Волны симметричные

Таким образом, освещение голограммы только опорной волной приводит к появлению как предметной, так и паразитной волны, симметричной исходной. Ее возникновение связано с тем, что на обычной голограмме никак не фиксируется направление записываемой волны голограмма не изменится, если эта волна распространяется в противоположном направлении. Заметим, что объемные голограммы этим недостатком не обладают. [c.357]

Кривые на рис. 3, 4 соответствуют различным типам (модам) волн. Симметричные S и антисимметричные а моды отличаются симметричным и антисимметричным движениями частиц относительно оси пластины или стержня (рис. 5). [c.191]

Явление геометрической дисперсии хорошо изучено для случая вытянутых тел, таких, как стержни или слои. Пример распространения гармонической волны в слое рассматривается в приложении Б. Частотное уравнение Рэлея — Ламба для слоя показывает, что можно получить из элементарных теорий, а именно что при малых значениях волнового числа фазовая скорость продольных гармонических волн (симметричных) с изменением этого числа меняется очень мало, в то время как фазовая скорость поперечных гармонических волн (антисимметричных) зависит от волнового числа линейным образом. На малых расстояниях направленно армированный композит в основном работает как система волноводов, и поэтому можно ожидать, что распространение в нем гармонических волн, в особенности поперечных (по отношению к направлению армирующих элементов), сопровождается дисперсией. [c.357]

Если л/2я—частота волн, симметричных относительно начала координат внутри твердой сферической оболочки радиуса а, то показать, что имеет место равенство [c.426]

Если на месте входа в кристалл вращающиеся электрические векторы Со правой и левой волны симметричны по отношению к плоскости колебаний пучка лучей, пропущенных поляризатором (плоскость 1—1, рис. IV. 13, а), то в какой-либо точке внутри кристалла взаимная ориентация этих векторов будет симметрична уже относительно другой плоскости 2—2, повернутой на угол г[з относительно плоскости 1—1, из-за неодинаковости углов и ф . [c.202]

Непосредственно из (7) видно, что (и, р)-диаграмма ударных волн симметрична относительно прямой и = ио- Дифференцирование уравнения (7) один и два раза дает соотношения [c.170]

Этому соответствуют волны, симметричные относительно оси г [c.136]

Начнем с волн симметричного типа. Граничные условия найдем, подставляя (146.2) в (141.13) и полагая z = h [c.473]

Особенно интересна нулевая волна, т. е. волна, распространяющаяся при любой частоте (критическая частота— нуль). Напомним, что в жидком волноводе со свободными стенками такой волны нет, в твердом же волноводе есть две такие волны (симметричная и антисимметричная). Будем следить за симметричной нулевой волной, начиная с очень малых частот, когда величины и можно считать малыми по сравнению с единицей. Из (146.2) следует, в частности, что при этом распределение продольных смещений по сечению постоянно с точностью до квадрата этих малых величин. В дисперсионном уравнении можно положить приближенно (с той же точностью) tg = к и tg к = Тогда (146.5) примет вид [c.474]

Мы пользуемся рядом членов, содержащих только косинусы, потому что функция, изображающая параллельные волны, симметрична относительно ср изменение знака 9 не меняет значения экспоненциальной функции. Ряд, выражающий круговые волны, является в отношении зависимости от 9 рядом Фурье, и потому обычным методом, указанным в 9, мы получим [c.216]

Мы можем выразить радиальную скорость через давление посредством выражений (25,2) и (25.5). Ограничиваясь волнами, симметричными относительно оси, мы запишем выражения для давления, для скорости частиц и граничные условия в следующей форме [c.336]

Предположим, что поток тяжелой жидкости течет по твердому дну, представляющему собой периодическую кривую данного периода X. Допустим, далее, что эта кривая обладает в пределах периода вертикальной осью симметрии, проходящей через высшую точку кривой. При движении такого потока на его свободной поверхности будут образовываться установившиеся волны, симметричные относительно оси симметрии кривой, представляющей дно. Составим интегральное уравнение для определения этих волн, обладающих конечной амплитудой. Такое уравнение можно составить, повторяя в значительной мере все рассуждения предыдущего параграфа. [c.717]

Далее, в изложении А. И. Некрасова предполагалось с самого начала, что волны симметричны относительно вертикали гребня. Леви-Чивита не делает этого предположения, а выводит его из получающегося решения. [c.720]

Формулы (28) показывают, что волна симметрична относительно вертикали своего гребня это свойство может быть установлено также и из полных рядов (12), решающих задачу в точной форме. Все предыдущие формулы дают, как частный случай, теорию волн конечной амплитуды на поверхности потенциального потока. [c.745]

Для волн, симметричных относительно начала координат, имеем ф = ф (й, О где -К — расстояние от центра (начала координат). Волновое уравнение сводится к следующему [c.211]

Решение имеет конечное значение для всех расстояний за исключением Г —О и предполагает симметричное распространение волн (симметричное поле) ОТносительно, полярной оси.. [c.366]

У волновых передач количество волн деформации гибкого звена зависит от конструкции генератора и может быть любым целым числом. Одноволновая передача имеет генератор волн, выполненный в виде эксцентричного кулачка, и реакция от гибкого звена полностью передается на опоры вала генератора. При я 2 кулачки имеют симметричную форму, и реакции от гибкого звена взаимно уравновешиваются. [c.351]

Так как выражение (6.13), определяющее /, является симметричным относительно R и г , то очевидно, что точечный источник, находящийся в точке В, производил бы в точке S такое же действие, какое в точке В производит аналогичный точечный источник, расположенный в точке S. Это заключение иногда называют теоремой обратимости (взаимности) Гельмгольца. Рассмотрим случай плоской волны, т, е. когда R ао. Тогда [c.124]

Мы получили схему трех независимых уравнений для определения трех искомых величин а, р, у. Следовательно, при заданных di и 2 для излучения любой длины волны можно вычислить углы а, Р, у, характеризующие направление дифрагировавшего луча для максимумов того или иного порядка. Если в каждой решетке число щелей N и N2 достаточно велико, то максимумы будут очень острыми и практически вся световая энергия пойдет только по этим разрешенным направ.чениям. На удаленном экране, расположенном за системой из двух скрещенных решеток, получится дифракционная картина, представляющая собой четкие симметрично расположенные световые пятна. [c.345]

Общие законы волнового движения относятся в одинаковой степени как к продольным, так и к поперечным волнам. Поэтому очень многие явления имеют место для тех и других волн. В одном отнощении, однако, поперечные волны отличаются важной особенностью. Продольные колебания симметричны относительно линии распространения, т. е. действие их на любой воспринимающий прибор не изменяется, если сам прибор будет поворачиваться вокруг направления распространения. При поперечных же волнах действия волн на прибор различны и зависят от того, в какой плоскости, проходящей через линию распространения, происходит поперечное колебание. На рис. 2.7 показаны некоторые из возможных направлений колебаний для поперечной волны, идущей от чертежа к наблюдателю. [c.42]

Нетрудно показать, что доказанное Френелем двойное преломление активных веществ для циркулярно-поляризованного света объясняет явление вращения плоскости поляризации. Действительно, плоскополяризо-ванный свет можно представить себе как совокупность рц . двух циркулярно-поляризованных волн, правой и левой, с одинаковыми периодами и амплитудами. Пусть в месте входа в слой вращающего вещества совокупность право- и левополяризованного света эквивалентна плоскополяризованному свету с колебаниями по АА (рис. 30.6, а), т. е. вращающиеся электрические векторы правой и левой волн симметричны по отношению к плоскости АА. Рассмотрим, какова будет взаимная ориентация этих векторов в любой точке среды (см. рис. 30.6, б). Предположим для определенности, что Так как левая волна распростра- [c.615]

Линейно поляризованный свет можно представить как совокупность двух волн, поляризованных по правому и левому кругам, с одинаковыми периодами и амплитудами. Пусть в месте входа в слой оптически активного вещества совокупность волн, поляризованных по правому и левому кругам, эквивалентна линейно поляризованному свету с колебаниями по направлению АА (рис. 20.2, а), т. е. вращающиеся электрические векторы правой и левой волн симметричны по отношению к плоскости АА. Рассмотрим, какова будет взаимная ориентация этих векторов в любой точке среды. Предположим, что Ппр>Плеп, тогда ДО какой-либо точки среды в определенный момент времени волна, поляризованная по левому кругу, дойдет с некоторым отставанием по фазе по отношению к волне, поляризованной по правому кругу. В рассматриваемой точке электрический вектор волны, поляризованной по правому кругу, будет повернут впра- [c.73]

При дальнейшем увеличении угла падения плоскость поляризации поворачивается в том же направлении, а при скользящем падении плоскость колебаний отраженной волны симметрична плоскости колебаний падающей ролны относительно плоскости, перпендикулярной плоскости падения. [c.38]

Введем цилиндрическую систему координат г, ф, г и будем считать, что бесконечно тонкая стенка трубы находится при г=а, г> 0. Рассмотрим прежде всего случай, когда в такой по-лубесконечной цилиндрической трубе в направлении отрицательной оси г (к открытому концу) распространяется одна какая-нибудь волна. Беря зависимость от времени в форме е " и ограничиваясь сначала для простоты волнами, симметричными относительно ф, мы должны решать волновое уравнение [c.92]

Механизм поворота плоскости поляризации можно наглядно представить следующим образом. Разложим вектор падающего линейно поляризованного света на право- и левоциркулярно поляризованные компоненты (с одинаковыми периодами и амплитудами). Пусть на входе в слой оптически активного вещества эта совокупность волн эквивалентна линейно поляризованному свету с колебаниями по направлению АА (рис. 2.5.12, а), т. е. вращающиеся электрические вектора правой и левой волн симметричны по отношению к плоскости АА. Рассмотрим, какой будет ориентация этих векторов после прохождения пути / в веществе. Примем, что до рассматриваемой точки среды в определенный момент времени волна, циркулярно поляризованная влево, дойдет с некоторым отставанием по фазе по отношению к волне циркулярно поляризованной вправо. В рассматриваемой точке электрический вектор волны, циркулярно поляризованной вправо, будет повернут вправо на больший угол по сравнению с электрическим вектором левоциркулярно поляризованной волны (рис. 2.5.12,6). [c.96]

Наиболее интересный случай отражения имеет место, когда форма поверхности такова, что дает концентрацию лучей в определенной точке (Р). Если звук первоначально исходит из простого источника в Q и если поверхность является эллипсоидом вращения с фокусами в Р и Q, то концентрация полная, и колебание, отраженное от каждого элемента поверхности, по приходе в Р находится в одинаковой фазе. Если Q находится на бесконечно большом расстоянии, так что падающие волны плоские, то поверхность оказывается параболоидом, имеющим фок х в Р и ось, параллельную падающим лучам. Не нужно, однако, думать, что симметричная волна, расходящаяся из Q, превращается в результате отражения от поверхности эллипсоида в сферическую волну, симметрично сходящуюся к Р действительно, легко вилеть, что интенсивность сходяще(1ся волны должна бьггь различной в различных направлениях, Тем не менее, когда длина волны очень мала в сравнении с радиусом, различные части сходящейся волны становятся приблизительно независимыми друг от друга, и на их распространение не влияет существенным образом отсутствие идеальной симметрии. [c.128]

Перед каждым из этих чисел следует брать двойной знак. Знак минус отвечает волнам, идущим в ваправлении к —оо знак плюс отвечает волнам, идущим к - -оо. Обе системы волн симметричны друг другу относительно оси Оу. В дальнейшем мы рассматриваем вторую систему. [c.292]

Придадим поверхности волны B D нулевое значение функции тока гр (х, у) и допустим, что вертикальной прямой, проходящей через вершину волны С, отвечает нулевое значение потенциала скоростей ф (х, у). При этих предположениях вертикальные линии АВ и DE будут эквипотенциальными линиями со значениями потенциала скоростей, соответственно равными — сК 2 и сК 2, Эти предположения соблюдаются для волн, симметричных относительно вертикальной прямой F, проходящей через верпшну волны. Такие волны мы и будем рассматривать в дальнейшем. [c.746]

Достоинства волновых передач определяются многопарностью зацепления зубьев. К ним относятся большое передаточное число в одной ступени (и до 350, а в специальных передачах — до нескольких десятков и даже сотен тысяч) малая масса и высокая нагрузочная способность при малых габаритах малые нагрузки на валы и опоры вследствие симметричной конструкции высокий к. п. д. (т1Л 0,9) малый шум при работе и др. Недостатки-, ограниченные частоты вращения генератора волн при больших диаметрах колес сложность изготовления гибкого колеса и генератора волн в единичном производстве. При серийном изготовлении волновых передач не возникает особых технологических трудностей и они дешевле планетарных. [c.371]

В рассматриваемых испытаниях распространение акустических волн исследовали как в пустой плети, так и в плети, заполненной водой. В системе АС-6А/М были установлены частотные фильтры на диапазон 10-200 кГц. Генерацию волн напряжения осуществляли с помощью сломов грифеля твердостью 2Н и диаметром 0,5 мм, вставленного в карандаш со специальной насадкой (источник Су-Нилсена). Сломы производили на разных расстояниях от приемников. Импульс акустической эмиссии фиксировал блок регистратора типа РАС-3 А. Согласно теоретическим представлениям, в данной конструкции должны существовать симметричная 502 и асимметричная АО моды, распространяющиеся со скоростями 5,4 и 3,3 мм/мкс соответственно. [c.198]

Для нахождения Ij(P) и I2(P) в (fi.BJil) нужно задаться формой отверстий Р W 2- Пусть эти отверстия в экране А представляют собой две щели одинаковой ширины 6, параллельные щелевому источнику S и расположенные симметрично относительно него. Тогда, используя соотношение (6.36), описывающее распределение освещенности при дифракции плоской волны на щели шириной Ь, имеем [c.310]

Для количественного введения этого важнейплего понятия нужно прежде всего условиться о критерии разрешения, так как, конечно, здесь нельзя базироваться на каких-либо субъективных оценках. Критерий разрешения был введен Рэлеем, предложившим считать две спектральные линии разрешенными в том случае, когда максимум для одной длины волны /.i совпадает с ближайшим минимумом для другой /.2 В этом случае (при равной интенсивности Iq исследуемых симметричных максимумов) [c.318]

Итак, рассмотрим плоское обтекание тела с бесконечно длинным размахом ( крыла ) произвольного, не обязательно симметричного сечения. При этом мы будем интересоваться картиной течения на достаточно больших (по сравнению с размерами) расстояниях от тела. Для удобства изложения мы сначала опишем качественно получающиеся результаты, а затем перейдем к количественному расчету. На рис. 122 АВ и А В — звуковые линии, так что слева от них (вверх по течению) лежит целиком дозвуковая область стрелкой изображено направление натекаю1дего потока (которое мы ниже выбираем в качестве оси л с началом где-либо в районе тела). На некотором расстоянии от линии перехода возникают исходящие от тела ударные волны EF и E F на рис. 122). Оказывается, что все исходящие от тела характери- стики (в области между линией перехода и ударной волной) можно разделить на две группы. Характеристики первой группы достигают звуковой линии, оканчиваясь на ней (или, иначе говоря, отра саясь от нее в виде характеристики, приходящей к телу на рис. 122 изображена одна из таких характеристик). Характеристпкп ке второй группы оканчиваются на ударной [c.625]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...