Паули принцип обобщенный

Обобщенный принцип Паули [c.518]

Таким образом, взаимодействие двух любых нуклонов в s-состоянии описывается антисимметричной волновой функцией (включающей изотопический сомножитель) и, следовательно, удовлетворяет обобщенному принципу Паули. [c.61]

Однако на этой стадии следует учесть квантовомеханические свойства электронов в атомах, включая принцип запрета Паули [232 ]. Тогда использование простой классической обобщенной функции Паттерсона становится недостаточным. Полученный результат составляет [c.270]

Уравнение для Рг иногда называют основным кинетическим уравнением оно впервые обсуждалось В. Паули в 1928 г. Обобщение этого уравнения является предметом исследований в настоящее время. Принцип X является обобщением принципа М, принцип Р представляет собой обобщение принципа равновероятности состояний. Заметим, что принцип 8 слабее принципа О, поэтому эти принципы не эквивалентны. Вопросы, касающиеся основного кинетического уравнения и принципа детального баланса, рассматриваются далее в гл. 26.] [c.76]

Она была получена независимо Э. Ферми [39] и П. Дираком [40]. Оба автора опирались на статью Паули за предшествующий год, в которой было сформулировано правило запрета. Работа Дирака посвящена новой квантовой механике и содержит обобщение принципа Паули для этой теории. [c.121]

ОБОБЩЕННЫЙ ПРИНЦИП ПАУЛИ [c.56]

На рис. 344 приведены результаты фазового анализа для (л—р)-рассеяния при Т=0. В этом случае в соответствии с обобщенным принципом Паули [см. (84.28)] в области относительно невысоких энергий должны проявляться фазы [c.82]

Еще одно соображение в пользу изотопической инвариантности (Л -АО-взаимодействия при высоких энергиях можно получить, рассмотрев рассеяние на 90. В этом случае все полиномы Лежандра Р((со8 0) для нечетных / равны нулю, т. е. пространственная часть волновой функции, описывающей рассеяние, должна быть симметрична. Тогда в соответствии с обобщенным принципом Паули (/>—/>)-рассеяние должно происходить только с 8 = 0 (так как Т=1), а (и —/ )-рассеяние — как с 8=0 (при Т=1), так и с 8=1 (при Т = 0). Учитывая статистические веса состояний с разными спинами, имеем [c.84]

Партонная модель нуклона 277 Паули матрицы 162 Паули принцип обобщенный 59 Перезарядка нуклонов 65, 68, 74 Перенормировка массы 104 Перенормировки метод 104 Пи (я)-мезоны заряженные 11, 132— 145 [c.334]

Используя изотопическую инвариантность, можно провести обобщение принципа Паули на все нуклоны, включив в класс тождественных частиц как нейтроны, так и прогоны. В этохм случае обобщенная волновая функция для всех видов взаимодействия (п — п), (р—р) и (п —р)—должна быть антисимметричной. Этого можно достинуть, если представить волновую функцию состоящей из трех составных частей координатной, спино- [c.518]

Обобщенный принцип Паули позволяет быстро оп]1еделять возможные состояния системы из двух нуклонов для разных зна- [c.519]

Используя изотопическую инвариантность, можно провести обобщение принципа Паули на все нуклоны, включив в класс гождественных частиц как нейтроны, так и протоны. В этом случае обобщенная волновая функция для всех видов взаимодействия (п—п), р—р) и п—р) —должна быть антисимметричной. Этого можно достигнуть, если представить волновую функцию состоящей из трех составных частей координатной, спиновой и изотол-спиновой, каждая из которых может быть антисимметричной или симметричной. При этом, как известно, координатная функция симметрична для четных I и антисимметрична для нечетных I, спиновая симметрична, если обе частицы имеют одинаково направленные спины , и антисимметрична, если их спины противоположны. Симметрия изоспиновой [c.60]

Обобщенный принцип Паули позволяет быстро определять возможные состояния системы из двух нуклонов для разных значений изотопического спина Т. Например, р-состояиия (/=1, антисимметричная координатная функция) должны делиться между значениями с Т=0 (антисимметричная изотопспиновая функция) и Т=1 (симметричная функция) так, чтобы в первом случае спиновая функция была антисимметрична [c.61]

СВЕРХТЕКУЧАЯ МОДЕЛЬ ЯДРА — обобщение одночастичноЁ оболочечной модели ядра, учитывающее парные корреляции нуклонов вблизи поверхности Ферми в средних и тяжёлых ядрах, С. м. я. опирается на понятие остаточного взаимодействия нуклонов. Согласно модели оболочек, значит, часть реального нуклон-нук-ловного взаимодействия может быть учтена с помощью введения среднего, самосогласованного поля ядра, в к-ром нейтроны и лротгнш движутся почти независимо. Неучтённая часть нуклон-нуклонного взаимодействия— т. н. остаточное взаимодействие — чрезвычайно важна для понимания мн. свойств ядра. Если остаточное взаимодействие имеет характер притяжения, то оно существеннейшим образом изменяет движение нуклонов вблизи поверхности Ферми, придавая ему Коррелированный характер. Для двух взаимодействующих частиц с противоположными импульсами и направлениями спинов, находящихся у поверхности Ферми, принцип Паули ограничивает возможное взаимодействие. В результате оказывается, что трёхмерный потенциал Для пары частиц у поверхности Ферми даже при [c.453]

Тогда легко видеть, что все рассмотренные случаи взаимодействия двух нуклонов описываются антисимметричными обобщенными волновыми функциями. Покажем это на примере их взаимодействия в s-состоянии. Результат очевиден для (п-п)-и (/ —/ )-взаимодействий (Т=1, /=0, s = 0), которые удовлетворяют обычному принципу Паули (т. е. описываются обычной антисимметричной волновой функцией) и характеризуются симметричной изоспиновой функцией. Действительно, при замене координат, спинов и изотопических спинов каждая из волновых функций меняется в соответствии со своей симметрией [c.58]

Математический аппарат изоспина аналогичен аппарату обычного спииа. Тождественность ядерных свойств протона и нейтрона позволяет сформулировать обобщенный принцип Паули, согласно которому волновая функция, зависящая от спиновой, пространственной и изоспиновой координат, должна быть антисимметричной при перестановке двух любых нуклонов. [c.63]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...