Когерентность хроматическая

Её график представлен на рис. 2 (штриховая кривая). Ф-ция (12) выведена без учёта хроматической аберрации, в предположении освещения объекта когерентным пучком. Реальная частотно-контрастная характеристика, полученная с учётом хроматической аберрации и некогерентности освещающего объект пучка, представлена на рис. 2 сплошной линией. Это — затухающая при высоких пространственных частотах кривая, огибающие к-рой, изображенные штрих-пунктирной линией, с ростом R приближаются к оси абсцисс. Она получена для оптимальной дефокусировки Д /, при к-рой предельная частота Ло максимально сдвинута в сторону высоких частот при отсутствии глубоких провалов на промежуточных частотах. На рис. 2 видно, что структурные фурье-компоненты с пространств, частотами <Ло передаются на изображении с контрастом [c.548]

Хотя существуют различные методы моделирования изображения ВР, общий подход состоит в следующем. Предполагается некоторая микроструктура объекта, выполняется расчет изображения, полученный результат сравнивается с экспериментальной картиной, изменяется начальная микроструктура объекта и так до тех пор. пока расчетное изображение точно не совпадет с экспериментальным. Сложность данной процедуры состоит в том, что изображение чувствительно к следующим факторам положению электронного пучка относительно объекта и оптической оси прибора толщине образца, величине дефокусировки объективных линз, хроматической аберрации, когерентности пучка и внутренней вибрации материала. Для проведения корректных вычислений необходимо обладать по возможности полной информацией как об образце, так и об используемом микроскопе, так как многие параметры используются в программах расчета. Количественная обработка изображений высокого разрешения дает возможность сохранять изображение в компьютере в [c.492]

Как показали исследования А. Ломана, интерференционные полосы, получаемые путем расщепления исходного пучка света на два или несколько взаимно пространственно когерентных частей с помощью дифракционных решеток, оказываются контрастными даже тогда, когда размеры источника света существенно превышают размеры, определяемые требованием Юнга в обычной хроматической системе [12]. [c.27]

Нужно различать три критерия когерентности, которые можно охарактеризовать как критерии поперечной , продольной и хроматической когерентности. Первый из них относится к допустимому диаметру отверстия источника, второй — к постоянству положения плоскости Яо, а третий — к спектральной ширине излучения. [c.289]

Критерий хроматической когерентности также можно получить из выражения (14), в котором наиболее существенным множителем, зависящим от К, снова является ехр (—яг/.гор ), если только расстояние го не слишком мало. Применяя тот же критерий, что и выше, для наибольшего допустимого относительного изменения длины волны, мы получим АА,/л < = [c.292]

Линии характеристического излучения довольно широки по сравнению со спектральными линиями в видимой области и имеют относительную ширину АЯД порядка 10 . Это ограничивает хроматическую когерентность излучения таким образом, что длина когерентности составляет 10 к или около 1 мкм. Более значительные трудности для многих целей возникают из-за наличия двух смежных линий К , и Ка - [c.82]

В области 100 кэВ источник питания может иметь стабильность, превышающую 10 , что позволяет получать для большинства экспериментов хроматическую когерентность при длине когерентности порядка 1 мкм или даже большей, причем зачастую единственное ограничение возникает из-за теплового разброса энергии источника электронов. [c.87]

Рентгеновские лучи, падающие на материал, обладают хроматической когерентностью вдоль направления волнового вектора к, которая определяется естественной шириной линии характеристического излучения ДХ. Например, для /(а-линии медного излучения относительная ширина ДХ/Х порядка 10 % что соответствует значению длины хроматической когерентности /у = Х ДХ 10 см [98]. В направ- [c.238]

Сумма энергий обоих лучей равна энергии падающего света (если не считать потерь при отражении). При распадении поляризованного луча на два компонента при Д. л. энергия компонентов выразится след, обр. а sin а и а os- а, где а — угол, образуемый направлением колебаний первоначального луча с направлением колебаний одного из компонентов, и а — энергия первоначального луча (закон Малюса). Оба луча при Д. л. поляризованного света произошли от одного, т. е. когерентны. Если каким-либо способом (напр, при помощи поляризационной призмы) выделить компоненты обоих лучей с колебаниями в одной плоскости и заставить их встретиться, то благодаря когерентности произойдет интерференция, и лучи усилят или ослабят друг друга. При освещении белым светом при этом процессе будут происходить хроматич. явления, т. к. при взаимном ослаблении одних волн другие, наоборот, взаимно усиливаются (см. Поляризация хроматическая). Лучи обыкновенный и необыкновенный распространяются в анизотропной среде с.различными скоростями поэтому по выходе из среды они обладают нек-рой разностью хода. Можно достигнуть напр, разности хода в четверть волны тогда два линейно поляризованных. пуча слагаясь образуют луч, поляризованный по кругу. Для этой цели часто применяют листочки слюды (пластинки в четверть волны ). Интерференционное явление используется для точных определений Д. л. (см. Компенсаторы и Поляризационные приборы). [c.197]

Рис. 2. Частотно-контрастная характеристика магнитной лннзы / — при когерентном освещающем объект пучке и отсутствии хроматической аберрации 2—при некогерентном освещающем объект пучке и влиянии хроматической аберрации 3—огибающие частотно-контрастной характфистики.

Вследствие очень большого относительного отверстия голографических объективов трудным является получение малых сферических и хроматических аберраций. Снижение аберраций часто достигается использованием большого числа линз. Однако в объективах, работающих в когерентном свете, микроскопические дефекты на поверхности и в толще линз вызывают рассеяние света, приводящее к интерференционным помехам. Снижение сферических и хроматических аберраций в обычных кинофотообъективах часто достигается введением в объективы диафрагм, что вызывает виньетирование, т. е. исключение лучей света, проходящих через периферию зрачка и формирующих изображение по краю поля. Такой [c.128]

Эти соображения о 1 странственной когерентности в комбинации с тем, что было раньше (см. 26) сказано о временной когерентности, свидетельствуют о сложности явления частичной когерентности. Адэкватное описа1ше этого явления возможно лишь в рамках общей теории случайных процессов (см. 30). Связь явления частичной когерентности с теорией случайных процессов обусловлена физической природой излучения. В каждой точке напряженность электрического поля волны является суперпозицией напряженностей электрических полей от м ногих независимых излучателей, частоты, амплитуды и фазы волн от которых междо собой не связаны. Поэтому суммарная напряженность электрического поля не представляет собой мино-хроматического излучения, а изменение амплитуд и фаз этого излучения имеет случайный характер. [c.166]

Понятие временной когерентности связано с конечностью интервала длин волн, излучаемого источником света. Временная когерентность иногда называется хроматической. Конечное значение излучаемого источником интервала длин волн определяется тем, что электромагнр1тиая волна не бесконечна во времени — она излучается атомами в виде цугов конечной длины. Чем меньше длина цуга, т. е. чем меньше время жизни атома в возбужденном состоянии, тем шире спектр частот и тем меньше временная когерентность. Можно связать длину цуга и ширину спектра и ввести понятия длина когерентности и время когерентности. [c.22]

В работе [19 обсуждается важная для оптики проблема существуют ли моды физически по отдельности в виде некоторых эталонов, или они являются лишь плодом абстракции, т. е. одним из множества ортогональных математических базисов для удобного представления пучков когерентного излучения В свое время та же проблема обсуж алась по отношению к продольному (хроматическому) спектру света существуют ли монохроматические составляющие света физически или они являются лип1ь удобной математической формой представления световых колебаний в виде разложения поля по продольным синусоидальным гармоникам. С современной точки зрения на данный вопрос правомерен такой ответ монохроматические гармоники существуют, т.к. а) они распространяются в свободном пространстве, не изменяя своей продольной структуры и длины волны б) имеются спектральные приборы, позволяюп ие селектировать, возбуждать, наблюдать и измерять гармоники в виде спектра. [c.416]

Уравнение (11) является основной формулой элементарной (квазимоно-хроматической) теории частичной когерентности. Эта теория составит предмет рассмотрения в оставшейся части насгоя1цего параграфа в 10.5 будут рассмотрены некоторые ее приложения. Если справедливо уравнение (11) (т. е. выполнены неравенства (8) или (12)), то корреляция между колебаниями в любых двух точках Pi и волнового поля характеризуется не Г,2(т), а У12, т. е. величиной, которая зависит пе от разности времен т, а от положения этих точек. В пределах применимости элементарной теории мы можем написать, как видно из (10а), [c.466]

На когерентной длине нелинейная среда производит максимальную работу, и мошность гармоники достигает максимума. Эта мошность содержится либо в неразделенном лучке, прошедшем сквозь ллоскопараллельную пластину, либо в разделенных пучках, прошедших через призму. С таким же положением мы сталкиваемся при попытке разделить однородную и неоднородную волны в фокусе хроматической линзы. [c.381]

Как видно из приведенных соотношений и рис. 11.8 для реализации линий передачи со значительным расстоянием между ретрансляторами, необходимо использовать лазеры, генерирующие на одной продольной или поперечной моде. При одномодовых лазерах ограничение дальности связи может происходить за счет скачкообразного изменения длины волны генерируемой моды при изменении тока и температуры или за счет возникновения многомодового спектра генерации при высокоскоростной модуляции [42]. Решением указанной задачи является использование динамически одномодовых лазеров. При отсутствии одномодового лазера для передачи сигналов на большие расстояния с высокой скоростью м но использовать ВС с малой хроматической дисперсией (например, в диапазоне 1,3 1,5 мкм) путем спектрального уплотнения каналов. Из экспериментов над когерентными оптическими системами видно, что можно умень- [c.192]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...