Скольжение — Закон Шмида

Данные для металлов с г. ц. к. и о. ц. к. решеткой являются менее убедительными, так как множественность возможных систем скольжения не позволяет проверить закон Шмида (64) в широкой области фактора т. Несмотря на это, величина ткр является фундаментальной характеристикой механических свойств металла, поскольку она связана с основным видом пластической деформации сдвига вдоль плоскостей скольжения. [c.112]

Закон Шмида. На кристалл, имеющий площадь поперечного сечения ffl, действует растягивающая сила Р (рис. 1.3, а). При этом действующая плоскость скольжения имеет площадь F, нормаль к которой составляет с осью растяжения угол ф. Вектор сдвига (вектор Бюргерса) в плоскости скольжения направлен вдоль оси х и составляет с осью растяжения угол Я. Согласно таким определениям [c.10]

Закон Шмида проще всего может быть проверен на кристаллах с ГПУ-решеткой, имеющей одну плоскость легкого скольжения. На рис. 1.4 представлены экспериментальные результаты [5] измерения кри- [c.12]

Пластическая деформация кристалла при растяжении зависит от ориентации его кристаллографических осей относительно оси растяжения. Пластический сдвиг начинается обычно по системе скольжения, где действует наибольшее касательное напряжение, а само скольжение происходит при критическом значении этого, приведенного к системе скольжения, напряжения (закон Шмида). [c.123]

Согласно закону Шмида скольжение начинается по одной (или нескольким) поверхности, на которой касательное напряжение достигло критической величины, а остальные плоскости бездействуют. Затем, в результате сдвига оси кристалла поворачиваются (рис. 3.6, а) и может стать возможным двойной сдвиг, т. е. одновременное скольжение по двум системам. [c.123]

Надо заметить, что в эти годы началось также экспериментальное изучение пластичности и прочности металлических монокристаллов. Как известно, при охлаждении жидкого металла обычно получается тело с поликристаллической структурой. Выращивание металлического монокристалла — дело трудное, и, несмотря на многовековую историю металлургии, первые способы получения монокристаллов типичных металлов были открыты лишь в 1918—1920 гг. Зато это почти сразу было использовано для широкого изучения законов пластической деформации на кристаллографическом уровне . С. Элам, М. Поляни, Э. Шмид и другие физики-металловеды осуществили в двадцатых годах сотни опытов по растяжению и сдвигу монокристаллических образцов за пределами упругости при разной ориентации решетки образца относительно главных осей напряжения. В результате было установлено, что пластическая деформация монокристалла происходит в основном путем взаимной трансляции ( скольжения ) его частей, разделяемых системами одноименных кристаллографических плоскостей, что наименьшим сопротивлением скольжению обладают кристаллографические плоскости и направления с наиболее плотным размещением узлов решетки и ряд других простых по форме фактов, важнейшие из которых выражают так называемые законы Шмида (обзор этих фактов имеется в монографии Э. Шмида и В. Боаса Пластичность кристаллов , 1935 русский перевод М.— Л., 1938). [c.82]

Установлено, что нормальные напряжения почти не оказывают влияния на пластическое течение кристаллов. Таким образом, пластическая деформация происходит под действием касательных напряжений. При этом, как показано экспериментально, напря-н< ение, соответствующее пределу текучести, сильно меняется в зависимости от ориентации кристалла, однако если согласно (4.38) это напряжение преобразовать в приведенное напряжение, то результирующее напряжение сдвига является константой данного материала (типичные значения этого напряжения обычно находятся в пределах (/ " - —Ю- ) G. Другими словами, пластическая деформация начинается в том случае, когда скалывающее напряжение -X превышает некоторое критическое значение, характерное для данного материала и данной системы скольжения. Этот закон постоянства критического скалывающего напряжения впервые на основании экспериментальных данных был сформулирован Е. Шмидом и В. Боасом. В соответствии с этим законом, если образец находится под действием постепенно возрастающей нагрузки, то скольжение мало до тех пор, пока скалывающие напряжения не превзойдут определенного предельного значения, которое, например, при комнатной температуре для Си (плоскости скольжения 111 , направления скольжения <1Ю>) равно 0,49-10 Па, а для А1 (системы скольжения 111 , <1Ю>) и Zn (системы скольжения 0001 , <1120>)—соответственно 0,78-10 и 0,18-10 Па. [c.132]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...