Явление скачка

МПТ-1 для изучения статического трения и явления скачков при трении скольжения скорость трения образцов от [c.254]

Применяя эти критерии для вычисления силы, движущей трещину, и измерения сопротивления разрушению, можно предсказать, будет ли остановлена бегущая трещина в конструкции и где именно. С другой стороны, эти критерии можно использовать для конструирования устройств для остановки трещин или оценки сопротивления разрушению по результатам измерений параметров, контролирующих явление скачок — остановка трещины в лабораторных условиях. Последнее представляется весьма существенным, так как значение Kim необязательно соответствует Ки, трещиностойкости в. начале распространения трещины. [c.44]

Kid от скорости трещины, соответствующей явлению скачок— остановка трещины. Возможные зависимости Кю от скорости трещины показаны на рис. 1. [c.45]

На осциллограмме быстрого испытания (рис. 3,6) видны две кривые кривая нагрузка — смещение, начинающаяся в нижнем левом углу, и кривая нагрузка — время, идущая из нижнего правого угла. Во время этого испытания явления скачок — остановка трещины наблюдались дважды, и в пра [c.206]

Экспериментальное исследование остановки трещин или посредством измерений К а, или на основе некоторой другой схемы анализа требует воспроизведения в лабораторном образце явления скачка трещины с последующей ее остановкой, В рабочих условиях трещина может начать движение в области с малой трещиностойкостью и затем распространяться при увеличении К до тех пор, пока она не остановится в области с повышенной трещиностойкостью. Такую последо- [c.211]

Для определения скорости сжимаемого газа (например, воздуха) при значительной скорости ) необходимо уже учитывать изменение плотности и рассчитывать связь между давлением и скоростью в трубке тока так же, как это было сделано в 105. Формулами (105.5) и (105.7) можно пользоваться для вычисления скорости по давлению, если вместо поставить — давление в критической точке. Но при очень большой скорости потока, близкой к скорости звука в газе, и эти соотношения неверны, так как при этих значениях скорости потока возникает новое явление — скачок скорости и давления перед телом, о котором будет сказано ниже, в 120. [c.366]

Итак, рассматриваемое пе тривиальное решение системы (49) представляет не что иное как переход от сверхзвукового движения к дозвуковому в прямолинейном одномерном, потоке вязкого сжимаемого газа. Нетрудно убедиться в том, что не только числа М, но и температуры, плотности и давления на бесконечности вверх п вниз по течению связаны между собою теми же соотношениями, что в теории прямого скачка уплотнения, изложенной в гл. IV для газа без внутреннего трения. Разница здесь в том, что в идеальном газе скачок уплотнения представлял некоторую нормальную к линиям тока поверхность разрыва элементов движущегося газа, причем само явление скачка приходилось рассматривать как предельное образование. [c.513]

Отдельные интересные особенности решения выходят за рамки данного раздела. Тем не менее достаточно указать на тот факт, что характерные нелинейные явления при галопировании, встречающиеся в эксперименте, хорошо прогнозируются на основе теоретических результатов, получаемых для квазистационарной модели. Например, могут быть непосредственно предсказаны известные нелинейные явления скачка амплитуды (когда они имеют место). [c.170]

В работах [232, 234, 356] показано, что для некоторых материалов характеристики вязкости разрушения при циклическом нагружении могут существенно отличаться от характеристик статической трещиностойкости. Циклическое деформирование металла у вершины трещины приводит к нестабильному (скачкообразному) ее развитию при КИН, меньших статической вязкости разрушения Ки. В настоящее время феноменология такого явления достаточно хорошо разработана и описана в работах [29, 197, 232, 234, 267, 356]. Тем не менее физическая природа скачков усталостной трещины изучена недостаточно. Попытаемся дать физическую интерпретацию этого явления. Выше (см. подраздел 2.3.2) была представлена модель, описывающая зарождение усталостного разрушения в масштабе зерна. Разрушение представлялось как многостадийный процесс, включающий зарождение микротрещин по границам и в теле фрагментированной субструктуры, возникающей при циклическом деформировании, стабильный рост микротрещин за счет стока дислокаций в их вершины, образование разрушения в пределах зерна при нестабильном росте микротрещин. Ограничение мае-штаба разрушения при нестабильном росте микротрещин размером зерна возникает в случае их торможения границами зерен или стенками фрагментированной структуры, т. е. при = Oi < 5с(ху), где X/ — накопленная деформация к моменту страгивания микротрещин. Если сгтах 5с(ху), то разрушение может распространяться в масштабе, большем чем размер зерна. [c.222]

В самостоятельном разряде начиная с токов выше нескольких микроампер наблюдается неравномерное распределение электрического поля в межэлектродном пространстве, состоящем из трех зон (рис. 2.6) катодной 1, анодной 2 и столба разряда 3. На электродах часто наблюдаются пятна — анодное А и катодное К. Скачки потенциала и Ул обусловлены скоплениями пространственного заряда (рис. 2.7) и повышенным сопротивлением этих зон по сравнению со столбом. В длинной дуге можно отчетливо различить три указанные выше области, причем основные свойства столба мало зависят от процессов в катодной и анодной зонах. В связи с этим в дальнейшем отдельно рассмотрены явления в столбе дуги и в пограничных областях — катодной и анодной. Для коротких дуг, где влияние [c.37]

Сверхпроводимость. В 1911 г. нидерландский ученый Г е й к е К а м е р л и к г-О н н е с (1853— 1926) обнаружил, что при понижении температуры ртути до 4,1 К ее удельное сопротивление скачком уменьшается до нуля (рис. 153). Явление уменьшения удельного сопротивления до нуля при температуре, отличной от абсолютного нуля, называется сверхпроводимостью. Материалы, обнаруживающие способность переходить при некоторых температурах, отличных от абсолютного нуля, в сверхпроводящее состояние, называются сверхпроводниками. [c.152]

В ударной волне давление испытывает скачок, возрастая по направлению движения газа. Поэтому, если бы ударная волна пересекла поверхность тела, то вблизи места пересечения имелось бы конечное возрастание давления на отрезке очень малой длины, т. е. имелся бы очень большой положительный градиент давления. Но мы знаем, что такое резкое возрастание давления вблизи твердой стенки невозможно (см. конец 40) оно должно вызвать явление отрыва, в результате чего картина обтекания изменится таким образом, что ударная волна отодвинется на достаточное расстояние от поверхности тела. Исключение составляют лишь ударные волны достаточно слабой интенсивности. Из изложенного в конце 40 доказательства ясно, что невозможность положительного скачка давления на границе пограничного слоя связана с предположением о достаточно большой величине этого скачка он должен превосходить некоторый предел, зависящий от значения R и убывающий с его увеличением. [c.585]

Формальным сходством с детонационными волнами обладают конденсационные скачки, возникающие при движении газа, содержащего, например, пересыщенный водяной нар ). Эти скачки представляют собой результат внезапной конденса[(ии паров, причем процесс конденсации происходит очень быстро в узкой зоне, которую можно рассматривать как некоторую поверхность разрыва, отделяющую исходный газ от тумана — газа, содержащего конденсированные пары. Подчеркнем, что конденсационные скачки представляют собой самостоятельное физическое явление, а не результат сжатия газа в обычной ударной волне последнее вообще не может привести к конденсации паров, так как эффект увеличения давления в ударной волне перекрывается в смысле его влияния на степень пересыщения обратным эффектом повышения температуры. [c.689]

Рассматривая различные типы сопел, предназначаемых для перехода через скорость звука, мы во всех случаях имели в виду переход от дозвуковой к сверхзвуковой скорости. Полученные формулы принципиально пригодны и для обратного случая, т. е. плавного преобразования сверхзвукового потока в дозвуковой, однако при торможении сверхзвукового потока могут возникнуть скачки уплотнения, которые усложняют явление. [c.215]

Непрерывные переходы, при которых вторые производные от энергии Гиббса (или химического потенциала) испытывают скачки, называются фазовыми переходами второго рода, когда же эти производные при переходе обращаются в бесконечность — критическими переходами, а аномальное поведение свойств веществ в этой области—критическими явлениями. [c.234]

Отсюда видно, что на поверхности раздела двух фаз (капля — пар) существует скачок давления, равный 2ст/г. Величина (т(1/г1 + + 1/Г2) или 2а/г (в случае сферической поверхности) называется поверхностным давлением или давлением Лапласа. Для плоской поверхности (г оо) раздела жидкости и пара давление Лапласа равно нулю и условие механического равновесия при этом совпадает с аналогичным условием без учета поверхностных явлений [c.153]

Следует отметить, что скачок скорости звука будет отчетливо наблюдаться лишь при переходе через кривую насыщения из двухфазной области в однофазную при противоположном переходе этот эффект маскируется (во всяком случае при низких давлениях) явлением пересыщения пара. [c.280]

Тонкая игла перед тупым телом. Такая игла, вызывая отрыв потока, способствует снижению сопротивления и теплопередачи при больших сверхзвуковых скоростях. Рассмотрим механизм этого явления. Отсоединенный почти прямой скачок уплотнения перед затупленным телом (рис. 1.12.4,а) может изменить свою форму, если перед таким телом установить тонкую иглу (рис. 1.12.4,6). Поток может оторваться на игле и образовать область течения клинообразного или конусообразного типа (в зависимости от того, является ли тело плоским или цилиндрическим). Под влиянием такого отрывного течения изменится форма головного скачка уплотнения от почти прямого до косого, что обусловит снижение лобового сопротивления и теплопередачи в точке полного торможения затупленной поверхности. Однако в контактной области скачка и поверхности иглы могут возникать высокие местные тепловые потоки, что несколько снижает эффективность использования иглы. [c.106]

Массовая и объемная теплоемкости сырья и продуктов с и ср также не являются термодинамическими свойствами. Их отличие от свойств усугубляется тем, что обычно к теплоте, расходуемой собственно на изменение внутренней энергии продукта, которое проявляется в виде изменения его температуры, добавляют теплоту фазовых превращений. Некоторые из этих превращений происходят по-разному нагревается или охлаждается продукт (явление теплового гистерезиса). Добавление теплоты фазовых превращений резко изменяет эффективное значение с или ср. Для разных продуктов эти скачки происходят при разных температурах, особенно заметны они при замораживании продуктов, Естественно, что при этом добавляется теплота физико-химических превращений и химических реакций. Тем не менее обычно считают, что теплоемкость обладает свойством аддитивности (многочисленные эксперименты подтверждают это). [c.19]

Многочисленные экспериментальные исследования работы струйных аппаратов, накопленный опыт их проектирования и эксплуатации привели к необходимости выполнения камеры смешения в них в виде канала постоянного сечения. Существующий подход к анализу условий работы камеры смешения трактует необходимость выполнения их в виде цилиндрического канала определенной протяженности в целях выравнивания профиля скоростей движущихся с различными скоростями на входе в смеситель рабочего и инжектируемого потоков. В свою очередь повышение давления в камере смешения является результатом процесса выравнивания скоростей. Отсюда следует, что при одинаковых скоростях фаз на входе в цилиндрическую камеру смешения газожидкостного струйного насоса повышения давления в камере смешения происходить не будет. Между тем, как будет показано ниже, при определенном соотношении фаз при равенстве их скоростей в однородном двухфазном потоке происходит наибольшее возрастание давления в камере смешения. Особенно наглядным в этом отношении является пример возникновения интенсивного скачка давления в цилиндрическом канале при поступлении в него газонасыщенной жидкости. В результате выделения газа в свободное состояние в канале образуется однородная двухфазная смесь, скольжение фаз в которой отсутствует. При этом наблюдается резкий скачок давления, которое после скачка в десятки и даже сотни раз превышает давление перед скачком. То же явление имеет место в цилиндрическом канале при адиабатном вскипании насыщенной и недогретой до насыщения жидкости [55]. Явление скачка давления может быть реализовано и в цилиндрической камере смешения пароводяного инжектора. При этом в силу описанных ниже причин давление в камере смешения пароводяного инжектора может быть выше давления пара на входе в рабочее сопло. [c.98]

В приведенных ранее численных исследованиях были использованы уравнения линейной теории оболочек, так как при малых смещениях торца оболочки, не превьшхающих 1 мм, применение нелинейной теории не оправдано. Другая причина использования линейной теории состоит в стремлении описать явление скачка напряжений в зоне контакта слоев в наиболее [c.212]

Далее, имеем работу Н.Е. Жуковского О движении воды в открытом канале и о движении газа в трубе (изд. Ком. особых арт. опытов. Петроград, 1922). В статье рассматривается задача о движении газа в трубе малого диаметра при высоких напорах и больгаих скоростях. Имея в виду аналогию между движением газа в трубе и течением жидкости в открытом узком канале с вертикальными стенками, согласно которой роль высоты при движении воды играет в случае движения газа его плотность, Н.Е. Жуковский разбирает сначала первый вопрос, т.е. движение жидкости в канале. Задача, которую он себе ставит, — это объяснить явление скачка, происходягцего в указанном случае движения жидкости. Для наклона уровня текугцей жидкости Жуковский находит уравнение [c.147]

Итак, рассматриваемое нетривиальное решение системы (34) представляет не что иное, как переход от сверхзвукового движения к дозвуковому в однородном потоке вязкого газа. Нетрудно убедиться в том, что не только числа М, но и температуры, плотности и давления на бесконечности вверх и вниз по течению связаны между собой теми же соотношениями, что и в теории прямого скачка уплотнения, изложенной для газа без внутреннего трения. Разница здесь в том, что в идеальном газе скачок уплотнения представлял некоторую нормальную к линиям тока поверхность разрыва элементов движущегося газа, причем само явление скачка приходилось рассматривать как предельное образование, не допускающее описания при помощи непрерывных решений уравнений движения. В вязком газе, наоборот, явление перехода сверхзвукового потока в дозвуковой описывается непрерывным реилением уравнений движения, а именно интегралом дифференциального уравнения (37) в области движения (—оо<д <оо). Покажем, что эта область перехода сверхзвукового потока в дозвуковой имеет очень малую протяженность, зависящую от параметров потока и в первую очередь от Мь Вернемся к уравнению (37) и, пользуясь имеющимся произволом в выборе начала отсчета абсцисс х, поместим начало координат в ту точку, где скорость и равна критической скорости а, соответствующей параметрам потока вверх по течению. Тогда, вводя еще для краткости дополнительное обозначение [c.814]

Дисперсия вследствие теплообмена [197] обычно не ощутима при больших значениях (2а) со м, но при малых значениях (2а) со/м (медленное движение) она становится существенной. Нижний предел тот же, что и для газообразной смеси. Смесь газ — твердая фаза представляет собой простую модель д.чя рассмотрения релаксационных явлений при распространении звука [634], а также в скачках ушлотнения (разд. 7.8). Эта теоретическая тенденция не выражена с такой очевидностью в газах [361, 634]. [c.258]

Части кривых, соответ-ствук) дие устойчивым режимам, представлены жирными линиями. При изменении С от нуля до = 2 система совершает устойчивое гармоническое движение с частотой, близкой к нормальной частоте к . Далее система изменяет частоту скачком, и при дальнейшем увеличении в системе происходят колебания с частотой, близкой к нормальной частоте k . При обратном изменении скачок с частоты ki к частоте произойдет уже при С = Si-Это явление носит название затягивания по частоте. При < < 2 в системе в зависимости от начальных условий [c.167]

Учитывая, что изменение мерности происходит при непосредственном участии времени, становится понятна "мгновенность" протекания большинства критических явлений и фа зоьых переходои. Именно по причине превра-. щения времени в энергию при скачкообраз(юм изменении мерности возникают неаналитические (сингулярные) скачки на графиках зависимости различных физико-химических величин в окрестности критической точки. [c.44]

Помимо того, что уравнения Г. Лондона и Ф. Лондона (в их окончательном виде) дают общее описание электромагнитного поведения сверхпроводников, они позволяютиредсказатьиекоторыеявления, поддающиеся наблюдению и не содержащиеся в первоначальной формулировке. Наиболее значительным из них является эффект проникновения магнитного поля н глубь сверхпроводника на расстояния порядка 10 см. Этот результат совпадает с нашим интуитивным представлением о том, что индукция не может скачком унасть до нуля на геометрической границе поверхности. Теория предсказывает также наличие сонротивления у сверхпроводников в высокочастотных переменных полях и большие величины критических полей у тонких пленок по сравнению со сплошными образцами того же металла. В этом разделе мы обсудим первые два явления, а также рассмотрим эксперимент ,i, показавшие, что статическое электрическое иоле не проникает в глубь uep.v-проводника. Свойства пленок будут обсуждаться в следующем разделе. Мы увидим, что все предсказания теории Г. Лондона и Ф. Лондона качественно подтверждаются, однако в последние годы стало вполне ясно, что эта теория неприменима для количественного описания свойств сверхпроводников. [c.642]

Замечательная особенность явления взаимодействия заключается в том, что параметры потока вблизи точки отрыва не зависят от причины, вызвавшей отрыв, а зависят лишь от чисел Маха и Рейнольдса в невозмущенном потоке. Если числа Мо и R совпадают, то распределение давления вблизи точки отрыва оказывается одинаковым при взаимодействии пограничного слоя с падающим извне скачком уплотнения, со юкачком уплотнения, образующимся при обтекании вогнутой криволинейной стенки, [c.341]

Большое количество экспериментальных исследований посвящено изучению взаимодействия скачка уплотнения с турбулентным пограничным слоем. Теоретическое раосмотрение этого вопроса затруднительно вследствие сложности явления, в то же время на практике этот случай встречается очень часто. Схема взаимодействия скачка уплотнения с турбулентным пограничным [c.343]

Течение газа в практических задачах газовой динамики сопровождается сложными явлениями нестационарностыо и пространственной неоднородностью, резким изменением параметров газа в скачках уплотнения, изменением свойств газа и т. д. [c.266]

Изотермическое смешение порций одного и того же газа принадлежит к множеству смешений второго вида (смешение Гей-Люссака), а не первого (смешение Гиббса). Поэтому смешение тождественных газов нельзя рассматривать как предельный случай смешения двух различных (разделимых из смеси) газов. Это явление называется парадоксом Гиббса при переходе от смеси сколь угодно близких по своим свойствам (и разделимых из смеси) газов к смеси одинаковых tiopifuU тождественных газов энтропия смешения AS испытывает скачок [см. (2)]. Математическим и физическим обоснованием парадокса Гиббса является отличие атомов смешиваемых газов. Смешение тождественных газов принадлежит к множеству смешений неразделимых газов, а не к множеству смешений сколь угодно близких и разделимых газов. Вследствие этого оно физически выделено, обладает своеобразной особенностью по сравнению со смешением сколь угодно близких разделимых газов. [c.318]

Степень диссоциации за скачком уплотнения на участке длины пути релаксации постепенно увеличивается от величины, равной нулю непосредственно за скачком, до равновесного значения. Причина этого явления заключается в характере процесса диссоциации. Непосредственно за скачком уплотнения диссоцпация еще не начинается (а = 0), так как для этого требуется значительное число соударений молекул. Равновесное состояние диссоциации устанавливается постепенно за время релаксации диссоциации, т. е. на длине пути релаксации. [c.134]

Из формулы (3.3.15), применимой для М1Созхр>1. видно, что стреловидность приводит к увеличению эффективности руля по нормальной силе. Когда М1С08Хр- 1, формула теряет силу. В этих условиях, когда ось вращения руля становится звуковой и даже дозвуковой, образуется скачок уплотнения, отсоединенный от руля. Такого явления можно избежать, если ось вращения руля будет оставаться под меньщим углом /р, при котором она сохраняется сверхзвуковой. [c.267]

ЧТО противоречит эксперименту (см. 3). Это доказывает неудовлетворительность интерпретации с помощью скачков поляризации фотонов. К этому надо добан1Ить, что описание стационарного состояния (а речь идет именно о состоянии неизменного по времени явления) с помощью скачков из одного состояния в другое неудовлетворительно с принвдпиальной точки зрения. [c.40]

Схема детонационной волны. Детонация представляет собой явление самоподдерживающегося распространения ударной волны в горючих средах, при котором ударная волна повышает температуру среды и инициирует быструю химическую реакцию с выделением тепла. Часть этого тепла преобразуется в кинетическую энергию продуктов реакции за волной и тем самым идет на поддержание детонации. Модель одномерной стационарной детонации с передним ударным скачком и последующей зоной экзотермической химической реакции в гомогенной (односкоростной) среде разработана Я. Б. Зельдовичем, Д. Нейманом и [c.260]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...