Свечение резонансное

Сверхтонкая структура, влияние квадру-польного момента ядра 551 Свечение резонансное 17 Свойства атомных ядер 578 Связь [L, S 65, 212 [c.639]

Резонансная флуоресценция. Кроме люминесценции с измененной длиной волны наблюдается также свечение с неизменной длиной волны, т. е. длина волны света возбуждения совпадает с длиной волны света люминесценции. Этот вид люминесценции называется резонансной флуоресценцией. Она впервые наблюдалась Вудом в 1904 г. при исследовании оптических свойств паров натрия. Механизм возникновения резонансной флуоресценции заключается в следующем. Атом (или молекула), поглощая световой квант, переходит в некоторое возбужденное состояние. Спустя время, равное продолжительности жизни атома в этом возбужденном [c.366]

Истолкование опыта, приведшее к тому, что явление было названо резонансным излучением, покоилось на классических представлениях о резонансе (совпадение периодов) возбуждающего света и возбуждаемого атома, в результате которого последний приходит в сильное колебание и становится самостоятельным источником соответствующего излучения. Возможны, конечно, случаи, когда поглощающий атом передаст свою энергию окружающим атомам ранее, чем амплитуда его колебания приобретет заметное значение, т. е. ранее, чем резонансное излучение его достигнет наблюдаемой величины. В таком случае оно ускользнет от наблюдения, и эффект поглощения света сведется к нагреванию всего газа. Очевидно, что такие явления будут происходить при наличии сильного взаимодействия между окружающими атомами, например, при большой плотности пара или при добавлении к нему постороннего газа достаточной плотности. Действительно, при этих условиях свечение значительно слабеет или даже совсем пропадает (тушение свечения). Так, если к парам ртути с давлением около 0,001 мм рт. ст., обнаруживающим хорошо выраженное резонансное свечение, добавить водород под давлением 0,2 мм рт. ст., то интенсивность свечения упадет вдвое при большем давлении водорода свечение ослабевает соответственно сильнее. Аналогично действуют и добавки других газов, хотя количество, необходимое для ослабления свечения вдвое, зависит от природы добавляемого газа, что показывают приводимые ниже данные. [c.727]

Давление примеси, необходимое для ослабления вдвое резонансного свечения ртути, в мм рт. ст. 0,2 0,35 2 4 240 760 [c.728]

В рамках теории Бора резонансное свечение имеет иное истолкование, чем по классическим представлениям. Поглощение света частоты V соответствует сообщению атому энергии в количестве благодаря чему атом переходит в возбужденное состояние с энергией 2 = - 1 + где 1 — энергия его первоначального состояния. Будучи предоставленным самому себе, он вернется в первоначальное состояние с меньшей энергией и потому более устойчивое, отдав избыток энергии в виде излучения, которое согласно второму постулату Бора и будет иметь частоту V, т. е. будет иметь характер резонансного. То обстоятельство, что резонансное излучение натрия состоит из двух линий, доказывает, что атом натрия может существовать в двух дискретных, близких по энергии возбужденных состояниях (рис. 38.5). [c.728]

В основу третьего вида классификации, предложенного С. И. Вавиловым, положена кинетика процесса люминесценции. Согласно этому свечения разделяют на резонансное (а), спонтанное (б), вынужденное (в) и рекомбинационное (рис. 66). [c.169]

Рис. 66. Схема энергетических уровней и переходов между ними, поясняющая возникновение резонансного (а), спонтанного (б), вынужденного (в) свечения

В тех случаях, когда ассоциированные молекулы обладают люминесцентной способностью, резонансная передача энергии от мономеров может приводить к возбуждению собственного свечения ассоциатов. В результате будет возникать их сенсибилизированная люминесценция. [c.213]

Таким образом, при постепенном увеличении энергии возбуждающих электронов не наблюдается свечения, пока энергия электронов не достигнет значения eVj., достаточного для перевода атома из нормального в ближайшее состояние с большей энергией. Тогда начинает испускаться одна единственная линия с длиной волны, определяемой соотношением (4). Эту линию и соответствующий ей потенциал ускоряющего поля принято называть резонансными. При дальнейшем увеличении энергии электронов появляются все линии спектра, одна за другой. [c.17]

У щелочных металлов, как видно из схемы уровней (см. рис. 6), резонансной линией является головная линия главной серии v=lS — 2Р. Для случая натрия это будет желтая D-линия соответствующий ей резонансный потенциал равен 2,1 в. И действительно, при пропускании через пары натрия электронов с энергией, меньшей чем 2,1 эв, не наблюдается никакого свечения. При энергии электронов в 2,1 эв появляется лишь желтая линия. При дальнейшем увеличении энергии ударяющих электронов появляются осталь-. ные линии. Совершенно аналогичные явления имеют место у прочих щелочных металлов. [c.17]

Вторая группа опытов, также подтверждающая схему уровней. — это опыты с флуоресценцией, в частности с так называемым резонансным свечением. Как впервые показал Вуд, пары натрия, освещенные светом, частота которого совпадает с частотой желтой линии натрия, сами начинают излучать свет с частотой той же желтой линии v = 1S — 2Р (резонансное свечение) [c.17]

Очевидно, что если у молекулы имеется множество вибронных мод, то и число дополнительных спектров флуоресценции будет велико. Они будут существенно затруднять проведение вибрационного анализа в основном спектре флуоресценции. Поэтому дополнительные спектры желательно подавить. Согласно формуле (12.13) интенсивность дополнительного спектра пропорциональна п шь — П ). Если частота возбуждающего лазера Шь попадает в максимум функции распределения п(шь), то величина п(шь - fi ), сдвинутая на fi от максимума, мала и дополнительный спектр флуоресценции будет иметь малую интенсивность, т. е. окажется подавлен. Рис. 5.1 показывает, что такое подавление дополнительных спектров флуоресценции происходит при возбуждении в резонансную область. В этом случае в суммарном свечении доминирует основной спектр флуоресценции, распределение интенсивности в котором совпадает с распределением интенсивности в однородном молекулярном спектре флуоресценции. [c.168]

Все эти источники света отличаются друг от друга только приемами возбуждения атомного пучка. В одних атомный пучок возбуждался резонансным поглощением света, в других — флуоресценцией, в третьих — электронными ударами и, наконец, в четвертых — использованием высокой частоты. Первые два способа могут быть применены только для исследования линий поглощения. Конструкция ламп, в которых атомный, пучок возбуждается посредством электронных ударов, значительно сложнее, зато яркость свечения в лампах во много раз выше. [c.66]

Удобная конструкция лампы с накаленным катодом, излучающей резонансные линии ксенона, изображена на рис. 1.33 [146]. Флюоритовое окно приклеено с помощью эпоксидного клея ОК-50 (см. 36). Разрядным капилляром служит плотная спираль из молибденовой проволоки. Внутренний диаметр спирали 4 мм, длина 12 мм. Дальнейшее увеличение длины капилляра не увеличивает яркости свечения лампы. Схема ее питания приведена на рис. 1.34. Ток накала до зажигания разряда 3,5 а, после зажигания — 2,5 а, ток через лампу 200 ма, срок службы лампы 100 ч. [c.43]

Если в распоряжении экспериментатора нет расшифрованных фотографий спектров в вакуумном ультрафиолете, то можно рекомендовать для ориентировочной расшифровки получить спектрограмму, например, А1 III ), или зарегистрировать свечение положительного столба тлеющего разряда в гелии с примесями других инертных газов. В этих условиях в вакуумной области появляются только резонансные линии инертных газов. [c.229]

Все виды излучения, возникающего в молекулах и кристаллах при оптическом возбуждении, принято называть вторичным свечением, которое подразделяется на релеевское рассеяние (без изменения частоты), комбинационное рассеяние (с изменением частоты), люминесценцию, горячую люминесценцию и резонансное свечение. Сюда же следует относить и отражение света от поверхности, так как оно сопровождается частичным проникновением света в кристалл и отражает характер возбуждённых состояний кристалла. [c.14]

Рис. 1.1. Возможная классификация типов вторичного свечения в зависимости от времени возникновения вторичного свечения ОТР — отражение света, РКР — резонансное комбинационное рассеяние, ГЛ — горячая люминесценция, Л — люминесценция, Ф — фосфоресценция [35

Резонансное вторичное свечение примесных центров кристаллов [c.327]

В работах [21—24] разработана теория зависящих от времени спектров резонансного вторичного свечения. Из полученных формул, а особенно из результатов проведенных на ЭВМ расчетов [21] этих спектров для конкретных моделей примесного центра, наглядно видно, каким образом по прохождении возбуждающего светового импульса последовательно возникают и накапливают интенсивность релеевское и комбинационное рассеяние, горячая люминесценция и обычная люминесценция. Вместе с тем зависящие от времени спектры РВС служат прекрасной иллюстрацией временного критерия Вавилова [3] различения рассеяния от люминесценции (дополненного, конечно, горячей люминесценцией). [c.336]

Резонансное вторичное Свечение примесных центров кристаллов 339 [c.339]

Причиной концентрационного тушения люминесценции, как показывают проведенные многочисленные исследования, является образование в концентрированных растворах ассоциатов, состоящих из двух или более молекул люминесцентного вещества. Эти сложные соединения (ассоциаты), поглощая световую энергию, не лю-мииесцируют происходит так называемое тушение (внутреннее) вследствие неактивного поглощения энергии. Увеличение концентрации раствора приводит к соответствующему увеличению числа не активных к люминесценции комплексов и потому к концентрационному тушению люминесценции. Действие неактивных комплексов усиливается еще и тем, что из-за перекрывания их спектра поглощения спектром люминесценции неассоциированных молекул происходит также неактивное поглощение свечения люминесци-рующих молекул. Такое перекрывание спектров поглощения и испускания, а также увеличение концентрации раствора создают благоприятное условие для миграции (переноса) энергии возбужденных молекул к неактивным комплексам путем резонансного взаимодействия между ними. [c.373]

Выше мы уже рассматривали возбуждение атомов действием света. Наблюдающееся при этом резонансное свечение есть простейшая форма фотолюминесценции, имеющая ясное теоретическое истолкование. Подобное явление наблюдается и при освещении молекул, причем в соответствии с большей сложностью системы энергетичес- [c.749]

Несомненно, что длительнай и кратковременная люминесценция обусловлена физическими процессами разного типа. Два типа люминесценции — флуоресценция и фосфоресценция — различались первоначально именно по этому признаку, и притом под флуоресценцией понималось свечение, прекращающееся мгновенно вместе с прекращением освещения. Данные, относящиеся к длительности возбужденного состояния, показывают, что такое деление имеет условный характер, ибо различие в длительности возбужденных состояний весьма велико мы с несомненностью относим в разряд флуоресценции, например, процессы, для которых т может отличаться в десятки раз (например резонансная флуоресценция атомов ртути и натрия). [c.759]

Резонансный" характер передачи энергии при ударах второго рода сказывается в том, что в некоторых случаях при сенсибилизированной флуоресценции появляются со значительной интенсивностью линии, которые при обычных способах возбуждения весьма слабы. Особенно ясно это выступает в опытах Бейтлера и Жозефи которые возбуждали свечение смеси паров ртути и натрия, освещая их светом от ртутной дуги. Наиболее интенсивно [c.460]

Газоразрядные И. о, п, п н з к о г о давления (р 20 кПа) в зависимости от плотности тока на катоде /к работают в режиме тлеющего или дугового разряда. В индикаторны х лампах и панелях, обычно наполняемых смесью Ne с Пе и Аг, используется тлеющее свечение, локализованное вблизи катода (Lj,= 10 —10 кд/м ). Трубчатые лампы с парами Hg (рн= Ю Па) и Na (р ь=0,2 Па) в положительном столбе разряда излучают в резонансных линиях Hg (А,= 253,7 184,9 нм) и Na (Я = 589,0 589,6 нм) до 80% вводимой мощности, благодаря чему достигаются большие кпд и г . Вследствие малых токов их мощность Р ВО и 500 Вт соответственно, а срок службы доходит до 15 ООО ч. Натриевые лампы имеют самую высокую т (до 170 лм/Вт), но из-за плохой цветопередачи применяются только для наружного освещения и сигнализации. Ртутные люминесцентные ламны широко используются для внутреннего и декоративного освещения. На внутр. поверхность их стеклянной трубки 0 (1,7—4)Х (13—150) см наносится слон люминофора, преобразующий резонансное излучение Hg в видимую область со спектральным составом излучения, близким к дневному свету (Тс= = 2700—6000 К, до 80 ккд/м до 90 лм/Вт) или определённой цветности. Эритемные (люминесцентные с Х=280—400 нм) и бактерицидные лампы, излучающие с Х=253,7 нм через стенку колбы из увнолевого стекла, используются D медицине и биологии. [c.222]

Особенности элементарного акта излучения, а также множество физ. процессов, нарушающих осевую симметрию светового пучка, приводят к тому, что свет всегда частично поляризовав. П, с. может возникать при отражении и преломлении света на границе раздела двух изотропных сред с разл. показателями преломления в результате различия оптич, характеристик границы для компонент, поляризованных параллельно и перпендикулярно плоскости падения (см. Френеля формулы). Свет может поляризоваться либо при прохождении через анизотропную среду (с естеств, или индуцированной оптич, анизотропией), либо вследствие разных коаф. поглощения для разл. поляризаций (см. Дихроизм), либо вследствие двойного лучепреломления. П. с. возникает при рассеянии света, при оптич. возбуждении резонансного свечения в парах, жидкостях и твёрдых телах. Обычно полностью поляризовано излучение лазеров. В сильных электрич. и магн. полях наблюдается полная поляризация компонент расщепления спектральных линий поглощения и люминесценции газообразных и ковдеасиров. сред (см. Электрооптика, Магнитооптика), [c.67]

Механизмы преобразования энергии частицы в световую вспышку различны для разных сцинтилляторов. В большинстве случаев они могут быть сведены к след, (упрощённой) схеме 1) ионизация и возбуждение атомов и молекул, образование радикалов 2) перенос энергии возбуждения к центрам свечения (радиационный, резонансный, экситон-ный, электронно-дырочный) 3) возбуждение и высвечивание центров свечения. Нейтральные частицы регистрируются благодаря передаче энергии заряженным у-кванты — по электронам и позитронам (см. Гамма-излучение), нейтроны— по протонам отдачи (при упругом рассеянии) или по заряж, частицам, возникаю1Цим в мдерных реакциях нейтронов с веществом сцинтиллятора. [c.38]

Внеш. тушение обусловлено переносом поглощённой энергии на центры тушения—специально вводимые или остаточные примеси, а также собств. дефекть[ кристал-лич, структуры, вероятность безызлучат. переходов в к-рых велика, Этот перенос может осуществляться по резонансно-индукционному механизму миграции энергии и рекомбинац, путём, т, е, с помощью неравновесных носителей заряда (электронов зоны проводимости и дырок валентной зоны). При рекомбинац. Т, л. иногда наблюдается очень резкая зависимость выхода свечения от темп-ры (при нагреве на неск. градусов выход уменьшается в 2 раза) и от плотности возбуждения эта зависимость 187 [c.187]

Для исследования свечения образца в области возбуждения, т. е. резонансной флуоресценции, можно использовать формулу (12.2), связьшаю-щую это свечение с полным двухфотонным коррелятором. Сам коррелятор может бьггь измерен методом возбуждения флуоресценции, при котором детектируются все пары испущенных образцом фотонов, т. е. регистрируется свет флуоресценции, который смещен в шкале частот относительно линии возбуждения. Двухфотонный коррелятор, измеренный в таком нерезонансном эксперименте дает информацию о резонансной флуоресценции. В настоящее время, однако, метод флуоресцентного сужения линий применяется в основном для исследования не БФЛ, а вибронных спектров сложных молекул, т. е. свечения, сдвинутого в шкале частот от возбуждающей линии. Рассмотрим подробнее, как это делается. [c.166]

Однако свечение положительного столба тлеющего разряда с успехом применяется в фотохимип. Под действием резонансного излучения инертных газов удается осуществить многие химические реакции. [c.38]

Экспериментальная проверка закона распада (9.30) и определение среднего времени жизни т возбужденного состояния наиболее непосредственно были произведены в опытах Вина (см. 1.5) со свечением каналовых лучей. Этим методом для красной линии водорода (Х=656,2 нм) было получено т=1,5 10 с, для резонансной линии ртути (Х=253,7 нм) т=9,8-10 с. [c.439]

Гибе и Шайбе [42] приводили в колебательное движение кварцевые стержни, используя их пьезоэлектрические свойства. Резонансные частоты в стержнях наблюдались в разреженной атмосфере в небольшом зазоре между кристаллами, которые использовались в качестве возбужденных электродов. При резонансе в этом зазоре обнаруживалось свечение разряда. Гибе и Блехшмидт [41] использовали эффект магнитострикции для возбуждения стержней и труб из никеля и из сплава никель —железо. В их приспособлении вокруг стержня располагались две катушки, по одной из которых пропускался переменный ток высокой частоты, тогда как другая катушка использовалась в качестве детектора, сигнал от которого очищался и затем измерялся с помощью гальванометра. [c.92]

В русское издание книги включены два дополнения, помещенные в конце второго тома. В первом из них, подготовленном сотрудницей автора профессором Р. Беренсон, излагаются полученные в последнее время результаты по применению кристаллических коэффициентов Клебша — Гордана в ряде задач спектроскопии твердого тела. Второе дополнение, написанное К. К. Ребане и В. В. Хижняковым, посвящено теории резонансного вторичного свечения кристаллов. Проблеме резонансного рассеяния в основном тексте книги уделено мало места, хотя автор подчеркивает то значение, которое она приобрела в последние годы. Указанное дополнение имеет целью на примере примесного центра в кристалле дать представление о том, каким образом при резонансном возбуждении в полосе поглощения благодаря свойственным кристаллу быстрым процессам колебательной релаксации подавляющая доля энергии трансформируется в люминесценцию и каким образом из общего потока вторичного свечения можно выделить две другие компоненты — рассеяние и горячую люминесценцию. [c.7]

Все излучение в целом, представляющее собой отклик вещества на фотовозбуждение, принято называть вторичным свечением. Пользуясь этим термином, можно сказать, что в нерезонансном случае вторичное свечение сводится лишь к относительно слабому рассеянию света, в то время как в резонансном оно становится намного (на несколько порядков) интенсивнее и во многих актуальных случаях может рассматриваться как состоящее из нескольких компонентов с существенно различными свойствами. Отсюда следует, что одним из основных вопросов, возникающих при переходе к резонансному возбуждению, является классификация резонансного вторичного свечения (РВС). [c.327]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...