Понятие о циркуляции скорости

Понятие о циркуляции скорости введено В. Томсоном, по предложению которого циркуляцией скорости по контуру называют величину, определяемую равенством [c.126]

Для дальнейшего исследования особенностей вихревого и безвихревого течений введем понятие о циркуляции скорости. Циркуляцию скорости Г по замкнутому контуру I определяют выражением (рис. 4.1, а) [c.55]

Наиболее простой и эффективный способ установления свойств вихрей был указан В. Томсоном. Он базируется на использовании понятия о циркуляции скорости ио замкнутому контуру. Основной результат выражается здесь в виде следующей теоремы Томсона. [c.302]

Введем понятие о циркуляции скорости. Циркуляция Г скорости V по некоторому замкнутому контуру Ь определяется выражением [c.142]

Для введения понятия о циркуляции скорости в настоящем пособии используется методика Н.Я.Фабриканта, приведенная в упомянутой выше книге. Несомненным преимуществом ее является то, что в отличие от других она позволяет ввести понятие циркуляции не чисто математически, а исходя из достаточно простых и ясных физических предпосылок. [c.40]

Понятие об интенсивности является весьма важным, но, к сожалению, непосредственное определение этой величины экспериментальным путем связано с непреодолимыми трудностями. Кроме того, если пытаться распространить это понятие на вихри конечных размеров, то по аналогии со средней скоростью пришлось бы вводить понятие о средней угловой скорости, что связано с определенными трудностями чисто математического характера. Поэтому гидромеханика избрала другой путь, заменив это понятие другим, более удобным для целей практики. К рассмотрению этого понятия, называемого циркуляцией скорости, мы и приступим. [c.39]

Широкое применение двухфазных сред в современной технике в химической технологии, в криогенной технике, в газо- и нефтедобыче, в трубопроводном транспорте, в металлургии, в ракетной технике и энергетике (в том числе ядерной) — поставило задачу создания газодинамики таких сред. В газодинамике одним из определяющих понятий является понятие о скорости распространения малых возмущений. На знании скорости звука базируется определение важнейшего критерия газодинамического подобия числа Маха. Поскольку газожидкостная среда характеризуется весьма малой скоростью звука, сопоставимой со скоростями движения газожидкостных потоков в каналах различной геометрии, то значения скорости звука в изучении этих потоков возрастают по сравнению с однофазными потоками. Нередко движение газожидкостных потоков сопровождается нестационарными явлениями, характеризующимися возникновением пульсаций давления, плотности, скорости, температур обеих фаз. Чаще всего эти явления, связанные, например, с возникновением гидравлических ударов, с вибрациями трубопроводов и другого оборудования, нарушением режима циркуляции (опрокидывание циркуляции) и теплообмена, недопустимы или нежелательны. В других случая , возникновение двухфазных течений интенсифицирует теплообмен, повышает эффективность работы некоторых элементов энергетического оборудования и их экономичность. [c.31]

После конструктивного расчета греющей камеры (длины и диаметра труб, проходных сечений трубного и межтрубного пространств, диаметров греющей камеры и обечайки аппарата, перегородок и т. д.) производят расчет циркуляции раствора (см. разд. 3 кн. 3 настоящей серии). Для устранения инкрустации поверхности нагрева скорость раствора на входе в греющие трубы должна быть не менее 2,5 м/с. При многократной циркуляции раствора существует понятие кратности циркуляции Кв., т. е. отношения количества раствора О, кг/ч, циркулирующего в выпарном аппарате, к количеству выпаренной из него влаги W, кг/ч. В выпарных аппаратах кратность циркуляции Хц = 0/ =20- -40. Методика расчета циркуляции описана в [5]. [c.157]

Для характеристики вихревых трубок в аэродинамике используется понятие о напряжении, или интенсивности, вихря. Под напряжением интенсивностью) вихря к понимают произведение угловой скорости на площадь нормального сечения вихревой трубки Fn- Если вектор to во всех точках сечения Fn имеет одно и то же значение, то х= =u>Fn- Напряженность связана с циркуляцией скорости по некоторому контуру. Эта связь устанавливается на основании теоремы Стокса. [c.93]

Вычтем теперь из скоростей и-1 и 1/2 скорость и а,, т.е. и-1 -и 1/2 - I/00- Это действие приводит нас к понятию потока возмущения, т.е. движения, которое возникает в среде из-за того, что в нее внесено инородное тело, т.е., по существу, это реакция потока, обусловленная в рассматриваемом случае тем, что в ней появился крыловой профиль. Установим теперь направление потоков возмущения. Под профилем < и , и он направлен против скорости 1/оо, над профилем - наоборот. В результате появляется циркуляционный поток, направленный по часовой стрелке, как это показано на рис. 5.3. Теперь необходимо охарактеризовать этот поток количественно. Именно с этой целью вводится понятие циркуляции скорости по замкнутому контуру. [c.40]

Уточним вопрос о способе вычисления скоростей, входящих в систему критериев (14.1). Обычно пользуются понятиями приведенных скоростей и скорости циркуляции. Под приведенной скоростью данной фазы понимают отношение ее объемного расхода к площади полного сечения рассматриваемого канала, т. е. приведенная скорость данной компоненты равна [c.165]

Не трудно провести аналогию между циркуляцией скорости и понятием о работе силы на некот ором криволинейном пути (рис. VII.4). [c.123]

Гидродинамика пользуется особым понятием циркуляции, характеризу1сщим эту закрутку. Применительно к колесу лопастных машин (турбин и насосов) под циркуляцией Г разумеется произведение длины окружности t D, на которой в некоторый момент находится частица воды, на окружную слагаю-щу.о D osa скорости этой частицы [c.27]

Доказав теорему о подъемной силе крыла, Н. Е. Жуковский [1.3J инсрпые дал рааьяснение механизма образования подъемной силы. Он показал, что подъемная сила при безотрывном обтекании в стационарном потоке идеальной жидкости возникает благодаря появлению циркуляции скорости по замкнутому контуру, охватьшающему сечение тела. Таким образом был разъяснен и парадокс Эйлера—Даламбера о равенстве нулю реакции потока идеальной несжимаемой жидкости на тело при его установившемся прямолинейном движении. Эта реакция действительно отсутствует, если указанная циркуляция равна 1 улю. И. Е. Жуковский установил возможность изучения несущих свойств крыльев в идеальной среде путем построения неоднозначных потенциальных течений. Важную роль в создании современных вычислительных методов сыграло также введенное им понятие о присоединенных вихрях. [c.11]

Первый пример потенциального движения жидкости привел еще в середине XVIII в. Л. Эйлер. Последующее изучение кинематики сплошной среды, выполненное Коши и Стоксом, привело к появлению понятия вихря и к изучению вихревых течений. Ряд изящных и важных теорем о вихревых линиях и вихревых трубках был опубликован в 1858 г. Г. Гельмгольцем, привлекшим интерес исследователей к вихревым течениям. В этот же период было введено понятие циркуляции скорости и установлена связь циркуляции с потоком вихря. Гельмгольцу, в частности, принадлежит важная кинемати-74 ческая теорема о постоянстве потока вдоль вихревой трубки, из которой следует невозможность обрыва вихревых трубок внутри жидкости. [c.74]

Для того чтобы характеризовать интенсивность непрерывно распределенных вихрей, введем понятие о погонной пиркуляции скорости в данной точке. Представим себе плоский вихревой слой, центры вихрей которого непрерывно распределены вдоль некоторой кривой (фиг. 118). Выделим мысленно элемент дуги этой кривой длиною Д и обозна-чим через АГ циркуляцию скоро- [c.253]

Прежде всего введем понятие о погонной циркуляции у в данной точке произвольной кривой, вдоль которой непрерывно распределены вихри (фиг. 7. 17). Выделим на этой кривой элемент Д5 и обозначнхм через ДГ циркуляцию скорости от вихрей, расположенных на элементе Л5. [c.178]

Понятие потенциального течения, оскованноо на гипотезе идеальной жидкости , неявно использует два независимых топологических предположения линии тока Сплошь заполняют все прост1занство вне тела локально однозначный потенциал скорости однозначно определен во всем пространстве. В то же время не существует никаких математических доводов против корректности течений Н.Е.Жуковского с циркуляцией, течений со следом и многих других топологических типов течений. Очевидно, можно сделать заключение о неполноте теории не- [c.64]

ВИХРЕВЫЕ ТОКИ (токиФуко), токи, возникающие в проводниках, расположенных в вихревом электрич. поле. По закону индукции скорость уменьшения магнитного потока через данную поверхность (м а г-нитный спад) равна электрическому напряжению вдоль контура, ограничивающего эту поверхность (циркуляции вектора напряженности электрич. поля). Т. о. изменение магнитного потока создает вихревое электрич. поле, не имеющее потенциала и характеризуемое замкнутыми силовыми линиями или во всяком случае линиями, не имеющими ни начала ни конца. Поскольку в этом вихревом поле расположены проводники электричества, в них возникает (индуктируется) ток, плотность к-рого j по закону Ома пропорциональна вектору напряженности электрич. поля = = уЕ, где у — удельная проводимость. С этой точки зрения токи, индуктируемые в обмотках трансформаторов и электрич. машин, тоже являются В. т. однако благодаря сравнительно малому сечению применяемых проводов и специальному их расположению индуктируемые в этих проводах токи легко вычисляются и м. б. направлены желательным для эксплоатации образом. Поэтому принято называть В. т. только такие индуктированные токи, к-рые замыкаются в вихревом электрич. поле. Токи, индуктируемые в обмотках алектрич. машин и трансформаторов, выводятся наружу за пределы вихревого электрического поля. Это позволяет сравнительно просто рассчитывать электрич. цепь таких токов, вводя понятие эдс, индуктируемой в той части цепи, к-рая расположена в вихревом поле. Такой упрощенный расчет невозможен при определении В. т. в массивных проводах. Здесь введение эдо вместо рассмотрения вихревого поля только осложнило бы расчет. Поэтому для определе ния В. т. приходится интегрировать диферен циальные ур-ия Максвелла в данной сре де с учетом граничных условий задачи. Там где этот расчет оказывается слишком сложным пользуются эмпирич. ф-лам н и определяют соответствующие коэф-ты опытным путем Возникновение В. т. во многих случаях неже лательно, потому что по закону Джоуля они нагревают проводники. Кроме того они иска жают магнитные поля к по закону Ленца осла бляют в машинах полезный магнитный поток создавая необходимость увеличивать соответствующие ампервитки возбуждения. Изуче ние В. т. тесно связано с изучением вытеснения тока или поверхностного аффекта (см.) в проводниках, так как в массивных телах плотность тока распределяется неравномерно благодаря тому, что энергия электромагнитных волн поглощается по мере проникновения в толщу тела. [c.438]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...