Длина релаксации

Расчет защиты от нейтронов по заданной кратности ослабления несколько проще, чем расчет защиты от у-квантов. В данном случае используется длина релаксации нейтронов X и толщина защиты рассчитывается по формуле [c.104]

С учетом данных работы [2] легко установить, что в рассматривае.мой смеси сталь — НоО длина релаксации потоков нейтронов первых трех групп примерно одинакова и равна 7,1 см. [c.303]

Для нейтронов вместо р будем использовать а вместо р возьмем обратную величину длины релаксации [c.304]

Длина релаксации нейтронов в экране Хэ = 7,1 см (см. выше, направление /), в стальном корпусе см, в воде бака д 8 с.н- Два пос- [c.316]

Дадим классификацию физически неравновесных течений. С этой целью заметим, что по аналогии с временем релаксации можно ввести так называемые длины релаксаций, которые примерно равны йт — произведению среднеарифметической скорости на соответствующее время релаксации. Если Ь — характерная длина обтекаемого тела, — длины релаксации поступательных и внутренних степеней [c.130]

Диффузионно-тепловая неустойчивость 331 Длина релаксации 130 — свободного пробега 94 [c.458]

О - коэффициент поверхностного натяжения, Н/м в - температурный коэффициент расширения, 1/град Л - коэффициент теплопроводности, Вт/ (м -град) g - ускорение силы тяжести, м/с а - коэффициент теплоотдачи, Вт/ (м град) ip - длина релаксации, м [c.5]

Ра — отношение миделевого сечения турбулизатора к площади проходного сечения гладкого канала, т. е. доля перекрытия сечения канала используемыми турбулизаторами 2 — расстояние от -го турбулизатора до рассматриваемого сечения /р — длина релаксации, м, вычисляемая по формуле [c.84]

Для расчёта Р. з. от широкого пучка у-излучения используют понятие длины релаксации Н — толщины вещества, ослабляющей интенсивность излучения в е раз. Значения 7 , определяемые экспериментально, зависят от и 2 вещества. Напр., для у-квантов с я 1 МэВ длина релаксации Л составляет (в см) для воды 14,2, для А1 6,1, для Ре 2,1, для РЬ 1,3. [c.201]

Состав (массовая доля), % С- Длина релаксации мощности дозы, см (К 5 С-. J i Ф о к <13 юи [c.318]

Дело усложняется еще тем, что разогрев газа происходит в столь тонкой области (толщина скачка уплотнения, согласно изложенному в 109, имеет порядок длины свободного пути пробега молекулы), что на этом малом пути сообщенная молекулам при нагреве кинетическая энергия не успевает распределиться по всем внутренним степеням свободы молекул, и газ не приходит полностью в термодинамически равновесное состояние. В таких случаях говорят, что газ релаксирует, а время, потребное для приобретения газом равновесного состояния, и эквивалентную этому времени длину, пройденную газом, называют соответственно временем и длиной релаксаций. [c.694]

В полулогарифмической системе координат полученному решению соответствует прямая линия с наклоном, определяемым длиной релаксации L , и пересекающая ось ординат (г = 0) в точке, определяемой величиной А п. Отсюда по измеренным концентрациям соли Сз(2) в пробах жидкости, взятых из пристенной пленки на различных расстояниях z от места ввода соли (в том числе и на достаточно больших расстояниях z, где Сз = с >, т. е. Сз практически не меняется, так как удобнее измерять с , нежели Сзо), графически легко определяются и Ао. Эти величины вместе с измеренным расходом жидкости позволяют [c.208]

Напомним, что непосредственно на ударной волне релаксационный процесс заморожен, так что qi = q2- Решение показывает, что на характерной длине I = иг происходит переход к равновесному значению qe. Величина I называется длиной релаксации. [c.88]

Произведение air, кроме константы размерности давления / а , содержит безразмерную комбинацию 7 /(raf), имеющую смысл отношения характерного времени течения к времени релаксации т. Видно, что с ростом г возмущение па первой характеристике веера стремится к нулю как а г ещ> —а г), т.е. почти экспоненциально затухает. Характерной длиной затухания служит характерная длина релаксации rof. [c.150]

Дело усложняется еще тем, что разогрев газа происходит в столь тонкой области (толщина скачка уплотнения, согласно изложенному в 129, имеет порядок длины свободного пути пробега молекулы), что на этом малом пути сообщенная молекулам при нагреве кинетическая энергия не успевает распределиться по всем внутренним степеням свободы молекул, и газ не приходит полностью в термодинамически равновесное состояние. В таких случаях говорят, что газ релаксирует, а время, потребное для приобретения газом равновесного состояния, и эквивалентную этому времени длину, пройденную газом, называют соответственно временем и длиной релаксации. Процесс релаксации определяется количеством столкновений молекул, необходимых для приобретения равновесной энергии в движениях молекулы с отдельными степенями свободы. Так, например, известно, что для установления равновесного движения с поступательными степенями свободы достаточно нескольких столкновений молекул, для вращательных это уже десятки столкновений, а для колебательных — много тысяч. Для полного уравновешивания [c.869]

При использовании модели сечений выведения (и длины релаксации) возможно приближенное рассмотрение поля быстрых нейтронов (или первичных у-квантов) и для других геометрических конфигураций активной зоны и защиты. В этом случае можно применять аналитические формулы и таблицы, полученные для различных объемных источников с равномерной плотностью излучения (см. гл. VI). Например, для плоского полубесконеч-ного пространства в качестве модели активной зоны [c.53]

X — длина релаксации потока нейтронов. Используя эту функцию и полагая Ва = 1 и se 0 = oo, из формулы (11.9) получаем [c.113]

Использование факторов накопления или длин релаксации в геометрии широкого пучка. Многократно рассеянное излучение источн кков нейтронов часто учитывается использованием длин релаксации, соответствующих ослаблению нейтронов в условиях широкого пучка, так как известно, что обычно при толщине защиты больше 1—2 длин релаксации ослабление нейтронов с учетом рассеянного излучения можно описать экспоненциальной зависимостью. При этом следует обращать внимание на начальный участок кривой ослабления в первые 1—2 длины релаксации. Если ослабление на этом участке не описывается экспоненциальной функцией с той же длиной ослабления, как и на больших толщинах защиты, то в расчеты следует вводить соответствующую поправку. [c.147]

При расчете поля для точек детектирования внутри неоднородности в защите следует рекомендовать пользоваться факторами накопления и длинами релаксации для бесконечной геометрии. Как показано в экспериментах [2], переоценка компоненты натекания в этих случаях компенсирует неучет в расчетах альбедного излучения натекания. Эта закономерность физически оправдана тем, что отношение факторов накопления для бесконечной и барьерной геометрии близко к отношению [c.147]

Если длина первой секции канала Л много больще длины релаксации излучения в материале защиты, то излучение источника, не прошедшее через первую секцию, не попадает во вторую секцию канала, т. е. Фг = 0. При этом ход кривой распределения плотности потока излучения во второй секции канала от величины сдвига при 02(а1-Ьа2) совпадает с аналогичным распределением в монолитной защите в отсутствие второй секции канала. Тогда поле нейтронов определяется угловым распределением излучения, формирующегося на выходе первой [c.165]

На основе данных о длине релаксации полного потока нейтронов в желе, зоводной смеси (см., например, работу [1]) определяем 2=0,1 м- . [c.324]

В рассматриваемой задаче могут быть два характерных линейных масштаба изменения скоростей фаз вдоль оси х. Первый — это La — линейный масштаб изменения угла х) — dijjdx. Если Ра = onst, то La = Второй — длина релаксации L ,, связанная с взаимодействием газа с частицами. При отсутствии частиц характерное значение может быть оценено в виде [c.380]

Соударение частиц с телом с нормальной скоростью IV2 z7op s может происходить на расстояниях порядка длины релаксации [c.386]

Каналы с турбулизаторами. Одним из способов повышения критической плотности теплового потока является использование турбулизаторов, которые вызывают дополнительное перемешивание двухфазного потока. Установка в парогенерирующий канал отдельного турбулизатора в виде поперечной гофры увеличивает критическую плотность теплового потока (Якро) на величину Aq. По длине канала действие турбулизатора затухает экспоненциально так, что на расстоянии г от места установки его Aq ехр (— //р), где /р — длина релаксации процесса. [c.83]

Порядок расчета следующий. Для определенных режимных параметров и геометрии канала задается некоторый исходный уровень плотности теплового потока исх (например, равный критической плотности теплового потока для канала без турбулизаторов). Рассчитываются паросодержания в местах расположения турбулизаторов, длины релаксации, приращения плотности теплового потока с учетом суммирования воздействий. При этом учитываются турбулиза-торы, действующие только в области х > 0. Затем сравнивается минимальное значение <7кр, полученное по формуле (6.50), с исходными значением. Если кр> > исх. то расчеты проводятся с новой, более высокой плотностью теплового потока до совпадения р и сх- [c.84]

Наимено- Состав массовая доля, % Плот- Длина релаксации мощности дозы,см Фактор накопления за- Сечение выведе- Пре- дельная рабочая [c.360]

В данной работе для исследования неравновесных эффектов и определения переносных свойств в многоатомных газах типа СОа использовался аппарат кинетической теории многотемпературной релаксации на основе обобщенного уравнения Больцмана с учетом поступательных, вращательных и колебательных степеней свободы, развитый ранее для двухатомных газов Ц]. Преимуществом такого подхода является то, что релаксационные уравнения для заселенностей колебательных уровней во всех приближениях получаются вместе с гидродинамической системой, структура которой зависит только от принятых предположений о расположении по порядку величины соответствующих времен или длин релаксации. Предполагалось, что поступательные и вращательные степени свободы релаксируют быстро, а колебательные — медленно, но с различными скоростями для разных мод колебаний, причем передача колебательной энергии в процессе соударений происходила по законам гармонического осциллятора. [c.105]

Направление движения потока может быть и перпендикулярно плоскости рисунка. Это бьюает тогда, когда длина релаксации среды мала и оптимальный размер резонатора вдоль потока оказывается меньше его ширины. При устойчивых резонаторах можно и здесь пользоваться грубым приближением равномерного поля. Для неустойчивых же резонаторов пригодна методика расчета типа изложенной в конце 3.4 нужно только распрямить ось резонатора, сведя его к двухзеркальному соответствующей длины. Качественные результаты нам уже известны высокий к.п.д. в данном случае хотя и может быть достигнут, но лишь ценой большой неравномерности распределения плотности генерируемого излучения. [c.208]

Это утверждение не является точным. Для идеального газа бесконечно большую величину имеют время и длина релаксации (т, и L . При этом правые неравенства (13.2.5) и (13.2.6) нарушаются, так как величины Тд, для идеального газа в-огранвченвон объеме конечны. Поэтому переход к гидродинамическому приближеншо невозможен и говорить о коэффициентая. переноса нельзя.— Прим. ред. [c.111]

Последний случай j ф О и js ф О самый сложный, так как требует дополнительной информации и о 5 и о Ограничимся двумя достаточно типичными ситуациями. При малых гпз для определения Рп И г или изменений компонент естественно обратиться к задаче пересечения плоского стационарного разрыва одиночной сферической частицей радиуса г. Пусть I - длина релаксации скоростного отставания частицы. Если и - коэффициент кинематической вязкости газа, то для закона сопротивления Стокса I = р Узп/ Ограничимся случаями, для которых г и толщина разрыва Л много меньше I. Условие г I, как правило, выполняется, так как обычно число Рейнольдса Ке = гУзп/т р1/р° 1 Неравенство Л I чаще всего также оправдано. Даже для слабых скачков уплотнения, имеющих сравнительно большую толщину Л ь / а Мп — 1) , где Мп = Уп/а, отношение 1/Х Мп — 1)Ке р°/р°. Поэтому при Ке > 1 [c.476]

Решение (19.15) позволяет проследить эволюцию конечного возмущения, состоящего в обтекании угловой точки, по мере перехода перавповесного течения к равновесному. В неравновесном течении характеристики по-прежнему являются носителями возмущений, т.е., как и в совершенном газе, разделяют области течения с разными дифференциальными свойствами. Однако, в отличие от совершенного газа, амплитуда возмущения вдоль граничной характеристики не остается постоянной, а затухает на длине порядка характерной длины релаксации при переходе из области почти замороженного течения в область почти равновесного течения. Возмущение как бы уходит с первой характеристики веера, определяемой скоростью звука а , по мере удаления от угла и концентрируется в окрестности характеристики, определяемой скоростью звука ае, так что в предельном равновесном течении на бесконечном расстоянии от угловой точки первой [c.151]

Для эффективного разгона частиц в сверхзвуковой части сопла необходимо, чтобы ее длина была не менее длины релаксации частиц, используемых для напыления. Оценка длины релаксации 1р частиц диаметром dp = 50-10 м, ускоряемых в сверхзвуковом сопле с числом Маха М = 2,0. .. 3,0, при характерных значениях относительной скорости Дур = у - Up 100 м/с и плотности 5 10 кг/м частиц, плотности раЗкг/м И ВЯЗКОСТИ ц 10 кг/(м с) газа и при числе [c.37]

Длина релаксации определяется корнем Хо, для которого iRexol минимально. Выпишем значения Хо для некоторых предельных случаев [c.156]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...