Определение потерь света

ОПРЕДЕЛЕНИЕ ПОТЕРЬ СВЕТА [c.56]

Предполагая, что на малом отрезке пути потеря яркости может быть при-Рис. 6.9. К определению нята пропорциональной самой яркости В потерь света на поглоще- и длине участка пути, МОЖНО написать ние [c.96]

Принципиальная схема лазера. Среда с инверсной заселенностью, способная усиливать проходящий через нее световой поток, называется активной. Заполним пространство между пластинами интерферометра Фабри — Перо активной средой (рис. 276). Между последовательными отражениями от зеркал при прохождении через активную среду световой поток усиливается. Эта система образует активный оптический резонатор. Усиление потока при прохождении через активную среду происходит в соответствии с формулой (51.8). При отражении от зеркал излучение частично ослабляется. Одно из зеркал делается с максимально возможным коэффициентом отражения, а через другое зеркало свет в определенной пропорции выходит из системы, образуя ее излучение, которое называется лазерным. Кроме потерь света при отражении от зеркал имеются потери за счет рассеяния в среде и других дифракционных эффектов. Для работы системы в качестве генератора света необходимо обеспечить определенный баланс между усилением светового потока при прохождении через активную среду и ослаблением за счет всех факторов, включая само лазерное излучение. [c.312]

ВОЛН С узлами и пучностями. Каждой такой волне соответствует определенный тип или, как принято говорить, мода колебаний. Это обстоятельство отражается на распределении интенсивности в поперечном сечении пучка лучей, генерируемых лазером. Здесь наблюдается система светлых пятен, разделенных темными узловыми линиями. Это, конечно, усложняет дело. Но мы не будем входить в подробное обсуждение этого вопроса. Заметим только, что наряду с плоскими зеркалами в резонаторах употребляются длиннофокусные сферические зеркала. Они могут быть, например, вогнутыми конфокальными зеркалами, т. е. зеркалами, у которых главные фокусы совпадают и находятся в середине системы. Применение подобных зеркал, как показывают опыт и численные расчеты, позволяет значительно уменьшить потери света в лазерах и упрощает их юстировку. [c.714]

Это замечание важно не столько при рассмотрении пути луча от источника света до освещаемого тела, сколько на его обратном пути от предмета к глазу, когда он является лучом зрения. Действительно, до всех тел, освещенных солнцем и представляющихся нашему взору в один определенный момент времени, л)гчи проходят приблизительно равный слой воздуха, и потеря света на этом пути более или менее одинаково уменьшит освещенность их всех. Но бывают обстоятельства, при которых существенно принять во внимание это ослабление света например, чтобы изобразить на картине эффект восходящего солнца, художник должен принять во внимание, что свет, проходящий в данном случае большую горизонтальную толщу атмосферы прежде, чем осветить окрашиваемые им предметы, обладает значительно меньшей силой и яркостью, чем в середине дня. [c.231]

Для определения N расчетным путем необходимо ввести допущение, значительно упрощающее ряд процессов. Поскольку первичный поток рентгеновского излучения неоднороден, при поглощении образцом состав его изменяется, а различным длинам волн соответствуют различные коэффициенты поглощения материалом флуоресцентного экрана, то в конечном итоге характеристики преобразования рентгеновских лучей в световые, а также потери света в экране оказываются недостаточно известными. В табл. 8.4 приведены некоторые значения N (отнесенные к 1 мм поверхности экрана за 1 сек) при различных условиях.. [c.268]

Можно выделить два вида экономии энергии. Один из них относится к разнице между потребностями и потреблением и сводится к сокращению ненужных затрат другой вид относится к разнице между потреблением и валовым потреблением и сводится к уменьшению потерь. Первый вид может быть назван добровольным , поскольку пользователь сам уменьшает степень использования, например, включает электрический свет, только когда он нужен, не оставляет его в пустой комнате. Подобные действия должны поощряться с помощью таких мер, как повышение цен на энергию, развешивание специальных плакатов (например, призывающих использовать более экономные приборы), сокращение рекламы неэкономичного оборудования (например, путем введения налогов на высокую энергоемкость). Возможно также проведение регулярных инспекций с наложением суровых штрафов на использование определенных видов топлива для усиления эффекта добровольной экономии. Второй из выделенных видов экономии, [c.274]

Светостойкость лакокрасочных покрытий (условная стойкость). Способность л. к. п. противостоять действию света электрической дуги за определенный отрезок времени. Испытывают по ОСТу 10086—39 и результаты оценивают по изменению цвета, потери глянца, появлению трещин и другим дефектам отдельных участков испытуемого покрытия, подвергавшихся различной интенсивности облучения, путем сравнения с контрольными л. к. п. [c.190]

В последних методах применяется пленочное покрытие, обладающее свойствами двойного лучепреломления. Покрытие должно быть нанесено на исследуемый материал. Когда к образцу приложена нагрузка, деформация может быть легко определена по изменению показателя преломления (по изменению цвета) в поляризованном свете. Техника фотоупругости [49] может быть применена и для определения дефектов, связанных с факторами потери прочности при испытаниях сосудов высокого давления. [c.482]

Выбор и утверждение значений вторичных эталонных длин волн необходим и потому, что в настоящее время форма хранения эталона единицы длины делается совершенно отличной от прежней. Универсальность нового определения метра заключается в том, что его воспроизведение в принципе возможно в любой лаборатории, имеющей интерференционные приборы. Однако точность этого воспроизведения, как показывает опыт, зависит от правильности соблюдения ряда условий измерения условий возбуждения источника света, юстировки прибора, соблюдения температурного режима, правильности определения и введения поправок в значение длин волн при переходе от вакуума к воздуху. Это достигается сличением интерференционных установок, предназначенных для подобных измерений. Без строгого контроля возможна потеря единства измерений длины. Именно в поддержание единства измерений и должна вылиться форма хранения нового эталона. [c.74]

Внесение фунгицида в материал не обеспечивает длительной и совершенной защиты от плесневения. Потеря фунгицида происходит от выщелачивания водой или от улетучивания при повышенных температурах, а также от фотохимического расщепления и реакции взаимодействия фунгицида с основным материалом. В результате этого наблюдается потеря активности фунгицида. Часто фунгицид действует неблагоприятно на материал, например катализирует некоторые химические реакции, идущие под влиянием внешних факторов (света и тепла), которые приводят к разрушению материала. Например, органические фунгицидные соединения меди при совместном действии солнечного облучения и влаги ускоряют разрушение текстиля. Многие высококачественные материалы значительно ухудшают свои диэлектрические свойства при введении в определенных условиях фунгицида. Для таких материалов применяют поверхностную фунгицидную обработку. [c.177]

Статистическую природу действия потерь характеризует случайность появления на выходе того или иного отклонения от некоторого значения, соответствующего входному. Такой случайный характер имеют не только амплитудные шумы (флуктуации значений энергии), но и фазовые шумы, значения величин х, у, "К, t и др. Интегральный характер потерь информации выражается в том, что невозможно регистрировать действие каждого кванта в отдельности. В большинстве случаев для регистрации необходима определенная минимальная энергия, заключающая в себе достаточное количество квантов света. Необходимо определенное время для накопления и определенный участок пространства, чтобы получить минимальное значение, достаточное для регистрации. [c.55]

Первая задача сводится, очевидно, к определению и обеспечению нужной величины светового потока, падающего на освещаемую площадь поэтому, зная величину телесного угла, в который вписывается световой поток, отбираемый от источника света осветительной системой, и величину световых потерь в ней, можно определить силу света источника, необходимую для энергетического обеспечения создаваемой осветительной системы. [c.92]

Потери энергии возбуждения в лазерах на неодимовом стекле. Обратимся теперь к рассмотрению основных источников потерь энергии возбуждения в лазерах на неодимовых стеклах. К ним прежде всего относятся потери возбуждения за счет спонтанного распада уровня Рз/г, суперлюминесценции и усиления света накачки в полосах усиления активной среды. При определенных условиях — существовании круговых замкнутых траекторий для лучей, распространяющихся внутри активного элемента и отражающихся от его стенок, и при компенсации потерь усилением на этом [c.86]

Учитывая, что понимание физических основ предмета является со всех точек зрения весьма важным, и учитывая также, что за последние годы большой, вполне заслуженный интерес уделяется так называемому энтропийному методу определения энергетических потерь, в настоящем издании сохранены написанные нами для пятого, посмертного издания книги два дополнительных раздела Энтропия и вероятность 5-13 и Обратимость и производство работы 5-14. Кроме того, в текст внесены небольшие дополнения и изменения, учитывающие дальнейшее развитие науки и техники за годы, прошедшие после выхода в свет пятого издания книги. В частности, несколько расширено Введение за счет данных по развитию энергетики Советского Союза на ближайший период, внесены необходимые коррективы и увеличен диапазон таблиц термодинамических свойств воды и водяного пара. [c.3]

В наблюдаемое избыточное поглощение могут вносить вклад различные причины. Следует отметить, что классическая теория вязких потерь исходит из предположения об однородности среды, в которой распространяется звук наличие флуктуаций плотности в критической области приводит к увеличению потерь энергии [53], обусловленных вязкостью. Однако основная часть наблюдаемого поглощения, по-видимому, обусловливается процессами рассеяния и релаксации. Можно представить, что в критической области текучая среда состоит из основной фазы, в которой рассеяны (диспергированы) кластеры различных размеров и плотности. Размеры отдельных кластеров, определенные экспериментально по светорассеянию (критической опалесценции), имеют порядок длины волны видимого света (0,5 -10 м) и поэтому гораздо меньше длины звуковой волны (10 м на 1 МГц) в частотном интервале, используемом в экспериментах. Рассеяние звуковой энергии отдельными кластерами незначительно ощутимый вклад рассеяния в потери связан с наличием корреляций между флуктуациями плотности в смежных объемах, причем корреляционная длина имеет порядок длины звуковой волны. Хотя, как отмечалось ранее, эксперименты по рассеянию света и рентгеновских лучей приводят к значениям корреляционной длины, меньшим на 2—3 порядка, вопрос о точном вычислении корреляций и оценке роли потерь за счет рассеяния еще остается открытым. [c.197]

Конструктивно линзовые эндоскопы выполняют в виде корпуса цилиндрической формы, внутри которого размещены все элементы прибора. Обычно в комплект входит несколько трубок. Общее число линзовых элементов может достигать 40—50, что приводит к большим потерям света. На корпусе прибора нанесена шкала для определения местоположения дефекта по длине изделия. Эндоскопами некоторых моделей можно фотографировать дефекпы с помощью фотоприставки. В качестве источников освещения применяют лампы накаливания различной мощности (до 100 Вт). [c.84]

Для четкого наблюдения микроструктуры важно создать определенные условия освещения шлифа. Контрастность изображения возрастает с увеличением интенсивности освещения. Поэтому с учетом сложного пути луча в микроскопе и значительных потерь света применяемые источники света должны обладать достаточной мощностью при сравнительно малых габаритах. Для этих целей в современных металломикроскопах обычно используют кварцевые лампы с йодным циклом (галогенные лампы), а для получения наибольшей интенсивности — ксеноновые лампы высокого давления. Для уменьшения потерь интенсивности падающего света а некоторых микроскопах вместо полупрозрачной пластинки в ход лучей вводят призму. [c.26]

I ри визуальных наблюдениях оптиче- ский прибор и глаз наблюдателя образуют единую систему, все элементы которой должны быть согласованы друг с другом. Это требование налагает определенные условия на выбор разумного увеличения. Напомним, что увеличением прибора называется отношение углов, под которыми протяженный предмет виден через прибор и при наблюдении невооруженным глазом. Например, для зрительной трубы (см. рис. 7.19) увеличение Т=ш /ш равно отношению фокусных расстояний объектива и окуляра Г=[ /[2. Уменьшая фокусное расстояние окуляра, можно получить с данным объективом большее увеличение. Однако не всегда следует стремиться только к получению большого увеличения. При наблюдении протяженных предметов малой яркости нужно, чтобы освещенность их изображения, получающегося на сетчатке глаза, была как можно больше. Для этого диаметр выходного зрачка трубы не должен быть меньше входного зрачка глаза, чтобы именно зрачок глаза служил апертурной диафрагмой всей системы. Тогда освещенность изображения на сетчатке будет максимальной — такой же (в пренебрежении потерями света на отражение и рассеяние), как и при наблюдении невооруженным глазом. Диаметр <1 выходного зрачка трубы с данным объективом диаметра О зависит от увеличения как видно из рис. 7.19, а 0/(1= = 1/ 2 = Г. Увеличение называется нормальным или равнозрачковым, когда диаметр (1 выходного зрачка прибора равен диаметру о зрачка глаза. При больших увеличениях и освещенность [c.363]

При выполнении заданных логических операций оптическим устройством оптические характеристики нелинейного материала должны измениться на определенную величину. Это находит свое отражение в том, что уровень возбуждения в материале, например плотности экситонов или свободных носителей, достигает определенного уровня. Отсюда следует, что ключевым подходом к минимизации затрат энергии на переключение является сведение объема материала к минимуму. Данная стратегия, кроме того, приводит к повышению быстродействия и степени интеграции. Однако здесь будут возникать трудности чисто технологического характера, если качество материала не отвечает предъявляемым требованиям. Тем не менее в устройствах на основе резонаторов Фабри —Перо лучшие характеристики удается получить именно благодаря применению особо малых толщин резонатора [36], однако возможности технологии все же ограничивают минимально возможные толщины, поскольку толщину резонатора подбирают исходя из реально достижимых параметров поглощения и рассеяния света в материале [23]. Толщина резонатора Фабри — Перо должна составлять не менее половины длины волны света (для GaAs около 1/8 мкм). Если бы материалы обладали исключительно высокой степенью нелинейности, тогда было бы выгодно использовать даже еще меньшую толщину резонатора, чтобы сократить время нарастания поля в резонаторе и чувствительность к температуре и длине волны. Следует заметить, что уменьшение поперечного размера до величины порядка длины волны представляет гораздо более трудную проблему по сравнению с получением минимальной толщины резонатора. При этом дифракционные потери света могут быть уменьшены за счет применения соответствующих волноводных структур, для изготовления которых, по-видимому, можно использовать метод травления [26], или, возможно, имплантацию. Хотя все это может быть непосредственно выполнено для активного материала, следует помнить, что создание структур [c.72]

Определение потери блеска. Для поверхностей, которые должны быть блестящими, потеря отражательной способности значительно серьезней, чем потеря веса. Она может вызываться как уменьшением количества отраженного света, так и рассеянием света. Потеря отражательной способности применялась как критерий для определения разрушения вследствие коррозии [99], а также для изучения тускнения [100]. Влияние коррозии на рассеяние света подробно изучалось Канаком [101]. [c.738]

В 10—30-х годах текущего столетия были опробованы методы микроскопического анализа изучение под микроскопом поперечного шлифа электролитически покрытой поверхности, измерение под микроскопом неровностей поверхности по репликам из желатина и т. д. Предпринимали попытки косвенной оценки неровностей поверхности по потерям энергии маятника при торможении его неровностями поверхности во время качания, по разности размеров деталей до и после доводки, по предельному углу регулярного отражения света, по теневой картине поверхности на экране с увеличенными изображениями поверхностных дефектов, по расходу воздуха через участок контакта сопла с испытуемой поверхностью, по четкости изображения растра на испытуемой поверхности или на экране после отражения от нее светового пучка, по электрической емкости контактирующей пары испытуемая поверхность — диэлектрик с нанесенным слоем серебра , по нагрузке на индентер при определенном его сближении с испытуемой поверхностью, по изображению мест плотного соприкосновения призмы с неровностями поверхности и т. д. Были опробованы методы исследования рельефа поверхности с помощью стереофотограмм и стереокомпаратора. На производстве в этот период доминировали органолептические методы контроля визуальное сравнение с образцом, сравнение с помощью луп, сравнение на ощупь ногтем, краем монеты и т. п. В 30-х годах был предложен и реализован в двойном микроскопе метод светового сечения (Линник, Шмальц), а также метод микроинтерференции и основанные на нем микроинтерферометры, сочетающие схемы микроскопа и интерферометра Майкельсона. В этот же период [c.58]

В отличие от селективного отражения металлов, к-рое может быть весьма высоким (но всегда коаф. отражения R < 1), при П. в. о. для прозрачных сред Д = 1 для всех Я и не зависит практически от числа отражений. Следует, однако, отметить, что отражение от механически полированной поверхности из-за рассеяния в поверхностном слое чуть меньше единицы на величину 2-10-. Потери на рассеяние при П. в. о. от более совершенных границ раздела, наир, в волоконных световодах, ещё на неск. порядков меньше. Высокая отражат. способность границы в условиях П. в. о. широко используется в интегральной оптике, оптич. линиях связи, световодах и оптич, призмах. Высокая крутязна коэф. отражения вблизи ф р лежит в основе измерит, устройств, предназначенных для определенна показателя преломления (см. Рефрактометр). Особенности конфигурации эл.-магн. поля в условиях П. в. о., а также свойства латеральной волны используются в физике твёрдого тела для исследования поверхностных возбуждённых колебаний (плазмонов, поляритовов), находят широкое применение в спектроскопич. методах контроля поверхности на основе нарушенного П. в. о., комбинационного рассеяния света, люминесценции и для обнаружения весьма низких значений концентраций молекул и величин поглощения, вплоть до значений безразмерного показателя поглощения к 10". [c.27]

При экслуатации резиновой детали под влиянием тепла, света, радиации развиваются химические процессы старения, приводящие к образованию новых связей — структурированию материала и к разрыву межмолекулярных и внутримолекулярных связей — деструкции материала. Механические воздействия активируют эти процессы, что особенно проявляется в уплотнительных деталях подвижных соединений. Структурирование и деструкция сопровождаются накоплением необратимой остаточной деформации, повышением или понижением твердости, потерей эластичности и растрескиванием материала, которые являются внешним проявлением процесса старения эластомера. Накопление остаточной деформации при старении иногда называют химической релаксацией. Свойственную высокоэластичности релаксацию называют физической релаксацией. Физическая релаксация завершается через часы-сутки и является обратимым процессом. Химическая релаксация в нормальных условиях эксплуатации развивается в течение нескольких лет и является необратимым процессом. Так как при высоких температурах старение может протекать очень быстро, температурный режим эксплуатации является важнейшим фактором при определении времени работоспособности эластомерных материалов. [c.53]

Подобные явления иногда оказываются следствием очень быстрого возбуждения среды при больших потерях резонатора [26]. Чаще их, однако, вызывают специально, осуществляя внутрирезонаторную принудительную модуляцию с частотой 1/Го либо просто помещая в резонатор затвор из поглощающей нелинейной среды, пропускание которого растет с интенсивностью проходящего света. Такой затвор подчеркивает любые случайные флуктуации интенсивности с его помощью можно добиться того, что еще на стадии развития генерации излучение стягивается в снующий между зеркалами цуг с длиной 2Z, и временная развертка интенсивности превращается в набор следующих друг за другом с интервалом Го пичков с длительностью Т [c.175]

Характеристики глаза устанавливают определенные ограничения, поэтому он фиксирует не всякую информацию, переносимую светом. Глаз является амплитудным детектором, т. е. фиксирует только интенсивность света, информация же о различии в фазе и поляризации световых колебаний теряется полностью, а различия в спектральном составе света — в значительной степени. Кроме того, передается не вся информация, содержащаяся в модуляции света по интенсивности теряется значительная часть информации от далеко расположенных объектоз, от мелких объектов, от быстропеременяых процессов, информации, пероносимой малыми количествами света и т. п. Для уменьшения потерь информа- [c.7]

Поляризационные характеристики излучения лазеров с пространственно однородной анизотропией. Отметим, что матричный метод, позволяя довольно просто определить собственные поляризации анизотропных резонаторов, не дает ответа на вопрос о том, какое состояние будет иметь излучение, реально генерируемое лазером (точно так же, как знание распределения амплитуд и фаз мод пустого резонатора не позволяет еще судить о расходимости света, испускаемого лазером). В связи с этим прежде чем перейти к рассмотрению лазеров с неоднородной анизотропией резонаторов, нужно остановиться на результатах экспериментального определения поляризационных характеристик излучения однородно-анизотропных лазеров. Экспериментальное исследование поляризационных характеристик таких лазеров часто осложняется тем, что при малой величине амплитудной анизотропии (и произвольной величине фазовой), когда разница потерь мод, связанная с поляризационной анизотропией, мала или вовсе отсутствует, генерируется смесь собственных поляризаций. Излучение при этом оказывается квазинеполяризо-ванным и разделить его на составляющие довольно сложно. Отметим, что можно добиться весьма сильной дискриминации по потерям мод, входящих в генерацию, при работе лазера в режиме пассивной модуляции добротности. Наряду с известным [c.93]

Признаками старения каучуков и резин служат потеря эластичных свойств, ухудшение электрических и физико-механических параметров, морозостойкости и других основных характеристик. Со временем внешний слой резиновой оболочки постепенно твердеет, образуются трещины, и в определенный период времени оболочка становится хрупкой, способной разрушаться. Все это является следствием про-ne qa окислительной деструкции содержащегося., В резине каучука под воздействием кислорода, озона, света, тепла, агрессивных сред, механической нагрузки и других факторов. [c.115]

Призма Цинкера (рис. 67) состоит из двух одинаковых по величине приам различной дисперсии, но имеющих одинаковый показатель преломления для одной определенной длины волны. Свет на первую поверхность призмы падает перпендикулярно, поэтому потери на отражение в ней меньше, чем в призме Амичи. [c.190]

Эга волна давления распространяется в среде в том ке направлении, что п падающая волна Si, mi, ki. Так как в реальном случае существуют потери при трансформации света в звук, то для возникновения ВРМБ необходимо, чтобы интенсивность падающего излучения превышала определенное пороговое значение. [c.158]

Действие пассивных затворов основано на способности материалов изменять свои оптические свойства под влиянием падающего на них света. Простейшие пассивные затворы представляют собой пленку из поглощающего материала, помещенную в резонатор лазера. В определенный момент пленка испаряется, открывая расположенное за ней зеркало. При этом потери в резонаторе лазера резко падают и происходит генерация гигантского импульса. Недостаток таких простейших модуляторов вытекает из необратимости происходящих процессов, в связи с чем чан1.е используются устройства на основе обратимых процессов насыщения поглощения, нелинейности коэффициента отражения, вынужденного рассеяния Мандельштама — Бриллюэна, самофокусировки. [c.176]

В принципе световое и вообще электромагнитное поле содержит все возможные длины волн, направления распространения и на правления поляризации. Но главное назначение лазера как прибора состоит в генерации света с определенными характеристиками. Первый этап селекции, а именно по частоте, достигается выбором лазерного материала. Частота V испускаемого света определяется формулой Бора Ну = и нач — конечн и фиксируется выбором уровней энергии активной среды. Разумеется, линии оптических переходов не являются резкими, а по различным причинам уширены. Причиной уширения могут быть конечные времена жизни уровней вследствие излучательных переходов или столкновений, неоднородность кристаллических полей и т. д. Для дальнейшей селекции частот используются оптические резонаторы. В простейшем СВЧ-резонаторе, стенки которого имеют бесконечно высокую проводимость, могут существовать стоячие волны с дискретными частотами. Эти волны являются собственными модами резонатора. Когда ученые пытались распространить принцип мазера на оптическую область спектра, было не ясно, будут ли вообще моды у резонатора, образованного двумя зеркалами и не имеющего боковых стенок (рис. 3.1). Вследствие дифракции и потерь на пропускание в зеркалах в таком открытом резонаторе не может длительно существовать стационарное поле. Оказалось, однако, что представление о типах колебаний (модах) с успехом может быть применено и к открытому резонатору. Первое доказательство было дано с помощью компьютерных вычислений. Фокс и Ли рассмотрели систему двух плоских параллельных зеркал и задали начальное распределение поля на одном из зеркал. Затем они исследовали распространение излучения и его отражение. После первых шагов начальное световое поле рассеивалось и его амплитуда уменьшалась. Однако после, скажем, 50 двойных проходов мода поля приобретала некую окончательную форму и ее амплитуда понижалась в одно и тоже число раз при каждом отражении (с постоянным коэффициентом отражения. Стало ясно, как обобщить понятие моды на случай открытого резонатора. Это такая конфигурация поля, которая не изменяется [c.64]

Полуклассическая теория лазера, которую мы представили в предшествующих главах, позволила нам объяснить и даже предсказать многие свойства лазерного излучения. Однако из этой теории следовало, что лазерная генерация устанавливается при накачке, превышающей определенный порог, а ниже этого порога вообще не возникает никакого излучения. Этот вывод нельзя считать удовлетворительным, поскольку даже без выполнения условия генерации испускание света возможно, а именно свет излучают обычные лампы. Адекватная теория лазера должна описывать переход от излучения обычных ламп к лазерному излучению, она должна охватывать излучение лампы как частный случай. Таким образом, становится очевидным, что мы упустили важный аспект теории лазеров. Чтобы разъяснить постановку вопроса, рассмотрим более внимательно явление испускания света обычными источниками. Как мы знаем, свет испускается возбужденными атомами при спонтанных переходах ). Такое излучение нельзя получить в рамках теории, которая описывает свет классически. Спонтанное излучение возбужденных атомов может быть адекватно описано только в том случае, если проквантовать световое поле. Мы знаем также, что затухание классической или квантовой величины всегда сопровождается флуктуациями. Пусть, например, световое поле в резонаторе затухает из-за пропускания зеркал. Мы должны ожидать при этом флуктуаций амплитуды светового поля. Как флуктуации, связанные со спонтанным излучением, так и флуктуации, обусловленные потерями в резонаторе, не учитываются в полуклассических уравнениях лазера. Мы увидим, что становится необходимым полностью квантовое описание лазера, если мы хотим объяснить различие между лазером и обычной лампой. Флуктуациями лазерного излучения фундаментальным образом определяются свойства когерентности лазерного света. Если же рассматривать свойства [c.249]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...