Электрический вектор перпендикулярный магнитному век

Рис. 3. Распределение электромагнитного поля вблизи границы раздела прозрачных сред при полном внутреннем отражении ОХ — граница раздела. Пунктирные линии — линии магнитной напряженности, сплошные — линии плотности потока анергии. Свет поляризован в плоскости падения (колебания электрического вектора перпендикулярны плоскости падения и на рисунке не изображены) угол падения ф = 45°.

Таким образом, эллиптически поляризованная волна есть такая плоская волна, у которой проекция конца электрического (а также магнитного) вектора на плоскость, перпендикулярную направлению распространения волны, является эллипсом. [c.64]

Сила, действующая на заряженную частицу в магнитном поле. Сила, действующая на точечный электрический заряд в магнитном поле с индукцией В, пропорциональна составляющей вектора В, перпендикулярной к скорости v, с которой движется этот заряд. Это соотношение легко можно выразить в форме векторного произведения [c.57]

Явления электромагнетизма и электромагнитной индукции, обусловливающие этот процесс, находят свое краткое математическое выражение в уравнениях Максвелла, устанавливающих связь между изменениями напряженностей электрического (Е) и магнитного (И) полей. Рассуждения Максвелла в соответствии с опытными данными показывают, что направления электрического и магнитного векторов оказываются взаимно перпендикулярными и пер . [c.27]

Будем считать свет, падающий на границу раздела, неполяризованным (естественным), т. е. ориентация электрического и соответственно магнитного векторов с течением времени меняется. Однако для любого момента времени каждый из этих векторов можно разложить на две составляющие, одна из которых параллельна плоскости падения, а вторая перпендикулярна к ней, т. е. естественный свет можно рассматривать как сумму двух монохроматических плоских волн, распространяющихся в одном направлении с одинаковой фазовой скоростью, но поляризованных в двух взаимно перпендикулярных направлениях. Таким способом можно моделировать хаотическую суперпозицию различных эллиптически поля- [c.13]

Несовпадение в общем случае векторов О и Е приводит к различию в направлениях распространения фазы и энергии волны. В плоскости волнового фронта, т. е. в плоскости, перпендикулярной к нормали N. расположены вектор электрической индукции О и вектор напряженности магнитного поля Н. Вектор же Е, не совпадающий С О, образует с N угол. Лишь когда N совпадает с одной из осей эллипсоида диэлектрической проницаемости, Е и О совпадают между собой ио направлению и располагаются перпендикулярно к N. Оба вектора Е и О всегда перпендикулярны к вектору Н (рис. 17.16). [c.41]

Напомним ( 7), что в тг-компонентах электрический вектор световой волны совершает линейные колебания, параллельные направлению вектора магнитной напряженности Н, а в а-компонентах — круговые колебания в плоскости, перпендикулярной направлению Н. Таким образом, получается результат, в точности совпадающий с тем, к которому пришел Лоренц и который на основе теории Бора несколько иным путем был нами уже получен в 7. [c.332]

Знать истинную природу света не обязательно для объяснения оптических явлений поляризационно-оптического метода. Как волновая, так и электромагнитная теории достаточны для объяснения явлений отражения, преломления и поляризации. В обоих случаях один вектор, перпендикулярный направлению распространения света, достаточен для описания оптических явлений. Световой вектор в волновой теории определяет направление и амплитуду колебаний частиц эфира. В электромагнитной теории за световой вектор можно выбрать как электрический, так и магнитный векторы. [c.15]

Современная физика рассматривает свет как распространяющееся в пространстве электромагнитное возмущение. Согласно этой теории существует два вектора, оба направленные перпендикулярно как к движению волны, так и друг к другу, а именно электрическая сила и магнитная сила. Любой из них может быть принят за световой вектор. [c.9]

Последние три величины являются следовательно пропорциональными косинусам направления вектора напряжения электрического поля. Это направление мы будем называть направлением колебания. Из правых сторон уравнений (1.104) замечаем, что Н , Я. и в случае кристалла определяются уравнениями (1.085). Таким образом, вектор напряжения магнитного поля устанавливается в плоскости фронта волны и перпендикулярно к вектору напряжения электрического поля, но вектор напряжения электрического поля выходит из плоскости фронта волны. [c.22]

Эти составляющие относятся к магнитному вектору. Составляющие электрического вектора определяются подобными же уравнениями, однако расположены в перпендикулярных азимутах. [c.69]

Режим, характеризующийся постоянными р и /л. Исследуем электромагнитное поле в полубесконечной среде с постоянными магнитной проницаемостью и удельным электрическим сопротивлением. Проводящая среда с одной стороны ограничена плоской поверхностью, через которую проникает плоская электромагнитная волна. Векторы электрического и магнитного полей перпендикулярны друг другу и параллельны поверхности, ограничивающей среду. Линии электрического тока нормальны к вектору напряженности магнитного поля и совпадают с направлением вектора электрического поля. Электромагнитное поле распространяется из воздуха в полубесконечную среду в направлении, нормальном к поверхности среды. [c.16]

Обыкновенные и необыкновенные лучи поляризованы во взаимно перпендикулярных плоскостях. Плоскость, в которой колеблется электрический вектор, называют плоскостью колебаний, а плоскость колебаний магнитного вектора называют плоскостью поляризации. Эта исторически сложившаяся двойная терминология неудобна. Говоря о плоскости поляризации или плоскости колебаний, мы всегда будем подразумевать, что в ней колеблется электри- [c.203]

При распространении электрической волны в вакууме или в изотропной среде электрические и магнитные колебания ортогональны, а их амплитуды пропорциональны друг другу. Зная один тип колебаний, нетрудно получить параметры другого. Обычно рассматриваются электрические колебания, причем для наглядности проектируют переменный в пространстве электрический вектор Е на плоскость, перпендикулярную лучу (рис. 54). Тогда можно себе представить множество проекционных картин по сути дела фотографий колебания конца вектора Е, полученных наблюдателем, находящимся на оси распространения и смотрящего в сторону источника излучения. [c.240]

Электромагнитная волна представляет собой совокупность быстропеременных электрического Б и магнитного Н полей, распространяющихся в определенном направлении 2. В свободном пространстве электромагнитная волна поперечна, т.е. векторы Е и Н перпендикулярны направлению распространения волны г (продольная волна отсутствует) (рис. 1 [c.420]

В первых опытах Зееман обнаружил, что при наблюдении поперек поля спектральная линия расщепляется на три линейно поляризованные компоненты. Средняя компонента не смещена, крайние смещены в противоположные стороны на одинаковые расстояния (в шкале частот). Смещение пропорционально напряженности внешнего магнитного поля В. В средней компоненте электрический вектор направлен параллельно магнитному полю (такие компоненты называются п-компонентами), в крайних — перпендикулярна к нему (такие компоненты называются а-компонентами). Интенсивность п-компоненты вдвое, а каждой из а-компонент в четыре раза меньше интенсивности исходной линии. [c.565]

Перейдем теперь к объяснению расщепления спектральных линий в магнитном поле. Колеблющийся электрон излучает электромагнитные волны. Излучение максимально в направлении, перпендикулярном к ускорению электрона, а в направлении ускорения отсутствует. Согласно классической теории, частота излучаемого света совпадает с частотой колебания электрона. Но последняя меняется при включении магнитного поля. Поэтому должна измениться и частота излучаемого света. При наблюдении вдоль магнитного поля колебание в том же направлении излучения не дает. Излучение создается только круговыми вращениями электрона. В результате наблюдаются две 0-компоненты с круговой поляризацией и частотами о -f Q и соо — Q. Если свет идет в направлении вектора В, то поляризация первой линии будет левой, а второй — правой. При изменении направления магнитного поля на противоположное меняется на противоположную и круговая поляризация каждой линии. При наблюдении поперек магнитного поля В колебания электрона, параллельные В, дают максимум излучения. Им соответствует несмещенная п-компонента, в которой электрический вектор параллелен В. Оба круговых движения совершаются в плоско- [c.568]

Известно, что солнечный свет представляет собой электромагнитные волны, воспринимаемые органами зрения. Установлено, что электромагнитные колебания световой волны происходят таким образом, что векторы напряженности электрического Е и магнитного Н полей расположены перпендикулярно направлению распространения световой волны. Условились плоскость, проходящую через направление световой волны и направление вектора Я, называть плоскостью поляризации света. [c.95]

Из электромагнитной теории света вытекает непосредственно, что световые волны поперечны. Действительно, вся совокупность законов электромагнетизма и электромагнитной индукции, краткое математическое выражение которой заключено в уравнениях теории Максвелла, приводит к выводу, что изменение во времени электрической напряженности Е сопровождается появлением переменного магнитного поля Н, направленного перпендикулярно к вектору Е, и обратно. Такое переменное электромагнитное поле не остается неподвижным в пространстве, а распространяется со скоростью света вдоль линии, перпендикулярной к векторам и //, образуя электромагнитные, в частности световые, волны. Таким образом, три вектора Е, Н ц скорость распространения волнового фронта о взаимно перпендикулярны и составляют правовинтовую систему т. е. электромагнитная волна поперечна ). [c.370]

Действие различных поляризующих или анализирующих приборов, рассмотренных выше (турмалин, стеклянное зеркало, стопа и т. д.), типично для всех приспособлений этого рода. Направления колебаний электрического (магнитного) вектора естественного света всегда сортируются этими приборами так, что в один пучок отбирается преимущественно (или сполна) излучение с одним направлением электрических колебаний, а в другой — излучение с перпендикулярным направлением электрических колебаний. Смешение обоих пучков вновь дает естественный свет. Иногда явление несколько осложняется тем обстоятельством, что один из этих пучков претерпевает более или менее полное поглощение (турмалин, непрозрачный диэлектрик). Два взаимно перпендикулярных направления колебаний в двух пучках, образующихся при поляризации, определяются физическими особенностями примененного поляризатора в случае турмалина (и других кристаллов) они определены строением кристалла, в случае зеркала — направлением плоскости падения и т. д. Эти избранные направления можно назвать главными плоскостями Pi и Да. причем Pi J P-i- [c.378]

В плоскости волнового фронта, т. е. в плоскости, перпендикулярной к М, расположены вектор О (электрической индукции) и вектор Н (напряженности магнитного поля), который совпадает с вектором магнитной индукции В = р//, ибо р в оптике для большинства сред равно 1. Вектор же Е (напряженность электрического поля), не совпадающий с О, образует с N угол, отличный от прямого ). Оба вектора Е и О всегда перпендикулярны к //, так что общее расположение векторов соответствует рис. 26.4. Сказанное и построение рис. 26.4 относится к каждой из указанных выше линейно-поляризованных волн в отдельности. [c.500]

Предположим, что образец прямоугольной формы, по которому течет ток с плотностью j, помещен в магнитное поле В, направленное перпендикулярно вектору j (рис. 7.30). Пусть носителями заряда являются электроны. Электрическое поле Q ускоряет электрон, и он приобретает дрейфовую скорость [c.260]

Если вспомнить свойство винтов пространства Лобачевского ), то можно заметить, что направления электрического и магнитного векторов в плоской электромагнитной волне, распространяющейся в пустоте, образуют направления винта, главные оси которого (/) и (т) взаимно перпендикулярны и ка- [c.337]

Поляризация электромагнитных волн определяется поведением вектора напряженности электрического поля волны, который всегда перпендикулярен лучу. При линейной поляризации конец вектора напряженности с началом на луче в фиксированный момент времени при перемещении по лучу описывает синусоиду на плоскости, в которой лежат луч и вектор напряженности. Эта плоскость называется плоскостью колебаний вектора напряженности электрического поля. Плоскостью поляризации называется плоскость (в которой колеблется вектор магнитной индукции волны), перпендикулярная плоскости колебаний вектора напряженности электрического ПОЛЯ. Однако плоскость поляризации в этом смысле в настоящее время практически не используется и поля- [c.33]

При наблюдении перпендикулярно к направлению магнитного поля, например вдоль оси х, спектральный прибор зарегистрирует основную несмещенную линию частоты V, так как при колебании элементарного излучателя вдоль оси 2 максимальное излучение будет в плоскости, перпендикулярной к этой оси. В спектре будут также присутствовать две смещенные компоненты V—kv и г + Ал>, причем их поляризация будет линейной. Это произойдет по той причине, что диполь, совершающий колебания вдоль оси х, не дает излучения в направлении этой оси, но оба колебания в плоскости ху дадут компоненты, поляризовагшые по кругу. Поэтому наблюдатель, который смотрит навстречу оси х, увидит проекции круговых колебаний на ось у, а наблюдатель, который смотрит по оси у, увидит проекции круговых колебаний на ось х. Таким образом, спектр поперечного эффекта Зеемана состоит из трех линейно поляризованных спектральных линий. Линия с частотой V имеет колебания электрического вектора но направлению поля, а линии с частотами V—Av и т + — перпендикулярно к полю. [c.106]

Напоним, что электромагнитные волны являются поперечными векторы переменного электрического (Е), и магнитного (Н) полей волны перпендикулярны друг другу и скорости распространения волны с (рис. 11.20). Плоскость, проходящая через векторы Е и с, в которой происходит колебание называется плоскостью колебаний волны плоскость, перпендикулярная плоскости колебаний, называется плоскостью поляризации. [c.307]

Приборы магнетрон-ного типа М (ЭВП со скрещенными полями) — ЭВП, в которых электронный поток движется в постоянном электрическом и постоянном магнитном полях, причем направление движения электронов и векторов полей взаимно перпендикулярны. Волна приобретает энергию за счет преобразования потенциальной энергии электронов. [c.346]

Небольшая доля падаюихего луча отражается от пластинки по направлению к датчику. Кокова эта доля — это зависит от ряда факторов. Так, например, рассмотрим амплитуду отраженной и прошедшей волн, когда плоская волна падает на однородный изотропный делитель пучка с нулевой проводимостью. Принимая магнитную восприимчивость равной единице и обозначая через А амплитуду электрического вектора падающей световой волны (где А — комплексная величина), можно вычислить амплитуды прошедшей (преломленной) и отраженной волн. Разлагая А на две составляюш.ие, параллельную и перпендикулярную плоскости падения, и обозначая через Т и R комплексные амплитуды прошедшей и отраженной волн, мы получаем [1] [c.21]

Рассмотрим циклотронный резонанс, связанный с единичным эллипсоидом, уравнение которого есть (13.14.2). Присутствует постоянное магнитное поле В , которое образует угол 9 с осью эллипсоида, вместе со слабым высокочастотным электрическим полем, которое связано с электрическим вектором электромагнитной волны (частоты со). Колебание электрического вектора должно быть перпендикулярно направлению постоянного магнитного поля Во, для удобства примем, что переменное электрическое поле имеет только х-компоненту (линейная поляризация). При этих условиях B = 5o os6, S , = jBoSin6, Вх — 0, в то время как Ey = E, = Q и = [c.340]

Терминология в области поляризации света была, к сожалению, установлена до того, как были определены направления колебаний в поляризованном луче. Плоскостью поляризации называется плоскость, перпендикулярная плоскости электрических колебаний плоскополяризованного луча. Луч света называется поляризованным в плоскости падения, если вектор электрических колебаний перпендикулярен плоскости падения. Поскольку электрический и магнитный векторы, характеризующие собой свет, согласно его элекгромагнитной теории взаи.мно перпендикулярны, а интенсивность определяется электрическим вектором, то под плоскостью поляризации, определение которой дано выше. [c.42]

Переходя к обсуждению влияния электрического поля дуги Е, следует отметить, что для рассматри-ваемой задачи особенно типичным является- случай движения электронов во ззаи-мно-перпендикулярных магнитном и электрическом -полях. Как хорошо известно, в такого рода скрещенных полях к поступательному движению электронов вдоль вектора Н добавляется циклоидальное движение, приводящее к отклонению электронов в направлении нормали к векторам Н и 1Е. Скорость отклонения пропорциональна напряженности электрического поля и численно равна 10 Е/Н, где Е должна быть выражена в в см. Так как составляющая скорости в -направлении магнитных сило- [c.205]

Винер [12] использовал свою установку и для исследования интерференционных явлений в линейно поляризоваппом свете при угле падения 45°. Он нашел, что при направлении электрических колебаний в падающем свете, перпендикулярном к плоскости паления, темные участки в эмульсии образуют систему эквидистантных параллельных полос если же вектор электрических колебаний и падающем свете лежит в плоскости падения, то почернение оказывается равномерным. Этот результат снова подтверждает, что фотохимическое дейст-ви( прямо связано с электрическим, а не магнитным полем. Ко1 да направление электрических колебаний перпендикулярно к плоскости падения, то =0 и при 0j- 45° получаем из (7) [c.262]

Поскольку векторное произведение есть вектор, перпендикулярный своим сомножителям, то Е 1 к и Н 1 к, то есть колебания электрического и магнитного полей в волне нроисхо/хят в направлениях, перпендикуля])ных 1 аправле нию распространения. Эти соотношения выражают поперечность электромагнитных воли. Кроме того, Е 1 Н. Таким образом, волновой вектор к, векторы Е и Н (именно в таком порядке) образуют правую ортогональную тройку векторов. [c.33]

Магнитные силовые линии образуют замкнутые кривые. Перпендикулярная поверхности раздела сред составляющая вектора наттря-женности магнитного поля максимальна там, где достигает максимума 51 электрическое поле. Продольная составляющая вектора напряженности магнитного поля достигает максимальной величины в тех точках, где электрическое поле равно нулю. [c.11]

Токи в стенках волновода всегда. направлены перпендикулярно магнитным силовым линиям в данной точке, а их плотность Ч1исленн0 равна напряженности магнитного поля в той же точке. Так как в волне типа Ню вектор щапряженности магнитного поля имеет продольную и поперечную. составляющие, то в поверхностном слое широкой стенки токи также имеют продольные и поперечные составляющие, причем максимальное значение продольного тока наблюдается в середине широкой стенки, а максимальное значение поперечного тока — у ее краев. По узкой стенке протекают только поперечные токи, и их значения определяются максимальным значением продольного магнитного поля. В центре широкой степки, в тех местах, где электрическое поле меняет свое направление (вблизи плоско стей типа АБ на ряс. 5,е), линии тока как бы обрываются (рис. 5,е). Но это кажущийся разрыв замкнутость линий-тока обеспечивается за счет токов смещения, ТОДОбНО ТОМу ЭТО происходит в цепи С конденсатором, [c.14]

Как известно, электромагнитная волна, являющаяся носителем энергии излучения, представляет собой распространение в среде изменяющихся во времени напряженностей электрического и магнитного полей [1]. Векторы электрической и магнитной напряженностей взаимно перпендикулярны. Скорость распространения этих поперечных волн зависит от свойств среды и от частоты. В вакууме они раотространяются со скоростью света (е л З-10 м/с). [c.12]

При выводе и анализе формул Френеля можно не учитывать временные множители векторов напряженности электрического и магнитного полей и формулировать граничные условия для соответствующих проекций амплитуд векторов Е и Н, учитывающих начальные фазы колебаний. Неполяризованный свет будем рассматривать по-прежнему как сумму двух плоских волн, распространяющихся в одном направлении с одной фазовой скоростью и, но поляризованных в двух взаимно перпендикулярных направлениях, причем фазы этих двух колебаний никак не скоррелированы. Таким способом можно моделировать хаотическую суперпозицию различных эллиптически поляризованных электромагнитных волн, обусловленную реальными условиями возбуждения световых волн. [c.82]

Рис. 2.16. Для плоской электромагнитной волны, распространяющейся в свободном пространстве, векторы электрического и магнитного полей перпендикулярны к направленик> распространения к. Таким образом, iT E = k B=0.

Если электромагнитная волна является плоскополяри-зованной, то вектор электрическою ноля колеблется в одной плоскости, а вектор магнитного поля — в дру10Й, перпендикулярной первой. [c.8]

Составим выражение для циркуляции напряженности электрического поля Е по бесконечно малому контуру ab d (рис. 13.7), вызванного изменением по времени вектора магнитной индукции дВ1д1, перпендикулярного вектору Е [c.194]

В течении Гартмана предполагалось, что стенки канала являются изоляторами, и суммарный электрический ток, возникающий в направ-.ленип, перпендикулярном как к вектору скорости, так и к вектору индукции наложенного магнитного поля, равен нулю, вследствие чего также равна нулю. [c.215]

Однако если в двухпроводной или коаксиальной линиях выполняются условия малости расстояния Ь между проводами по сравнению с длиной линии I и длиной волны к b l, Ь Х) и малости сопротивления проводников, то в линии сущестует только поперечная электромагнитная волна. Такая волна характеризуется тем, что векторы электрического и магнитного полей лежат в плоскости, перпендикулярной к направлению распространения, и в этой плоскости удовлетворяют двумерному уравнению Лапласа. Таким образом, в плоскости, нормальной к линии, распределение этих полей совпадает с распределением электрического и магнитного полей для статического случая. Поэтому для малых участков линии dx можно считать применимой теорию квазистатичесй их [c.320]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...