Поляризация при рассеянии

Поляризация при рассеянии 583 —, степень 479, 588 [c.924]

Добавочную информацию об относительной роли разных состояний (s, р, d и т. д.) в процессе рассеяния можно получить из рассмотрения поляризации при рассеянии. [c.78]

Рассмотрение задачи о поляризации при рассеянии двух частиц со спинами Si = S2=Va слишком сложно, чтобы его можно было сделать наглядным. Поэтому мы ограничимся рассмотрением более простой задачи о рассеянии частицы со спином Si = V2 на бесспиновом тяжелом центре (S2 = 0). В конце рассмотрения будут указаны особенности, которые следует учесть при решении точной задачи. [c.78]

Важное различие между дифракцией рентгеновских лучей и дифракцией электронов вытекает из того, что для рентгеновских лучей нельзя пренебречь эффектами поляризации. При рассеянии на большие углы поляризационный фактор для каждого процесса рассеяния может меняться от нуля до единицы Поэтому типы процессов многократного рассеяния, которые в случаях рассеяния электронов на малые углы были бы эквивалентными, в случае рентгеновских лучей должны быть четко дифференцированы. Но, поскольку адекватные оценки этих сложностей содержатся в литературе, здесь мы их приводить не будем, разве что иногда сошлемся на некоторые результаты для рентгеновских лучей, чтобы показать. Насколько они отличаются от результатов более простой скалярно-волновой теории дифракции. [c.173]

Поляризация при рассеянии. В солнечный день посмотрите на голубое небо через поляроид. Поднесите его близко к глазу, чтобы видеть через него большую часть неба. Вращая поляроид, вы увидите, как на небе возникают темные полосы. Это значит, что свет, приходящий от неба (солнечное излучение, рассеиваемое молекулами воздуха), поляризован. Измерьте (грубо) угол между линией, соединяющей вашу голову и область неба с наиболее ярко выраженной поляризацией, и линией соединяющей солнце с этой областью. [c.369]

Опыт. Поляризация при рассеянии. [c.398]

Рис 2 17. Поляризация при рассеянии излучения, падающего в направлении оси г, и линейно-поляризованного под углом 45° к оси х(ф = я/4) или полностью неполяризованного. [c.55]

Итак, при рассеянии естественного света от изотропных молекул по направлению, составляющему 90"" с первоначальным направлением падающего света, происходит линейная поляризация, причем единственное направление колебания перпендикулярно направлениям наблюдения и первоначального падения света. [c.315]

Правильность предположения о существовании сильного спин-орбитального взаимодействия подтверждается (кроме успеха оболочечной модели) существованием поляризации протонов высокой энергии при рассеянии. [c.194]

Продольная поляризация электронов р-распада может быть определена, например, измерением азимутальной асимметрии при рассеянии электронов на большие углы измерением круговой поляризации тормозного излучения в направлении спина движущегося электрона изучением аннигиляции позитронов на электронах с известным направлением спина (в ферромагнетиках). [c.648]

Известно, что в процессе нуклон-нуклонного рассеяния (благодаря спин-орбитальному взаимодействию) возникает поляризация спина рассеянного нуклона перпендикулярно к плоскости рассеяния (см. 6, п. 5). Эта поляризация обнаруживается при втором рассеянии по асимметрии рассеяния в плоскости первого рассеяния относительно направлений влево — вправо (рис. 136). [c.220]

Аналогичный эффект асимметрии второго рассеяния должен наблюдаться и для антипротонов. Последние, так же как и протоны, имеют спин 1/2, который может ориентироваться при рассеянии в результате спин-орбитального взаимодействия. Опыт подтвердил это заключение и показал, что поляризация антипротонов при рассеянии на углы от 6 до 25° (в с. ц. и.) достигает 50%. [c.221]

Из предыдущего изложения следует, что квантовые свойства должны наиболее отчетливо проявляться н опытах с коротковолновым излучением. К такого рода опытам относятся эксперименты с рентгеновским излучением, в частности исследование рассеяния рентгеновских лучей. Некоторые свойства рассеянного рентгеновского излучения (интенсивность, поляризация) довольно легко объясняются с волновой точки зрения, тогда как другие свойства (изменение частоты при рассеянии) могут быть объяснены только при условии, если считать, что рентгеновские лучи имеют квантовую природу. Недостаток волновой теории рассеяния рентгеновских лучей обнаруживается при изучении интенсивности рассеяния и измерения частоты рентгеновских лучей. [c.178]

С другой стороны, при рассеянии неполяризованных частиц на неполяризованной мишени частицы в конечном состоянии могут оказаться поляризованными. Например, при упругом рассеянии протонов с энергией 140 МэВ на ядре углерода протоны, вылетающие под углом = 25°, оказываются сильно поляризованными. Именно, поляризация 80% и направлена перпендикулярно плоскости рассеяния. [c.116]

Возникновение поляризации частиц при рассеянии часто используется для получения поляризованных пучков частиц. Поскольку полученный поляризованный пучок подвергается рассеянию на другой мишени, то процесс в целом представляет собой двойное рассеяние. Проводились опыты не только по двойному, но и по тройному рассеянию частиц (см., например, гл. V, 5). [c.116]

При высоких энергиях рассеяние перестает быто изотропным и начинает зависеть от детальной формы потенциала. Это означает, что при повышении энергии наряду с 5-волной заметный вклад в сечение начинают давать и высшие гармоники Р (I = 1), D (/ = 2) и др. Тем самым из вида сечений при высоких энергиях можно извлекать более подробную информацию о виде потенциала взаимодействия. В частности, может оказаться (а так оно и есть в действительности), что потенциал взаимодействия зависит не голько от относительной ориентации спинов нуклонов, но и от относительной ориентации орбитального и спинового моментов нуклона (спин-орбитальное взаимодействие), а также от спинов и радиуса-вектора, соединяющего нуклоны (тензорное взаимодействие). Вследствие этого при рассеянии нуклонов появляется поляризация нуклонов, т. е. рассеянные нуклоны характеризуются некоторым преимущественным направлением спина. [c.182]

Р. в. ва стохастических (случайно распределённых) возмущениях сред или границ раздела. Иногда под Р. в. понимается именно такой тип рассеяния. Если облако дискретных хаотически расположенных рассеивателей достаточно разрежено, при расчёте рассеянных полей можно пользоваться приближением однократного рассеяния, т. е. первым приближением метода возмущений (см. Борновское приближение, Возмущений теория). Это приближение справедливо в условиях, когда ослабление падающей, волны из-за перехода частя её энергии в рассеянное поле незначительно. В этом случае диаграмма направленности рассеяния плоской волны от всего облака рассеивателей совпадает с индикатрисой, рассеяния отд. частицы. При наличии движения рассеивателей частотный спектр рассеяния первоначально монохроматической волны изменяется ср. скорость движения рассеивателей определяет сдвиг максимума спектра, а дисперсия её флуктуаций — уширение спектра рассеянного излучения в соответствии с Доплера эффектом. При рассеянии эл.-магн. волны происходит также изменение поляризации. [c.266]

С-четность 145 Поляризация при рассеянии 76 Померанчука теорема 123, 290, 327 Порог рождения частиц 113, 114 Потенциалы Л Л -взаимодействия 17 Прелестний 344, 345 Прелестные частицы 345 Принцип зарядового сопряжения 111 Продольная поляризация продуктов Р-распада 156 Промежуточные векторные бозоны (см. fV - и Z -бозоны) [c.385]

Рассмотрим состояние поляризации рассеянного света от изотропных и анизотропных молекул. Экспериментально такое исследование можно произвести с помощью поляризационных приборов, скажем с помощью николя. Соответствующие исследования показывают, что при рассеянии естественного света изотропными молекулами происходит линейная поляризация в направлении, составляющем 90" с первоначалын11м направлением падающего света. Нетрудно объяснить полученный результат. [c.315]

Поляризация света при рассеянии. Если естественный свет падает на молекулу в направлении 0Y (рис. 29.6), то колебания его электрического вектора должны лежать в плоскости ZOX. Если наблюдать рассеянный свет в направлении ОХ, то в силу поперечности волн в этом направлении пойдут волны, обусловленные лишь той слагающей колебания электрического вектора, которая перпендикулярна к ОХ. Таким образом, в свете, рассеянном под щ)ямым углом к падающему, должны наблюдаться только колебания (электрического вектора), направленные вдоль OZ, т. е. свет должен быть полностью поляризован. [c.588]

В веществах с самопроизвольной поляризацией имеются от- ,ельные области (домены), обладающие электрическим моментом F отсутствие внешнего поля. Однако при этом ориентация электрических моментов в разных доменах различна. Наложение внешнего голя способствует преимущественной ориентации электрических юментов доменов в направлении поля, что дает эффект очень сильной поляризации. В отличие от других видов поляризации при некотором значении напряженности внешнего поля наступает насыщение, и дальнейшее усиление поля уже не вызывает возрастания tHT H HBHO TH поляризации. Поэтому диэлектрическая проиицае-люсть при спонтанной поляризации зависит от напряженности электрического поля. В температурной зависимости е,. наблюдается один или несколько максимумов. В переменных электрических полях материалы с самопроизвольной поляризацией характеризуются значительным рассеянием энергии, т. е. выделением теплоты. [c.21]

Явление поляризации света лежит в основе ряда методов исследования структуры вещества с помощью многочисл. поляризационных приборов. По изменению степени поляризации (деполяризации) света при рассеянии и люминесценции можно судить о тепловых и структурных флуктуациях в веществе, флуктуациях концентрации растворов, о внутри- и межмолекулярной передаче анергии, структуре и расположении излучающих центров и т. д. Широко применяются поляризационно-оптический метод исследования напряжении, возникающих в твёрдых телах (напр., при механич. нагрузках), по изменению поляризации прошедшего через тело света, а также метод исследования свойств поверхности тел по изменению поляризации при отражении света эллипсометрия). В кристаллооптике ноляризац, методы используются для изучения структуры кристаллов, в хим. промышленности — как контрольные при произ-ве оптически активных веществ (см. Сахариметрия), в оптич. приборостроении — для повышения точности отсчётов приборов (напр,, фотометров). [c.420]

ОПТИЧЕСКАЯ АНИЗОТРОПИЯ — различие оптич. свойств среды, связанное с зависимостью скорости световых волн от направления распространения и их поляризации. О. а. проявляется в двойном лучепреломлении, дихроизме, вращении плоскости поляризации, а также в деполяризации при рассеянии света в среде, в поляри-зов. люминесценции и т. д. Только в исключительных условиях оптич. излучение определённых поляризаций и направлений распространяется в оптически авиао-тропных средах не преобразуясь. В прозрачной оптически анизотропной среде световая волна в общем случае представляет собой суперпозицию двух ортогонально поляризов. волн, имеющих разные скорости распространения. [c.427]

Особенности элементарного акта излучения, а также множество физ. процессов, нарушающих осевую симметрию светового пучка, приводят к тому, что свет всегда частично поляризовав. П, с. может возникать при отражении и преломлении света на границе раздела двух изотропных сред с разл. показателями преломления в результате различия оптич, характеристик границы для компонент, поляризованных параллельно и перпендикулярно плоскости падения (см. Френеля формулы). Свет может поляризоваться либо при прохождении через анизотропную среду (с естеств, или индуцированной оптич, анизотропией), либо вследствие разных коаф. поглощения для разл. поляризаций (см. Дихроизм), либо вследствие двойного лучепреломления. П. с. возникает при рассеянии света, при оптич. возбуждении резонансного свечения в парах, жидкостях и твёрдых телах. Обычно полностью поляризовано излучение лазеров. В сильных электрич. и магн. полях наблюдается полная поляризация компонент расщепления спектральных линий поглощения и люминесценции газообразных и ковдеасиров. сред (см. Электрооптика, Магнитооптика), [c.67]

Общие принципы инвариантности (инвариантность относительно вращений, пространственной инверсии, обращения времени и др.) существенно ограничивают воз-иожпый вид матричных элементов процессов и позволяют получить проверяемые на опыте соотношения. Напр., нз инвариантности относительно вращений и пространственной инверсии, к-рым отвечают законы сохранения углового (орбитального) момента п чётности, следует, что поляризация конечной частицы, возникающая при рассеянии неполяризов. частиц, направлена но нормали к плоскости рассеяния (плоскости, про- [c.271]

В качестве примера приведём схему опыта по двойному рассеянию, в к-ром определяется поляризация. Рассмотрим упругое рассеяние на угол веполяризов. частиц со спином 1/2 на неполяризов. мишени с произвольным спином а. После рассеяния частицы в о6-1цем случае окажутся поляризованными. Из инвариантности относительно вращений и отражений следует, что поляризация Р рассеянных частиц со спином 1/2 равна Р = Р 1, где 1 — единичный вектор нормали к плоскости рассеяния, а Р является ф-цией энергии и угла рассеяния. Пусть теперь рассеянные частицы со спином /2 повторно рассеиваются на угол й в той же плоскости и на такой же мрппени (рис. 2). При рассеянии налево (% = Яц где Я2 — единичный вектор нормали во втором рассеянии) сечение равно [c.273]

Измерение асимметрии Im позволяет, следовательно, определить поляризацию, возникающую при рассеянии неполяризов. частиц. [c.273]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...