Сопротивление кильватерное

Работа, производимая кораблем для преодоления волнового сопротивления, преобразуется в кинетическую энергию волн, возникающих при движении корабля. Другая часть сопротивления давления, соответствующая обычному сопротивлению давления тела, окруженного жидкостью со всех сторон, вместе с сопротивлением трения имеет своим эквивалентом количество движения вихрей, образующихся в кильватерном потоке поэтому указанная вторая часть сопротивления давления часто называется кильватерным сопротивлением. Работа, затрачиваемая на преодоление кильватерного сопротивления, преобразуется частично в теплоту, а частично в кинетическую энергию кильватерных вихрей, которая затем постепенно также преобразуется в теплоту. [c.244]

Сопротивление трения и кильватерное сопротивление следуют закону подобия Рейнольдса (если не принимать во внимание возмущений, вносимых волнами) волновое же сопротивление следует закону Фруда. Создать условия при испытании модели корабля, удовлетворяющие одновременно этим двум законам, невозможно. Так как для кораблей основную роль играет волновое сопротивление, то при испытании моделей кораблей соблюдают закон Фруда, зависимость же других сопротивлений от масштаба модели учитывают путем внесения поправок, устанавливаемых опытным путем. [c.244]

Особенностью движения при числах Рейнольдса, меньших единицы, является мешок вязкой жидкости, окружающий со всех сторон движущееся тело и увлекаемый последним вместе с собою . В этом случае источник и кильватерный поток начинаются не от тела, а от мешка. Как известно, в области применимости закона Стокса сопротивление пропорционально не площади поперечного сечения тела, а его поперечнику (диаметру), и поэтому при уменьшении тела его коэффициент сопротивления возрастает. Это обстоятельство тесно связано с только что указанной особенностью движения при числах Рейнольдса, меньших единицы. [c.256]

Практические приложения теории крыла. Сравнение с экспериментом. При практическом приложении теории крыла, вкратце изложенной в предыдущем параграфе, необходимо иметь в виду, что в реальных жидкостях всегда имеет место сопротивление трения, а также сопротивление вследствие отрыва потока от поверхности крыла. Сумма этих сопротивлений, называемая профильным сопротивлением, может наблюдаться изолированно от индуктивного сопротивления в закрытой аэродинамической трубе при продувке крыльев, концы которых вплотную примыкают к стенкам трубы. В самом деле, в этом случае индуктивное сопротивление равно нулю. [В свободной струе между параллельными боковыми стенками, открытой сверху и снизу, крыло всегда испытывает индуктивное сопротивление вычисление этого сопротивления производится по формуле (98), причем для берется площадь поперечного сечения струи.] Другой способ определения сопротивления трения отдельно от индуктивного сопротивления состоит в приложении теоремы о количестве движения к области малых скоростей в кильватерном потоке (см. 22, п. с). [c.294]

Вихревая теория сопротивления. Принципиальный вопрос, который прежде всего должна решить любая теория сопротивления давления, строящаяся на уравнениях идеальной жидкости, есть вопрос о физической схеме течения. Именно, необходимо решить вопрос о способе (или физической гипотезе), которым будет эта теория пользоваться для нарушения симметрии потока. Если физическая гипотеза правильно схватывает основные особенности процесса обтекания тел реальной маловязкой жидкостью (или воздухом), тогда из уравнений идеальной жидкости можно получать результаты, хорошо подтверждающиеся опытом. Ярким примером плодотворной гипотезы является гипотеза Н. Е. Жуковского в теории подъемной силы профиля крыла. Гипотеза Гельмгольца о полном покое частиц жидкости в кильватерной зоне обтекаемого тела, по-ви-димому, не отражает суть происходящих процессов. В самом деле, если мы поместим в потоке реальной маловязкой жидкости плохообтекаемое тело (например, цилиндр, пластину, параллелепипед и др.), то процесс течения, как показывает опыт, будет развиваться во времени следующим образом [c.349]

Для качественных пояснений справедливости гипотезы (213) приведем следуюш,ие соображения. Как показывают многочисленные эксперименты в аэродинамических лабораториях, величина вихревого сопротивления быстро возрастает с увеличением ширины вихревой системы, образуюш,ейся в кильватерной зоне. Как показывают наблюдения, для тел разной формы отношение [c.366]

Для определения лобового сопротивления можно постулировать наличие застойной кильватерной зоны (след, область мертвой воды ) с и = О позади препятствия, простирающегося до бесконечгности, как на рис. 2, в. Эта зона отделена от глав-його течения свободными линиями тока с постоянным давлением, причем скорость — t/ изменяется скачкообразно при переходе iepes эти линии. Эта модель будет изучена в 39. [c.29]

Кильватерное сопротивление, упомянутое в 13, п. Ь), может быть определено путем измерения возмущений, оставляемых движущимся телом позади себя в так называемом кильватерном потоке. Этот способ был впервые предложен в 1925 г. А. Бетцем (см. 14, п. с). Строгое доказательство возможности такого способа определения кильватерного сопротивления — далеко не простое. В самом деле, возмущения давления, исходящие от движущегося тела, распространяются в жидкости во все стороны, и поэтому прежде всего надо выяснить, дают ли они вообще сопротивление и какое именно кроме того, в случае наличия волнового или индуктивного сопротивления надо доказать, что они вместе с сопротивлением, измеренным в кильватерном потоке, дают в сумме полное сопротивление. Поэтому мы ограничимся здесь только тем, что приведем окончательный результат Бетца. Пусть где-либо позади тела в плоскости, перпендикулярной к его движению, измерены при помощи трубки Пито, неподвижной относительно тела, распределение полного давления g и при помощи статического зонда — распределение статического давления р. Пусть скорость тела равна V, а составляющая скорости течения, относительно невозмущенной жидкости, параллельная направлению V, пусть равна го. Тогда невозмущенное полное давление будет [c.345]

Voo при наличии линий разрыва скоростей (фиг. 94). Поток, набегая на пластину, разделяется в точке О и срывается в виде струй (линий разрыва скоростей) в точках А и Al. За пластиной образуется застойная (кильватерная) область с относительно малыми скоростями, и в методах струйной теории (для упрощения расчетов) эти скорости полагаются равными нулю. Струи АВ и AiBi че смыкаются за пластиной, а простираются в бесконечность. Местные давления на пластину со стороны покоящейся жидкости будут меньше, чем со стороны набегающего потока, и, следовательно, пластина будет испытывать силу сопротивления давления. [c.340]

Первая попытка построить вихревую теорию сопротивления давления принадлежит ТЬ. V. Кагтап у , который предложил следующую схему течения (фиг. 101). Набегающий потенциальный поток идеальной жидкости плавно обтекает переднюю (лобовую) часть контура (на фиг. 101 обтекаемым контуром является круглый цилиндр). В кильватерной зоне образуется бес- [c.351]

Каменомостский 11 Канонические переменные 119 Канонические уравнения 119, 132 Карман 332, 355 Касательные напряжения 318 Качество самолета 54, 57, 199 Квадратичный закон сопротивления 37, 55, 166 Кильватерная зона 328 Кинетический момент системы 90 -- тела переменной массы 99 [c.394]

Введенное автором различение сопротивления деформации при очень малых числах Рейнольдса от сопротивления треиия при больших числах Рейнольдса энергетически обосновывается тем, что под сопротивлением деформации (или работой деформации) можно понимать ту энергию, которая преобразуется в теплоту вдали от тела (за исключением области кильватерного течеиня тогда сопротивление деформации будет представлять собою некоторую часть сопротивле]И1Я греиия плюс небольшая часть сопротивления давления. [c.110]

Способ Бетца для оиредедения сопротивления при помощи измерении в кильватерном течении. В предыдущем номере для получения приведенного там результата рассматривалось распределение скоростей в кильватерном течении на большом расстоянии от тела. Однако, при экспериментальных исследованиях измерения приходится производить обыкновенно вблизи тела. Поэтому возникает необходимость уточнить полученное выше соотношение для случая, когда распределение скоростей кильватерного течения задано вблизи тела. [c.141]

Сопротивлением давления называется проекция направление движения главного вектора снл давления, действующих на тело со стороны жидкости. Сначала рассмотрим ссяро-тивление давления при условии полного погружения тела в жидкость, исключающего образование воли. Этот вид сопротивления иногда называют кильватерным сопротивлением. Энергия, затрачиваемая на. преодолеиие кильватерного сопротивления, частично преобразуется сначала в кинетическую энергию кильватерных вихрей, а затем необратимым процессом в тепловую. Так же как к сопротивление трения, кильватерное сопротив пе-ние обусловливается влиянием вязкости жндкостя. [c.377]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...