Скорость газа изотермическая

Примером изотермического дросселирования является протекание газа или жидкости через представляющую большое сопротивление перегородку с малым проходным сечением (дроссельную пробку) при постоянной температуре (рис. 5.3). В дроссельной пробке скорость газа или жидкости вследствие сильного уменьшения проходного сечения быстро возрастает и соответственно резко увеличиваются потери на трение. [c.166]

При движении газов по трубопроводу относительное изменение скоростей незначительно, поэтому с учетом теплообмена между газом и внешней средой можно считать, что по длине потока температура остается постоянной, т. е. процесс изменения состояния газа — изотермический. При расчете газопроводов и воздухопроводов обычно принимают изотермический процесс изменения состояния газа. [c.53]

Число Рейнольдса, определяемое по весовой скорости, при изотермическом течении газа сохраняет постоянное значение по длине газопровода. Действительно, из (36.2) следует [c.285]

Изотермическое дросселирование реализуется при протекании газа или жидкости через перегородку с малым проходным сечением (дроссельную пробку) при постоянной температуре (рис. 4.13), В дроссельной пробке скорость газа или жидкости вследствие значительного уменьшения проходного сечения быстро возрастает (соответственно резко увеличиваются и потери на трение). Так как приращение кинетической энергии газа (жидкости) при соответствующем выборе сечений до и после дроссельной пробки равно нулю (при достаточно большой площади сечения значение скорости до и после пробки может быть сколь угодно малым), то практически вся располагаемая [c.298]

Заштрихованная плош адь численно равна обесцененной теплоте, которая возрастает по мере сокращения числа (скорости газа на выходе дросселя) по сравнению с аналогичным числом Mt идеального процесса. Действительно, если принять, что = О, то для идеального изотермического процесса [10] [c.227]

Если речь идет об изотермическом истечении с малой скоростью газа в атмосферу, заполненную газом иной плотности, то [c.92]

Заметим также, что Рэлей не мог оставить без внимания то обстоятельство, что в момент полного схлопывания пустой каверны в несжимаемой жидкости скорость и давление оказывались бесконечно большими. Он понимал, что для получения имеющих физический смысл значений скорости и давления при схлопывании следует учитывать содержимое пузырька и его поведение, а также некоторые свойства жидкости. Как мы видели, Рэлей перешел к расчету каверн, наполненных газом, изотермически сжимающимся при схлопывании. Решение Кука [36] для случая схлопывания пустой каверны на твердой сфере просто обходило основные трудности. Помимо введения этих двух приближений для давления схлопывания, решение Рэлея не учитывало влияние содерл имого каверны или поля переменного давления. Единственным учитываемым свойством жидкости была плотность поверхностное натяжение, вязкость, сжимаемость и другие ее свойства во внимание не принимались. [c.131]

Как было сказано выше, наличие одного лишь лучистого теплообмена не может привести к исчезновению вязкого скачка уплотнения и сглаживанию хода температуры и плотности газа. Положение, однако, меняется в случае, когда плотность энергии излучения оказывается достаточно большой по сравнению с энергией веш ества. В этом случае вязкий скачок уплотнения исчезает и состояние газа, которое подстраивается к непрерывному распределению плотности излучения, также непрерывным образом переходит из начального перед фронтом в конечное за фронтом. Этот случай рассматривали С. 3. Беленький и позднее В. А. Белоконь (1959). Они нашли амплитуду волны, при которой происходит переход от разрывного решения к непрерывному. Так, при у = переход осуш ествляется, если отношение давления излучения за фронтом к давлению ваш ества равно 4,45. При переходной амплитуде скорость газа за фронтом относительно фронта в точности равна изотермической скорости звука в конечном состоянии, а при больших амплитудах ударная волна, в отличие от обычного поведения, движется со сверхзвуковой скоростью относительно газа за фронтом. Распределение температуры и плотности в волне в этом случае показаны на рис. 6. [c.221]

В качестве охлаждающей среды при закалке используют также кипящий (псевдоожиженный) слой. Псевдоожижение заключается в интенсивном перемешивании частиц твердого зернистого материала (например, корунда, песка, руды, металлического порошка) восходящим потоком газа. При достаточной скорости газа твердые частицы приобретают подвижность и слой становится похожим на вязкую жидкость. Скорость охлаждения в кипящем слое зависит от размера частиц, теплопроводности газа и может быть отрегулирована в широких пределах. Для предохранения деталей сложной формы от коробления при закалке применяют охлаждение в специальных штампах и приспособлениях. Расплавленные соли применяют при ступенчатой и изотермической закалке. [c.62]

Заметим, что при этой амплитуде скорость газа за фронтом относительно фронта в точности равна изотермической скорости звука в конечном состоянии (а при амплитудах больших, чем переходная, когда разрыва нет, скорость газа за фронтом больше изотермической скорости звука фронт движется со сверхзвуковой скоростью относительно газа за ним). [c.422]

Если распространение звуковых волн в идеальном газе происходит изотермически, то модулем упругости будет давление р и скорость звука будет равна [c.73]

Какова должна быть величина pi, чтобы газ был сжат до максимального давления p J Принять, что давление газа обратно пропорционально его объему (т. е. процесс сжатия является изотермическим). Начальная скорость поршня равна нулю, начальное давление в цилиндре р . Трением и утечкой газа пренебречь. [c.365]

Можно задать однотипные начальные и граничные условия начальные условия представляют собою обычное постоянное значение концентрации и температуры граничные условия на непроницаемой поверхности для скоростей - условия прилипания, для температуры и концентрации - стенка изотермическая и непроницаемая для абсорбируемого вещества соответственно граничные условия на границе раздела жидкость - газ (пар) - состояние насыщения для системы абсорбируемого вещества -жидкий раствор. Такое состояние насыщения описывается линейной зависимостью, в случае нелинейной зависимости - разбиение на отрезки с линейной зависимостью, т.е. [c.34]

Принимая для данного трубопровода относительную шероховатость труб А/й1 одинаковой и учитывая, что при изотермическом течении газа р является постоянной (а следовательно, при данном Re также будет постоянным, несмотря на изменение скорости движения газа и его плотности), коэффициент Дарси X можно считать одинаковым по всей длине газопровода. Тогда, интегрируя уравнение (6.30) в пределах от 0 до / (правую часть) и от Ру до Рз (левую часть), получим [c.107]

Как изменяется максимальная скорость истечения газа из резервуара при изотермическом повышении в нем давления [c.77]

Образование кавитационных пузырьков происходит в различных условиях, определяющих характер расширения (сжатия) газа внутри пузырька. Если выделяемое тепло при сжатии пузырька быстро поглощается водой (что происходит при небольших скоростях движения стенки пузырька, а также из-за большой теплоемкости воды и малой массы газа), то процесс расширения или сжатия пузырька считается изотермическим, т. е. изменение давлений газа и радиуса пузырька связано законом Бойля—Мариотта [c.14]

При изотермическом режиме динамическая вязкость сохраняется неизменной по длине трубопровода (так как температура газа не меняется), а следовательно, остается постоянным и число Рейнольдса. Таким образом, несмотря на изменение средней скорости движения газа и его плотности коэффициент гидравлического трения вдоль газопровода не меняется. [c.292]

Поясним общие положения теории подобия на частном примере из гидромеханики. Для этого рассмотрим один из простых случаев стационарного изотермического вынужденного движения жидкости или газа внутри плоского канала. Схема такого движения показана на рис. 2-8. На входе в канал скорость движения постоянна. По мере продвижения среды вдоль канала вследствие сил вязкого трения частицы жидкости вблизи поверхностей замедляются. В потоке возникает переменное поле скоростей. [c.46]

Есть несколько способов обойти эти препятствия. Можно представить, например, такую систему, в которой газ — рабочее тело — будет нагреваться в реакторе, затем, проходя через длинное сопло, получит возможность расширяться, но будет постоянно подогреваться. При этом скорость его движения будет все более возрастать. Если это сопло — его называют изотермическим — окажется достаточно длинным, то газ приобретет нужную скорость — в десятки километров в секунду. [c.190]

Расчет постоянных времени по (17) показал сокращение величины Гщ по сравнению с изотермическим процессом вследствие сокращения сброса воздуха через выходное сопло из-за нагрева газа в камере в процессе ее наполнения по политропическому процессу. Такой процесс может иметь место лишь при отсутствии теплообмена, что для пневматических приборов может выполняться лишь условно при очень высокой скорости переходного процесса. [c.85]

Независимость от может иметь место только при изотермическом режиме течения, для которого характерен, как отмечалось выше, приток тепла к газу. Следовательно, подвод тепла при изотермическом течении газа с потерями смещает критическую скорость в расходящуюся часть сопла (рис. 7, кривая 2). Принимая линейный закон изменения температуры по числу (при = 1), можно показать, что увеличенный подогрев гага [c.230]

Приведенные данные показывают, что рост геометрических сопротивлений входа и выхода дросселя увеличивает критическое отношение давлений При докритическом режиме течения газа и постоянном номинальном перепаде давлений увеличение сопротивлений входа и выхода при изотермическом течении газа и дза > 1,5 сокращает М , М , G, Хф и увеличивает р . Сокращение G объясняется уменьшением действующего перепада давлений Pi —Р2, который сокращает скорость течения газа, что не компенсируется одновременным увеличением его плотности. [c.243]

При изотермической фильтрации (7 = onst), обычно происходящей в пластах вследствие малых скоростей газа и его теплообмена с породой, уравнение состояния принимает вид [c.205]

Структура этой формулы была заимствована из теоретической работы И. Г, Есьмана, посвященной расчету траектории струи горячих газов в пламенной печи (1910). Детальное экспериментальное изучение полей скорости в изотермической затопленной воздушной струе круглого сечения было выполнено в 1915 г. Т. Трюпелеми в 1921 г. В. Цегммом. Однако эти авторы еще не пытались как-либо обобщить результаты эксперимента. Впервые аналитическую (гиперболическую) зависимость между безразмерной скоростью на оси затопленной струи и безразмерным расстоянием от начального сечения получил на основе. собственных экспериментов в 1918 г. А, Я. Милович [c.811]

При отсутствии теплообмена в слое р = р. В качестве меры равномерности газораспределения примем комплекс mGi/G, который равен отношению массовых скоростей Wi/W и характеризует отклонение действительного распределения газа от идеального (равномерного). В последнем случае Vi = Vi+i=. .. =v, G = mGi. Как показано в 9-1, неравномерность газораспределения существует, и mGilG . Рядом мер можно добиться, чтобы Lj=Len (рис. 9-1,6, в). Тогда для изотермических условий согласно (9-3) и (9-4) [c.278]

Обнаружено, что в изотермических и неизотермических условиях сопротивление движущегося слоя практически не зависит от его скорости и близко к аэродинамическому сопротивлению неподвижного слоя с такой же пористостью. Режимные характеристики теплообменника расход греющих газов Gi = 300 2 ООО кг/ч расход нагреваемого воздуха 02 = 50 800 кг/ч расход насадки Gx = 200- 2 ООО кг/ч средние температуры греющих газов на входе / i =б00ч-1 400° С температуры нагрева насадки f x = 600-b 1 200° С температуры воздуха /"2 = = 200-ь980°С средние скорости фильтрации i = 3-v-8 л/се/с, воздуха г 2 = 0,5- 6,2 м1сек, насадки г т = 0,05- [c.380]

Используя уравнения (5. 7. 1)—(5. 7. 6), можно решить задачу о стационарном одномерном изотермическом всплывании недефор-мируемых пузырей в слое несжимаемой жидкости при условии, что между основанием слоя и его свободной поверхностью поддерживается постоянной разность потенциалов Д<р. Прп этом существует несколько режимов всплывания пузырей в зависимости от расхода газа ( р = Рор5 -г р=сопз1 и электрических характеристик фаз. Одним из таких режимов является всплывание пузырей газа с постоянной скоростью и [80] [c.230]

В данном разделе рассмотрим пленочную абсорбцию из двухкомпонентной смеси газов и оценим влияние неабсорбируемой примеси на интенсивность массопереноса. В соответствии с [118] будем предполагать, что стенки абсорбционной колонны являются изотермическими. Жидкая пленка толщиной I стекает по стенке со среднемассовой скоростью п течение жидкости в пленке является ламинарным. Свободная поверхность пленки находится в непрерывном контакте с бинарной смесью газов, один из которых абсорбируется пленкой. При атом изменение.м объема жидкости, обусловленным абсорбцией, будем пренебрегать. Будем также считать, что все тепло, которое выделяется в процессе абсорбции, целиком идет на нагревание жидкости. В силу малости толщины пленки по сравнению с диаметром колонны можно считать, что газовая фаза занимает полубесконечный объем, ограниченный то.лько поверхностью пленки. На бесконечности газ покоится. [c.333]

Решение. Вдоль изотермической атмосферы (рассматриваемой как идеальный газ) скорость звука иостояина. Плотность потока энергии, очевчл-но, падает вдоль луча обратно пропорииоиально квадрату расстояния ог источника [c.369]

Пусть атомарный газ находится в замкнутом объеме при изотермических условиях. В том же объеме присутствует, естественно, и электромагнитное поле, обусловленное тепловым излучением. Как было выяснено в главе XXXVI, рассматриваемая система, состоящая из газа и теплового излучения, будет находиться в термодинамическом равновесии, если газ и излучение обладают одной и той же температурой, атомы подчинены распределению Максвелла—Больцмана, а излучение — формуле Планка. Однако термодинамическое равновесие системы не означает, что энергия каждого атома газа сохраняется неизменной. Между атомами и полем осуществляется постоянный обмен энергией. Атомы излучают и поглощают фотоны, переходя из одних состояний в другие происходит и обмен импульсами между атомом и полем — импульс изменяется в процессе испускания и поглощения фотона (см. 184). Между атомами газа осуществляется также обмен импульсами и энергией при их столкновениях между собой. Однако ни один из этих процессов не нарушает термодинамического равновесия системы в целом и соответствующих ему законов распределения атомов по энергиям и скоростям, равно как и распределения энергии излучения по спектру. [c.735]

Направление потока гелия показано стрелками. Небольшая часть циркулирующего потока отводится в виде жидкости в точке 6, а соответствующее количество газообразного гелия прибавляется к потоку в точке 0. Предполагается, что в компрессоре происходит изотермическое сжатие (от О до 1). Охлаждение сжатого газа (от 1 до 6) совершается в противоточпом теплообменнике путем передачи тепла выходящему потоку низкого давления (от 7 до 0). Часть потока сжатого гелия в точке 1 расширяется в детандере до точки 1, где ои присоединяется к основному потоку газа низкого давления. Понижение температуры происходит за счет внешней работы. Так как при. высоких температурах гелий является почти идеальным газом, то целесообразно приравнять количество газа, отводимое в первый детандер (от 2 до 7 ), количеству ожижаемого гелия. При этом массовая скорость потока в канале высокого давления теплообменника (от 1 до 2) равна скорости потока в канале низкого давления (от i до 0), и поэтому температурный перепад от i до 2 равен изменению температуры от i до 0. [c.131]

При дальнейших расчетах необходимо принять во внимание, что упругие свойства газа зависят от температуры. При быстром сжатии газа выделяется тепло, которое не успевает распространиться в соседние объемы. Так как при повышении температуры сжимаемость газа уменьшается, т. е. AplAp возрастает, то это приводит к увеличению скорости распространения импульса по сравнению с той, которая имела бы место при неизменной температуре. Сжатие газа без отвода тепла носит название адиабатического сжатия. При адиабатическом сжатии вместо закона Бойля —Мариотта, который справедлив при неизменной температуре (изотермическое сжаТие), связь между объемом и давлением дается соотношением [c.579]

Одним из самых точных экспериментальных способов определения отношения у = Ср/С[/ является измерение скорости звука и в изучаемом газе. Найти связь между скоростью звука, отношением теплоемкостей у и изотермическим людулем упругости, если известно, что скорость звука в упругой среде и = у/к/р (К — модуль упругости и р —плотность среды). Найти скорость звука в воздухе при О С и ее зависимость от температуры. [c.47]

Вследствие ряда специфических свойств плазмы понятие температура имеет множество определений и их многоообразие не позволяет остановиться на одном и считать его в настоящее время единственно правильным. Для плазмы, находящейся в состоянии частичного термодинамического равновесия, можно выделить электронную Tg и ионную ТI температуры. В этом случае плазма может рассматриваться как смесь электронного и ионного газов, причем распределение скоростей частиц в каждом из газов максвелловское (хотя оба газа электронный и ионный не находятся в равновесии). При достаточно высоких плотностях плазма будет находиться в состоянии термического равновесия и = Т . Такая плазма называется изотермической. При очень низких плотностях плазма не может находиться в термическом равновесии и понятие температуры к ней неприемлемо. [c.230]

Как было показано в 4.4, при отсутствии тепловой изоляции газопровода (что характерно для шахтных пневматических и дегазационных трубопроводов) и изменении скорости по его длине 1ге более чем в 2 раза температура газа по длине остается практически одинаковой (Т onst) и равной примерно температуре окружающей среды, т. е. в газопроводе имеет место изотермический процесс. При Т = onst из уравнения состояния газа (1.4) или (1.5) можно записать зависимость между давлениями и плотностями газа /Кр == Pi/pi, откуда р = Pip/ i- Подставляя это значение р в уравнение (6.29), получим [c.107]

При изотермическом повышении давления в резервуаре максимальная скорость истечения не изменяется, так как в соответствии с формулой К ах = = V 2kRTJ k — 1) она определяется температурой газа Т,, в этом резервуаре. [c.90]

В случае изотермического течения газа, происходящего при постоянной температуре (для идеального газа — при постоянной энтальпии), процесс изобразится горизонтальным отрезком 1—2" на рис. 76. Изменения давления и скорости связаиы с теплообменом между потоком и окружающей его средой (подробнее см. 62). [c.126]

Здесь p7p" —квадрат изотермической скорости звука в газе при давлении, имеющем место в жидкой фазе. Член, учитывающий действие поверхностного натяжения, существен лищь при высокой степени дисиергирования газовых пузырьков или при глубоком вакууме в системе. [c.250]

Приближенный анализ динамики проточной камеры постоянного объема. Проведенный выше анализ показал, что во многих случаях скорость течения газа в камере можно не учитывать. Поэтому ограничимся приближенным анализом дифференциального уравнения проточной камеры с изотермическим процессом, которое получим, положив в (1) п = 1 и обозначив йЩйЬ = А, [c.85]

Из уравнения (138) следует, что с ростом и скорость Ыцдах сокращается. Случай сощгах = 2 может быть только при изотермическом течении газа по трубе (без трения). Действительно, учитывая это равенство, получаем " 12 т. е. условие равенства нулю силы реакции Ri . [c.225]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...