с А (рис. 2.44). Но эти два способа сравнения В с А дают различные ответы. Пусть в данном [c.68]

Рис. 2.43. Один возможный способ сравнения направлений в кторов В и А заключается в перемешеннн В (начиная с точки Од) вдоль экватора, но при этом так, что вектор В остается направленным на 0 , пока начало вектора В не попадет в точку Од.

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...