Адиабатный процесс обратимый

Адиабатный процесс обратимый [c.505]

Рис. 5-16. Адиабатные процессы обратимый ()—2) и необратимый (1—3).

Адиабатные и обратимые процессы, в которых, изменения кинетической и потенциальной энергии незначительны [c.54]

Это уравнение тождественно уравнению (1-37) для обратимых адиабатных процессов в идеальных газовых закрытых системах. [c.55]

Обратимый адиабатный процесс можно осуществить в цилиндре с абсолютно нетеплопроводными стенками при бесконечно медленном перемещении поршня. [c.95]

При обратимом адиабатном процессе идеального газа располагаемая внешняя работа будет в k раз больше величины работы изменения объема. [c.98]

Для обратимого адиабатного процесса dq = О, поэтому [c.98]

При обратимом адиабатном процессе, когда dQ = О, [c.120]

В уравнении (8-27) (/i — 1 представляет собой полезную внешнюю работу в обратимом адиабатном процессе рабочего тела, а Гд (S1 — Sg) — полезную внешнюю работу в обратимом изотермическом процессе источника работы. Следовательно, как указывалось раньше, максимальная полезная работа от рабочего тела при изме- [c.127]

Обратимый адиабатный процесс в /s-диаграмме изображается [c.187]

На ру-диаграмме обратимый адиабатный процесс изображается некоторой кривой (рис. 12-4, в). [c.194]

Если термически однородная система, состоящая из подсистем 7 и 2, совершает обратимый адиабатный процесс, то в том случае, когда для первой подсистемы процесс является круговым, для второй системы он будет тоже круговым. Доказать это можно только на основе второго начала термодинамики. [c.163]

Таким образом, обратимый адиабатный процесс протекает без изменения энтропии, поэтому обратимый адиабатный процесс называется изоэнтропным. [c.82]

Из уравнения (7.12) следует, что в обратимых процессах ds и dq имеют одинаковый знак. Тогда при подводе теплоты к рабочему телу (dq > 0) энтропия увеличивается, при отводе теплоты (dq < 0) энтропия уменьшается, в процессе без отвода и подвода теплоты (dq = 0), т. е. в адиабатном процессе, энтропия остается постоянной ds = 0. Таким образом, по характеру изменения энтропии можно судить о направлении процесса переноса теплоты. Если энтропия растет, происходит подвод теплоты, уменьшается— отвод теплоты, остается неизменной — протекает адиабатный процесс без теплообмена с окружающей средой. [c.51]

В теоретических обратимых адиабатных процессах потери работы на трение при движении вещества отсутствуют бг<у = = б< = 0, внешний теплообмен потока также отсутствует б<7 = 0, работа, затрачиваемая на перемещение вещества, равна внешней потенциальной работе бш = бш, а уравнение первого начала термодинамики примет вид [c.97]

Рассмотрим схему движения вещества в канале переменного сечения, расположенном наклонно по отношению к горизонтальной плоскости (рис. 8.1). Потенциальная или техническая работа истечения жидкостей, паров и газов в обратимом адиабатном процессе расходуется на повышение высоты центра тяжести потока (принято, что 81с = о, см. 2). [c.97]

Рис. 8.2. Изображение обратимого адиабатного процесса истечения в р—а (а) и к—5 (б) координатах

Процесс рассмотрим в р—V и к—а координатах (рис. 8.2). Процесс обратимого адиабатного истечения изображается линией О—2, причем в к—5-диаграмме адиабата — вертикальная прямая линия между точкой О, соответствующей начальному состоянию газа или пара, и точкой 2 — точкой пересечения линии О—2 с изобарой Р2. [c.98]

Потенциальную работу в обратимом адиабатном процессе истечения находим в результате интегрирования уравнения (8.1) [c.99]

Теоретический процесс истечения сжимаемых жидкостей (газы, пары) рассматривается как обратимый адиабатный процесс. Линейная скорость истечения реального газа или пара может быть определена по формуле (8.10). [c.100]

При выполнении указанных расчетов не учитывается длина сопла, а определяются лишь значения входного, выходного и промежуточных его сечений. Данная особенность расчета сопел справедлива для обратимых адиабатных процессов истечения газов и паров. При таких расчетах достаточно установить значения fl, /min и /2 и соединить их линией плавного перехода. При неизменных значениях указанных сечений изменение продольного профиля сопла приведет лишь к изменению распределения давлений, но не повлияет на конечную скорость Сг. Когда рассчитывают сопло для реального процесса истечения, учитывают сечение сопла на входе и выходе и длину канала сопла. Угол конусности сопла определяют исходя из минимальных потерь на трение. [c.108]

Работа, затрачиваемая на преодоление сил трения, всегда величина положительная, она необратимо превращается в теплоту внутреннего теплообмена среды бш = 6<7 >0 (см. 2). Процесс обратимого адиабатного истечения в к — з-диаграмме (рис. 8.7) изображается вертикальной прямой — адиабатой О—2. Действительный, необратимый процесс истечения условно изображен линией О—2д. [c.109]

Рассмотрим теоретические процессы обратимого адиабатного, изотермического и политропного сжатия газа в интервале давлений р1—р2. [c.120]

Для компрессорных машин с неинтенсивным охлаждением используют понятие относительного адиабатного к. п.д., равного отношению работы сжатия в обратимом адиабатном процессе к работе, затрачиваемой в действительном процессе сжатия (исключая механические потери), [c.125]

Процессы сжатия и расширения рассматриваются как обратимые адиабатные процессы. [c.140]

Произвольный обратимый цикл a-b- -d можно заменить бесконечно большим числом элементарных циклов Карно, таких, как циклы 1-3-4-2-1, 3-5-6-4-3 и т. д. Указанные элементарные циклы получены путем проведения адиабат на бесконечно малом расстоянии 7 5 35 и т.д. (рис. 5.9). Адиабаты /-2 и 3-4 образуют эле-ментарный цикл Карно 1-3-4-2-1, так как отрезки 73 и 4 2 можно принять за изотермы. Сопоставляя два элементарных цикла первый 1-3-4-2-1 и второй 3-5-6-4-3, устанавливаем, что по своему действию они эквивалентны циклу I-5-6-2-1, так как положительная работа адиабатного процесса расширения 3-4 в первом цикле равна отрицательной работе адиабатного процесса сжатия 4-3 во втором цикле. [c.67]

После подвода теплоты рабочее тело необходимо обратимым способом перевести на температурный уровень холодного источника Т1<С,Т с тем, чтобы отдать ему теплоту Переход Ьс совершается без теплообмена по двум причинам во-первых, имеется только два температурных уровня (источника), на которых по условию должен осуществляться обратимый теплообмен и, во-вторых, для предотвращения отвода теплоты и получения большего количества работы за счет уменьшения внутренней энергии. Таким образом, процесс Ьс есть процесс обратимого адиабатного расширения (без трения), сопровождающийся охлаждением рабочего тела. Охлаждение означает, что линия процесса Ьс идет круче линии аЬ и направлена в область более низких температур. Вообще линия аЬ (изотерма) определена, если известно уравнение состояния рабочего тела Р р,ь,Т) — = 0 в этом случае уравнение изотермы аЬ имеет вид р—р с, Т ). Что касается адиабаты Ьс, то ее уравнение [c.50]

Для адиабатных систем, в которых совершаемая работа равна взятому с обратным знаком приращению внутренней энергии для любого процесса (обратимого или необратимого), правая часть выражения (3.56) равна нулю поскольку Г О, имеем [c.77]

Принцип адиабатической недостижимости справедлив и для необратимого адиабатного процесса, однако в этом случае существует и область достижимых состояний (вне обратимой адиабаты). [c.89]

На рис. 5.И,а показан обратимый адиабатный процесс расширения пара. [c.146]

Первую закономерность иллюстрирует рис. 7.5,6. Необратимый процесс дросселирования 3—5 (показан условно — пунктиром) соответствует двум обратимым процессам обратимому адиабатному расширению 3—4, в котором увеличивается кинетическая энергия, а энтальпия снижается, и изобарному подводу теплоты 4—5, в котором происходит восстановление энтальпии из-за выделения теплоты трения. [c.185]

Термический КПД цикла Ренкина удобно определять графо-аналитическим методом с помощью к—5-диаграммы (рис. 8.9,а). Для этого по заданным начальным параметрам пара р, и /] на к—5-диаграмме находится точка 1. Вертикальная прямая, проведенная из этой точки до пересечения с изобарой рг, точке 2 соответствует обратимому адиабатному процессу расширения пара в двигателе. Отрезок 1—2 определяет располагаемый перепад энтальпий 1ц—к —/12, т. е. числитель в выражении (8.36). Знаменатель этого выражения определяется как разность между энтальпией пара k и энтальпией кипящей воды к при температуре /2 и давлении р2 и равен [c.207]

Формулы (10.11) и (Ю.12) используются для расчета адиабатного процесса в перегретом водяном паре. Блок-схема программы вычисления энтальпий в начале и конце обратимого адиабатного процесса по заданным ри Т1 и рг аналогична схеме, изображенной на рис. 10.4,а (рис. 10.5). Следующие за вводом исходных параметров два прямоугольника блок-схемы — расчет энтальпии и энтропии водяного пара в начале адиабатного процесса по [c.249]

Уравнения (10.17) и (10.18) позволяют рассчитывать обратимый адиабатный процесс в области влажного пара. Рассмотрим три примера изоэнтропного расширения водяного пара (рис. 10.6). В первом примере начальное состояние— сухой насыщенный пар, заданный давлением рь Во втором примере начальное состояние — влажный пар (известны его давление р) и степень сухости Х]). В третьем примере начальное состояние — перегретый пар, заданный давлением р) и температурой Тъ Во всех трех примерах изоэнтропное расширение заканчивается в области влажного пара (дано конечное давление рг) . Рассчитываемые процессы изображены в к, -диаграмме (рис. 10.6) прямыми I, II я III. Блок-схемы расчета / 1 и Лг в процессах III представлены на рис. 10.-7. [c.252]

Математическая модель такого цикла представлена на рис. 10.19. Здесь после ввода регулируемых параметров организуются три вычислительных цикла (1г = 0, к—1, й=2). В первом цикле определяется энтальпия сухого насыщенного пара в точке 1 (рис. 10.17) при давлении рь во втором — энтальпии в точках 2, 2д и 3 При давлении Рс и в третьем — энтальпии в точках 4 а 4д при давлении рк. При этом используются программы, представленные на рис. 10.17,а. Энтальпия пара в конечном состоянии обратимого адиабатного процесса определяется по (10.20), не-18—488 273 [c.273]

Для решения адиабатного процесса 1—2 по (10.18) определяется энтропия сухого насыщенного пара перед турбиной 5[, а далее последовательно решаются следующие адиабатные процессы 1—1о , 1—2о и т. д. При этом необходимо рассчитывать как необратимые процессы (1—1о, 1—2о и т. д.), так и обратимые (/—/о 1—2о и т. д.). [c.279]

Адиабатный процесс. Обратимый адиабатный процесс для водяного пара отображается на диаграмме v — р (рис. 8-10) гиперболической кривой, описываемой уравнением pv = onst, в котором эмпирический показатель k в области перегретого пара имеет в среднем [c.138]

Для этого обратимого адиабатного процесса изменение энтропии равно нулю и равно —А/У. Интерполяцией данных по рис. 37 определяем, что энтропия при начальных условиях равна 48,5 кал1 моль °К) и энтальпия 8680 кал1моль. Энтальпия при [c.187]

Осуществить обратимо цикл при таких условиях можно следующим образом. Сначала в изотермическом процессе расширения теплота обратимо подводится к рабочему телу от теплоотдат-чика с постоянной температурой. Затем в обратимом адиабатном процессе расширения, в котором отсутствует теплообмен между рабочим телом и источниками теплоты, температура рабочего тела [c.111]

Адиабатный процесс. Адиабатпын процесс совершается без подвода и отвода теплоты, и энтропия рабочего тела при обратимом процессе остается постоянной величиной — s Ц onst. Поэтому на is- и Тх-диаграммах адиабаты изображаются вертикальными пр -ямыми (рис. 12-4, а, 12-4, б). При адиабатном расширении давление и температура пара уменьшаются перегретый пар переходит в сухой, а затем во влажный. Из условий постоянства энтропии возможно определение конечных параметров пара, если известны параметры начального и один параметр конечного состояний. [c.194]

Большое значение имеет при изучении процессов и циклов изображение их на Т — s-диаграмме. В этой диаграмме по оси ординат откладывается температура, а по оси абсцисс — энтропия. Так как для обратимого адиабатного процесса s = onst, то на этой диаграмме он представляется в виде вертикальной прямой. На рис. 7.1 представлена Т — -диаграмма. Каждая точка в этой [c.82]

Так как для обратимого адиабатного процесса s = onst, то он в этой диаграмме изобразится прямой линией, перпендикулярной оси [c.84]

В настоящее время в криогенной технике широко используют метод адиабатного расширения для получения низких температур. Процесс расширения газа, близкий к изоэптроиному, осуществляется в этих установках в иоршиевых детандерах и турбодетандерах с отдачей внешней работы. При расширении в области влажного пара понижение температуры в адиабатных процессах (dq = 0) обратимого расширения (ds = 0) и дросселирования одинаково. Однако состояния по завершении каждого из процессов 7—9 и 7—8 различны. Трение в необратимом процессе дросселирования 7—8 привело к увеличению паросодержа-ния потока в конце процесса по сравнению с обратимым процессом 7—9. Увеличепие паросодержания будет тем выше, чем больше работа расширения. Для паровых холодильных машин процесс расширения осуществляют от состояния насыщенной или ненасыщенной жидкости, В этом случае работа расширения в детандере сравнительно мала. Поэтому в паровых холодильных машинах, учитывая также высокую стоимость детандера в сравне- [c.123]

Постоянство энтропии в равновесном адиабатном процессе следует из определения изменения энтропии в равновесных (обратимых) процессах й5—йд1Т—0 [c.73]

Определим максимальную работу. При этом необходимо учесть, что не вся работа изменения объема может быть использована, так как часть ее совершается против давления окружающей среды. Необходимо подсчитать, следовательно, полезную работу которая для элементарного обратимого процесса равна с11 = = йр—Шг (см. 5) или с учетом выражения (3.55) (Ип = Т(15—с11г. Обратимый переход системы из произвольного начального состояния в состояние равновесия с окружающей средой можно совершить двумя процессами обратимым адиабатным расширением (сжатием) до температуры Го и последующим изотермическим отводом (подводом) теплоты при бесконечно малой разности температур Г—Го-> 0 равновесность второго процесса очевидна, в первом же процессе имеет место конечная разность давлений р—ро- Для снятия этого ограничения необходимо соединить с расширяющейся системой устройство, воспринимающее полезную работу, например груз переменной массы (рис. 3.10). В началь- [c.78]

После этого нужно рассчитать коэффициент расхода р = тд/тт и скоростной коэффициент ф = аУ2д/[г1У2 для одного из режимов течения при Р>Ркр и для одного при р<Ркр (для воздуха р р = 0,528). Для этого сначала рассчитывают обратимый адиабатный процесс расширения воздуха от давления ро (начальная температура о) до рг (процесс /—2 на рис. 9.2) [c.236]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...