Оптические Лучи главные

Для сложной центрированной оптической системы главное фокусное расстояние измеряется от главного фокуса, т.е. от точки действительного или мнимого пересечения лучей, выходящих из прибора, при входе их в прибор параллельно главной оптической оси, до главной плоскости - плоскости, в которой пересекаются направления падающего и выходящего лучей (рис. 33). [c.302]

Оптические системы — Главные лучи [c.545]

Рассмотрим световой поток, входящий в оптическую систему. Обратимся к рис. 6.3, на котором представлены элемент поверхности предмета ds и действующее отверстие D входного зрачка оптической системы. Главный луч наклонного пучка лучей, соединяющий центр элемента предмета и центр Р действующего отверстия зрачка, образует угол со с осью системы. [c.81]

Для сложной центрированной оптической системы главное фокусное расстояние измеряется от главного фокуса, т. е. точки действительного или мнимого Пересе чения лучей, выходящих из прибора, при входе их в прибор параллельно главной оптической оси, до главной [c.248]

Оптическая схема главного микроскопа изображена на фиг. 120,а. Пучок лучей от лампы 5, пройдя через конденсор 1, светофильтр 2 и ирисовую диафрагму 3, поступает в тубус нижнего освещения, где отклоняется зеркалом 4 под прямым углом вверх, проходит через линзу 5, освещает измеряемую деталь 9 и попадает в объектив 6. За объективом помещена оборачивающая призма 7. Лучи проходят защитные стекла тубуса 8 и окулярной головки 9, и изображение измеряемого предмета получается на штриховой окулярной сетке 10, которая наблюдается в окуляре 11. [c.242]

На рис. 29.2 показано действие оптической системы. Главные направления кристаллической пластинки обозначены через X и К. После поляризатора (плоскость колебания ОР) образуются два луча, имеющие амплитуды [c.220]

Займемся переходом от одной преломляющей поверхности к другой. Обратимся к фиг. 24, на которой показан ход главного луча между двумя преломляющими поверхностями оптической системы. Главный луч пересекает обе преломляющие поверхности в точках [c.38]

Оптические квадранты 2 — 252 Оптические приборы 2 — 245, 246 Оптические системы — Главные лучи 2 — 233 [c.447]

Третья разновидность простой зеркальной системы содержит, кроме главного параболического зеркала, еще вторичное плоское, перпендикулярное к оптической оси главного зеркала (рис. 7.1, г). Это вторичное зеркало отражает пучок лучей в обратном, направлении и они собираются позади тыльной стороны главного зер-ка.1а, проходя через центральное отверстие в нем. Такой телескоп иногда называют кольцевым телескопом. Как мы увидим дальше, он может рассматриваться как [c.215]

Основными источниками наиболее часто встречающихся на практике внешних естественных помех являются излучение небесных тел, Земли и ее покровов, атмосферы и ее образований, полярных сияний, а также искажающее влияние среды распространения излучения на сигнал. Последнее сказывается, главным образом, в ослаблении полезного сигнала в результате поглощения и рассеяния энергии излучения, а также в достаточно быстрых изменениях показателя преломления среды, приводящих к мерцанию и дрожанию изображений источников излучения. Кроме того, в ряде случаев необходимо учитывать медленные изменения показателя преломления среды, приводящие к рефракции оптических лучей. [c.38]

Me говоря о том, что луч, падающий вдоль главной оптической осп, ввиду его нормальности к любой преломляющей поверхности системы проходит через систему без преломления. [c.186]

В необыкновенном луче электрический вектор расположен в главном сечении (плоскости, проходящей через оптическую ось кристалла и падающий луч). В результате этого в зависимости от направления распространения необыкновенной волны угол между электрическим вектором и оптической осью меняется от О до 90 , что приводит к изменению скорости распространения необыкновенного луча = Vg от некоторого максимального или минимального (в зависимости от знака кристалла) значения скорости Ve до значения скорости обыкновенного луча t o- Соответственно показатель преломления для необыкновенного луча в зависимости от направления распространения в кристалле принимает значения между и п . Например, для исландского шпата (отрицательный кристалл) По — 1,658 п, = 1,486. [c.260]

Опыт показывает, что луч света, идущий вдоль главной оптической оси, проходит через линзу бее изменения направления распространения. В воздухе или в вакууме все лучи, параллельные главной оптической оси выпуклой линзы, после прохождения линзы отклоняются к оси и проходят через одну точку F на главной оптической оси (рис. 269). Поэтому выпуклые линзы называют собирающими линзами. Точка F называется главным фокусом линзы. Плоскость, проходящая через главный фокус линзы перпендикулярно главной оптической оси, называется фокальной плоскостью. [c.270]

В воздухе или в вакууме все лучи, параллельные главной оптической оси вогнутой линзы. [c.270]

Такие пластинки изготовляют обычно из кварца, а иногда и из тонких слоев слюды, которая, несмотря на то является двуосным кристаллом, может быть использована в этих целях. Свойства пластинки Х/4 легко проверить, поместив ее между двумя скрещенными поляризаторами. Если при вращении анализатора интенсивность прошедшего света не меняется, то толщина подобрана правильно — на выходе из пластинки Получается циркулярно поляризованный свет. Добавив еще одну такую пластинку, можно снова перевести круговую поляризацию в линейную, в чем легко убедиться вращением анализатора. В по-добных опытах, конечно, должно быть выдержано упомянутое выше условие, т. е. вектор Е в волне, падающей на пластинку, должен составлять угол л/4 с ее плоскостью главного сечения. Это достигается относительным вращением поляризатора и пластинки вокруг направления луча. Здесь следует указать, что если направление колебаний вектора Е в падающей волке совпадает с оптической осью пластинки 1/4 (или с направлением, перпендикулярным этой оси), то через пластинку пройдет лишь одна волна. В таком случае из пластинки выйдет линейно поляризованная волна. [c.117]

При построении изображений предметов и выводе основных формул геометрической оптики рассматриваются гомоцентрические (исходящие из одной точки) пучки света. Лучи, входящие в эти пучки, должны составлять малый угол с оптической осью системы (такие лучи называют параксиальными). Для них допустима замена синуса или тангенса угла с оптической осью значением самого угла, что часто упрощает вычисления. При описании построений используют удобный прием ( правило знаков ), согласно которому все расстояния отсчитываются от границы раздела двух исследуемых сред и те из них, которые оказываются направленными против распространения луча, считаются отрицательными. Кроме того, учитывается знак угла. Положительным считается угол, отсчитываемый от направления главной оптической оси по часовой стрелке, а углом, отсчитываемым в противоположном направлении, приписывается отрицательный знак. [c.278]

Легко видеть, что разобранная выше тонкая линза может рассматриваться как частный случай толстой линзы, в которой точки Я1 и Я.2 совпадают и главные плоскости сливаются. Узловые точки, совмещенные с Я1 и Н , также совпадут, образуя оптический центр линзы. Построение изображения произойдет, как и раньше, при помощи каких-либо двух простейших лучей (ср. также рис. 12.19). [c.299]

При сравнительно небольших частотах (инфракрасные лучи) оптические свойства металла обусловливаются главным образом поведением свободных электронов. Но при переходе к видимому и ультрафиолетовому свету начинают играть заметную роль связанные электроны, характеризующиеся собственной частотой, лежащей в области более коротких длин волн. Участие этих электронов обусловливает, так сказать, неметаллические оптические свойства металла. Так, например, серебро, которое в видимой области характеризуется очень большим коэффициентом отражения (свыше 95%) и заметным поглощением, т. е. типичными оптическими особенностями металла, в области ультрафиолета обладает резко выраженной областью плохого отражения и большой прозрачности вблизи X = 316 нм отражательная способность серебра падает до 4,2%, т. е. соответствует отражению от стекла. Ниже приведены коэффициенты отражения серебра (в процентах) для разных длин волн при нормальном падении [c.490]

Оба луча о и а лежат в одной плоскости с падающим лучом (плоскость падения и преломления). Колебания в обыкновенном луче перпендикулярны к главной плоскости (плоскости падения), т. е. при любом направлении луча перпендикулярны к оптической оси. Поверхность волны о пересекается с плоскостью падения по окружности. Колебания в необыкновенном луче лежат в главной плоскости, т. е. в плоскости падения, и составляют с осью различный угол в зависимости от направления луча. В соответствии с этим показатель преломления для необыкновенного луча по разным [c.513]

Когда апертурная диафрагма В расположена вблизи фокальной точки линзы (рис. 7.18,6), изображение диафрагмы в пространстве предметов удалено в бесконечность через центр диафрагмы пройдут те лучи, которые до линзы шли параллельно оптической оси. Главные лучи (через центр диафрагмы) действующих световых пучков, формирующих изображения предметов А и В. перед линзой направлены параллельно оптической оси. Поэтому иа экране изображения предметов А и В. лежащих на разных расстояниях, имеют оданаковые размеры (телецентрнческая перспектива). Изменение расстояния до предмета влияет в этом случае только на резкость изображения, но ие на его размеры. Такая перспектива применяется в измерительных микроскопах. [c.350]

Вычислеиие габаритных размеров предусматривает расчет хода четырех лучей одного осевого луча, идущего по краю входного зрачка, и трех лучей наклонного пучка лучей — главного луча, верхнего наклонного и нижнего наклонного лучей. Так как и меридиональной плоскости, в которой и происходит рассмотрение хода лучей, существует симметрия относительно оптической оси, то лучи другой половины не вычисляются, а полученные высоты лучей, взятые с обратным знаком, позволяют вычертить систему, полностью заполненную лучами. [c.353]

НОСТИ изображения. По эгим данным необходимо определить аберрации луча, его зрачковые координаты и другие характеристики. Как и при вычислении входных координат, формулы будут различными для близкого и для удаленного изображения. Необходимо также выделить случай для главного луча пучка. На рис. 3.12 изображены условно последняя поверхность оптической системы ОС, поверхность изображения выходная сфера 5р и два луча — главный и неглавный. [c.104]

Простейшими из них являются триратроны - разрядники, состоящие из трех электродов, один из которых является вспомогательным - поджигающим. Разнообразие таких устройств, по существу, исчерпывается конструктивными особенностями, такими, как форма и взаимное расположение электродов и главным образом способом расположения поджигающего электрода. Предпринимаются многочисленные попытки гальванически развязать цепи управления коммутатора и его силовые элементы с помощью ионизации одного иаи нескольких промежутков оптическим лучом, пучком заряженных частиц, типовым воздействием, высокочастотным электромагнитным полем и т.п. Ряд таких разрядников (зачастую с экзотическим названием) описан в /24/. Применительно к поставленным нами требованиям коммутатор для электроискрового источника может быть выполнен по любой известной схеме, так как основные параметры - , макс " достигаются для них без труда. Они также малочувствительны к воздействию окружающей среды, чрезвычайно неприхотливы при эксплуатации, дешевы, просты в изготовлении, наладке и ремонте. [c.36]

При построении изображения малого предмета в тонкой линзе мы пользовались параксиальным пучком света. Кроме того, лучи параксиального пучка составляли небольшие углы с главной оптической осью. Далее, падающий свет сч1ггали монохроматическим, а показатель преломления материала линзы — не зависящим от длины волны падающего света. На практике все эти условия не соблюдаются и возникают соответствующие недостатки оптических систем. Коротко остановимся на некоторых из них. [c.186]

Сферическая аберрация. В случае тонкой линзы параксиальный пучок, исходящий из точки S, после преломления в линзе пересекает оптическую ось в одной точке. Если же пучок света, исходяншй из источника 5, составляет больнюй угол с главной оптической осью, то лучи, составляющие разные углы, пересекают оптическую ось не в одной точке, а в разных точках, например точки s , s.2, на рис. 7.18. Лучи, более удаленные от центра линзы, сильнее преломляются и пересекают главную оптическую ось на сравии- [c.186]

Плоскость, содержащая падающий луч и оптическую ось одноосного кристалла, называется главнтлм сечением или главной пло-скостьк ) кристалла. В двуосных кристаллах иод главным сечением понимается плоскость, проходящая через обе оптические оси. Мами не будет рассматриваться вопрос двулучепреломления в двуосных кристаллах. Желающие ознакомиться с двулучепреломлением в двуосных кристаллах могут обратиться к специальной литературе. [c.226]

Поскольку величины скоростей по лучу и нормали определяются длинами полуосей сечения эллипсоида, ориентированного перпендикулярно соответственно направлениям луча S и нормали Л/, то очевидно, что оптические оси есть направления, перпендикулярные сечениям с одинаковыми длинами полуосей, т. е. круговым сечениям. Из стереометрии известно, что любой эллипсоид в общем случае имеет два круговых сечения, расположенных симметрично относительно его главных осей. На рис. 10.8 показаны эти сечения, которые направлены перпендикулярно осям Ofii и Следовательно, в общем случае кристаллы могут быть двуосными. В частности, при равенстве двух из трех главных значений диэлектрической проницаемости (например, = е, е ) оптическая индикатриса превращается в эллипсоид вращения и кристалл становится [c.256]

На рисунке 292 показана главная оптическая ось линзы О1О2. Линза дает изображение точки А в точке В. Найдите построением хода лучей положение оптического центра линзы и ее главных фокусов. [c.293]

При прохождении через линзу один из всех лучен, выходящих из точки А, попадает в точку В по прямо - без изменения направления распространения. Это луч, проходяишй черсг оптический центр линзы. Следовательно, оптический центр лежит на главной оптической оси 0 02 и на прямой АВ, поэтому точка О пересечения прямой АВ и главной оптической оси 0,0.. н является оптическим центром линзы о (рис. 293). [c.293]

Для нахон дения положения главного фокуса собирающей линзы выберем луч, идущий из точки А параллельно главной оптической оси. Этот луч после преломления в линзе попадает в точку В, как и все остальные лучи, выходящие из точки А. Вместе с тем луч, параллельный главной оптической оси, при выходе из линзы проходит через ее главный фокус, лежащий на главной оптической оси. Следовательно, точка пересечения этого луча с главной оптической осью является главным фокусом линзы. Второй главный фокус расположен на главной оптической оси по другую сторону от оптического центра на таком же расстоянии, как и первым. [c.294]

Линия, соединяющая центры с( )ерических поверхностей, представляет собой ось симметрии центрированной системы и называется главной оптической осью системы. Теория Гаусса устанавливает ряд так называемых кардинальных точек и плоскостей, задание которых полностью описывает все свойства оптической системы и позволяет пользоваться ею, не рассматривая реального хода лучей в системе. [c.294]

Изложенная теория идеальной оптической системы носит совершенно общий характер, т. е. применима к аксиально симметричным системам произвольной конструкции. Система оказывается полностью заданной, если известно взаимное расположение четырех кардинальных точек. Положение этих точек в каждой конкретной системе, разумеется, зависит от ее конструкции (от кривизны преломляющих и отражающих поверхностей, их расположения, показателя преломления и т. п.). Существует несколько методов нахождения кардинальных точек. Один из них состоит в последовательном расчете хода лучей, падающих на систему слева и справа параллельно оси. При этом к каждой преломляющей поверхности применяется (формула (71.2) или (71.3). Сущность другого, более употребительного метода, ясна из следующего. Пусть даны две оптические системы и для них известны фокусные расстояния и положения главных точек, причем обе системы расположены на общей оси на некотором известном расстоянии друг от друга тогда можно вычислить (фокусные расстояния и положения кардинальных точек сложной системы, состоящей из этих систем. Таким образом, если сложная система состоит из двух или больщего числа подсистем с известными кардинальными точками, то производя описанный процесс сложения несколько раз, можно определить параметры системы в целом. [c.300]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...