Кросс-релаксация

Из выражения (17.35) следует, что стационарная мощность излучения отличается от мощности в случае однородно-уширенной полосы люминесценции. В пределе сильной кросс-релаксации Р получаем из (17.35) [c.160]

Указанная выше картина обусловлена действием трех процессов накачкой, индуцированными переходами и кросс-релаксацией. Рассмотрим активные центры с частотой максимума V. Они возбуждаются накачкой, отдают энергию за счет индуцированных переходов и обмениваются ею с остальными центрами за счет кросс-релаксации. При этом на частоте генерации все три процесса взаимно-уравновешены, величина контура полосы соответствует величине потерь и не изменяется с ростом накачки, так как при этом возрастает мощность генерации и, следовательно, вероятность индуцированных переходов. Однако на частотах, отстоящих от частот генерации на расстоянии, приблизительно равном бv, указанная компенсация уже не происходит и с ростом накачки контур полосы люминесценции на этих частотах возрастает до тех пор, пока не выполнится пороговое условие и не возникнет генерация. [c.163]

Как было отмечено во введении к этой главе, мы имеем дело с тремя типами линий — линией усиливаемого излучения (сигнала), активного вещества (усилителя) и линией отдельных атомов усилителя. Строгое рассмотрение насыщения усиления в усилителях 15 присутствии выгорания дыр и кросс-релаксации проведено в работе [171, результаты которой мы изложим ниже. [c.215]

ТО легко видеть, что выражение (17.36) совпадает с выражением для мощности излучения стационарной генерации лазера на активной среде с однородно-уширенной полосой люминесценции. Это легко понять, так как сильная кроссрелаксация приводит к однородному характеру уширения полосы люминесценции. В другом предельном случае — отсутствии кросс-релаксации (/ <С % ) — получим [c.160]

Рассмотренный режим работы лазера одночастотный, если условие генерации выполнено только на максимуме полосы люминесценции. Однако такая ситуация реализуется лишь вблизи порога генерации, когда величина неоднородного уширения превышает величину однородного уширения в несколько раз. Наиболее просто это продемонстрировать в отсутствие кросс-релаксации, т. е. при / = 0. Для нарушения одночастотности необходимо, чтобы на частоте V V выполнилось условие [c.161]

Рпс. 1.7. Зависимость вероятности тушения XV 2 р уровня 3 2 ионов N(3 + в бариево-свинцово-фосфатном стекле по кросс-релаксаци-01Ш0МУ механизму (/) и гидроксильными группами ОН (2—4) от концентрации ионов неодима Л о [931 при различном поглощении он- — 0 2—5 5 — 10 — 20 см для кривой 1 [c.45]

Спектр генерации при отсутствии селектирующих элементов. Даже в отсутствие селектирующих элементов в резонаторе спектр генерируемого излучения обужается по сравнению со спектром полосы люминесценции. Это связано с многопроходовым характером генерации, который приводит к усилению неравенства интенсивностей отдельных мод, определяемым контуром полосы усиления и процессами миграции энергии внутри этого контура. Наиболее просто анализ спектральных особенностей генерации проводится для однородно уширенной линии усиления (или эквивалентной ей неоднородной линии с временем кросс-релаксации, меньшим длительности генерируемого импульса). Для определенности будем считать, что линия усиления имеет лоренцев контур (см. гл. 2) с шириной Avл. [c.227]

Неоднородность уширения линии усиления неодимового стекла В1ЮСИТ существенные изменения в динамику развития спектра генерации при значительном превышении порога. Происходит значительное его уширение, что связано с деформацией профиля линии усиления, проявляющейся в образовании провалов. В результате, как это иллюстрируется на рис. 5.15, порог генерации достигается и на других частотах, а на центральной срывается, т. е. образуется своеобразная вилка [77]. Далее процесс раз.множения частот происходит по этой же схеме до момента, когда кросс-релаксация перекачает энергию в область центральной частоты, на которой снова начнется генерация (рис. 5.15), спектр которой снова начнет [c.229]

Первый член в правой части описывает потери вследствие вынужденного испускания, а второй — вследствие спонтанного- В третьем члене это полная плотяость частнц, а распределение V.,), имеющее центральную частоту а и нормированное на единицу, есть доля частиц, подвергающихся действию накачки. Таким образом, число накачанных частиц равно NQg(v, Га) — г( -). Скорость накачки ] имеет ту же размерность, что и эйнштейновский коэффициент А и коэффициент Р, входящий в последний член и даюн1ий скорость кросс-релаксации. Полное число инвертированных атомов в единице объема есть [c.216]

Параметр / называется коэффициентом кросс-релаксации для узкой полоси. В этих обозначениях (8.94) можно переписать как [c.220]

Уравнення можно легко распространить на случай, когда и неоднородная линии, и атомные линии представляют собой плоский снектр. Иа рис. 8.20 приведены их решения с коэффициентом / в качестве параметра. Сопоставление рисунков 8.19 и 8.20 показывает, что форма атомной линии играет очень важную роль, когда кросс-релаксация происходит медленно (/< 1). [c.220]

Рнс. 8.20. Решения для случая, когда н неоднородная линия, н атомные ливни имеют внд плоского спектра [17]. Коэф( )ицнент кросс-релаксации/ является параметром = АоиД и/А а. [c.221]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...