Тело окружения

Если измеряемая температура мало отличается от температуры окружающих стенок, то пирометр показывает температуру, близкую к истинной, так как поверхность нагретого тела, окруженного телами, имеющими ту же температуру, посылает черное излучение. Такой случай имеет место, например, при измерении температуры тела, [c.15]

Назовем П односвязной областью тела М, если произвольную замкнутую линию, принадлежащую П, можно любым путем стянуть в точку области, не выходя из нее. В противном случае П называется многосвязной областью. Очевидно, тело окружения является многосвязной областью. [c.17]

В чем принципиальное отличие тел окружения от тел включения [c.19]

Результаты 141 могут быть применены к установлению условий равновесия системы тел, окруженных жидкостью, находящейся в циклическом движении. Эта задача, кинетостатики", как ее можно назвать, однако, может быть рассмотрена с Помощью более простого приема. [c.245]

Работа, производимая кораблем для преодоления волнового сопротивления, преобразуется в кинетическую энергию волн, возникающих при движении корабля. Другая часть сопротивления давления, соответствующая обычному сопротивлению давления тела, окруженного жидкостью со всех сторон, вместе с сопротивлением трения имеет своим эквивалентом количество движения вихрей, образующихся в кильватерном потоке поэтому указанная вторая часть сопротивления давления часто называется кильватерным сопротивлением. Работа, затрачиваемая на преодоление кильватерного сопротивления, преобразуется частично в теплоту, а частично в кинетическую энергию кильватерных вихрей, которая затем постепенно также преобразуется в теплоту. [c.244]

Заслуживает внимания тот факт, что понятие о последней степени холода устанавливалось Ломоносовым как нечто абстрактное, предельное. Так как, — писал Ломоносов, — воздух всюду и везде наблюдается газообразным, т. е. теплым, то все тела, окруженные зе.мной атмосферой, хотя бы и казались чувством холодными, теплы и потому высшей степени холода на нашей планете не может быть . Заметим, что более, чем через 100 лет положение Ломоносова о последней степени холода вошло в науку как понятие об абсолютном нуле и лишь более чем через 150 лет была доказана его недостижимость. [c.32]

И далее Так как воздух всюду и везде наблюдается газообразным, т. е. теплым, то все тела, окруженные земной атмосферой, хотя бы и казались чувствам холодными, теплы и поэтому высшей степени холода на нашей планете не может быть . [c.6]

Рис. 4-2. Тело, окруженное средой и другими телами а — тепловая модель б — РЭА с герметичным корпусом в неограниченной

РАСПРОСТРАНЕНИЕ РАДИОВОЛН в пространстве над земной поверхностью и под ной (в отсутствие спец. направляющих систем в виде волноводов, двухпроводных линий, коаксиального кабеля и т. п.) происходит в сложных физ. условиях 1) на Р. р. влияют электродинамич. свойства земных коры и атмосферы, неоднородные в иространстве, а для атмосферы ощутимо быстро изменчивые также и во времени (частично — случайным образом) 2) кривизна земной поверхности и неровности рельефа обусловливают дифракцию радиоволн. В общем виде задачу сводят к Р. р. над негладким и неоднородным (по электродинамич. свойствам), близким к шару телом, окруженным неоднородной атмосферой, верхняя часть к-рой ионизована (ионосфера), или к Р. р. внутри этого тела. [c.336]

Аэродинамические исследования проще в том отношении, что они связаны с изучением обтекания тел, окруженных со всех сторон однородной средой — воздухом, в то время как плавательные приспособления гидросамолета движутся по поверхности раздела двух сред воздуха и воды. Кроме этого, в зависимости от веса на воде и диферента плавательные приспособления имеют различную форму погруженной части. [c.55]

Интенсивное изучение методов и техники точной реализации точек плавления и затвердевания металлов было проведено авторами работ [47—50] и [52—56]. Предел воспроизводимости, достигнутый при реализации точек затвердевания металлов, определяется скорее совершенством термометров, используемых для фиксации переходов, чем самими металлами. Необходимость обеспечить достаточную глубину погружения термометра в среду с измеряемой температурой является сложной проблемой (см. гл. 5). В зависимости от конструкции термометра требуется его погружение в зону однородных температур в пределах от 10 до 20 см, чтобы чувствительный элемент в пределах 0,5 мК соответствовал температуре окружения. Поскольку разница АТ между температурой чувствительного элемента и температурой окружения экспоненциально уменьшается с глубиной погружения, нет больших различий в глубине погружения для точки таяния льда, точки затвердевания олова и даже золота. Увеличение глубины погружения для разных конструкций термометров на 1,5—3 см приводит к уменьшению АТ примерно в 10 раз. В точках затвердевания металлов обычно можно обеспечить достаточную глубину погружения, однако при измерении платиновым термометром сопротивления температур других объектов всегда важным ограничением является однородность их температур. Поэтому выше 500 °С платиновым термометром трудно измерить температуру тела с точностью лучше 50 мК. Отметим в этой связи эффективность применения тепловых трубок для увеличения области очень однородной температуры. [c.169]

Экстенсивные свойства системы (не внешней среды ), определяющиеся расположением граничной поверхности и находящихся за ее пределами тел и зависящие поэтому непосредственно от диффузионных и механических контактов системы с окружением, будем называть внешними свойствами, а все остальные — внутренними. Внешними свойствами являются объем системы и массы либо количества компонентов (компонентный состав). При влиянии на свойства системы силовых полей [c.21]

Изложенные выше закономерности, установленные на опыте, показывают, что законы абсорбции света в основном определяются свойствами атома или молекулы, поглощающей свет, хотя действие окружающих молекул может значительно исказить результат. Особенно в случае жидких и твердых тел влияние окружения иногда радикально меняет абсорбирующую способность атома вследствие того, что под действием полей окружающих молекул поведение электронов, определяющих оптические свойства атомов, изменяется до неузнаваемости. Особенно разительно в этом отношении поведение металлов. Действительно, хорошо известно, что пары металлов, даже таких, как, например, серебро или натрий, представляют собой столь же хорошие изоляторы, как и пары (газы) других веществ, тогда как металлическое серебро или натрий являются наилучшими проводниками электричества. Таким образом, поведение наиболее слабо связанных с атомами электронов в изолированных атомах металлов и в конденсированном металле резко различно. В соответствии с этим металлический натрий не обнаруживает никаких признаков спектра поглощения, характерного для паров натрия и изображенного на рис. 28.14. [c.568]

Дополняя динамику свободных тел Ньютона, Даламбер (1717—1783) рассматривает несвободные тела как окруженные действуюш,ими на них другими телами. Определяя движение тела как скорость тела с учетом ее направления , т. е. как вектор скорости материальной точки, Даламбер отличает передаваемое телу движение от действительно воспринимаемого телом движения и поясняет, что из-за действия на данное тело окружающих его тел часть движения, определяемая разностью между передаваемым и воспринимаемым, не может быть воспринята телом и является потерянной . [c.345]

Тепловые колебания атомов в твердых телах сводятся в основном к колебаниям с малой амплитудой, которые они совершают около средних положений равновесия. Однако кинетическая энергия атомов вследствие их взаимодействия с соседними атомами не остается постоянной. Даже в том случае, когда средняя кинетическая энергия атомов мала, согласно максвелловскому закону распределения скоростей, в кристалле всегда найдется некоторое число атомов, кинетическая энергия которых достаточно велика. Такой атом может сорваться со своего равновесного положения и, преодолев потенциальный барьер, созданный окружающими его атомами, перейти в некоторое новое свободное положение равновесия. При этом атом теряет избыточную энергию, отдавая ее атомам кристаллической решетки. Через некоторое время атом снова может набрать достаточную энергию, чтобы вырваться из нового окружения и перейти в соседнее. Такие перемещения атомов, обусловленные тепловым движением, и составляют основу диффузионных процессов в твердых телах. [c.198]

Характер теплового движения молекул в жидкостях более сложный, чем в твердых телах. Согласно упрощенной модели тепловые движения. молекул жидкости представляют нерегулярные колебания относительно некоторых центров. Кинетическая энергия колебаний отдельных молекул в какие-то моменты может оказаться достаточной для преодоления межмолекулярных связей. Тогда эти молекулы получают возможность скачком перейти в окружение других молекул, тем самым поменяв центр колебаний. Таким образом, каждая молекула некоторое время i, называемое временем оседлой жизни , находится в упорядоченном строю с несколькими ближайшими молекулами. Совершив перескок, молекула жидкости оказывается среди новых молекул, выстроенных уже другим образом. Поэтому в жидкости наблюдается только ближний порядок в расположении молекул. [c.9]

Воспользуемся законом сохранения энергии (4.1) для окрестности вершины трещины, окруженной замкнутым контуром С [248, 249, 303, 306]. На этом контуре действуют силы pi, заменяющие действие отброшенной части тела. Работа этих сил равна [c.61]

Наоборот, в жидких, как и в твердых, телах каждая молекула находится в близком окружении нескольких своих соседей. При этом равнодействующая этих сил стремится придать молекуле определенное положение равновесия. Однако беспорядочное тепловое движение, существующее при любой температуре и при любом агрегатном состоянии тела, сказывается и у жидкости, вследствие чего каждая молекула не остается неподвижной в своем положении равновесия, а непрерывно колеблется вокруг него, то удаляясь, то приближаясь. Такое колебательное движение молекул жидкости нарушается в некоторый момент, когда под влиянием особо сильного удара соседних молекул или под влиянием нескольких случайных ударов в близких друг другу направлениях молекула удалится из своего положения равновесия на такое большое расстояние, что окажется более близкой к какому-то другому, соседнему положению равновесия, которое в данный момент свободно от присутствия какой-либо другой молекулы. В результате молекула перескакивает из одного положения равновесия в другое, вблизи которого [c.85]

Измерение давления. Земной шар окружен слоем воздуха — атмосферой. Воздух имеет вес, а поэтому он оказывает давление на поверхность земли и на все находящиеся на ней тела. Давление воздуха называется атмосферным давлением. [c.15]

Ранее отмечалось, что материалы, с которыми приходится встречаться в печном деле, могут рассматриваться в большинстве своем как диффузно излучающие. Поэтому в дальнейшем будем исходить из того, что собственное излучение тел, участвующих в лучистом теплообмене, подчиняется закону Ламберта. Принимаем также, что рассматриваемые поверхности имеют произвольные степень черноты, температуру и расположение в пространстве. Эти поверхности находятся в окружении тел, также имеющих произвольные температуру и степень черноты. Излучение рассматриваемых поверхностен в общем случае складывается из собственного и отраженного. Принимаем, что и отраженное излучение [c.88]

Регулярный режим полого тела. Тело, внутри которого имеется одна пустая полость, со всех сторон окруженная однородным и изотропным теплоизолятором (рис. 42), можно рассматривать как вырождение предыдущего случая, а именно, — когда теплоемкость ядра становится бесконечно малой. Из (6.26) тогда получаем первое граничное условие в форме [c.126]

Выясним, как изменяется со временем i концентрация диффундирующего вещества в какой-либо точке тела. Рассмотрим проп.звольный объем V в теле, окруженный замкнутой п не изменяющейся со временем поверхностью 8. Находящаяся в объеме V масса М диффундирующего вещества [c.235]

Объединение слоев Л/а сплопшого тела М (1.1-1) называется многослойным телом фиС. 5). Если для много- Рис. 5. Схема многослойного телв слойного тела существуют сечения, в которых обозначены области тела окружения и тел включения, то такое тело назьтается волокнистым (рис. 1). Если тело М состоит из тела окружения, тел включения, слоев и полуслоев, то оно 3/называется армированным. [c.17]

Равновесная плотность излучения. Предиоложик . что некоторый объем пространства с находящимися в нем материальными телами окружен замкнутой адиабатной оболочкой. По истечении достаточно большого промежутка времени между материальными телами в полости, замкнутой оболочкой, и излучением в полости установится термодинамическое равновесие. Все тела будут иметь одинаковую температуру Т, а излучение в полости определенную спектральную плотность излучения, называемую равновесной. [c.302]

Здесь решены две двумерные однородные задачи е-метода, соответствующие задачам дифракции на диэлектрическом теле. Одна из задач внутренняя, о диэлектрическом теле в закрытом резонаторе специальной формы вторая — внешняя, о диэлектрическом теле, окруженном полупрозрачной пленкой. Для нахождения собственных значений применяется вариационный аппарат с использованием метода Ритца, [c.227]

Большинство твердых материалов способно выдерживать, не разрушаясь, очень высокое всестороннее давление, если только оно действует равномерно со всех сторон, как это, например, имеет место в твердом теле, окруженном жидкостью. Материалы с неплотной или пористой структурой, как, например, дерево, под действием высокого гидростатического давления подвергаются значительной остаточной деформации, и после снятия давления их объем остается уменьшенным. (Достаточно спрессованное таким образом дерево теряет свойство пловучести в воде.) С другой стороны, в кристаллических телах (металлах, твердых плотных горных породах) в тех же условиях наблюдается лишь упругая деформация весьма небольшой величины. В отношении сжимаемости плотные поликристаллические и аморфные тела ведут себя подобно жидкостям. Они упруго ся имаемы и способны противостоять высоким гидростатическим давлениям, достигающим почти любой технически возможной величины, не претерпевая остаточной деформации. Зато в твердых материалах меньшей плотности всестороннее давление вызывает явные признаки разрушения, как, например, в подвергнутых гидростатическому давлению цилиндрических образцах мрамора (Карман), а также в образцах дерева, которые при сжатии принимают неправильную форму вследствие своей клеточной анизотропной структуры (А. Фёппль). Если, подвергая такие материалы высоким всесторонним давлениям, не принять особых мер предосторожности, то передающая давление жидкость проникает в материал через его мельчайшие щели и трещинки. По наблюдениям Т. Паултера, стеклянные шары, подвергнутые в течение короткого периода времени очень высокому всестороннему давлению жидкости, разрушаются не прп максимальном давлении, а либо в течение периода уменьшения давления, либо же вскоре после быстрого снятия последнего. Ничтожные количества жидкости, способные проникнуть через невидимые мельчайшие поверхностные трещины в наружных слоях шаров, не успевают достаточно быстро вытечь из этих трещин при внезапном снижении давления. Поэтому при снятии внешнего давления в жидкости, попавшей в узкие трещины или каналы поверхностного слоя, возникает градиент давления, который и приводит к высокой местной концентрации растягивающих напряжений, создающих опасность разрыва стекла. В сравнительно более слабых материалах, как мрамор и песчаник, внешнее давление жидкости приводит к образованию трещин, в результате чего может произойти разрушение структуры этих пород. [c.199]

В экспериментальных работах, как правило, не определялась степень черноты использованных частиц. Так как поверхностные свойства, к которым относится и степень черноты, легко изменяются, в частности вследствие загрязнений, результаты измерений для одного и того же материала у разных исследователей оказались различными. В связи с этим интересны экспериментальные исследования, методика которых позволяет измерять степень черноты как ожижаемых частиц, так и поверхности слоя [139, 152]. Сравнение полученных по этой методике значений есл, соответствующих измеренным одновременно величинам вр, с расчетной кривой Бел (ер) приведено на рис. 4.12. Все экспериментальные точки расположены ниже кривой есл(ер), что свидетельствует об определенной систематической ошибке. Чтобы выяснить ее причину, разберем, как измерялась величина ер. Сущность фотометрической методики определения степени черноты состоит в следующем. В высокотемпературный псведоожиженный слой погружается визирная трубка. Снаружи ее прозрачного окошка закреплена миниатюрная модель а. ч. тела. Через некоторое время после погружения в дисперсную среду модель нагревается до температуры окружающего слоя. Затем через визирное окно фотографируются модель а. ч. тела и прилегающая к ней часть дисперсной системы. Измерив оптическую плотность изображений среды и модели а. ч. тела, по отношению их яркостей можно вычислить степень черноты окружения модели а. ч. тела. [c.174]

Перейдем теперь от изолированной парамагнитной частицы к макроскопическому телу, содержащему большое число таких частиц. Здесь очень важным является не только то, что имеется много магнитных моментов, но и то, что они взаи1Модействуют между собой и с окружением. Эти взаимодействия приводят к установлению термодинамического равновесия, если оно в силу каких-либо причин окажется нарушенным. Внутренние взаимодействия в парамагнетике влияют также на вид энергетического спектра, [c.351]

Допустим, что в полость, окруженную оболочкой с идеально отражающими стенками, помещено тело. Излучение, иепускаемое телом, не рассеивается по всему пространству, а, отражаясь от стенок, сохраняется в полости, падая вновь на тело и частично поглощаясь в нем. В таких условиях никакой потери энергии в системе тело — излучение не происходит. Однако это еще не означает, что тело и излучение находятся в равновесии между собой. Энергия такой системы содержится частично в виде энергии излучения, т. е. электромагнитных волн, а частично — в виде внутренней энергии тела. Состояние системы будет равновесным, если с течением времени распределение энергии между телом и излучением не меняется. Поместим внутрь полости нагретое тело (твердое, жидкое или газообразное). Если в единицу времени тело испускает больше, чем поглощает (или наоборот), то температура его понижается (или повышается). При этом испускание [c.130]

Основной величиной, характеризующей тепловое состояние тела, является его температзфа. Представим себе несколько тел, нагретых до различной температуры и помещенных в полость, окруженную непроницаемой для тепла оболочкой с идеально отражающими стенками. Если даже внутри этой полости будет абсолютный вакуум, т. е. исключена возможность теплового обмена в силу теплопроводности и конвекции, тела будут обмениваться между собой энергией посредством излучения. [c.130]

Зонная теория твердого тела удовлетворительно объясняет специфические особенности полупроводникав. Эта теория является следствием применения квантовой механики к проблеме твердого тела, но зонная модель распространяется и на апериодическое поле, свойственное некристаллическим веществам. Наличие жидких и аморфных полупроводников свидетельствует о том, что полупроводниковые свойства в первую очередь определяются природой химической связи данного атома с его ближайшим окружением, т. е. ближний порядок является определяющим. Разумно под термином химическое строение понимать совокупность энергетических, геометрических и квантовохимических характеристик вещества (порядок, длина и энергия связи, рашределение и пространственная направленность электронных облаков, эффективные заряды и т. д.). Но главным в учении о химическом строении является природа химической связи всех атомов, входящих в состав данного вещества. [c.94]

Характер теплового движения молекул в жидкостях сложнее, чем в твердых телах. Согласно упрощенной, но, по-видимому, качественно верной модели, тепловые движения молекул жидкости представляют нерегулярные колебания относительно некоторых центров. Кинетическая энергия колебаний отдельных молекул в какие-то моменты может оказаться достаточной для иреодоления межмолекулярных связей. Тогда эти молекулы получают возможность скачком перейти в окружение других молекул, тем самым поменяв центр колебаний. Таким образом, каждая молекула некоторое время называемое временш оседлой жизни , находится в упорядоченном строю с несколькими ближайшими соседками . Совершив перескок, молекула жидкости оказывается среди новых молекул, выстроенных уже другим образом. Поэтому в жидкости наблюдается только ближний порядок в расположении молекул. Скачки молекул совершаются хаотически, новое место никак не предопределено прежним. Непрерывно и в большом количестве совершающиеся скачкообразные переходы молекул с места на место обеспечивают диффузию молекул и текучесть жидкостей. Если на границе жидкости приложена сдвигающая сила, то, как и в газах, появляется преимущественная направленность скачков и возникает течение жидкости в направлении силы. [c.11]

Известно, что металл с кристаллической структурой представляет собой систему положительных ионов (ядра, окруженные электронами внутренних орбиталей), 1югруженную в отрицательный электронный газ обобществленных внешних электронов. Электроны, обладающие достаточным запасом кинетической энергии, вырываются из металла и образуют над его поверхностью отрицательно заряженное облако. Электроны, находящиеся внутри металла и вблизи его поверхности, отталкиваются от этого облака, смещаясь внутрь металла. В результате уменьшается поверхностная плотность электронов и индуцируется положительный заряд, равный по абсолютной величине отрицательному заряду электронного облака. Сила взаимодействия между зарядами - сила электрического изображения - имеет значительную дальность действия, до 10 мкм от поверхности. Следовательно, энергетический потенциал поверхности характеризуется потенциалом внепп1сго пространства на расстоянии примерно 10 мкм от поверхности. Облако электронов совместно с наружным слоем положительных ионов образует двойной электрической слой. Таким образом, наличие электрического потенциала поверхности твердого тела и полярных молекул поверхностно-активных веществ предопределяет уровень их энергетического взаимодействия при адсорбции и строение адсорби -)ованной пленки. [c.54]

Так, например, в соединениях типа СН4, ССЦ, NHa и др., в которых атом С лежит как бы в центре геометрического тела будучи окружен со всех сторот атомами других элементов, следует считать для атома углерода ] a, =0. О нарушениях аддитивности сказано, кроме того, в самой табл. 6-2. [c.198]

Достаточно плотная связка монолитного абразива препятствует полному внедрению отдельных более твердых зерен в поверхность соударения. В то же время твердые зерна монолитного абразива, окруженные связкой, при каждом очередном соударении постепенно разрушаются, дробясь на более мелкие осколки. При дроблении часть объема твердого зерна остается в своем гнезде , другая часть может падать на приработанную поверхность абразива, подвергаясь при очередном соударении дальнейшему дроблению, поражая при этом поверхность изнашивания и образуя на ней лунки. В результате многократного соударения поверхности изнашивания с монолитным абразивом в зоне контакта образуется сравнительно ровная поверхность, на которой постепенно формируется слой из раздробленных абразивных частиц. Если очистка зоны соударения неудовлетворительная, то абразивные частицы этого слоя подвергаются полному дроблению, а толщина слоя может увеличиваться в результате действия новой порции разрушаемого абразива при каждом очередном соударении. При повторных многократных соударениях этот слой может уплотниться настолько, что приобретет роль третьего тела. При хорошей очистке зоны контакта с поверхностью изнашивания при каждом очередном соударении взаимодействуют новые слои монолитного абразива, разрушение которых сопровождается ударноабразивным изнашиванием. [c.73]

Рассуждения предыдущего пункта можно распространить на случай твердого тела, опорный многоугольник которого (прямолинейный или криволинейный, но во всяком случае выпуклый) на плоскостд я окружен со всех сторон малыми выступами, так что тело не может скользить по плоскости, а может только поворачиваться вокруг любой из его сторон или вокруг любой из его каса- [c.125]

Длительность существования пика смещения, согласно оценкам Зейтца и Келлера [32], составляет порядка 100 периодов атомных колебаний (около 10 с). В начальный момент времени пик смещения можно представить в виде вакансионной зоны, окруженной облаком смещенных атомов. По поводу окончательной конфигурации пика смещения в а-уране, образуемом осколком деления или высокоэнергетичным первично выбитым атомом решетки, нет единого мнения. На основе общих представлений о развитии каскада столкновений в твердых телах в условиях облучения атомными частицами (см., например, [4, 251) можно предполагать, что полное число смещенных атомов и их пространственное распределение должны зависеть от фокусировки, каналирования и локальной перестройки атомов. [c.200]

Земной шар окружен оболочкой из воздуха и водяных паров, (облака), называемой атм1аоферой, про стирающейся вверх на 300 км. Воздух, как и всякое тело, обладает весом и давит н-Э се тела и поверхность земли с определенной силой. Мы это давление не ощущаем, потому что давление воздуха снаружи на тело человека уравновешивается давлением воздуха, проникающим через рот и нос во внутренние полости организма. [c.49]

Из ЭТИХ данных видно, что уже при Г/Гкал>3 можно с достаточной точностью определить величину собственного излучения тела, так как в суммарном излучении тела доля отраженного будет меньше 1%. Так, если 7 кал = 300°К (27 С), то температура Т при указанном соотношении составит 900" К (627°С). Если стенки калориметра имеют тем пературу кипяш,его азота (77,4° К), а испытуемое тело 0°С, то отношение их температур составит 7/7 кал = 3,5, ЧТО также может обеспечить достаточно высокую точность определения собственного излучения тела 1при 0°С. Для раскаленного тела с температурой 1 200° С в окружении тел с комнатной температурой 7 /Т кал = 5 в этом случае доля отраженного излучения будет измеряться сотыми долями процента. [c.15]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...