Ширина линии и время поперечной релаксации

ШИРИНА ЛИНИИ И ВРЕМЯ ПОПЕРЕЧНОЙ РЕЛАКСАЦИИ [c.408]

Поскольку речь идет о процессе затухающих колебаний с нарушением фазы, то Т21 называют временем разрушения фазы (или в согласии с терминологией, применяемой в спектроскопии высоких частот, также временем поперечной релаксации-, см., например, [1.13, 1.14]). Поляризация является величиной, чувствительной к фазе. Поэтому если все частицы ансамбля обладают одной и той же резонансной частотой и, следовательно,, ансамбль однородно уширен, то для поляризации будет справедлив тот же закон распада. Время разрушения фазы связано с однородной шириной линии А . В случае лоренцева контура эта связь имеет вид [c.38]

Постановка задачи. Известно (см., напр., [182]), что при создании эхо-процессоров достаточно жёсткие требования накладываются на временной интервал между первыми двумя импульсами и на их длительность, которые должны быть короче времени поперечной необратимой релаксации Т2. Дело доходит до того, что при временном кодировании информации и использовании эшелонов кодированных сигналов этот временной интервал делается нулевым [173]. Очень важно удлинить время релаксации Т2, которое напрямую связано с обратной однородной шириной спектральной линии. В результате, перед исследователем возникает проблема сужения однородной ширины линии. Сузить однородную ширину спектральной линии означает улучшить работу эхо-процессора, что, по существу, равноценно решению проблемы снижения температуры носителя информации. [c.177]

Частоты переходов и переходные моменты атомных систем указаны в (3.11-8), качественные и количествен-ные соотношения для абсолютных или относительных ширин линий при различных механизмах уширения содержатся в табл. 3. Введенные при описании взаимодействия атомных и диссипативных систем феноменологические поперечные и продольные времена релаксации (ср. п. В2.271) можно следующим образом связать с результатами п. 3.113. Из уравнения (В2.27-21) получаем для матричных элементов оператора плотности [c.283]

Как видно из уравнений (1.82)—(1.84) и (1.90)—(1.91), продольное время релаксации связано с изменением энергии системы активных центров, поперечное время релаксации — с перераспределением энергии в самой системе активных центров. Названия продольное и поперечное исторически связаны с развитием теории магнитных резонансов, в которой полная энергия магнитных моментов определяется проекцией суммарного магнитного момента на направление приложенного магнитного поля, т. е. продольной составляющей суммарного магнитного момента. Перераспределение же моментов в поперечных к полю направлениях не связано с суммарной энергией. Поперечное время релаксации определяется шириной спектральной линии рабочего перехода при однородном уширении [c.28]

Влиянию движения ядер на время поперечной релаксации 7 г и на ширину линии можно дать весьма простое объяснение. Из уравнений Блоха мы знаем, что величина Гг служит мерой среднего времени, в течение которого фаза индивидуального спипа изменяется на один радиан вследствие локального возмущения напряженности магнитного поля. Обозначим через (Асо)о уВ1 локальное изменение частоты, вызванное возмущением в, в жесткой решетке. Источником локального поля может быть дипольное взаимодействие с другими спинами. Если атомы находятся в быстром относительном движении, то локальное поле В/, действующее на данный спин, будет испытывать быстрые флуктуации во времени. Предположим, что величина локального поля в среднем в течение интервала времени г равна а затем изменяется и становится равной —В,- (см. рис. 17.9). Такое случайное изменение может быть вызвано относительным движением других атомов, в результате чего изменяется угол между II и г [см. выражение (17.21)]. В течение времени т спин будет прецессировать под иным углом, чем раньше, и его дополнительный фазовый угол (относительно фазового угла стационарной прецессии во внешнем поле Во) составит бф = уВ,т. Эффект сужения линий возникает в течение короткого интервала времени т, соответствующего бф <С 1. Однако по прошествии п интервалов времени длительностью т средний квадрат угла дефазировки в поле Во достигнет величины [c.605]

Если электронные переходы происходят в хорошо экранированных внутр. оболочках примесных атомов (напр., в атомах переходных и редкоземельных элементов), то константы электрон-фонояного взаимодействия и соответственно ширины полос оказываются малыми. Так, полоса поглощения центров окраски и обычных примесных центров имеет ширину 10 см" (при комнатной темп-ре). Линии поглощения в спектрах примесных редкоземельных ионов составляют 10 м . Эти переходы, как правило, осуществляются между уровнями одной конфигурации, расщеплёнными внутри-кристаллич. полем. При понижении темп-ры эти линии сужаются до ширины, определяемой неоднородным уши-рением, т. е. до долей см . Ушнрение, обусловленное электроя-фонопным взаимодействием, однородно, время т. н. поперечной релаксации —10 с. Неодно- [c.628]

Действительно теория ширины линии рассматривалась в гл. где было обосновано существование ж проведено вычислеиже времеиж поперечной релаксации Та для случаев диполь-дипольного взаимодействия между одинаковыми или неодинаковыми спинами, а также и для других взаимодействий. Содержание основной теоремы, доказанной в гл. IV, состоит в том, что временная зависимость сигнала свободном прецессии является фурье-преобразованием ненасыщенной кривой поглощения I (<о). Из теоремы вытекает, что во всех случаях, когда существует одно время релаксации Га резонансная. кривая имеет лоренцеву форму с полушириной на половине высоты, равной Дю = I.IT%. [c.408]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...