Температура произвольная

Эквивалентные схемы тепловых подсистем. Если в ММ элементов используются значения температур, то за базовый узел в таких подсистемах мол<ет приниматься условное тело с температурой О К или О °С пли, если в ММ используются только разности температур, произвольная точка подсистемы. [c.83]

В подробных курсах доказывается, что произвольный обратимый цикл имеет термический к. п. д. меньший, чем термический к. п. д. цикла Карно, осуществленного между крайними температурами произвольного обратимого цикла. [c.99]

Так, например, можно сформулировать еще следующее свойство температурного поля твердого тела. Среднее значение температуры произвольной поверхности, проведенной в данном теле сложной конфигурации, равно температуре правильной поверхности, проведенной с координатой z в эквивалентном теле, если произвольная поверхность мало отличается от правильной и объемы тел, ограниченных обеими поверхностями, равны между собой. [c.176]

Задачи, в которых начальная температура произвольна, и задачи для ограниченной области О < х < 6 можно рассматривать обычным способом. [c.406]

Пусть температура произвольной материальной частицы выделенного объема составит , а за время dt изменится на do. , [c.127]

Если внешние силы и температура произвольно меняются с течением времени, то в общем случае анализ ведется путем последовательного (поэтапного) расчета во времени [6, 8], что, очевидно, применимо и к циклическому действию нагрузок и температуры. Однако если последние меняются строго периодически и число цик--ЛОВ достаточно велико, то естественно предположить, что при [c.48]

Вследствие того, что мы использовали эмпирическую температуру t, очевидно, невозможно определить аналитическую форму функции 9 (I). Однако так как наша шкала температур произвольна, то удобно ввести новую температурную шкапу, используя вместо t саму функцию 9 вместо температуры. [c.42]

Температура произвольно взятой точки внутри такого тела является функцией ее координат х, у. г и времени х, т. е. [c.152]

При нагревании его температура в отдельных точках будет повышаться. Температура произвольно взятой точки внутри такого тела является функцией координат и времени. Для нахождения этой функции удобно разложить тепловой поток, проходящий через рассматриваемое твердое тело, на три компонента в направлениях осей координат. [c.153]

Если вещество рассматриваемой системы испытывает спонтанное изменение, то система не находится в состоянии равновесия. С другой стороны, если система, предоставленная самой себе, не изменяется, то она пребывает в равновесии с окружающей средой. Две системы, каждая из которых находится в равновесии с третьей системой, находятся в равновесии друг с другом. Будем постулировать, что системы, находящиеся в равновесии друг с другом, имеют одинаковую температуру. Это определяет понятие температуры. Произвольность в данном определении температуры устраняется только после выбора конкретных темпера- [c.9]

Твердая при комнатной температуре, произвольной формы и размеров таблетка, пигментированная различными термочувствительными соединениями и обладающая свойством менять свой цвет или форму при определенной температуре. [c.50]

Теперь мы можем построить термометр, чтобы определить абсолютную температуру произвольной системы. [c.81]

Для того чтобы ввести понятие регулярного теплового режима, рассмотрим процесс охлаждения (нагрева) в среде с постоянной температурой произвольного по форме однородного и изотропного тела, начальное распределение температур в котором (при т = 0) задано известной функцией координат / х, у, г) [c.96]

Температура рабочего вещества, находящегося в цилиндре, на начальной стадии расчета нам неизвестна. Методика расчета позволяет принять вначале эту температуру произвольно, например, равной температуре рабочего вещества у всасывающего патрубка компрессора, с последующим уточнением принятого значения в процессе расчета на ЭЦВМ. [c.86]

Температурную функцию Т мы обозначаем как абсолютную температуру. Произвольный множитель, содержащийся в ней, опять-таки устанавливается с помощью точек кипения воды и плавления льда. [c.80]

Физически реальная система уравнений состояния должна определять предысторию деформирования материального элемента, включая и его конфигурацию в текущий момент, если заданы полные истории напряжений и температур... Представляется принципиально возможным реально приложить к небольшому элементу материала в течение некоторого периода времени произвольные напряжения, контролируя одновременно его температуру, и наблюдать возникающую в результате деформацию в течение того же самого периода времени. В частности, полная система уравнений состояния должна дать ответ на вопрос, что случится, если произойдет нарушение непрерывности приложенных напряжений, будет ли при этом нарушаться непрерывность, например, деформаций или напряжений или же скоростей деформаций... [c.242]

Горячая штамповка является циклическим процессом. Продолжительность термического цикла штамповки (ТЦШ) не постоянна и меняется как в зависимости от типоразмера днищ, так и в пределах партии штампуемых днищ одного типоразмера. Операции ТЦШ приведены на рис. 3.10. Температурное поле (абсолютная величина температуры и ее градиент) влияет также на характер, особенности ТЦШ и качество отштампованных днищ. Оно в произвольной точке системы в определенный момент времени характеризует зна- [c.38]

Для задач технической термодинамики важно не абсолютное значение внутренней энергии, а ее изменение в различных термодинамических процессах. Поэтому начало отсчета внутренней энергии может быть выбрано произвольно. Например, в соответствии с международным соглашением для воды за нуль принимается значение внутренней энергии при температуре 0,01 °С и давление 610,8 Па, а для идеальных газов — при [c.12]

Рис. 3.5. Сравнение произвольного цикла с циклом Карно при одинаковых предельных температурах

П(х ле некоторого числа циклов (в данном случае около 300) значения температур перестают изменяться. Получается стационарное решение исходной задачи. Если в задаче требуется отыскать только стационарное решение, то начальное распределение температуры, естественно, не задается и его принимают произвольно (например, (о = 0°С). [c.117]

Абсолютную шкалу энтропии можно построить, установив величину энтропии произвольно выбранного стандартного состояния. Определять абсолютную энтропийную шкалу наиболее удобно, произвольно придав постоянной интегрирования (S — k In значение, равное нулю для стандартного состояния при температуре абсолютного нуля. Утверждение, что 5f, "= k In при температуре абсолютного нуля, составляет основное положение третьего закона термодинамики в его наиболее общей форме. Действительно, для многих кристаллических веществ все атомы находятся на самом низком или основном уровне при температуре абсолютного нуля. Для этого полностью упорядоченного состояния, когда In = О должно быть равно нулю. Согласно этому [c.133]

Обширные вычисления, аналогичные приведенным в примерах 7, 8 и 9, были выполнены для наиболее обычных газов и проиллюстрированы таблицами для некоторых интервалов температур и давлений. Для этих газов разность термодинамических функций для двух конкретных состояний может быть вычислена непосредственно по табличным данным. Приведенные значения функций в этих таблицах относятся к произвольно выбранному стандартному состоянию, т. е. эти значения показывают разность термодинамических функций между их величинами для стандартного состояния и для состояния с заданной температурой и давлением. Важно обратить внимание, каковы стандартные состояния, если сравниваются величины, взятые из различных источников. [c.183]

Соотношение (1.3) справедливо для обратимого цикла Карно и не зависит от совершаемой работы Таким образом, термодинамическая температура обладает тем свойством, что отношения величин Т определяются характеристиками обратимой тепловой машины и не зависят от рабочего вещества. Для окончательного определения величины термодинамической температуры необходимо приписать некоторой произвольной точке определенное численное значение. Это будет сделано ниже. Одним из простейших рабочих веществ может служить идеальный газ, т. е. газ, для которого и произведение РУ, и внутренняя энергия при постоянной температуре не зависят от давления. Следующим шагом будет доказательство того, что температура, удовлетворяющая соотношению (1.3), на самом деле пропорциональна температуре, определяемой законами идеального газа. [c.17]

Численное значение постоянной Больцмана k устанавливают, принимая произвольное значение температуры тройной точки воды и сравнивая уравнения состояния системы, записанные на языке классической и статистической механики. Простейшей системой является идеальный газ, для которого в классическом случае [c.25]

С С любой удобной скоростью, выдерживают 1—2 ч при этой температуре, охлаждают с произвольной скоростью до 450 °С, выдерживают 1—2 ч для удаления вакансий, оставшихся после отжига при 650 °С, и затем охлаждают до комнатной температуры, просто вынимая термометр из печи. [c.219]

Более современные методы минимизации объема численного интегрирования значительно сложнее по сравнению с описанным [1, 24]. Принято вычислять стандартную функцию пирометра, которая сама является результатом численного интегрирования членов типа / в уравнении (7.74), вычисленных для реперной температуры. Для других температур соответствующие / члены находятся по отклонениям от члена при реперной температуре. Этот процесс облегчается тем, что разности оказываются малыми. Интерполяция выполняется с использованием относительно простых уравнений, содержащих стандартную функцию пирометра Т и две или больше произвольных констант. Читателя, интересующегося подробностями методов, мы отсылаем к оригинальным статьям. [c.372]

Излучение, испущенное изучаемой поверхностью с неизвестной температурой Та и прошедшее через поляризатор под произвольным углом ф к главной плоскости поляризации /г, описывается выражением [c.389]

При осуществлении обратимого произвольного цикла необходимо в каждой точке процесса отводить или подводить теплоту при бесконечно малой разности температуры между рабочим телом и источником теплоты, так как иначе при конечной разности температур процесс передачи теплоты будет необратим. Для того чтобы выполнить это условие, нужно иметь бесконечно большое количество тепло-отдатчиков и теплоприемников. При этом температура двух соседних источников теплоты должна отличаться на бесконечно малую величину. Количество источников теплоты может быть уменьшено, если на отдельных участках цикла теплота будет отводиться и подводиться при неизменной температуре, т. е. в изотермических процессах. [c.111]

Радиационный пирометр. Пирометр, определяющий радиационную температуру, называется радиационным пирометром. Схема радиационного пирометра показана на рис. 14.5. Оптическая система пирометра позволяет сфокусировать резкое изображение удаленного источника И на приемнике П так, чтобы изображение обязательно перекрыло всю пластинку приемника. При этом условии энергия излучения источника, падающая в единицу времени на приемник, не будет зависеть от расстояния между истоничком и приемником. Тогда температура нагрева пластинки приемника и термоэлектро-движущая сила в цепи батареи термопар, горячие спаи которых заложены в пластинке приемника, зависят только от интегральной излучательной способности Е Т) тела, температуру которого определяем. Шкала милливольтметра, включенного в цепь термопар, градуируется по излучению абсолютно черного тела в градусах. Следовательно, вышеописанный пирометр позволит определить радиационную температуру произвольного нечерного тела. [c.334]

Т — 5-диаграмма позволяет простым способом оценить термодинамическую эффективность прои,звольного цикла. Для этого его нужно сравнить с циклом Карно, линии процессов которого являются касательными к рассматриваемому циклу (рис. 3.7,6). Из рисунка видно, что КПД цикла Карно, осуществляемого между максимальной Ттах и минимальной температурами произвольного цикла 1а2Ы, всегда больше КПД последнего [c.66]

Из равенства (11-2) видно, что если выбрать произвольный опорный резервуар с точно воспроизводимой температурой и приписать его термодинамической температуре произвольное значение Га, то в принципе можно определить термодинамическую температуру Т любого другого теплового резервуара путем измерения Qt- и Qd в замкнутом цикле, совершаемом полностью обратимой ЦТЭУ, работающей между этими двумя резервуарами. Сделать это можно лишь в принципе, поскольку невозможно построить полностью обратимую ЦТЭУ. Позднее, в гл. 18, мы рассмотрим способы преодоления этой трудности с помощью соотношений теоретической термодинамики, однако по-прежнему останется верным то, что единственным точным значением термодинамической температуры будет температура выбранного нами опорного резервуара, которой приписано произвольное значение Ti. Все другие значения термодинамической температуры никогда не могут быть строго известны, и тем самым найденные экспериментально значения можно рассматривать лишь как величины с определенной погрешностью. [c.151]

Для преобразования уравнений (5.24) к безразмерному виду введем в качеств масштаба температуры произвольную величину до. Тогда О = й оО- Масштабь остальных переменных сохраним без изменений. [c.252]

На рис. 4.3 произвольный цикл 1с12е1 сопоставлен с циклом Карно аЬсаа, проведенным между наибольшей Т] и наименьшей Т2 температурами произвольного цикла. Подведенная теплота в произвольном цикле меньше, чем в цикле Карно на величину, пропорциональную сумме площадей и с Ь2а. Теплота Ц2 в произвольном цикле, пропорциональная площади под процессом 2е1, больше отведенной теплоты в цикле Карно, которая пропорциональна площади под процессом сс1. Следовательно, в согласии с (4.3) термический КПД произвольного цикла меньше КПД цикла Карно. [c.142]

Во всех других случаях любой цикл с верхней температурой Т и нижней температурой Т2 имеет термический КПД ниже, чем цикл Карно. На рис. 3.5, б изображен произвольный цикл efgh, осуществимый при наличии бесконечно большого количества источников теплоты. Опишем вокруг этого цикла цикл Карно abed и обозначим через Л, В и т. д. соответствующие площадки, тогда [c.24]

Если условие (14.1) не выполняется, то температура внутри охлаждаемого (или нагреваемого) тела зависит не только от времени, но и от координат, т. е. разные участки тела охлаждаются с различной скоростью. Зависимос ь t = = f (х, у, 2, т) в этом случае можно получить, интегрируя нестационарное дифференциальное уравнение теплопроводности. Это уравнение можно получить, рассмотрев баланс энергии произвольного объема V внутри тела. Выбранный объем ограничен замкнутой пов фхно-стью F. При отсутствии n Tot ников и стоков теплоты в объеме тела полный тепловой поток, уходящий через ювер-хность F согласно (8.2), [c.111]

Здесь расчетная поверхность — поверхность нагрева канала Спр — приведенный коэффициент излучения Та, Тст — средние абсолютные температуры дисперсного потока и нагреваемой стенки (произвольно принято 7 п>7 ст). В нашем случае система состоит из оболочки (стенок канала, включая его торцы) и движущихся в канале дисперсных частиц и газа (в общем случае недиатермного) . Все трудности расчета по (8-23) заключаются в оценке Спр и Гп (для луче-прозрачного газа Тп=Тст). Коэффициент Спр = 0о8пр, где <Го = = 5,67 вт1м -°К — коэффициент излучения абсолютно черного тела, а 8пр — приведенная степень черноты всей системы, зависящая от [c.267]

Отношение подводимой или отводимой теплоты к соответствующей абсолютной температуре называется приведенной теплотой. Тогда равенство (8-5) можно сформулировать так алгебраическая сумма приведенных тенлот для обратимого цикла Карно равна нулю. Этот вывод может быть использован и для любого произвольного обратимого цикла. [c.118]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...