Главный фокус

Опыт показывает, что луч света, идущий вдоль главной оптической оси, проходит через линзу бее изменения направления распространения. В воздухе или в вакууме все лучи, параллельные главной оптической оси выпуклой линзы, после прохождения линзы отклоняются к оси и проходят через одну точку F на главной оптической оси (рис. 269). Поэтому выпуклые линзы называют собирающими линзами. Точка F называется главным фокусом линзы. Плоскость, проходящая через главный фокус линзы перпендикулярно главной оптической оси, называется фокальной плоскостью. [c.270]

У линзы два главных фокуса в однородной среде расположены на одинаковых расстояниях от ее оптического центра. Расстояние от оптического центра линзы до [c.270]

Главный фокус 270 Глаз 273 [c.360]

Очевидно, что а = djD — угол, под которым видна система двух щелей из точки Р. Для того чтобы было законным использование формул б.З, несколько видоизменим схему опыта (рис. 6.50) между источником (щелью) S и экраном А введем линзу L так, чтобы щель S находилась в ее главном фокусе. Линза Z.2 (Р тем же фокусным расстоянием F, что и Lj) установлена так, что ее главная фокальная плоскость совпадает с плоскостью экрана В. Непрозрачный экран А с двумя параллельными щелями расположим между линзами L и L2. Тогда выполняются все условия для наблюдения дифракции Фраунгофера. При такой геометрии опыта в выражениях, определяющих углы а, р и а, нужно заменить vi D2 F. [c.311]

И — главные фокусы Л/х и Л/ — узлы Я1 н Я — глазные точки (главные плоскости) [c.298]

Схема оптической системы микроскопа показана на рис. 14.12. Малый объект АВ помещается вблизи главного фокуса объектива 5 , дающего его увеличенное действительное изображение А В, которое рассматривают через окуляр 5., так, чтобы увеличенное мнимое изображение А"В" получалось на расстоянии наилучшего зрения от глаза или в бесконечности (наблюдение спокойным глазом). Оба способа наблюдения одинаково пригодны. [c.329]

Основное отличие шлирен-систем от прямых теневых заключается в том, что в них с целью увеличения чувствительности к малым и монотонным изменениям плотности в среде при помощи объектива осуществляют фокусировку всех лучей, проходящих через исследуемую среду, в одной точке — главном фокусе приемного объектива. В этой же точке помещают нож Фуко. Оптический нож при этом устанавливают таким образом, чтобы он полностью или в большей части перекрывал изображение источника света, получаемое в фокальной плоскости приемного объектива (рис. 11.3). [c.219]

Пример 4. Пусть О, О будут некоторые точки, а F, — главные фокусы оптической системы, симметричной относительно оси. Частица света входит в систему параллельно оси и на коротком расстоянии от нее выход т через F. Рассматривая незначительное возмущение прямолинейной траектории ОО, мы можем написать [c.282]

В случае тонкой линзы главное фокусное расстояние представляет собой расстояние от линзы до главного фокуса, т.е. до точки, в которую собираются лучи, падающие на линзу параллельно главной оптической оси (рис. 31). [c.302]

Для рассеивающих линз главным фокусом является точка, в которой пересекаются продолжения расходящихся лучей, полученных в результате падения на линзу пучка параллельных лучей (рис. 32). [c.302]

Для сложной центрированной оптической системы главное фокусное расстояние измеряется от главного фокуса, т.е. от точки действительного или мнимого пересечения лучей, выходящих из прибора, при входе их в прибор параллельно главной оптической оси, до главной плоскости - плоскости, в которой пересекаются направления падающего и выходящего лучей (рис. 33). [c.302]

Интерферометр Майкельсона (рис. 7.4) дает очень простой метод измерения временной когерентности. Пусть в некоторой точке Р требуется измерить временную когерентность волны. Оптическая система, состоящая из экрана с небольшим отверстием в точке Р и линзы, главный фокус которой совпадает с точкой Р, позволяет преобразовать падающую волну в плоскую (см. также рис. 7.9). Эта волна затем падает на частично [c.452]

Тогда только те отклоненные лучи, которые являются параллельными оптической оси телескопа, будут образовывать изображение в главном фокусе F. Все они имеют общий фронт волны АХ. Если АВ будет фронтом падающей волны, то единственными частями путей лучей, которые могут вводить разность хода, будут части такие как СРМ, так что в фокусе телескопа мы будем иметь колебание следующего вида [c.83]

Это выражение представляет собой параксиальное приближение интерференционной картины, образованной плоской и коаксиальной с ней сферической волнами. Восстановление такой голограммы с помощью плоской волны с длиной волны 2 приведет к появлению двух сопряженных изображений точечного объекта, расположенных в главных фокусах зонной пластинки Френеля. Это можно показать математически, восстанавливая голограмму, описываемую выражением (3). Действительно, освещение голограммы плоской волной, как показано на рис. 1, б, создает непосредственно за ней амплитудное распределение, пропорциональное выражению (3). Сформированное голограммой волновое поле состоит из четырех членов двух констант и двух сферических волновых фронтов, распространяющихся вдоль направления распространения плоской освещающей волны. Одна из сферических волн выходит из мнимой точки, расположенной на оптической оси за голограммой, и является расходящейся, в то время как другая сферическая волна является сходящейся и фокусируется в точку на оптической оси в направлении распространения восстанавливающей плоской волны. Волновое поле в плоскости наблюдения, расположенной [c.157]

Для получения изображений по типу II главная ось и узловые точки те же, что и для получения изображения по типу I к этому же типу относятся и главные фокусы, кроме двух, которые поменялись местами из-за изменения знака фокусного расстояния. [c.266]

Соединяя точки D и С прямой, сопряженной прямой D , образуем ход сопряженного луча в пространстве изображений точку пересечения F такого луча с главным лучом назовем задним главным фокусом. [c.7]

Для сложной центрированной оптической системы главное фокусное расстояние измеряется от главного фокуса, т. е. точки действительного или мнимого Пересе чения лучей, выходящих из прибора, при входе их в прибор параллельно главной оптической оси, до главной [c.248]

Пучок лучей А2, идущих справа налево, пересечется в точке Р. Точки Р и р1 называются соответственно передним и задним главным фокусом линзы. [c.10]

Осветительная система, состоящая из линзы Л с апертурными диафрагмами Д1 и Д2 и точечного источника света S, совмещённого с передним главным фокусом линзы Л указанная система представляет собой автоколлиматор. [c.47]

Интенсивность света в главном фокусе можно увеличить еще в четыре раза (по сравнению с зонной пластинкой), если изменить на п фазы вторичных волн, исходящих от всех зон с четными (или, наоборот, с нечетными) номерами. Такая пластинка была изготовлена Вудом химическим травлением в нужных местах толщина стеклянной пластинки уменьшалась на (п— )К/2. В этом случае вторичные волны от всех точек волновой поверхности приходят в Р в одинаковых фазах. [c.275]

Во сколько раз интенсивность в главном фокусе зонной пластинки больше, чем в фокусе п-го порядка [c.278]

О Ответ положения всех изображений Ьь определяются формулой 1/а-Ь 1/6 = 1 Я , где [ь = /(2к- - ) (к = 0, 1, 2,...) — фокус к-го порядка, [=аЬ/(а+ Ь) —главный фокус пластинки. О [c.278]

Отсюда ясно, что, замечая по часам, идущим по звездному времени момент прохождения звезды через крест нитей, установленный в главном фокусе телескопа, и произведя отсчет по кругу, получим зенитное расстояние в момент прохождения (кульминации) звездное же время, т. е. показание часов непосредственно, как нетрудно видеть, дает прямое восхождение светила. По зенитному расстоянию з из соотношения [c.104]

Линза с фокусным расстоянием 125 мм имеет достаточную глубину резко изображаемого пространства. Поэтому при незначительном расстоянии между прибором и фарой на экране видны неровности ее рассеивателя в виде полос и пятен различной яркости. Для устранения этого явления матовое стекло экрана при установке смещается на 20 мм от плоскости главного фокуса. Оптическая система смонтирована в стальном корпусе, который снабжен откидывающейся под углом 75° крышкой, закрывающей экран. [c.125]

Напомним вкратце, что главным фокусом линзы называется точка, где сходятся все л учи, шедшие до преломления параллельно оптической оси. Двояковыпуклая линза имеет два главных фокуса, расположенных по обе стороны линзы. Передний фокус лежит в предметном пространстве, т. е. там, где находится предмет АВ. Задний фокус лежит в пространстве изображения. [c.54]

Фокусное расстояние всегда отсчитывается от плавных точек линзы. На рис. 32 для простоты отсчет фокусного расстояния произведен от оптического центра линзы до главного фокуса, как это делается для очень тонких линз. Построение изображения при этом в принципе не изменяется. [c.55]

Если предмет придвинуть еш,е ближе и расположить его между передним главным фокусом и двойным фокусным расстоянием (рис. 34), то изображение будет находиться за двойным фокусным расстоянием. Оно будет действительное, обратное и увеличенное. [c.56]

Степень увеличения будет возрастать по мере приближения предмета к переднему главному фокусу Одно- [c.56]

Рис. 35. Предмет в главном фокусе линзы

На рисунке 292 показана главная оптическая ось линзы О1О2. Линза дает изображение точки А в точке В. Найдите построением хода лучей положение оптического центра линзы и ее главных фокусов. [c.293]

Для нахон дения положения главного фокуса собирающей линзы выберем луч, идущий из точки А параллельно главной оптической оси. Этот луч после преломления в линзе попадает в точку В, как и все остальные лучи, выходящие из точки А. Вместе с тем луч, параллельный главной оптической оси, при выходе из линзы проходит через ее главный фокус, лежащий на главной оптической оси. Следовательно, точка пересечения этого луча с главной оптической осью является главным фокусом линзы. Второй главный фокус расположен на главной оптической оси по другую сторону от оптического центра на таком же расстоянии, как и первым. [c.294]

Принципиальная схема простейшего спектрального прибора была приведена на рис. 1.15. Б главном фокусе колиматорного объектива L помещена входная щель Ь. При прохождении излучения сквозь такую систему образуется плоская волна, падающая на диспергирующий элемент. Второй (камерный) объектив L2 фокусирует излучение разных длин волн (спектральных линий) в определенных точках фотопластинки. [c.67]

Оптическая схема зрительной трубы описываемой интерференционной угломерной установки приведена на рис. 228, где I — референтная плоскость, 2 — объектив зригельной трубы, 3 — дополнительная линза, 4 — мнимое изображение предмета, 5 — действительное изображение предмета, 6 — окуляр, 7 — предмет (интерференционная картина), F — передний главный фокус объектива, F l — задний главный фокус объектива, Fz — передний главный фокус дополнительной линзы, F — задний главный фокус дополнительной линзы, F — задний главный фокус окуляра. [c.304]

Расчет с учетом этого обстоятельства выполнен в работе [9]. Из этого расчета следует, что при сравнительно больших длинах волн максимум давления находится не в главном фокусе, а лежит ближе к излучателю, распределение же давления по оси асимметрично относительно фокальной плоскости. Такое странное, на первый взгляд, положение легко объясняется, если учесть, что ири малом и большой длине волны Я изменение амплитуды, определяемое величиной х 1 , влияет сильнее, чем расфазировка, зависящая от величины 2яг]/А,. Чем больше коэффициент усиления системы, тем кривая распределения давления делается более симметричной, а максимум давления приближается к фокусу. В качестве примера на рис. 4 приведено распределение давлений по оси для двух случаев ЩХ = 47,6 и = 9,52, для обоих случаев Я1Р = 0,225, а коэффициенты усиления соответственно равны 34,0 и 7,5. Если для кривой а максимум смещен приблизительно на 20%, то во втором случае (кривая б) он практически лежит в фокусе. [c.156]

Скрещенность светофильтров f, и по схеме V должна быть более глубокой, чем при поперечном наблюдении, так как здесь условия близки к продольному наблюдению (схема III). На всех схемах рис. 418 источник света установлен вблизи главного фокуса конденсорной линзы, которая, следовательно, посылает на лю-мйнесцирующий объект широкий пучок. Если же необходимо повысить интенсивность возбуждения, то следует источник света и исследуемый объект устанавливать примерно на двойном фокусном расстоянии от линзы, так чтобы на исследуемую поверхность падало изображение источника. [c.548]

Схематическое расположение оптических деталей в этих приборах показано на рис. 1.22. Источником света служит малое ярко освещённое отверстие 5 диаметром (0,5-1) мм в диафрагме Д. Диафрагму устанавливают в передней фокальной плоскости линзы Л так, чтобы центр отверстия 5 оказался совмещённым с главным фокусом линзы. Пучок света от отверстия 3 падает на линзу и выходит из неё в виде коллими-эованного пучка, ширина которого ограничена диафрагмами Д1 и Д2. Этот пучок освещает диффузор Дф, который в сочетании с плоским зеркалом 3 с внешним отражающим покрытием, установленным параллельно диффузору и строго перпендикулярно к оси коллимированного пучка, представляет собой светоделительную часть прибора. Частичное рассеяние на диффузоре и отражение от зеркала 3 приводит к возникновению нескольких пучков, идущих обратно к линзе Л. Среди этих пучков есть два пучка близкой интенсивности, которые при небольшой плотности рассеивающего покрытия и должной съюстированности деталей установки характеризуются высокой степенью взаимной когерентности. Их перекрывание приводит к формированию интерференционной картины хорошего качества. [c.37]

В качестве держателя окуляра удобно использовать винтовой пресс из школьного набора по поляризации света, дополненный двумя деревянными брусочками с углублениями в средней части один из этих брусочков играет роль подкладки — ложа для окуляра, а второй — эоль накладки. Стойку держателя окуляра закрепляют в массивной треножной подставке и отодвигают от пластины Пл в направлении, перпендикулярном к длине оптической скамьи, в такой степени, чтобы плоскость наблюдения совместилась с плоскостью П-П, в которой система, состоящая из линзы Л и пластины Пл, создаёт изображение передней фокальной плоскости I-I линзы Л. При этом центр источника S должен быть совмещён с главным фокусом линзы Л. Только в этом случае достигается высокая степень взаимной когерентности интерферирующих пучков. [c.44]

Несобственный интеграл I V, U) был вычислен Перси, и на рис. 5.11 представлены построенные им линии уровня модуля величины 1. Заметим, что главный фокус образуется на оси U при U = — 1,8. Слева от острия каустики имеется система трех лучей, лежащих между двумя ветвями каустики. Интерференщ1я этих лучей приводит к образованию сложной системы максимумов и минимумов, хорошо видных на рис. 5.11. В то же время справа существует лишь одно семейство лучей, так что / убывает монотонно. [c.364]

Окуляры Рамсдена также состоят из двух одиночных линз, но передний главный фокус всей системы располагается перед коллективом, и, следовательно, полевая диафрагма находится не между линзами. В этих окулярах коллективная линза не понижает увеличение объектива. Подобную конструкцию имеют также окуляры Кельнера (рис. 24, в). [c.40]

Для построения изображения достаточно воспользоваться двумя лучами для каждой точки предмета — лучом, идущим параллельно оптической оси, который после прачом-ления пойдет через задний главный фокус и лучом, идущим через оптический центр. Этот луч, проходя через линзу, не изменит своего направления. Пересечение лучей по правую сторону линзы даст изображение точки предмета. [c.55]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...