Перерассеяние электрона на атомном остове

Теоретическое описание всех трех указанных выше процессов базиру ется на общем для этих процессов положении — возможности описания эффекта перерассеяния электрона на атомном остове в рамках классиче-ской физики. Такая возможность обусловлена тем, что в интервале времени от момента отрыва электрона от атомного остова, до его перерассеяния на атомном остове и после перерассеяния, электрон (а также вторичный электрон, выбитый первым) можно считать свободным. [c.195]

Перерассеяние электрона на атомном остове. Обратимся к описанию процесса перерассеяния электрона на атомном (ионном) остове. Первым делом отметим, что надо сразу исключить из рассмотрения [c.233]

Дополнительным аргументом в пользу определяюш ей роли перерассеяния фотоэлектрона на атомном остове явились результаты эксперимента 7.60], в котором наблюдался процесс надпороговой ионизации атома водорода. Условия проведения этого эксперимента были аналогичны описанным выше условиям экспериментов с многоэлектронными атомами. Использовалось излучение с частотой 2 эВ и интенсивностью до I = Ю Вт/см при длительности импульса в 40 фс. Зарегистрированные при этом электронные энергетические спектры суш ественно отличаются от описанных выше — не наблюдается явно выраженное плато и нет быстрых электронов. Причина состоит в том, что в данном случае (е — 2е)-процесс невозможен из-за отсутствия второго электрона, а упругое рассеяние назад быстрого (единственного) электрона атома водорода имеет малое сечение. [c.194]

При субатомной напряженности поля излучения оптического диапазона частот параметр адиабатичпости может быть не только порядка, но и менее единицы. Тогда процесс носит туннельный характер (гл. IX). Перерассеяние туннельного электрона на атомном остове суш ественно определяет характер процесса туннельной ионизации атомов и атомарных ионов (см. разд. 9.3). [c.194]

Известное утверждение — в поле атомной напряженности атом перестает существовать как связанная система — справедливо лишь для постоянного электрического поля. В переменном поле это по ряду причин не так. Укажем для иллюстрации этого утверждения лишь на одну из этих причин, на процесс перерассеяния электрона, вырванного из атома, на атомном остове. [c.21]

С физической точки зрения, указанная процедура соответствует тому, что электрон, вылетевший из атома при ионизации, возвращается к атомному остову. Затем он перерассеивается на атомном остове и удаляется на бесконечность. В процессе перерассеяния энергия электрона может существенно изменяться электрон может отдавать или набирать энергию от монохроматической электромагнитной волны в присутствии третьего тела — атомного остова. Это приводит к появлению горячих электронов. [c.42]

Таким образом, энергетический спектр быстрых электронов, образуемых линейной поляризованным излучением субатомной интенсивности при надпороговой ионизации многоэлектронных атомов в основном отражает процесс ускорения фотоэлектрона в поле лазерного излучения до и после его перерассеяния на атомном остове, а не процесс поглогцения небольшого числа надпороговых фотонов, как в случае более слабого поля, в последнем случае пондеромоторная энергия мала, и быстрые электроны отсутствуют. [c.194]

Первое явление в научной литературе именуется надпороговой ионизацией в туннельном режиме и заключается в появлении небольшого чис ла электронов очень высокой энергии при туннельной ионизации атомов. Имеются две причины, обуславливающие образование электронов очень большой энергии. Первая причина — экспоненциальный хвост в рас пределении по энергиям туннельных электронов при линейной поляриза ции излучения (формула (9.21), рис. 9.11). Вторая причина — рассеяние туннельного электрона, ускоренного полем электромагнитной волны, на атомном остове. Как уже указывалось выше (разд. 3.5), максимальная ки нетическая энергия электронов во втором случае имеет величину = = 10 кол = 2,(при линейной поляризации излучения). В типичных условиях эксперимента частота = ОДс а, а интенсивность излучения по рядка атомной интенсивности, энергия электронов составляет несколько кэВ. При столь больших энергиях именно эти, перерассеянные электро ны доминируют над туннельными электронами. Это видно из результатов многочисленных экспериментов, в которых наблюдается четкая отсечка в электронном спектре при Е = 101 кол = 2,51 [c.249]

В работе [10.29] в приближении Ландау-Дыхне рассмотрены релятивистские фотоэлектронные спектры в эллиптически поляризованном поле. Получено также общее аналитическое выражение для углового распределения электронов. Для случая циркулярного поля результаты переходят в приведенные выше из работы [10.28]. Роль магнитного поля электромагнитной волны в проблеме ионизации атома сверхсильным линейно поляризованным лазерным полем обсуждается в работе [10.30]. Показано, что магнитное поле, как и следовало ожидать, ослабляет перерассеяние электрона на родительском атомном остове, отклоняя электрон в сторону. [c.266]

Основными экспериментальными фактами, позволяюп] ими сделать второй вывод, — о роли процесса перерассеяния фотоэлектронов — являются наличие плато в энергетическом спектре и наличие быстрых элек-тронов лишь при линейной поляризации излучения (когда фотоэлектрон через половину периода лазерного поля может вернуться к атомному остову и упруго рассеяться на нем), а также максимальная энергия элек-тронов 10 кол — она может быть приобретена в процессе движения элек-трона к атомному остову, выбиванию им второго электрона с передачей энергии последнему, и в процессе движения второго электрона обратно на бесконечность после (е 2е)-процесса. Соответствуюш ая теория изложена в разд. 3.5, хотя там она относилась к режиму упругого рассеяния при туннельной ионизации, а не к (е — 2е)-процессу в промежуточном режиме, как в изложенных выше экспериментах. Сечение (е 2е)-процесса для быстрых электронов медленно убывает с энергией этих электронов и имеет порядок нескольких долей от геометрического сечения. [c.194]

Первое, на что надо обратить внимание, это на тесную взаимосвязь та ких феноменологически различных процессов, как образование фотоэлек тронов при надпороговой ионизации, отклонения от каскадной ионизации атомарных ионов в туннельном режиме (разд. 9.3) и генерация высоких оптических гармоник (гл. XI). Эта взаимосвязь обусловлена тем, что в основе всех этих процессов лежит эффект перерассеяния электрона, вырванного из атома, на атомном (ионном) остове. Результатом процесса перерассеяния может быть упругое или неупругое рассеяние электрона (при надпороговой ионизации) или рекомбинация электрона в исходное атомное состояние с испусканием спонтанного фотона большой частоты (генерация высоких гармоник). [c.195]

Заканчивая этот раздел, егце раз отметим наиболее важный вывод из результатов исследований спектров быстрых электронов, возникаюгцих при надпороговой ионизации многоэлектронных атомов в линейно поляризованном поле субатомной напряженности — электронные спектры в основном определяются вторичным эффектом неупругого перерассеяния фотоэлектрона, ускоряемого полем, на родительском атомном остове, с выбиванием второго электрона, ускоряемого далее полем. [c.197]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...