Кардинальные точки

Плоскости, проходящие через узлы перпендикулярно к оптической оси, называются узловыми плоскостями. Шесть плоскостей (две фокальные, две главные и две узловые) и шесть точек главной оси, им соответствующие (фокусы, главные точки, узлы), называются кардинальными плоскостями и точками. Общее расположение кардинальных точек р1, N 1, Н1, р2, N2, Н2 показано на рис. 12.26. [c.298]

Рис. 12.26. Кардинальные точки и плоскости системы.

ФОКУСНОЕ РАССТОЯНИЕ оптической системы — расстояние от её гл. фокуса до ближайшей к нему гл. точки (см. Кардинальные точки оптической системы). [c.335]

Хроматизм увеличения заключается в том, что поперечные увеличения изображений объекта, формируемых лучами разной длины волны, могут оказаться различными. Это вызвано различием положений гл. плоскостей системы (см. Кардинальные точки оптической системы) для лучей разного цвета, что может иметь место, даже если их фокусы совпадают, но различаются фокусные расстояния. Из-за хроматизма увеличения изображение предмета конечных размеров оказывается окружённым цветной каймой. [c.416]

Глава 7 КАРДИНАЛЬНЫЕ ТОЧКИ И ГЛАВНЫЕ ЛУЧИ В ГОЛОГРАФИИ [c.257]

Глава 7. Кардинальные точки и главные лучи в голографии [c.260]

КАРДИНАЛЬНЫЕ ТОЧКИ ГОЛОГРАММЫ [c.264]

В голографии кардинальные точки можно определить совершенно аналогично кардинальным точкам линз, а именно фокусу и узловой точке. Однако при этом выясняется, что фокусы голограмм располагаются вне оси и что они не одни и те же для различных точек объекта и восстановленного изображения. Только в частном случае, когда первичная ось R0 (для типов I и II) или вторичная ось RV (для типов IV и V) перпендикулярна голограмме, фокусы одинаковы для всех точек восстановленного изображения (изображение типа I или II) или для каждой точки объекта (изображение типа IV [c.264]

Кардинальные точки голограммы [c.265]

В случае изображений типов 1, II и IV узловые точки совпадают с первичной V и вторичной V" вершинами голограммы, что соответствует представлению голограммы как линзы, но узловая точка для изображения типа V расположена на вторичной оси R , причем расстояние от изображения до вторичной вершины V" равно удвоенному фокусному расстоянию. Это свойственно больше зеркалу, чем линзе, и является причиной некоторых особенностей сопряженного изображения, которые мы подробно обсудим в разд. 7.5.2. Рассматриваемые таким образом голограммы должны иметь свойства, аналогичные во всем линзам, за исключением одного главная ось не является перпендикулярной плоскости голограммы — это то, за что приходится расплачиваться, если кардинальные точки не должны быть различными для разных меридиональных плоскостей. [c.266]

В итоге рассмотрим кардинальные точки для различных типов голограмм. [c.266]

Для получения изображений по типу I главной осью является первичная ось R0, узловые точки совпадают с первичной вершиной, а фокусы Fp и Fp располагаются по обе стороны от голограммы на главной оси на расстоянии от вершины V, определяемом из табл. 2. Эти кардинальные точки показаны на рис. 5. [c.266]

Рис. 5. Кардинальные точки голограммы и связанные с ними лучи (при получении изображений по типу I и II).

Опираясь на приведенные выше свойства кардинальных точек, можно ввести в рассмотрение главные лучи, свойства которых идентичны тем, которые обычно приписывают линзам и зеркалам. В дополнение к приведенным в 7.3 мы имеем следуюш,ие лучи [c.267]

Кардинальные точки голограммы. ......................264 [c.372]

Кардинальные точки 264—267 Качество изображения 453 [c.731]

Фокусы р1 ч р2 ч точки пересечения главных плоскостей Я и Я2 с оптической осью называются кардинальными точками оптической системы. Их положение полностью определяет преобразование любого параксиального луча оптической системой. Если оно известно, можно построить выходящий из системы луч, не рассматривая реального хода лучей в системе. Для удобства нахождения кардинальных точек по известным элементам матрицы М оптической системы полученные выше результаты сведены в таблицу. [c.341]

Как можно найти преобразование параксиального луча в оптической системе, если известно положение ее кардинальных точек [c.347]

Зная координаты двух главных точек и двух фокусов, можно построить изображение любого предмета, даваемое линзой. Эти четыре характеристики (кардинальные точки линзы) однозначно определяют оптические свойства аксиально-симметрич-иой линзы в гауссовом приближении. [c.20]

Наиболее важное следствие введения электронно-оптического показателя преломления заключается в возможности непосредственного применения геометрической оптики к движению пучков заряженных частиц в электромагнитных полях. Можно говорить о фокусировке пучков заряженных частиц полями, подобно тому как говорят о фокусировке световых лучей оптическими линзами. Можно построить электростатические и магнитные линзы и ввести для них кардинальные точки, указанные в разд. 1.4.2. Хотя такого рода линзы физически отличаются от оптических линз, основные принципы их действия остаются теми же. Наиболее важное практическое различие заключается в том, что в электронных и ионных линзах показатель преломления изменяется непрерывно, в то время как в собственно оптических линзах показатель преломления почти всегда изменяется дискретно. Вследствие этого практически любое распределение полей может представлять собой электронный и ионный оптический элемент. Более того, зависимость показателя преломления от направления движения частиц в световой оптике отсутствует. Таким образом, возможности электронной и ионной оптики значительно богаче. [c.41]

Рис. 4.10. Кардинальные точки и плоскости оптической системы.

Рис. 4.12. Положение кардинальных точек при преломлении на поверхности вращения.

Рис. 4.13. Положение кардинальных точек при отражении от поверхности вращения

Линия, соединяющая центры с( )ерических поверхностей, представляет собой ось симметрии центрированной системы и называется главной оптической осью системы. Теория Гаусса устанавливает ряд так называемых кардинальных точек и плоскостей, задание которых полностью описывает все свойства оптической системы и позволяет пользоваться ею, не рассматривая реального хода лучей в системе. [c.294]

Изложенная теория идеальной оптической системы носит совершенно общий характер, т. е. применима к аксиально симметричным системам произвольной конструкции. Система оказывается полностью заданной, если известно взаимное расположение четырех кардинальных точек. Положение этих точек в каждой конкретной системе, разумеется, зависит от ее конструкции (от кривизны преломляющих и отражающих поверхностей, их расположения, показателя преломления и т. п.). Существует несколько методов нахождения кардинальных точек. Один из них состоит в последовательном расчете хода лучей, падающих на систему слева и справа параллельно оси. При этом к каждой преломляющей поверхности применяется (формула (71.2) или (71.3). Сущность другого, более употребительного метода, ясна из следующего. Пусть даны две оптические системы и для них известны фокусные расстояния и положения главных точек, причем обе системы расположены на общей оси на некотором известном расстоянии друг от друга тогда можно вычислить (фокусные расстояния и положения кардинальных точек сложной системы, состоящей из этих систем. Таким образом, если сложная система состоит из двух или больщего числа подсистем с известными кардинальными точками, то производя описанный процесс сложения несколько раз, можно определить параметры системы в целом. [c.300]

Макс. соответствие изображения объекту достигается, когда каждая его точка изображается точкой. Иными словами, после всех преломлений и отражений в оптич. системе лучи, испущенные светящейся точкой, должны пересечься в одной точке. Одпако это возможно не при любом расположении объекта относительно системы. Напр., системы, обладающие осью симметрии [оптической осью), дают точечные И. о. лишь тех то-аек, к-рые находятся на небольшом удалении от оси, в т. и. параксиальной области. Применение законов геометрической onmuKit позволяет определить положение И. о. любой точки из параксиальной области для этого достаточно знать, где расположены кардинальные точки оптической системы. [c.113]

Ф = п Ц = n/f f ж f — заднее и переднее фокусные расстояния системы (см. Кардинальные точки оптической системы). Для системы, находящейся в воздухе (п = п = 1), ф = ijf. О, с. измеряется в диоптриях (м" ), она положительна для собираю1цих систем и отрицательна для рассеивающих. [c.442]

Глава 7, Кардинальные точки и главные лучи в голографии (А. Арсено). 257 [c.372]

Пучок лучей, параллельный оси, по прохождении через систему собирается в некоторую точку на оси. Имеются две такие точки, соответственно прохождению лучей в двух противоположных % направлениях. Эти точки называются главными фокусами системы. Плоскость, перпендикулярная оси системы и проходящая через главный фокус системы, называется главной фокальной плоскостью. В ней лежат все изображения, даваемые параллельными пучками, идущими наклонно к оси. 4) Имеются две точки с таким свойством, что всякий луч, входящий в систему через одну из этих точек под заданным углом к оси, выходит через другую под тем же углом. Эти точки называются узловыми точками системы. Главные и узловые точки и главные фокусы называются кардинальными точками системы их положение опреде гяется элементами системы (радиусами кривизны) поверхностей, показателями преломления сред, через крторые проходит свет, и расстояниями между поверхностями. В том случае когда показатель преломления среды с обеих сторон системы одинаковый, узловые точки совпадают с главными. [c.71]

ФОКАЛЬНЫЕ ТОЧКИ (фокусы) — две основные точки всякой оптнч. системы если точечной источник света помещен в одпой из них, то из системы выходит па])аллельный пучок лучей, и, наоборот, если на систему падает параллельный пучок лучей, то он сходится в одной из этих точек (см. Кардинальные точки оптичеекои системы). Ф. т. в пространстве изображений, илп задний фокус системы, есть изоб11аже-ние бесконечно удаленной точки в пространстве предметов, т. с. параллельный пучок, падающий на систему, сходится в заднем фокусе. Ф. т. в пространстве предметов, или передний фокус, обладает тем свойством, что изображение этой точки получается в бесконечно удаленной точке па оси системы. В собирающих оптич. системах задний фокус лежит по другую сторону от входящего луча, в рассеивающих системах — со стороны входящего пучка. Соответственно гному в первом случае в заднем фокусе пересекаются сами лучи и фокус является действительным, а во втором случае в заднем фокусе пересекаются продолжения лучей II фокус является мнимым. См. также Геометри-ческа.ч оптика. [c.326]

ФОКУСНОЕ РАССТОЯНИЕ — расстояние от главной точки оптич. системы до соответствующего ей фокуса (см. Кардинальные точки оптической системы, Фокальные точки). В зависимости от того, принадлежат ли фокус и главная точка пространству иредме-тов или пространству изображений, различают переднее Ф. р. / и заднее Ф. р. f. Если показатель преломления среды в пространстве предметов п, а в пространство изображений п, то / /н = fjn. Если но обе стороны онтич. системы находится одна и та же среда и п = г, то / = /. Ф. р. — важная характеристика оптич. системы, от к-рой зависят уве.пичение системы, светосила и др, [c.330]

Кардинальные точки линзы. Фокусы Р и fРасстояния от предмета и изображения до фокусов вычисляются по уравнению фокусных расстояний (уравнению Ньютона). [c.196]

Рис. 4.14. Кардинальные точки коибинирован-ной системы (толстая линза).

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...