Параметры g резонатора

Параметры g резонатора 212 Пассивная синхронизация мод 312 ---насыщающиеся поглотители быстрые 317, 321 [c.551]

Наконец, перейдем к определению дифракционных потерь, Дело в том, что для этого в каждом конкретном случае необходимо решать интегральное уравнение Френеля — Кирхгофа. На рис. 4.37 приведены как характерные и весьма полезные примеры вычисленные зависимости дифракционных потерь от числа Френеля для некоторых симметричных резонаторов (которые характеризуются соответствующими значениями параметра g). Заметим, что для данного числа Френеля наименьшие потери имеет конфокальный резонатор (gr = 0). [c.215]

Сравнивая (2.6.53) и (2.6.51), заключаем, что для симметричных резонаторов с диафрагмой параметр y совпадает с числом Френеля N, а параметр g — с параметрами Gi и Gj для эквивалентного безлинзового резонатора. [c.161]

На рис. 2.56 представлены полученные численным итерационным методом распределения поля на поверхности зеркала с круглой апертурой для симметричных резонаторов (гу = Га. = Ох) с разными значениями параметра — 1 — Ь/г [15]. Распределения поля рассчитаны для основной моды в условиях относительно небольших апертур зеркал — для N I. Представлены вычисленные для разных значений параметра д кривые для модуля амплитуды поля и (рис. 2.56, а) и для фазы поля Ф (рис. 2.56, б) эти характеристики поля даны как функции от отношения расстояния от центра зеркала к радиусу его апертуры (это отношение обозначено как V.) Параметр g варьировался от нуля (конфокальный резонатор) до единицы (плоскопараллельный резонатор) и несколько далее, заходя в область неустойчивых резонаторов с выпуклыми зеркалами (О < <1,2). [c.187]

Общую классификацию лазерных резонаторов можно наглядно пояснить с помощью g-диаграммы (рис. 17.16). На ней по осям координат для каждого из зеркал отложены параметры g = 1-1/7 . На рисунке затенена ограниченная гиперболами область устойчивых резонаторов, а также отмечена прямая, соответствующая геометрическому месту точек симметричных резонаторов R = R2). [c.270]

Рис. 4.35. Симметричный резонатор. Зависимость размера пятна Wj на зеркале (нормированного на соответствующий размер пятна Ws В конфокальном резонаторе такой же длины) от параметра резонатора g = 1 — L/R)], где L—длина резонатора, а —кривизна зеркала.

Ниже мы покажем, что зависит от параметров резонатора g и числа Френеля N = a /Xd, где а — радиус зеркала. В общем случае величину приходится вычислять путем решения интегральных уравнений Фокса — Ли (см. разд. 7.14), поскольку она связана с собственными значениями и у2 этих уравнений соотношением [c.518]

Следовательно, параметр Ь резонатора, содержащего гауссовы диафрагмы, может быть определен из правила AB D. Для этого комплексный параметр g запишем в виде q = ( — ib ( = Zq — Z , Zq — координата сечения, к которому отнесена матрица AB D), и воспользуемся соотношением (1.63) [c.61]

Рис. 7.32. Дифракционные потери а (а) и фазовый сдвиг /3 (б) за один проход для основной моды симметричного резонатора с круглыми зеркалами радиусом Q в зависимости от числа Френеля при различных значениях параметра g. Следует заметить, что для TEMqq-моды величины а и ]3 для те же, что и для — .(Из работы Ли [31].

Итерационный метод был успешно применен Ли [31] в 1965 г. для исследования неконфокальных симметричных резонаторов с круглыми зеркалами. Результаты этих вычислений, представленные на рис. 7.32 и 7.33, позволяют определить потери за проход, фазовый сдвиг и распределение поля в ТЕМоо-моде симметричных резонаторов с различными значениями параметров g и чисел Френеля. Заметим, что горизонтальные участки кривых фазового сдвига соответствуют значениям = (2/7 -Ь / -ь l)ar os g, что согласуется с формулой (7.11.56). [c.533]

R, проводимостью подложки G. Через эти параметры определяются такие величины, как коэф. замедления л = L (здесь с — скорость света в свободном пространстве), волновое сопротивление Zg = VL , затухание а = k,%lk(RlZ - - Zg ). Часто при р = 1 в области частот, для к-рой справедливы телеграфные ур-ния, вместо коэф. замедления используют эфф, диэлектрич. проницаемость вдф = я, поскольку в этой области я = = I i, где i — погонная ёмкость П. л. в отсутствие подложки. Дисперсионные характеристики n WIk) высших типов волн в П. л. близки к дисперсионным характеристикам волн в диэлектрич. волноводе. Эти типы волн используются для создания на основе П. л. высокодобротных резонаторов. Поле в П. л, локализовано вблизи проводящей полоски, если коэф. замедления волн в П. л. (рис. 2, кривые О, 1, 2) выше, чем в двуслойном волноводе (рис. 2, кривая 3). В противном случае возможно излучение волны полоской, т. е. трансформация волны в П, л. в волну двуслойного волновода. Излучение возможно также на неоднородностях в П. л. (повороты, разрывы, навесные элементы и т. п.). область значений я, лежащая выше кривой 3, наз. областью дискретного спектра, а ниже — областью непрерывного спектра, поскольку в последнем случае коэф. замедления и длины волн (частоты) могут принимать любые значения. [c.29]

В данном случае остается только два параметра эквивалентности -N V. G, Кроме того, все резонаторы, у которых наборы этих параметров отличаются только их знаками, оказьюаются сопоставимыми в уже знакомом смысле этого слова (хотя и с некоторыми оговорками). [c.80]

При/i = Uo — п/ют (4.15) — (4.17) являются системой связанных трансцендентных уравнений, решение которой определяет величины 7, g и 0 как функции лазерных параметров ют, Щ, 8am и Тз2. Наиболее короткие и интенсивные импульсы генерируются, очевидно, тогда, когда вершина импульса при каждом проходе резонатора достигает модулятора в момент времени, соответствующий максимальному значению коэффициента передачи, т. е. при 0 = 0. Значение частоты модуляции Ют = Юто в этом случае определяется из (4.15) при /г = —gxz2 [c.141]

Это свойство подобия открытых резонаторов впервые сформулировано в работе Дж. Гордона и X. Когельника [18], где три обобщенных параметра даны в виде G = g (a a2), G2 = g2 a2 a ), N С1 (121 [c.53]

Вне этой области значений резонатор неустойчив. Если знаки параметров gx изменяются одновременно, то условие устойчивости резонатора (6.3) не нарушается. Поэтому два резонатора с (giygo) и (—g" , — 2) эквивалентны при одинаковом значении числа Френеля. [c.40]

Рис. 7.24. Диаграмма Бойда — Когельника. Незаштрихованные области на плоскости g g 2 ( 1 2 — параметры, определяемые значениями радиусов зеркал и расстояний (I между ними) соответствуют устойчивым конфигурациям резонаторов (низким потерям), а заштрихованные — неустойчивым конфигурациям (высоким потерям).

Основные предполоясения А) спектральная ширина им-пульса много меньше ширины линии усиления (см. рис. 3.66, где g (м) — контур линии усиления, Е (со) — огибающая спектра импульса на входе в активный элемент, Е ( ) — то же после прохождения активного элемента), Б) длительность импульса много меньше периода следования импульсов, В) параметры импульса слабо меняются за время двойного прохода резонатора. Предположение (Л) важно при рассмотрении преобразования импульса в активном элементе, а предположение (Б) — при преобразовании импульса в модуляторе. В отсутствие этих предположений гауссова форма импульса, гуляющего внутри резонатора, [c.407]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...