Дислокации полные

Увлечение ионов и дислокаций. Полная сила F, действующая на отд. ион в металле во внеш. электрич. поле Е, состоит из двух компонент [c.572]

Различают два вида движений дислокаций скольжение, или консервативное движение, и переползание, или неконсервативное движение. При консервативном движении перемещение дислокации происходит в плоскости, в которой находится сама дислокация и ее вектор Бюргерса, который характеризует энергию искажения кристаллической решетки. Эту плоскость называют плоскостью скольжения. В случае скольжения экстраплоскость посредством незначительного смещения перейдет в полную плоскость кристалла, а Б соседнем месте возникнет новая экстраплоскость (рис. 34). Дислокации одинакового знака отталкиваются, а разного знака взаимно притягиваются. Сближение дислокаций разного знака приводит к их взаимному уничтожению. [c.52]

Пластическая деформация - тип деформации, при которой снятие нагрузки с деформируемого образца не вызывает полного восстановления его свойств и геометрических характеристик См, также Упругая деформация. Плотность дислокаций - характеристика текущего состояния материала, определяющая количество дислокаций, присутствующих в нем, на единицу вещества, П.д. имеет размерность [см ], П.д, является управляющим параметром в процессах пластической деформации. [c.152]

Обозначим посредством р (а) линейную плотность дислокаций, распределенных на отрезке а , а ) оси х р (л ) dx есть сумма векторов Бюргерса дислокаций, проходящих через точки интервала dx. Тогда полное напряжение, создаваемое в точке х оси х всеми дислокациями, запишется в виде интеграла [c.169]

Вырежем мысленно из кристалла цилиндрическую трубку радиусом г и образуем вдоль ее оси винтовую дислокацию, разрезав цилиндр и сместив края разреза на расстояние Ь так, как показано на рис. 3.22. В трубке возникает такая упругая деформация, что при обходе контура длиной 2пг полное упругое смещение составляет Ь. Таким образом, средняя упругая деформация равна 6/(2яг) законом Гука, находим среднее напряжение [c.105]

Дефекты упаковки связаны с так называемыми частичными, или неполными, дислокациями. Дислокации, которые были рассмотрены выше, называют совершенными, полными или единичными. Их вектор Бюргерса равен вектору решетки. [c.112]

Дислокация, определенная указанным способом, называется полной. Для определения ее вектора Бюргерса Ь используются [c.238]

Дислокации Бюргерса. Полное решение [c.459]

Полная энергия дислокации получится интегрированием выражения (29) по объему V [c.47]

Разноименные дислокации, лежащие в одной плоскости скольжения, в соответствии с формулой (47) притягиваются и аннигилируют две экстраплоскости сливаются в единую полную атомную плоскость. Если разноименные дислокации находятся в соседних плоскостях скольжения, разделенных межатомным расстоянием (рис. 31,а), то после их сближения образуется цепочка вакансий или межузельных атомов (рис. 31,6), [c.58]

Выше рассмотрены основные типы дислокаций (краевая, винтовая и смешанная) на примере простой кубической решетки. Дислокации в такой решетке, имеющие векторы Бюргерса а<100> или а<110>, или а<111>, единичные (единичной мощности). Эти векторы совпадают с трансляционными векторами решетки, характеризующими тождественную трансляцию, т. е. такой перенос решетки, при котором ее конечное состояние нельзя отличить от начального. Такие дислокации или дислокации п-кратной мощности п — любое целое число) были названы ранее как полные. [c.67]

Рис. 35. Расщепление полной дислокации Ь на две частичные 6i и 6j в плоскости (III) г. ц. к. решетки. Слой плотнейшей упаковки атомов с лунками для слоя В (светлый треугольник) сверху и лунками для слоя С (темный треугольник) снизу от слоя А

СИСТЕМЫ СКОЛЬЖЕНИЯ. Металлы с г. ц. к. решеткой деформируются по плотноупакованным октаэдрическим плоскостям 111 в плотноупакованных направлениях <110>-. Для каждой из четырех различно ориентированных плоскостей 111 (см. стандартный тетраэдр Томпсона, рис. 38,6) имеется три направления <110> с вектором Бюргерса полной дислокации 0,5 а [ПО]. Общее число возможных систем скольжения, которое может принимать участие в скольжении, равно 4-3=12. Случаи, когда плоскостью скольжения является плоскость, отличная от октаэдрической, редки и более вероятны при повышенных температурах. Так, в алюминии скольжение наблюдается по трем плоскостям 100), в каждой из которых два направления <110> являются направлениями скольжения, т. е. прибавляется еще 3-2=6 систем скольжения. При повышенных температурах этой системе скольжения в алюминии принадлежит около 40% линий скольжения. [c.106]

В металлах с о. ц. к. решеткой скольжение почти всегда идет вдоль направления <111>, которое соответствует наименьшему для полной дислокации вектору Бюргерса 0,5а [111]. Наиболее плотноупакованными плоскостями здесь являются плоскости ПО , а плоскость 112 является главной плоскостью дефекта упаковки. В зависимости от энергии образования дефекта упаковки могут проявляться те или иные системы сколь- [c.106]

Одним из объяснений механизма двойникования может служить концепция испущенных или эмиссионных скользяш,их дислокаций. Это полные дислокации, кото- [c.144]

Полная энергия U, необходимая для того, чтобы дислокация перерезала дислокационный лес, является функцией силы Р, которая действует на перерезающую дислокацию в точке пересечения. Число актов перерезания (пересечения) и, следовательно, общая скорость деформирования будут зависеть от температуры по уравнению Аррениуса [c.215]

В закаленной стали при отпуске благодаря развитию диффузионных процессов постепенно устраняются искажения кристаллической решетки, рассасываются дислокации и снимаются внутренние напряжения, вследствие чего устраняется хрупкость, снижается прочность, повышаются пластичность и вязкость. Полное развитие эти процессы получают при 600 —650 °С. [c.36]

Теория дислокаций, объяснившая причину низкой прочности реальных металлов, достигла полного признания, -когда удалось получить бездислокациониые кристаллы, так называемые усы К [c.67]

Дислокации, при приложении небольшого касательного напряжения, легко перемещаются. В этом случае эктраплоскость посредством незначительного смещения перейдет в полную плоскость кристалла, а функции экстраплоскости будут переданы соседней плоскости. Дислокации одинакового знака отталкиваются, а разного знака взаимно притягиваются. Сближение дислокаций разного знака приводит к их взаимному унпчтоженпю (аннигиляции). [c.22]

При достижении очередной критической плотности дислокаций рщ, текучесть материала оказывается достаточной для того, чтобы в нем могло происходить вращение дислокационных и дисклинационных структур (ротационный характер перемещения). При этом снимается пространственная разориентация дисклинаций в клубках и скоплениях и возможно их более полное объединение. Чтобы сохранить пространственную сплошность металл вынужден образовывать периодическую структуру. Это приводит к перестройке структуры металла и формированию ячеистьа или сетчатых структур (рис. 70, в). Границы ячеистой структуры начинают притягивать дислокации, которые продвигаются к ним для взаимного объединения. Толщина границ со временем постепенно увеличивается. Плотность дислокаций на границах увеличивается, тогда как в теле самих ячеек она становится практически равной первоначальной ( 10 -10 см ) Средняя плотность дислокаций в металле на этапе возникновения ячеистой структуры достигает 10 ° [c.110]

Эти оценки имеют общий характер и справедливы по порядку величины для любой (не только винтовой) дислокации. Следует отметить, что фактически значения Ub) обычно не столь велики, так что энергия сердцевины составляет заметйую часть полной энфгий дислокации. [c.156]

Обнаружено три (от поверхности) различные по структуре и фазовому составу зоны. Холодное волочение стали уже при минимальной скорости сопровомсдпется снижением доли перлитных колоний в при поверхностной зоне и некоторым ростом их в центральной, Увеличение скорости волочения сопровождается практически полным исчезновением перлита в приповерхностной зоне. Одновременно с этим су1цественно возрастает доля перлита в центральной зоне образца. Плотность дислокаций наименьшая в первой зоне и достигает максимума в третьей. Также меняется кривизна — кручение решетки. [c.65]

Из (10.27) следует, что энергия образования дислокации пропорциональна квадрату вектора Бюргерса. По этой причине энергетические затраты на образование дислокаций заметно меньше при возникновении дислокаций с малыми векторами Бюргерса. В связи с этим появление дислокации с векторами Бюргерса, равными даже двум трансляциям, малореально. По величине Ь дислокации в кристаллах подразделяются, вообще говоря, на три группы полные (супердислокации), для которых вектор Бюргерса состоит из нескольких трансляций единичные, для которых вектор Бюргерса равен их элементарной трансляции, и неполные [c.241]

В краевых задачах теории упругости границы тела обычно задаются. Однако центр дислокации в кристалле мои<ет перемещаться по нему, подобно тому, как внутренняя граница круга (г=а) может переноситься, тогда как внешняя (г = Ь), остается неподвижной. Если одновременно существуют две дислокации, одна положительная (т. е. с положительным б), а другая отрицательная (т. е. с отрицательным б), то пока их центры раздельны, сущес твует результирующая полная энергия деформации. Если же эти центры совпадают, то обе дислокации аннулируют друг друга. В этом случае не возникают ни напряжения, ни деформации не происходит и изменения энергии. Очевидно, сближение двух центров [c.259]

Из приведенных примеров (см. рис. 17, табл. 4) видно, что вектор Бюргерса Ъ характеризует полную дне-локацию, векторы 64 и меньше параметра решетки и характеризуют частичную дислокацию, а векторы Ьг, Ьг и Й5 кратные и характеризуют супердислокации. [c.33]

Расщепленная винтовая дислокация образуется аналогичным образом, причем имеется полная аналогия со скольжением расщепленной краевой дислокации. Однако расщепление винтовой дислокации на две частичные дислокации Шоккли вносит существенное изменение в эсобенности ее скольжения. Как было отмечено ранее, отличительной особенностью чисто винтовой дислокации [c.71]

Полюсный механизм для металлов с г. ц. к. решеткой можно представить, воспользовавшись возможностью расш,епления полной дислокации Л С на частичную неподвижную дислокацию Франка Аа и двойникующую дислокацию аС (см. развернутый тетраэдр Томпсона) по реакции [c.143]

Увеличение дозы облучения (кривые 3, 4) вызывает полное снятие сжимающих и появление растягивающих напряжений с максимумом на глубине 0,25 мкм. С умен1)1иением глубины слоя растягивающие напряжения уменьшаются, переходя в напряжения сжатия в самых тонких слоях. Приведенные результаты свидетельствуют о том, что ионная имплантация инициирует развитие процессов релаксации остаточных напряжений в тонком поверхностном слое, при этом на глубине 0,25 мкм появляются растягивающие напряжения. Однако при увеличении дозы облучения растягивающие напряжения исчезают, а сжимающие в слое до 1,5 мкм вновь возрастают, достигая примерно исходной величины. Релаксация напряжений связана с пластической деформацией, которая вызывается ионной имплантацией в приповерхностном слое титановых сплавов. Этот вывод согласуется с результатами электронно-микроскопических исследований дислокационных структур а-же-леза, формирующихся в приповерхностном слое при ионной имплантации и в пластически деформированных образцах, показывающих полное тождество таких структур f85]. При этом установлено также увеличение плотности дислокаций с увеличением дозы имплантируемых ионов, что может служить косвенным объяснением увеличения сжимающих напряжении, наблюдав1пегося при исследовании имплантированных образцов титановых сплавов при максимальной дозе облучения. [c.181]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...