Условия работы лазера

Как нетрудно понять, изменение ориентации призмы изменяет добротность оптического резонатора. Поэтому описанный метод формирования коротких мощных импульсов получил наименование модуляции добротности оптического резонатора. Лазеры, работающие в таком режиме, называются лазерами с модулированной добротностью. Соответственно условия работы лазера с неизменной во времени добротностью называют режимом свободной генерации. [c.790]

Из вышеизложенного следует, что наличие температурной зависимости термооптических характеристик накладывает ограничения на возможность полного устранения термооптических искажений подбором состава стекла. Если условия работы лазера сопряжены с изменением температуры окружающей среды в широких пределах (как, например, в геодезической аппаратуре), то это может привести к сильному изменению параметров термической линзы (включая ее знак), что повлечет за собой заметную нестабильность лазерных характеристик (вплоть до срыва генерации). [c.63]

Под нестационарным резонатором здесь понимается резонатор, добротность которого подвергается слабой модуляции либо преднамеренно (например, при помощи акустооптической или электрооптической ячейки), либо случайным образом (за счет различных факторов технического происхождения, которые, как правило, имеют место в реальных условиях работы лазера). Существенно, что даже незначительная нестабильность параметров резонатора может заметно влиять на режим генерации лазера. [c.317]

Л. Условия работы лазера [c.267]

Принцип работы лазера в режиме модуляции добротности состоит в следующем. Допустим, что внутрь оптического резонатора помещен затвор. Если затвор закрыт, то генерация не возникает и, следовательно, инверсия населенности может достигнуть очень высокого значения. При достаточной мощности накачки на метастабиль-ном уровне можно накопить почти все частицы активного вещества. Однако условие генерации выполняться не будет, так как потери резонатора слишком велики. Если быстро открыть затвор, то усиление в лазере будет существенно превышать потери и накопленная энергия выделится в виде короткого интенсивного импульса света. Поскольку в данном случае добротность резонатора изменяется от низких до высоких значений, то такой режим называется режимом модуляции добротности резонатора. При быстром открывании затвора (за время, которое короче времени развития лазерного импульса) выходное излучение состоит из одного гигантского импульса. При медленном же открывании затвора может генерироваться много импульсов. [c.283]

Условия работы активного материала лазера также накладывают определенные требования на свойства матрицы. В первую очередь она должна обладать высокой теплопроводностью. Твердотельные лазеры на диэлектрических монокристаллах имеют весьма небольшой кпд (порядка 1—5 %) и, следовательно, весьма значительная часть энергии накачки идет на нагрев активной среды.. Если активная среда не может эффективно рассеять эту энергию, то неизбежен выход из строя всей системы. Наиболее приемлемыми свойствами в этом отношении обладают монокристаллы сапфира (рубина) и именно этим фактом объясняется их использование, несмотря на трехуровневую схему генерации. [c.67]

Обычно при работе лазера в импульсном режиме с того момента, как излучение лампы накачки доведет инверсию до порогового значения, начинается генерация. Поэтому величина инверсии ограничивается конкуренцией двух процессов, интенсивностью накачки и генерацией. Можно было бы получить значительно большую разность населенностей, если бы генерация не возникла до тех пор, пока не будет достигнута максимальная перенаселенность, Это условие может быть выполнено при уменьшении добротности резонатора в течение действия импульса накачки до таких значений, когда пороговые условия возникновения колебаний не будут выполняться. Тогда в процессе накачки число возбужденных атомов возрастет до некоторого значения N, значительно превышающего пороговое значение. Если затем, по окончании действия накачки, произвести мгновенное уменьшение потерь резонатора, то это приведет к возникновению колебаний при зна- [c.29]

Таким образом, одним из основных условий работы СОг-лазера является недопустимость перегрева лазерной смеси выше Гор . з следовательно, необходимость ее эффективного охлаждения. Отвод теплоты от рабочей смеси СОг-лазера может осуществляться либо за счет теплопроводности к охлаждаемой стенке разрядной трубки, либо путем замены нагретой порции газа новой, поэтому по способу охлаждения рабочей смеси все газоразрядные СОг-лазеры можно разделить на лазеры с диффузионным и конвективным охлаждением иногда их называют соответственно газоразрядными лазерами с медленной и быстрой прокачкой. [c.123]

В заключение этого общего рассмотрения свойств направленности электромагнитных волн следует заметить, что при соответствующих условиях работы выходной пучок лазера можно сделать дифракционно-ограниченным. [c.22]

Для сравнения с результатами рис. 3.22 на рис. 3.23 представлены распределение энергии и сечения поглош,ения, которые соответствуют разряду в гелии при условиях работы Не — Ne-лазера. В этом случае предполагалось наличие максвелловского распределения со средней энергией электронов 10 эВ. Представленные на рисунке сечения соответствуют возбуждению электронным ударом на уровни 2 S и 2 5 гелия (которые действуют как уровни накачки неона, опять-таки путем передачи энергии). Заметим, что эти сечения примерно на два порядка меньше сечений для молекулы N2. Такой результат объясняет, почему максвелловское распределение является весьма хорошим приближением в данном случае. Обратите внимание [c.147]

Для количественного описания работы лазера необходимо решить эти уравнения с учетом соответствующих начальных условий. Если, например, накачка включается в момент времени / = 0, то начальные условия запишутся в виде Л (0) =0 и q(0)=qi, где 9, —очень небольшое число первоначально присутствующих фотонов (например, qt= 1), симулирующее спонтанное испускание. [c.243]

Прежде чем приступить к подробному рассмотрению непрерывного режима работы лазера, следует вывести условие, выполнение которого необходимо для того, чтобы в четырехуровневом лазере могла быть получена непрерывная генерация. С этой целью заметим, что в отсутствие генерации стационарная населенность уровня 1 должна определяться уравнением, которое выражает не что иное, как условие равновесия населенностей, приходящих на уровень 1 и уходящих с него Ni/xi = = N2/121, где %2 — время жизни перехода 2->-1. Для осуществления генерации необходимо, чтобы удовлетворялось неравенство N2 > N. Согласно предыдущему выражению, это означает, что [c.245]

Устойчивой работе лазера соответствует точка Т2, в которой совместны все три условия (2, 3). Если в силу каких-то случайных факторов длительность импульса возрастает, то рабочая точка Тг сдвинется по прямой (3) влево и будут справедливы неравенства Р >Р2, (п/2)1д> [c.215]

На сегодняшний день можно считать уже традиционной задачей первого этапа разработки расчет характеристик газовых лазеров с использованием ЭВМ. Будем считать, что основные конструктивные параметры приборов определены и заданы. При этих условиях, используя математическое описание совокупности процессов, определяющих работу лазера как прибора, производят расчет характеристик излучения лазера. Такой метод в разработке прибора мы будем считать прямой задачей. [c.65]

Процесс получения голограммы по любой схеме, в сущности, представляет собой интерференционный эксперимент, а аппаратура — интерферометр. Это определяет технические требования к условиям работы и к элементам голографических установок для работы с непрерывными и импульсными лазерами. [c.86]

В настоящее время для исследования вибропрочности элементов конструкций широко используют методы голографической интерферометрии с усреднением во времени, позволяющей точно определить положение узловых линий на интерферограмме, полученной с помощью непрерывного излучения лазера. Этот метод требует стабилизации оптической схемы голографического интерферометра и ограничивает амплитуду колебаний объекта величиной 2—3 мкм, а значит, возможность исследования в реальных условиях работы. Кроме того, при увеличении размеров объекта, например до 1,5—2 м, возникают трудности, связанные с ограничением мощности лазера непрерывного действия. [c.172]

Кроме такой неопределенности в значениях оптимальной температуры Тп, обусловленной температурным ходом термооптических характеристик, на практике она дополнительно несколько размывается отклонениями в реальном распределении температуры от принятого нами идеализированного параболического закона. Например, в выражении для П2г, ф для цилиндрического элемента (в формуле 1.39) член Q/2 обязан своим происхождением тому обстоятельству, что средняя величина ТЦ) в выражении (1.27) есть Г( ) = ЛГ (1— /2). При наличии в распределении температуры неквадратичных членов усреднение по даст при них коэффициенты, отличающиеся от 1/2, и даже при Р = 0 условие равенства нулю термооптических искажений не будет таким, как Р Q/2 = 0. Эта формула отражает условие малости искажений в активных элементах, работающих в стационарном температурном режиме, так как при этом отклонения температурного распределения от параболического незначительны (см. п. 1.1), но она не может быть критерием малости для режима одиночных вспышек и для переходных режимов работы лазера. [c.62]

Главную часть предлагаемой книги составляют гл. 4—7, в которых описаны различные методы синхронизации мод. Каждая глава начинается с раздела, содержащего простую трактовку рассматриваемого вопроса. Затем следует систематическая теория работы лазера, излучающего ультракороткие световые импульсы, причем особое внимание обращено на определение оптимальных условий и расчет параметров, которые могут быть измерены. Заканчивается глава представлением типичных экспериментальных результатов, которые сравниваются с теорией. [c.11]

В типичных условиях режима работы лазера на ионах благородного газа однородное и неоднородное уширения имеют приблизительно один и тот же порядок величины. Для лазера на ионах аргона (переход Л = 514 нм) доплеровская ширина составляет приблизительно 3,5 ГГц. Однородная ширина линии заключена между 0,5 и 0,8 ГГц. Она обусловлена главным образом эффектом Штарка, возникающим благодаря высоким плотностям электронов ( 102° м ), и спонтанным испусканием. Заметим, что естественная ширина линии составляет 0,46 ГГц. Большое однородное уширение влечет за собой сильную конкуренцию мод, и если не принять особые меры, то она может легко привести к значительным флуктуациям амплитуды в многомодовом режиме. В лазере на ионах благородного хаза особый эффект вызывается относительно большой скоростью дрейфа ионов (Удр 10 м/с). Он заключается в расщеплении контура усиления в лазере на две доплеровские кривые с расстоянием между ними порядка 0,5 ГГц. [c.80]

Первые экспериментальные исследования работы лазеров на красителях с пассивной синхронизацией мод имели целью прежде всего определение условия синхронизации мод, регистрацию пикосекундных импульсов и измерение их длительности, а также выяснение физического механизма образования [c.218]

В условиях теплового равновесия большинство частиц находится на нижнем энергетическом уровне, а случайно возбуждаемые освобождаются от избытка энергии спонтанным излучением. Для работы лазера или мазера необходимо создать обратную (инверсную) заселенность энергетических уровней, т. е. добиться избыточной заселенности верхнего уровня. Электромагнитная волна с частотой / = А Х /к, проходящая через среду с обратной заселенностью уровней, стимулирует переход частиц в основное состояние, и ее энергия увеличивается за счет добавления квантов стимулированного излучения. На этом и основана работа квантовых генераторов и усилителей. [c.247]

Существуют разные способы получения необходимой для работы лазера усиливающей излучение активной среды. Преобладание процессов вынужденного излучения над поглощением осуществляется при инверсии населенностей (Л 2>Л 1) рабочих уровней энергии 61 и 62 (см. 9.3). В импульсных твердотельных лазерах используется оптическая накачка светом мощной газоразрядной лампы-вспышки. В полупроводниковых лазерах непрерывного действия неравновесное состояние достигается при пропускании электрического тока через р-и-переход. В газовых лазерах атомы или ионы рабочего вещества возбуждаются в условиях электрического разряда. Во всех случаях затраченная на это энергия внешнего источника в конечном свете частично преобразуется в энергию когерентного излучения. [c.445]

Сейчас же проанализируем алгоритм построения резонатора импульсного лазера, для которого выполняется условие (4.48), и который выгодно отличается от неустойчивых схем существенно более широкой областью динамической стабильности при изменении ТЛ АЭ. Особенно сильно это проявляется при не слишком больших потерях основной моды 7 < 0,4 (рис. 4.8). Анализ проведем с учетом вышеперечисленных особенностей импульсного режима работы лазера. [c.227]

Из (4.20) видно, что плоская волна, распространяясь через активную среду при радиационно-сба-лансированном режиме работы лазера, будет нарастать. Параметры усиления и накачки должны варьироваться соответственно условиям баланса выделяемого тепла и достигаемого охлаждения. Вид зависимости интенсивности накачки, который будет обеспечивать нужное усиление, теперь может быть получен непосредственно с помощью выражений (4.11) и (4.20). На рис. 4.2 изображены зависимости интенсивностей накачки и лазера при распространении вдоль 2 -оси для случая, когда / (0) = / тт-Вблизи поверхности, через которую проникает в активную среду излучение накачки, усиление слабого сигнала ограничено условием насыщения накачки и имеет [c.145]

При работе СОг-лазера происходит распад молекул СО2 на СО и О, благодаря чему активная среда ослабляется. Далее СО распадается на С и О, а углерод осаждается на электродах и стенках трубки. Все это ухудшает работу С02-лазера. Чтобы преодолеть вредное действие этих факторов, в закрытую систему добавляют пары воды, которые стимулируют реакцию СО + 0-> СО2. Используются платиновые электроды, материал которых является катализатором для этой реакции. Для увеличения запаса активной среды резонатор соединяется с дополнительными емкостями, содержащими СО2, N2, Не, которые в необходимом количестве добавляются в объш резонатора Для поддержания оптимальных условий работы лазера (рис. 292). Такой закрытый С02-лазер, в состоянии работать в течение многих тысяч часов. [c.324]

Предварительно сделаем одно замечание общего характера. Позже выяснится, что выбор параметра малости зависит от условий работы лазера, т. е. от того, вблизи или вдали от порога он находится. В дальнейшем мы будем брать величины такого порядка, которые типичны для лазера вблизи порога. Другой случай менее интересен, поскольку он приводит нас к исследованию, эквивалентному линеаризации или квазилинеаризации квантового урав- [c.309]

Отметим, что 12 пропорционален (/), и поэтому обратно пропорционален ширине спектральной линии излучения. Обычно спонтанное излучение в двухуровневой системе инициирует работу лазера. Длина волны излучения лежит в пределах ширины спектральной линии, которая определяется такими эффектами, как естественное уширение (следствие принципа неопределенности), эффект Доплера и столкиовитель-ное уширение. Таким образом, чтобы установить пороговое условие работы лазера, рассматривают нормированную спектральную линию спонтанного излучения между двумя лазерными уровнями. [c.269]

Как было отмечено в 9. 1.2, двойная гетероструктура локализует оптическое излучение в пределах активного слоя, что связано с различием коэффициентов преломления в нем и окружающих слоях. Ситуация аналогична той, что наблюдается в диэлектрическом волокне. Из предыдущего параграфа ясно, что для снижения плотности тока,. необходимой для создания инверсии населенностей, толщина активного слоя должна быть сделана по возможности малой. Действительно, в численных примерах использовались величины, сравнимые с соответствующими значениями для оптических волокон. Аналогичная ситуация складывается при рассмотрении оптического волокна с сердцевиной малого диаметра, которое пригодно для передачи только низкомодового излучения. Позже вернемся к рассмотрению некоторых свойств таких типов колебаний, а здесь отметим, что часть электромагнитной мощности распространяется снаружи активного слоя. Таким образом, только доля Г, которая остается в пределах активного слоя, может принимать участие в процессах индуцированного излучения и тем самым вносить вклад в оптическое усиление. Параметр Г называется коэффициентом оптического ограничения. Учет этого фактора приводит к необходимости преобразовать условие работы лазера [c.282]

Для улучшения условий работы полупроводникового лазера и обеспечения непрерывного режима генерации кристалл необходимо охлаждать до низких температур. Мощность лазера на арсениде галлия при температуре жидкого азота в импульснопериодическом режиме составляет 100 Вт, в непрерывном режиме — 10 Вт. Лучшие образцы полупроводниковых лазеров могут работать при нормальных температурах. [c.124]

Контроль и калибровка К. с. д. необходимы для поддержания стабильных условий работы и абс. привязки результатов координатных и амплитудных измерений (автоматич. контроль тока в магнитах, темп-ры, состава и давления газа в газоразрядных детекторах, напряжения иитания детекторов и др.). Для калибровки спектрометрич. каналов используются эталонные радионуклиды, светодиоды и лазеры (калибровка фотоумножителей), прецизионные генераторы импульсов. В ряде К. с. д. предусмотрен периодич. контроль стабильности триггера и эффективности фильтрации данных путём генерации искусств. событий. Примеры крупномасштабных К. с. д. ИСТРА и ГЕЛИОС показаны на рис. 1 и 2. [c.425]

В предыдущих главах мы рассмотрели некоторые свойства отдельных элементов, которые составляют лазер. К ним относятся лазерная среда (взаимодействие которой с электромагнитным излучением мы рассматривали в гл. 2), система накачки (гл. 3) и пассивный оптический резонатор (гл. 4). В данной главе мы воспользуемся результатами, полученными в предыдущих главах, для построения теоретических основ, необходимых для описания как непрерывного, так и нестационарного режимов работы лазера. Развитая здесь теория основывается на так называемом приближении скоростных уравнений. В рамках этого приближения соответствующие уравнения выводятся из условия баланса между скоростями изменения полного числа частиц и полного числа фотонов лазерного излучения. Достоинство данной теории состоит в том, что она дает простое и наглядное описание работы лазера. Кроме того, она позволяет получить достаточно точные результаты для большого числа практических приложений. При более строгом рассмотрении следует применять либо полуклассическое приближение (в этом приближении среда рассматривается квантовомеханически, а электромагнитное поле считается классическим, т. е. описывается уравнениями Максвелла), либо полностью квантовый подход (когда среда и поля являются квантованными). Читатель, желающий познакомиться с этими более точными теоретическими рассмотрениями, может обратиться к работе [1]. [c.237]

Если данное неравенство не выполняется, то работа лазера возможна в импульсном режиме лишь при условии, что длительность импульса накачки короче времени жизни верхнего уровня или сравнима с ним Возникнув, лазерная генерация будет продолжаться до тех пор, пока число атомов, накопившихся на нижнем уровне, не станет достаточным для снятия инверсии населенностей. Поэтому такие лазеры называются лазерами наса-моограниченных переходах. [c.246]

ЛСЭ используют ускорители электронных пучков высокой энергии ( > 10 МэВ), но небольших токов (/- 1—10 А). При этих условиях, как уже упоминалось выше, излучение света можно рассматривать как комптоновское рассеяние виртуальных квантов магнитного поля на отдельных электронах (комптонов-ский режим ЛСЭ). Были запущены также ЛСЭ, использующие электронные пучки низкой энергии Е = 1—2 МэВ) со значительно большими токами (/ 10—20 кА). В этом случае элек-трон-электронное взаимодействие становится столь сильным, что в электронном пучке во время взаимодействия с электромагнитной волной в ондуляторе возбуждаются коллективные колебательные движения (плазменные волны). Излучение теперь возникает вследствие рассеяния виртуальных квантов магнитного поля на этих коллективных движениях, а не на отдельных электронах. При этом частота излучения уже не дается выражением (6.58), а в действительности сдвигается в низкочастотную область на величину, определяемую этим коллективным движением. Это явление аналогично комбинационному (рамановско-му) рассеянию света на молекулярных колебаниях поэтому соответствующий лазер называется ЛСЭ в рамановском режиме. Вследствие более низкой энергии электронов, участвующих в работе лазера, все эти лазеры генерируют в миллиметровом диапазоне. [c.433]

Наконец, для того чтобы распределение поля излучения лазера вообще могло > описываться собственными решениями интегрального уравнения, не содержащего зависимостей от времени, необходимо, чтобы условия генера- ции достаточно долго оставались неизменными. Это требование опять-таки выполняется далеко не всегда. Так, еще в 60-х годах стало известно, что при моноимпульсном режиме работы лазера пространственное распределение коэффициента усиления и поля излучения меняется чрезвычайно быстро ( за время 1СГ -г 1СГ с). В подобной ситуации рассматривать пространственную структуру излучения вне связи с кинетикой генерации бессмысленно. Наиболее фундаментальные работы об этой связи для случая плоского резонатора принадлежат Сучкову и Летохову [130, 117]. [c.134]

Угловой спектр излучения является, в сущности, разложением по плоским волнам. Та из них, которая следует вдоль оси, и есть самовос-производящаяся после обхода телескопического резонатора расходящаяся волна. Поведение остальных, как и этой, так же хорошо описывается геометрическим приближением, в соответствии с которым угол наклона 9 каждой после обхода уменьшается в М раз. Если результирующая угловая расходимость 29 удовлетворяет обычно выполняющемуся условию 9р < [Dj(2L)] (Л/ — 1)/(71/ + 1) D — диаметр пучка), то излучение любой компоненты перекрьюает выходное зеркало целиком. Это означает, что при отражении от выходного зеркала приходящаяся на каждую компоненту мощность излучения уменьшается в соответствии с долей общей площади сечения, перекрываемой зеркалом, в раз. Поскольку интенсивности всех компонент на обходе резонатора уменьшаются одинаково, то при выяснении относительного распределения мощности можно от этого уменьшения (которое при работе лазера компенсируется усилением) отвлечься. [c.166]

В отличие от методов кинетических уравнений, приведенных выше, при более строгом анализе работы лазера необходимо учитывать, что под действием электромагнитного поля внутри его резонатора атомы активной среды начинают осциллировать подобно микродиполям. Эти диполи создают макроскопическую поляризацию Р, численно равную электрическому моменту единицы объема активной среды. Макроскопический дипольный момент действует как источник излучения, т. е. возбуждает собственное электромагнитное поле, приводящее к изменению электромагнитного поля в резонаторе. Таким образом, в результате взаимодействия электромагнитного поля и среды внутри резонатора устанавливается самосогласованное электромагнитное поле. Самосогласованную теорию лазеров можно строить двумя методами 1) полуклассическим — взаимодействие электромагнитного поля со средой описывается уравнениями классической электродинамики 2) квантово-механическим — взаимодействие описывается квантово-механическими уравнениями (в этих методах среда описывается уравнениями квантовой механики). Первый метод является менее строгим, например, с его помощью нельзя учесть шумы лазера, статистические свойства света и рассмотреть эффекты спонтанного излучения, определяющие условия в начале генерации лазеров. Однако в целом ряде задач этот метод является основным для качественного и количественного анализа работы лазера. [c.22]

Рис. 1.1. Схематическое изображение распределений интенсивности в плоскости излучающей апертуры Qa, области нахождения цели Qo и приемной апертуры Q при работе лазера в режиме несинхронизованных мод и при условии 2Гк<Оо-Число ярких световых пятен в Q порядка 5а/яра.к, в Qo порядка So/я к в Q порядка S/ярк

В гл. 1 было показано, что термооптические искажения активных элементов твердотельных лазеров удобно описывать с помощью специфических для толстых оптических сред постоянных W, Р и Q, характеризующих соответственно W — среднее по поперечному сечению приращение оптического пути в элементе Р — приращение оптического пути, усредненное для двух поляризаций Q —величину термоиндуцированного двойного лучепреломления. Вычисление этих величин требует знания коэффициентов линейного расширения и температурного изменения показателя преломления материала и его упругих и фото-унругих постоянных. Для хорошо изученных материалов постоянные W, Р и Q могут быть рассчитаны по формулам (1.21)—(1.23). При разработке новых активных сред определение термооптических постоянных целесообразно проводить путем непосредственных их измерений в одном эксперименте, моделирующем тепловые условия работы активного элемента в лазерном излучателе. Основной методической трудностью таких экспериментов является обеспечение определенного и хорошо известного температурного поля в исследуемом образце, так как изменения коэффициента преломления среды зависят от перепада температуры и от вида ее распределения. [c.186]

Рассмотрим теперь вопрос о том, как понимать шумовую температуру Те, измеренную описанным здесь способом, когда лазер усиливает сигнал источника, отличного от резонаторного лазера. Измеренная шумовая температура Те является показателем характеристик шума лазерного усилителя при обычных условиях работы только в том случае, если расходимость входного сигнала определяется дифракцией. Если найден радиус горловины Wi сфокусированного входного сигнала (т. е. сигнала, для которого известно распределение интенсивности поля резонатора) и ее местополо/г ение, то тогда можно приступить к оптимизации по схеме фиг. 9.1 (только теперь d — расстояние от линзы до горловины входного сигнального пучка). [c.478]

Изменение ширины запрещенной зоны при нагревании кристалла ZnTe в диапазоне 80-ь375 К применялось для достижения условия резонанса (2/гi — g) О в экспериментах по двухфотонному поглощению света с энергией кванта кш < Е (для используемого в данной работе лазера на неодимовом стекле кш 1,17 эВ, а ширина зоны кристалла ZnTe g 2,4 эВ при О К и g 2,3 эВ при 300 К) [3.62]. [c.86]

Рассмотренный режим работы лазера одночастотный, если условие генерации выполнено только на максимуме полосы люминесценции. Однако такая ситуация реализуется лишь вблизи порога генерации, когда величина неоднородного уширения превышает величину однородного уширения в несколько раз. Наиболее просто это продемонстрировать в отсутствие кросс-релаксации, т. е. при / = 0. Для нарушения одночастотности необходимо, чтобы на частоте V V выполнилось условие [c.161]

При работе лазера на неодимовом стекле в импульсно-периоди-ческом режиме активный элемент вносит значительные аберрации [И], сильно влияющие на параметры генерируемого излучения. Для наиболее употребимых прямоугольного и цилиндрического активных элементов они в первом приближении эквивалентны цилиндрической (или сферической) линзе, фокусное расстояние которой зависит от мощности тепловыделения (см. гл. 3). Анализ работы такого резонатора можно выполнять путем его сведения к эквивалентному резонатору с цилиндрическими или сферическими зеркалами. Например, если резонатор в исходном холодном состоянии был плоским, то при постепенном увеличении мощности накачки, приводящем к уменыпению фокусного расстояния термооптической линзы Fj, он преобразуется сначала в устойчивый резонатор (при /.// т<11), а затем и в неустойчивый, причем условие перехода к неустойчивости зависит от места расположения активного элемента в резонаторе. [c.145]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...