Перенормировка массы

Идея этих методов заключается в таком изменений (перенормировке) ненаблюдаемых значений массы то и заряда во идеализированного голого электрона, чтобы результирующие значения m и е для физического электрона, одетого в шубу взаимодействий, совпали с наблюдаемыми значениями т = = 9,1-10 г и = 4,8-10 ° СГСЭ. Очень грубо можно сказать, что перенормировка массы сводится к взаимной компенсации двух бесконечно больших ненаблюдаемых величин и б/л ( вычитание бесконечностей). В теорию должна входить только наблюдаемая величина т. Другие физические наблюдаемые величины (например, сечения или уровни энергии) также оказываются конечными, если их выражать непосредственно через т. [c.104]

Уравнение для б/ после перенормировки массы мезона дает [c.17]

Отметим также, что для перенормируемости в затравочный лагранжиан наряду с перенормировкой масс частиц (диагональные члены) потребовалось ввести Ь2т и Ьзт переходы между разными частицами (недиагональные члены). [c.57]

В принятом приближении перенормировка массы отсутствует это позволяет положить в (42) (3 = О и опустить уравнение (43). Не учитывая пока связанных промежуточных состояний, можно перейти в (41), (42) от суммирования к интегрированию по энергии, вводя плотность уровней р Е) порог считается отнесенным к точке Е = 0. Полагая частицы бесспиновыми и работая в системе центра масс, удобно перейти к разложению по сферическим гармоникам. [c.69]

Вторая причина заключается в том, что отличная от нуля масса векторного -мезона служит источником расходимостей, которые не могут быть устранены перенормировкой масс и зарядов. Дело в том, что функции Грина безмассового и массивного (масса т) векторных полей имеют в определенной калибровке, соответственно, вид [c.189]

Современная теория не в состоянии вычислить массы элементарных частиц или соотношения между массами различных частиц. Она пользуется эмпирич. значениями масс, но существенным исходным понятием теории являются свободные ноля, характеризуемые постоянными то- В квантовой электродинамике, а также в более широком классе квантовых теорий полей, носящих название перенормируемых, можно найти такую их формулировку, чтобы физич. результаты содержали не то, а только наблюдаемую величину т. Метод исключения Шо и введения реальной массы т и наз. перенормировкой массы частицы. [c.608]

Перенормировка массы и заряда 144, 148 [c.385]

Выбор х = 2 с оператором О порядка О или 2 нарушил бы нормировочное условие (2.58) он соответствовал бы перенормировке массы или волновой функции. Операторы В более высоких порядков (все еще для х = 2) не представляют интереса вследствие ограниченной роли, которую играет двухточечная функция в нашем формализме. [c.44]

Партонная модель нуклона 277 Паули матрицы 162 Паули принцип обобщенный 59 Перезарядка нуклонов 65, 68, 74 Перенормировка массы 104 Перенормировки метод 104 Пи (я)-мезоны заряженные 11, 132— 145 [c.334]

Радиационные поправки К (1) определяются диаграммами, изображёнными на рис. 2, к-рые содержат расходимости при больших виртуальных импульсах. В ло-ренцевой калибровке эл.-магн. поля (см. Калибровочная инвариантность) расходимость остаётся только в диаграммах 2 а и б). Диаграммы 2(6) приводят к перенормировке массы и волновой ф-ции электрона. Диаграмма 2(a) даёт перенормировку заряда и внеш. поля. Проанализируем подробнее только вклад диаграммы 2(a), ограничившись для простоты двумя предельными случаями 1) ф — 0 2) — т , где т — [c.562]

Это удобно осуществить, добавив контрчлен в исходный лагранжиан теории, подобрав его так, чтобы он в соответствующем порядке компенсировал диаграмму 2(a) в точке q = 0. После добавления контрчлена в лагранжиане должны уже фигурировать перенор-мированные величины ед и Лд. (Необходимо также добавить коитрчлены для перенормировки массы и волновой ф-ции электрона, к-рые здесь для простоты не обсуждаются.) Вид контрчлена обычно фиксируется требованиями локальности и симметрии. [c.563]

Из тождеств Славнова—Тейлора следуют соотношения между константами перенормировки полей Янга —Миллса и духов Фаддеева — Попова 6т —О, Z,Z2 =Z Z2 . Z4 = Zl Z2 где 5т—константа перенормировки массы поля Янга—Миллса, Z,, Z , —соответственно константы перенормировки волновой ф-ции и вершинных частей с тремя и четырьмя внеш. линиями поля Янга — Миллса, а Zj и —константы перенормировки волновой ф-ции духов Фаддеева — Попова и вершинной части с одной внеш. линией поля Янга — Миллса и двумя линиями духов Фаддеева — Попова. [c.228]

При этом, правда, в последнем слагаемом необходимо исключить бесконечную энергию собственного кулонов-ского) поля точечных зарядов, а в слагаемом взаимодействия A j j —самовоздействие зарядов. Поскольку наблюдаемая масса заряж. частиц конечна, компенсацию их бесконечной эл.-магн. массы следует обеспечить введением сконечной отрицат, массы неэлсктромагн. происхождения ( перенормировка массы). Эта непоследовательность, связанная с идеализацией точечных элементарных частиц, в релятивистской классич. физике, не включающей описание детальной внутр. структуры заряж. частиц, напр, как полевых образований, неизбежна в силу невозможности существования абсолютно недеформируемых протяжённых тел. [c.523]

Она получается после перенормировки массы в первом порядке разложения по малому отношению к характерному масштабу неоднородности поля (или малому параметру запаздывания e jnte t). Независимость (18) от Ге обеспечивает корректность учёта самовоздействия в пределе точечного заряда При этом обычно требуется условие малости силы g по сравнению с силой Ло нца (Г) со стороны внеш, поля. Оказывается, что последнее условие достаточно выполнить в системе отсчёта, где электрон покоится и сила реакции излучения на него равна g (g l ) = (Ze /3 )d vldt . Для гармонич. полей Е, J с частотой <0 оно даёт ограничения (условия внутр. непротиворечивости Э.) [c.524]

Таким образом, затравочный заряд всегда можно выбрать так, чтобы перенормированный имел заданную конечную величину. В совокупности с перенормировкой массы это дает конечное выражение для матрицы рассеяния на классе а [c.55]

Перенормировка. Физические требования, лежащие в основе перенормировки массы и константы связи, состоят в следующем. Масса частицы в in-состоянии считается физической, перенормированной, и необходимо, чтобы она не изменялась в результате взаимодействия. Это приводит к условию стабильности нераспадного одночастичного состояния 6 l)in = l)in, или Sin = Из уравнения (31) находим jLin x) d x = = Pn)Lin 0) = O или, с учетом невозможности сохранения энергии-импульса [c.66]

Фактически перенормировка массы и константы связи осуществляется в рамках рассматриваемого метода путем замены величины дЬ[ в (28) на до д)Ь[п- -6М д)Х п где до — затравочная, д — перенормированная константы связи, 6М — сдвиг массы для [c.66]

Для проведения перенормировки массы в к<1антовой теорпи полей пользуются связью массы с полюсом Грина фующии. Ф-ции Грина D, G ур-ний свободного скалярного и спинорного поля соответственно имеют вид [c.609]

Жутки времени, что, вследствие неопределенности энергия — время, сохранение энергии справедливо только для начального и конечного состояний. Такие промежуточные состояния называются виртуальными. Существенны еще три процесса второго порядка, представленные дальше на графиках рис. 57. Виртуальное испускание и обратное поглощение фононов электронами означает перенормировку массы электрона при электрон-фоионном взаимодействии. Электрон тянет за собой облако виртуальных фононов. [c.194]

Построение физического вакуума посредством заполнения состояний с отрицательной энергией требует введения обрезания по энергиям (или быстротам), а определение возбуждений возможно только после перенормировки масс и констант связи. Тем самым мы возвращаемся некоторым образом к исходной дискретной модели. Мы можем вычислить перенормированную мае- [c.124]

Условие б) хорошо выполняется в полупроводниках и диэлектриках с малым числом свободных электронов, когда взаимодействие между ними мало и может быть учтено как электрон-электронное рассеяппе. В металлах, где число свободных электронов велико, взаимодействие с осн. массой электронов учитывается самосогласованным одноэлектронным потенциалом. Взаимодействие с электронами, находящимися в тонком слое вблизи поверхности Ферми, может быть учтено в рамках теории ферми-жидкости, в к-рой в качестве элементарных возбуждений рассматриваются заряж. квазичастнцы — фермионы, описывающие самосогласованное движение всей системы электронов. Электрон-электронное взаимодействие приводит, как правило, лишь к перенормировке спектра. ИсклЮ Чение составляют кристаллы с узкими зонами, где энергия отталкивания двух электронов на одном узле превышает ширину зоны. Если в таких кристаллах число электронов равно числу атомов, они являются диэлектриками, даже если число мест в зоне (с учётом спина) больше числа атомов. При изменении ширины разрешённой зоны в результате сближения атомов происходит переход к металлич. проводимости (переход Мотта). [c.92]

Перенормируемые модели КТП характеризуются, как правило, безразмерными константами связи, логарифмически расходящимися вкладами в перенормировку констант связи и масс фермионов и квадратично расходящимися радиац. поправками к массам скалярных частиц (в случае их наличия). Для подобных моделей в итоге проведения процедуры перенормировки получают перенормированную теорию возмущений, к-рая и служит основой практич. расчётов. [c.304]

В КТП модели распадаются на два класса перенормируемые и неперенормируемые. В моделях, обладающих свойством П., удаётся убрать все расходимости в перенормировки параметров (масс, констант связи и др.) исходного лагранжиана и в конечном итоге однозначно выразить результаты вычислений через перенормированные (физические) значения соответствующих параметров. [c.564]

При вычислении аномального магн. момента мюона необходимо учитывать, хотя и приближённо, поправки 4-го порядка по а (из-за большого фактора, пропорцио-на,льного отношению масс мюона и электрона). Кроме этого, относительно велик вклад в величину (gy — 2) адронных поправок из-за адронной перенормировки фотонного пропагатора. Чисто электродинамич. вклад есть [c.205]

Ультрафиолетовые Р. в перенормируемой теории (см. Перенормируемость) после регуляризации расходимостей устраняются методом перенормировки. Инфракрасные Р. процессов с конечным числом частиц компенсируются в инклюзивных сечениях (см. Инклюзивный процесс), учитывающих дополнит, испускание частиц нулевой массы (напр., фотонов), не регистрируемых установкой из-за её ограниченного разрешения по энергии. Л. В.. Eфpeмoв. [c.297]

Опясаниг взаимодействий Э. ч., как уже отмечалось, связано с калибровочными 1еориями поля. Эти теории имеют развитый матем. аппарат, к-рый позволяет производить расчёты процессов с Э.ч. на том уровне строгости, чю и в кван товой электродинамике. Однако в аппарате калибровочных теорий поля, в его совр. формулировке, присутствует один существ, изъян, общий g квантовой электроди-нами(.ой,— в процессе вычислений в нём появляются бессмысленные бесконечно большие выражения. С помощью спей,, приёма переопределения наблюдаемых величин (масс н констант взаимодействия)—перенормировки—удаётся уст ранить бесконечности из окончат, результатов вычисле-ни.н. Однако процедура перенормировки—чисто формаль-Н д1й обход трудности, существующей в аппарате теории, к-рая на каком-то уровне точности может сказаться на степени согласия предсказаний теории с измерениями. [c.608]

Поскольку суммирование по к распространяется до бесконечности, то A(w) = 00. Это так называемая ультрафиолетовая расходимость, появляющаяся в квантовой электродинамике. Из квантовой электродинамики известно [24], что возникающие расходимости можно устранить с помощью процедуры перенормировки, т. е. путем замены голых заряда и массы электрона на их одетые значения, которые измеряются в эксперименте. После такой процедуры перенормировки сдвиг Д становится конечным и его можно включить в значение резонансной частоты П, что мы впредь и будем полагать вьтолненным. В Приложении 1 проведено вычисление функции 7(w), описываемой выражением (2.8). Результат таков [c.26]

Смотреть страницы где упоминается термин Перенормировка массы : [c.304] [c.562] [c.227] [c.525] [c.409] [c.609] [c.385] [c.93] [c.20] [c.194] [c.603] [c.304] [c.304] [c.305] [c.312] [c.318] [c.449] [c.53] [c.323] [c.161] [c.340] [c.525] [c.414]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...