Волновод — Виды

К которой прикладывается усилие, создающее давление в процессе сварки. Сварка происходит в момент включения электрического тока высокой частоты на обмотку вибратора. Возникающие при этом в вибраторе высокочастотные упругие колебания передаются через конец волновода в виде вертикальных механических перемещений той же частоты. [c.169]

Из проведенного анализа следует вывод волновод в виде бесконечной периодической струны, лежащей на винклеровском основании, имеет счетное число чередующихся непересекающихся интервалов частот и 0.сп, уходящих в бесконечность, когда он соответственно заперт и открыт. [c.225]

Представить коэффициенты Ri,n для волн Яо и о в круглом волноводе в виде, допускающем их исследование при х 1 (ср. конец 10), и произвести это исследование (ср. задачу 6 к гл. I). [c.90]

Волновод в виде открытого прямоугольного канала с водой. Три его границы можно считать жесткими, четвертую, верхнюю - свободной. В этом случае вместо (2.10) имеем [c.154]

Пользуясь этой таблицей и аналитическими выражениями для граничных условий, составим общую таблицу граничных условий изгибных волноводов, учитывающую виды закрепления и нагружения (табл. 2). Такая таблица является ключом для определения коэффициентов формы колебаний в различных вариантах построения элементарных волноводов. [c.258]

При сварке изделие зажимается между концом волновода и подвижной опорой, к которой прикладывается усилие, необходимое для создания давления в процессе сварки. Сварка происходит в момент передачи высокочастотных упругих колебаний через конец волновода в виде вертикальных механических перемещений той же частоты. [c.334]

Константа распространения гибридных мод круглого волновода имеет вид [c.95]

Выражения для составляющих Векторов поля волн типа в круглом волноводе имеют вид [c.78]

Амплитуда сигнала частоты оз в данный момент времени пропорциональна, кроме величин Ф (03j) и g (оз ), характеризуюш их волновод и вид сигнала, [c.235]

Рис. 51.1. Изолинии показателя преломления и лучи для неоднородного волновода частного вида

В случае трёхмерного движения узловые поверхности в Н. в. образуют два семейства и каждой Н. в. можно приписать два номера, указывающих число узловых поверхностей первого и второго семейства. Напр., для волновода в виде трубы прямоугольного сечения с жёсткими стенками, заполненной жидкостью или газом, всю последовательность Н. в. можно выразить ф-лой [c.234]

Для волновода с абсолютно мягкими стенками найдем нормальные волны, полагая е = —я/2 и = /я (/ = 1, 2,. . . ). Нормальные волны в таком волноводе имеют вид [c.240]

Откажемся от условия двухмерности движения и рассмотрим все трехмерные нормальные волны в волноводе. Начнем с волновода в виде трубы с прямоугольным сечением и абсолютно жесткими стенками. Выберем систему координат так, чтобы две стенки волновода совпадали с координатными плоскостями у = О и 2 = 0. Нормальные волны в таком волноводе можно записать в виде (волна, бегущая вправо) [c.258]

Аналогично при задании сторонних лг-компонент скорости на сечении д = О в виде некоторого распределения U = U у, г) найдем поле в волноводе в виде [c.259]

В предыдущем параграфе мы ограничились плоской задачей распространения звука в море, имея целью простейшим способом выяснить влияние границы, которую нельзя охарактеризовать Нормальной проводимостью, на волноводное распространение. Теперь рассмотрим задачу, более реально отвечающую естественным волноводам в виде слоев (морю или атмосфере), — задачу [c.266]

Мы рассмотрим только волноводы в виде слоя при расчете удобно плоскость ху совместить со средней плоскостью слоя. Ось х расположим вдоль направления распространения нормальной волны. Толщину волновода обозначим через 2h. Ограничимся случаем свободных стенок. [c.472]

Потоки, возникающие в акустическом волноводе (трубе) вблизи сужения волновода (в виде перегородки с отверстием), наблюдались в работе [43]. Эти исследования проведены на звуковых частотах в трубах с воздухом, уровень звука изменялся в широких пределах. Характер течения сильно зависел от частоты и амплитуды звука. При малых амплитудах стационарный поток через отверстие направлен от источника звука. Увеличение амплитуды звука приводило сначала к образованию вихрей вблизи краев отверстия, а затем при некоторой критической амплитуде — к обращению направления потока. Критическая амплитуда скорости, как следует из экспериментальных результатов, (4- -5) (2 v(o) /% т. е. обращение потока, как и для потоков вблизи цилиндра или воздушных пузырьков в жидкостях, происходит при амплитуде смещения, близкой к толщине акустического пограничного слоя. [c.119]

Рассмотрение волновода в виде полубесконечного стержня основано на том, что его конец, противоположный связанному с расплавом, имеет хороший тепловой контакт с остальной частью волноводной системы (например, с концентратором и преобразователем), которая, обычно, интенсивно охлаждается. Так как обычно Т ж близко к 20 , [c.506]

Коэффициент > входящий в систему линейных алгебраических уравнений (5.7) и характеризующий связь волноводной гармоники с номером т в л-м волноводе с волноводной гармоникой номера т в п волноводе, имеет вид 4-кратного интеграла [c.218]

Эффективность передачи колебаний и волн на изгибных модах можно повысить применением плоских волноводов в виде тонких, узких и длинных полос. В этом случае при сохранении малых значений основной частоты и интервалов между соседними собственными частотами, а также эффективного теплоотвода с поверхности может быть увеличена площадь поперечного сечения волновода. Следовательно, увеличивается площадь активной поверх -ности приемника, а значит, и его электрическая емкость при соответствующем уменьшении нежелательного влияния паразитных емкостей. За счет развитой по сравнению со стержнем поверхности волновода упрощается его эффективное демпфирование. Расчетные соотношения для изгибных колебаний такого звукопровода остаются теми же, что и для круглого стержня, меняется только значение входящего в формулы (3.42) и (5.12) радиуса инерции [c.121]

Возможность передачи энергии в виде светового луча на расстояние (в том числе и через прозрачную разделительную перегородку или по специальному оптическому волноводу). [c.126]

Вид— изображение обращенной к наблюдателю видимой части поверхности предмета. Виды геометрических тел рассмотрены в предьщущих главах призм и пирамид — на рисунке 6.4, прямоугольного волновода — на рисунке 6.8, пирамиды с вырезом — на рисунке 6.10, пересекающихся пирамиды и призмы — на рисунке 6.13, б, цилиндрических деталей — на рисунках 9.1— 9.3, сферы со срезом — на рисунке 9.11, различные варианты тора — на рисунке 8.13, пересекающихся между собой цилиндров или цилиндра и конуса — на рисунках 10.6, 10.7, деталей типа тел вращения — на рисунке 10.11 и др. [c.157]

Варианты расположения дополнительного вида на примере прямоугольного волновода показаны на рисунке 12.9, а, б, в, при этом расположения а) и б) предпочтительнее. [c.162]

Волноводы характеризуются линейными размерами, критической длиной волны Хкр, длиннее которой волны не распространяются в данном волноводе, длиной волны в волноводе Ад. Волна, распространяющаяся по волноводу, определяется видом колебаний и обозначается с помощью индексов тип (Ещц или TMtnn и I mn или TEffiii), соответствующих числу полуволновых изменений напряженностей и Я вдоль широкой (индекс т) и узкой (индекс п) стенок волновода. На рис. 9 приведены конфигурации электрического и магнитного полей в прямоугольном волноводе для колебаний видов Г 1, ТМп и ТЕп. [c.213]

СДВ хорошо отражаются от ионосферы и от земной поверхности, что и приводит к их слабому затуханию при распространении в приземном волноводном канале. При излучении молниевых разрядов осн. часть их энергии распространяется в приземном волноводе в виде эл.-магн. импульса, называемого атмосфериком, а просочившаяся через ионосферу часть эл.-магн. излучения образует т. н. свистящие атмосферики, спектр к-рых лежит в диапазоне 1—10 кГц. [c.428]

Анализ результатов расчета показал 1) для кусочно-однородных волноводов в виде полосы всегда существуют чередующиеся интервалы Rn (волновод заперт) и 0,сп (волновод открыт), п 2 (однородный волновод открыт при ш okp /0) 2) характер распространения колебаний в волноводе качественно сходен, если один из параметров G или р не изменяется, а другой изменяется по тому же закону [c.230]

Высшие моды колебаний образуются в поперечных сечениях волновода в виде стоячих волн с амплитудами колебаний, уменьшаюш.имися с ростом координаты Z сечения по экспоненциальному закону. [c.337]

Для волновода в виде открытого канала с водой получаются такие оценки. Пусть di =0,7 см, d = 0,35 мм, /, = 200 кГц тогда при /2=5 Вт/см (М = 3. 10 ) получаем q = 0,28 м", т.е. К=, 4 на дистанции 1 м. Строго говоря, в этой задаче нужно учитьтать возможность возбуждения на поверхности капиллярных волн. Однако на высоких частотах этот эффект вряд ли играет существенную роль. [c.158]

Рассмотрим теперь вкратце специфику задачи, связанную с наличием волновода [Заболотская, Шварцбург, 1988]. Используя дисперсионное уравнение для моды волновода в виде = (хр- с - (7т/ " поперечное волновое число т, I - целые числа), легко найти, что дисперсионный параметр < О, поэтому модуляционная неустойчивость [c.194]

Приведем лишь один пример волновод в виде прямоугольного резинового стержня шириной di = 5 см. Резина во многом ведет себя как водоподобный материал в ней q 1,5 10 м/с, а модуль сдвига мал. Поэтому возбуждение сдвиговых волн можно не учитывать. В этом случае для частоты 10 кГц имеем 6/v и, например, для - 10" (что, по-видимому, достижимо в пористой резине) получаем 2 м, что составляет примерно 13 длин волн, т.е. теория применима. Для воды реальные значения не превышают 10 , а при тех же условиях 60 м, и наблЬдение волн огибающих затруднительно. Укажем, однако, что в жидкости с пузырьками близкие эффекты могут быть связаны с усредненным дрейфом пузырьков. [c.194]

Формы волноводов могут быть различны. На практике нашли применение волноводы в виде тел вращения и волноводы прямоугольного сечения, так называемые ножевые . Наиболее простыми в изготовлении являются волноводы ступенчатой цилиндрической формы и волноводы в виде конуса. Однако лучше работают волноводы, имеющие более сложную форму, например, экспоненциальную и котеноидальную. На рис. 35 представлены экспоненциальные а и конический б волноводы. [c.64]

В Англии разработана ультразвуковая установка SL 21М11 Омега для сварки швейных изделий из тканых и нетканых волокнистых материалов [39]. Машина имеет точечный волновод в виде иглы, опору и механизм передвижения материала для сварки длинных швов. Мощность генератора 600 ет частота колебаний 30 кгц скорость сварки 2,4—6 м/мин. При сварке материала толщиной менее 100 мкм скорость достигает 10 m muh. [c.115]

Будем искать поле внутри нерегулярного волновода в виде самосогласованного решения [39], [115] — суммы двух лучевых полей и и . Поле м+ распространяется от нижней стенки к верхней и при отражении от верхней стенки дает поле В свою очередь, поле и , отражаясь от нижней стенки, порождает поле и+ Таким образом, условие самосогласованности означает, что каждое из полей и+ и и- преобразуется само в себя после двукратного отражения от стенок волновода. Простейшим примером самосогласованного решения является собственная волна регулярного вол новода, когда и — плоские волны Брнллюэна, сумма которых и является собственной волной. [c.50]

Описанный прием не очень удобен, поскольку приходится брать Аа слишком далеко влево, т. е. рассматривать большое количество отражений. Удобнее другой подход [39], иопользугоший для определения (х) на начальном участке медленность изменения сечения волновода, т. е. запись решения в виде ряда по степеням малого параметра е. Именно запишем уравнение стенки волновода в виде y=f ex). [c.52]

Рис. 51,2, Фазовые скорости нормаль- Рис. 51,3. Групповые скорости нормальных волн для неоднородного волновода ныхволн для неоднородного волновода частного вида частного вида

Таким образом, собственные функции, определяющие поле золны Ejnn в прямоугольном волноводе, имеют вид [c.312]

Дисперсиоппое уравнение для электромагнитной волны в нолой металлической трубе (металлическом волноводе) имеет вид [c.28]

Простейший пример конструирования детали пересечением исходной заготовки в ввде прямоугольной трубы плоскостью приведен на рисунке 6.8. В этом случае деталь — волновод изготавливают, отрезая часть заготовки по плоскости R (Л ). Другой пример конструирования устойчивой подставки в виде усеченной пирамиды показан на рисунке 6.9. Наклонная площадка AB D образована срезом верхней части пирамиды фронтально-проецирующей плоскостью S (б" ). Фронтальные проекции а, Ь, с, точек находятся на фронтальном следе 6 , плоскости, а фронтальная проекция площадки AB D совпадает со следом S ,. Профильная a"b" "d" и горизонтальная [c.77]

Распределенные системы типа волноводов относятся к типичным неквазистатическим системам, для которых нельзя ввести такие электростатические и магнитостатические понятия, как напряжение, ток и т. п. Несмотря на это, для описания волно-водных систем успешно применяются телеграфные уравнения. Волновод, в котором существует один определенный тип колебаний, можно формально сопоставить электрической линии с определенными параметрами. Для такой линии можно формально ввести понятие напряжения и тока. Напряжение и обычно задается в виде величины, пропорциональной поперечной составляющей электрического поля волны данного типа. Ток I предполагается пропорциональным поперечной составляющей магнитного [c.325]

Устройства ввода и вывода обрабатываемого продукта должны обеспечивать безопасную и эффективную работу установки. В рассматриваемой установке используются запредельные аттенюаторы, имеющие вид прямоугольных волноводов с размерами стенок, меньшими критических для данной частоты. При сечении аттенюатора 228 X 190 мм и затухании 70 дБ длина его должна быть не менее 1000 мм. Утечка энергии не превышает 2—3 мкВт/см на расстоянии 150 мм от отверстия аттенюатора. [c.308]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...