Л рубиновый

Как только плазменная частота — возрастет до величины оптической частоты, плазма начнет отражать излучение и свет перестанет в нее проникать. Это соответствует так называемой критической плотности электронов Мс. Для рубинового лазера Л с=2,4-10 см . При расширении плазмы плотность ее быстро падает ниже критической. [c.103]

Рассмотрим основной пучок, полученный от рубинового лазера (Л = 6943 А), и кристалл KDP. Экстраполируя данные из [c.563]

При низких напряженностях поля или низких плотностях фотонных потоков, характерных для обычных некогерентных источников света, диэлектрическая проницаемость, или показатель преломления большинства диэлектриков, почти постоянна и не зависит от напряженности поля. При очень высоких л е напряженностях поля или плотностях фотонных потоков, которые можно получить при помощи лазеров большой мощности, картина меняется и в поляризуемости среды приходится учитывать члены более высоких порядков. Возникающие при этом нелинейные эффекты вызвали живой интерес и большую активность ученых — теоретиков и экспериментаторов, и число публикаций по Данному вопросу возрастает колоссальными темпами [116— 120]. Исследования таких эффектов быстро прошли путь от первого слабого обнаружения второй гармоники рубинового лазера в 1961 г. до весьма эффективного (10—30%) преобразования в частоты второй гармоники, обнаружения третьих гармоник и постоянной составляющей (оптическое выпрямление), вынужденного комбинационного рассеяния и создания лазеров на основе целого ряда многочастотных параметрических эффектов [121]. [c.130]

Для металлов основной вклад в поляризуемость в инфракрасном диапазоне дают свободные носители заряда, в видимом и ультрафиолетовом диапазонах заметным становится также вклад связанных электронов. Экспериментальные данные по температурным зависимостям показателей преломления металлов практически отсутствуют. Причина заключается в том, что для металлов измерить можно только коэффициент отражения, а затем по измеренному Н необходимо определить два параметра (действительную и мнимую части комплексного показателя преломления), которые сравнимы по величине. Это трудная задача. В табл. 3.4 приведены рассчитанные значения комплексного показателя преломления (для линии Л = 0,69 мкм рубинового лазера и Л = 1,06 мкм для лазера на неодимовом стекле или УАО К(1 " ") для некоторых металлов при температурах 300-Ь 1000 К. Данные носят качественный характер. [c.81]

I — ИСТОЧНИК электрического питания 2— конденсатор 3 —ксеноновая лампа накачки 4 — рубиновый стержень 5 — отражающая поверхность цилиндра 6—фокусирующая оптическая Л шза 7 — обрабатываемая деталь. [c.453]

Более точным испытанием меди является изготовление микрошлифов, позволяющих хорошо обнаруживать включения закиси меди, задерживающей рост кристаллов, а также оценивать размер зерна. При освещении поляризованным светом частички закиси меди приобретают характерный рубиново - красный цвет. Рекомендуется Л. 16] следующий способ приготовления микрошлифов. [c.257]

На рис. VII. 6, а показано, как может изменяться площадь пятна при изменении отношения фокальной длины фокусирующей линзы к диаметру отверстия для выхода луча лазера, когда применяется лазер с рубиновым стержнем при Л = 6943 A. [c.446]

На рис. 7.14 представлены результаты измерений Л (Я, I) в линии 694,38 нм Н2О для различных поляризаций излучения рубинового лазера. Для линейно-поляризованного излучения вновь получено совпадение результатов с предыдущими. Для излучения, поляризованного по кругу, оказалось (рис. 7.16), что величина [c.182]

В рассмотренном выше примере с рубиновым лазером в непрерывном режиме Л = 0,05 и г]о = 2,2 для оптимального коэффициента пропускания выходного зеркала имеем [c.22]

Характерные значения Дсо и т для некоторых лазеров приведены в 3.1. Напомним, что для рубинового лазера имеем Дсо 10 с- , т 10 , а для неодимового лазера Дсо 10 с" , т Л 10. Эти данные показывают, что при синхронизации продольных мод в рассматриваемых лазерах можно в принципе реализовать световые импульсы длительностью 10 —10 не. [c.379]

Оптич. накачку осуществляют лазерами эксимерный лазер, газовые лазеры на N3, на парах Си, твердотельные лазеры) и газоразрядными импульсными лампами. В случае импульсной лазерной накачки Л. н. к. излучает одиночные или периодически повторяющиеся импульсы длительностью от 1—2 до десятков не при кпд от единиц до неск. десятков % и мощности излучения, достигающей сотен МВт, Спектр излучения смещён в длинноволновую сторону относительно лазера накачки (рис. 1,6) и генерация при смене красителя может быть получена на любой длине волны X от 322 нм до 1260 нм. Наиболее широкую область перестройки спектра даёт накачка рубиновым лазером (осн. волна Х=694 нм и вторая оптическая гармоника X = = 347 нм). [c.342]

Отношение энергии лазерного импульса к электрич. энергии питания лампы накачки—кпд рубинового Т. л. мал (неск. %) вследствие потерь На [c.739]

Л., предрасположенными к режимам пульсаций, являются рубиновый, неодимовый, YAG-лазер (см. Твердотельный лааер), газовый йодный лазер, Oj-ла,зер (см. Газоразрядные лазеры), полупроводниковые ла 1еры. Модуляция параметров в них может приводить к возиикповеиию и хаотич. пульсаций мощности, к-рыи в фа.ю ом пространстве соответствует сложный набор траекторий, наз. странным аттрактором. [c.548]

Твердотельные лазеры на люминесцирующих средах Л. на стёклах, активированных Nd, УЛО-лазерьг, рубиновые лазеры) накачка оптическая. Применение лазерная спектроскопия, нелинейная оптика, лазерная технология (сварка, закалка, упрочнение поверхности). Лазерные стёкла применяются в мощ1тых установках для лазерного термоядерного синтеза (ЛТС). [c.551]

Рис. 2. Пороговые интенсивности для пробоя инертных (о) и молекулярных (б) газов. Сплошные линии — неодимовый лазер (Х. = 10в0 нм), фокусное пятно — эллипс с осями (13Х 3,4)-10- см. т=40 нс. Штриховые линии—рубиновый лазер (Л,=6Э4 нм), оси эллипса— (4,3 X 3,1) Ю см, X— = 40кс.

В качестве характерного примера на рис. 5.24 приведены зависимости М(t) и q t), полученные путем численного расчета для трехуровневого лазера, такого, как рубиновый лазер. При расчетах использовались следующие начальные условия Л/(0) = = —Nt и 9(0) =qt, где —некоторое небольшое число фотонов, необходимое лишь для того, чтобы возникла генерация. Следует заметить, что зависимость, аналогичную показанной на этом рисунке, будет также проявлять и четырехуровневый лазер, такой, как Nd YAG, за исключением того, что в данном случае (0) =0. Таким образом, если на рис. 5.24 начало временной оси совместить с точкой t = 2 мкс, то кривые на этом рисунке будут также представлять и четырехуровневый лазер. Укажем теперь на некоторые особенности кривых, представленных на рис. 5.24 1) число фотонов q t) в резонаторе описывается регулярной последовательностью уменьшающихся по амплитуде пиков (пичков) с временным интервалом между ними, равным нескольким микросекундам выходное излучение будет вести себя аналогичным образом такую генерацию обычно называют режимом регулярных пичков 2) инверсия населенностей N t) осциллирует относительно стационарного значения No, 3) в соответствии с выражениями (5.29а) и (5.296) для четырехуровневого лазера или (5.38) и (5.41) для трехуровневого лазера как N t), так q t) и конечном счете достигают своих стационарных значений. Осциллирующий характер кривых N t) и q t) объясняется тем, что, после того как изменилась инверсия населенностей, число фотонов изменяется не сразу, а с некоторой задержкой. Таким образом, когда N t) проходит впервые через значение Nq (на рисунке это соответствует 4 мкс), достигается пороговое условие и лазер может начать генерировать. При этом в течение некоторого времени [c.279]

Экспериментальные исследования по нестационарной самофокусировке выполнены в работах [39, 40]. Опыты проводились с импульсами длительностью 10 не излучения рубинового лазера. В качестве нелинейной среды использовались жидкие кристаллы МВВА [391 и ЕВВА [40], что позволило авторам [40] с помощью изменения температуры кристалла менять время т л в широком диапазоне отношение То/т л изменялось от 0,21 до 11,3. Режим самофокусировки таким образом варьировался от нестационарного до квазистатического. Полученные результаты эксперимента согласуются с изложенными теоретическими представлениями. [c.91]

Для значений хо = 0,4, v = 0,l и апор = 0,5 получим из (7.66) оо = 0,0035, чему соответствует А/(л 20. Тогда максимальная интенсивность излучения вне резонатора при коэффициенте пропускания выходного зеркала 10 % равна для рубинового лазера (/iVbv)/i( MaK ) =6-10 Вт-см 2 и 1Q4 Вт-см-2 —ДЛЯ ла-зера на стекле с неодимом. [c.255]

Один из простейших способов качественной оценки меры плотности выходной энергии лазера — подставить под выходной пучок материал, который может повреждаться. Широкое применение для рубиновых лазеров и лазеров на основе нашла обычная копировальная бумага (рабочим слоем к лазерному пучку) и экспонированная пленка Polaroid (эмульсией к лазерному пучку). На копировальной бумаге остаются заметные следы при плотностях входной энергии порядка 1 дж см . Пленка Polaroid дает в месте попадания излучения л елто-коричне-вое пятно. В некоторых эмульсиях в области повреждения образуется пленка серебра. [c.140]

Сущность явления самофокусировки проще всего понять, рас-сматривая входящий в однородную среду пучок с одинаковой по всему сечению амплитудой (рис. 10.1). Тогда в среде под воздействием пучка образуется как бы стержень из вещества с более высоким (при П2>0) коэффициентом преломления. Лучи, распространяющиеся внутри такого стержня под небольшим углом к его оси, испытывают полное отражение. Предельный угол луча с осью пучка 00, при котором происходит полное отражение, определяется соотношением (по+0о=по- При малых значениях этого угла os 00 1 — 0о/2, поэтому 0о л 2п2 о/по. Наклоненные к оси пучка лучи возникают в результате дифракции при ограничении диафрагмой его поперечных размеров, причем максимальный угол отклонения 0д ф по порядку величины равен к/а=ко/(поа), где а — поперечный размер пучка, Я,о — длина волны в вакууме. При 0д ф > >00 пучок света по мере распространения расширяется из-за дифракции, но это происходит медленнее, чем в линейной среде. При 4иф = 0о полное отражение полностью компенсирует дифракцию и площадь сечения пучка остается неизменной, т. е. пучок создает в среде своеобразный световод, в котором свет распространяется без дифракционной расходимости. Такой режим называется само-канализацией светового пучка. Приравнивая выражения для и 00, находим пороговое значение амплитуды Еотт = /(2поП2а ). Отсюда по известному значению пг для данной нелинейной среды можно оценить минимальную мощность светового пучка, необходимую для наблюдения этого явления. В случае сероуглерода и рубинового лазера (Я,о=694,3 нм) Ртш 20кВт. Для некоторых сортов стекла Ртш 1 Вт, что позволяет наблюдать явление даже в малоинтенсивных пучках лазеров непрерывного действия. [c.486]

Зависимость коэффициента поглощения / 12 п коэффициента вынужденного испус], пння В21 квантов излучения рубинового лазера (Й(ода Л 1,8 эВ), рассчитанных на один атом аргона н один электрон, от энергии г электронов [1] [c.264]

Л(о)1 — (Ог)- Эффект вынужденного комбинационного рассеяния был открыт Вудбери и др. 28]. Они обнаружили, что при определенных условиях рубиновый лагер, [c.54]

Таким образом, речь шла уже о мощных генераторах на длинах волн (вторая гармоника излучения рубинового лазера) и Л = 5300 А (вторая гармоника излучения лазера на неодимовом стекле). Заметим, что последний и по сей день широко используется на практике его усовершенствованию посвя- [c.5]

На рис. 4.16 представлена схема пятиракурсного продольного -оптического томографа. Для стационарных объектов в качестве источника 1 используется непрерывный лазер, для динамических объектов — импульсный рубиновый лазер. Частично прозрачное зеркало 2 делит излучение источника на предметный и опорный пучки, причем последний, пройдя через линию задержки 3, оборачивающее зеркало 4 и расширитель 5, попадает на регистратор 19. Предметный пучок после расширителя 6 и зеркала 7 попадает на объект 8 под углом первого ракурса фь а после зеркал 9 и 10 — под углом второго ракурса фг. Направления ракурсов выбраны симметрично относительно оси л ( ф] = ф2 ), что позволяет при переходе от первого ко второму ракурсу не выполнять операцию растяжения. Между зеркалами 11 и 13 размещается цилиндрический расширитель 12, состоящий из двух цилиндрических линз и выполняющий операцию растяжения между вторым и третьим ракурсом. После третьего и четвертого ракурсов ( фз = ф4 ) излучение попадает на второй цилиндрический расширитель 18, производящий операцию растяжения перед пятым ракурсом. Направление последнего, пятого, ракурса определяет ориентацию визуализируемого сечения. На схеме визуализируемое сечение находится в плоскости хОг. Совмещение центров проекций достигается юстировкой зеркал 7, 9 11, 13—17, проводимой таким образом, что оптические оси всех пяти зондирующих пучков пересекаются в одной точке. [c.144]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...