Векторные мезоны

Векторное мезонное облако, т. е. ток, возникающий за счет вращения заряженных я-мезонов вокруг голого нуклона, приводит к появлению у физического нуклона аномального магнитного момента, который должен иметь одинаковую величину и разный знак для протона и нейтрона. [c.658]

О, Р = —1), девять векторных мезонов (состояние 1 ), восемь барионов в состоянии /2 и десять барионных адронов в состоянии 2 . Первые три группы (рис. 278—280) состоят из [c.670]

Векторные мезоны имеют такие же спин и четность (1 ), как и фотон (благодаря чему он и может превращаться в один из них), но отличную от нуля массу. [c.274]

Из характера убывания ( 1/<7 ) форм-факторов с ростом q было предсказано, что масса векторных мезонов должна быть порядка 5 т. е. больше суммы масс я -мезонов, образующих [c.274]

СТОЯНИИ о- а второй — векторные мезонные резонансы, т. е. адроны, находящиеся в состоянии 1 При этом нонет можно рассматривать как случайное совпадение квантовых чисел у членов унитарного октета и соответствующего унитарного синглета. Сравнение рис. 175—177 показывает, что все три фигуры построены как бы по единому образцу они содержат сходные зарядовые мультиплеты и массы всех членов супермультиплета близки (для мезонов в смысле Ae/s< l). [c.307]

С точки зрения SU (3)-симметрии непонятна связь между массами скалярных и векторных мезонов, принадлежащих к разным унитарным мультиплетам [c.317]

Векторные мезоны оказались значительно тяжелее соответствующих псевдоскалярных. Все они быстро распадаются на пионы за счет сильного взаимодействия. Векторному изотопическому триплету соответствует тройка р-мезонов с массой около 770 МэВ, а векторному изотопическому синглету соответствует со-мезон с массой 784 МэВ. [c.356]

Рис. 7.66. Диаграммный узел, описывающий превращение фотона в нейтральный векторный мезон.

С резонансами на рис. 7.65 связана группа явлений, получивших собирательное название векторной доминантности. Эти явления можно пояснить так. Каждый резонанс свидетельствует о возможности превращения виртуального фотона в соответствующую этому резонансу частицу. На диаграммном языке это соответствует наличию своеобразных узлов фотон — р-мезон и др., в каждом из которых сходятся только две линии (рис. 7.66). Наличие таких узлов означает, что фотон часть времени проводит в состоянии р-мезона (и других векторных мезонов), а часть времени особенно велика для такого фотона, который виртуален и имеет массу, близкую к массе р-мезона. Непосредственным экспериментальным доказательством превращения р-мезона в у-квант является существование канала распада [c.392]

Dj+ ( s), D = (см), D, = ( i), где it, d, s (й, d, S) — соответственно нуклонные и странный кварки (антикварки). Символы D,Dj относятся к псевдоскалярным частицам. Для векторных мезонов приняты символы D, Ds. Значения масс известных очарованных мезонов таковы [c.518]

Формулы (36.2)—(36.4) очень хорошо согласуются с экспериментом. Исключение представляет только октет векторных мезонов (ср. К, р), для которого согласие хуже. [c.812]

Вторая причина заключается в том, что отличная от нуля масса векторного -мезона служит источником расходимостей, которые не могут быть устранены перенормировкой масс и зарядов. Дело в том, что функции Грина безмассового и массивного (масса т) векторных полей имеют в определенной калибровке, соответственно, вид [c.189]

Согласно схеме Саката — Окуня кроме псевдоскалярных октета и синглета должны существовать векторный унитарный октет мезонов с аналогичной структурой расщепления на изотопические мультиплеты и векторный унитарный синглет. В природе действительно встречаются девять векторных мезонов и мезон-ных резонансов, отвечающих состоянию 1 (см. рис. 279) с близкими значениями масс. (Совпадение массы девятого мезона с массами членов октета с точки зрения схемы Саката можно считать случайным.) [c.679]

Таким образом, схема Саката правильно описывает существующие закономерности в области мезонных адронов. Подчеркнем, что значительная часть перечисленных результатов была по существу предсказана в схеме Саката (псевдоскалярность Х-мезонов, существование ri-мезона, существование векторного мезонного октета). [c.679]

Октетная симметрия превосходно подтверждается экспериментом. Действительно, кроме барионного октета V2+ существует аналогичный мезонный октет (см. рис. 278) и очень похожий по структуре мезонный нонет (см. рис. 279). Первый объединяет все известные -псевдоскалярные мезоиные адроны , находящиеся в состоянии Q-, а второй — векторные мезонные резо-..нансы, т. е. адроны, находящиеся в состоянии 1-. При этом нонет можно рассматривать как случайное совпадение квантовых чисел и масс у членов векторного унитарного октета и векторного унитарного синглета. Сравнение рис. 278, 279 и 280 показывает, что все три фигуры построены как бы по единому образцу они содержат сходные зарядовые мультиплеты и массы всех членов [c.683]

Впервые шестиугольная диаграмма для барионов была получена в начале 1961 г. Гелл-Манном и Нееманом. В это время было известно семь псевдоскалярных мезонов. Через полгода были открыты восемь векторных мезонов. А еще через полгода был открыт недостающий восьмой псевдоскалярный т1-мезон. [c.683]

Аналогичное соотношение для векторного мезонного мульти-плета выполняется значительно хуже [c.690]

Первая трудность связана с существованием девяти векторных мезонов, для объяснения которой в 5(7(3)-симметрии приходится допускать случайное совпадение квантовых чисел и масс у членов унитарного октета и унитарного синглета. Это приводит к отклонению от октетной массовой формулы (86. 29) щ случае векторного мез онного нонета. [c.694]

Сильновзаимодействующие частицы и резонансы вместе называются адронами. В последнее время было предпринято несколько удачных попыток классифицировать адроны на основе унитарной симметрии. Гипотеза унитарной симметрии опирается на существование в природе определенных совокупностей (унитарных мультиплетов, сверхмультиплетов, супермультиплетов) адронов с одинаковыми спинами и четностями (псевдоскалярный мезонный октет, векторный мезонный нонет, барионный октет V2+ и барионный декуплет /2+). [c.704]

Если полный спин образовавшихся нейтронов равен нулю (единице), то в силу Паули принципа ИХ орбит, момент должен быть чётным (нечётным). Т. к. полный момент нач. частиц равен единице, то первая возможность запрещена законом сохранеиил момента. Это означает, что чётность конечного состояния равна (—1), Т. к. чётность нач. состояния равна Р(зх), то в силу сохранения чётности в сильном взаимодействии процесс (3) раареишн только в случае, если Р (п)=—1. Наблюдение этого процесса на опыте позволило сделать однозначное зак. [ючение о том, что чётность пиона равна —1 (более точно, что относит, чётность системы и р равна —1). Т. о., пион является псевдоскалярной частицей (его спин равен пулю). Псевдоскалярными частицами являются также мезопы г . К, D и нек-рые др. мезоны. В. ч. векторных мезонов, напр, р, ф, ы, Л , совпадают с В. ч. у-кванта и равны —1. [c.292]

В массовом спектре не должно быть одиночных векторных мезонов. Однако на опыте они наблюдаются, вследствие чего возникает вопрос о самом существовании двойного обмена померонами при достигнутых на ускорителях энергиях частиц. [c.657]

При энергиях е, выше 2 ГэВ угл. и энергетич. зависимости характеристик (сечений, поляризаций и др.) фотонных процессов и процессов взаимодействия между адронами схожи дифференц. сечения характеризуются направленностью вперёд, полное сечение о(ур) слабо зависит от энергии (рис. 1), а при е. ,>50 ГэВ медленно возрастает с увеличением энергии, что характерно для полных сечений взаимодействий адронов. Это сходство легло в основу векторной доминантности модели, согласно к-рой фотон взаимодействует с адронами, предварительно перейдя в адронное состояние — векторные мезоны р°, ш, ф и др. (имеющие такие же квантовые числа, как и фотон, за исключением массы). Возможность такого перехода ярко иллюстрируется резонансной зависимостью от энергии сечения процесса е- -е - К + К., обусловленного превращением пары е е в виртуальный фотон, а последнего—в векторный (р-мезон с последующим его распадом на пару К-мезонов (рис. 2). Эксперимент показал удовлетворит, применимость модели векторной доминантности для описания т. н. мягких эл.-магн. явлений, к-рые характеризуются малыми передаваемыми адронной системе импульсами (< 1 ГэВ/с). В простейшем приближении сечение адронного поглохцення фотонов на ядре с числом нуклонов А должно быть равно сумме сечений поглощения фотонов отд. нуклонами сг (у А ) = Аи (ур) [ст (уп) s ст (ур) ] (пунктирная кривая на рис. 3). Наблюдаемая более слабая зависи- [c.541]

Смотреть страницы где упоминается термин Векторные мезоны : [c.658] [c.695] [c.695] [c.274] [c.294] [c.318] [c.368] [c.391] [c.29] [c.252] [c.252] [c.252] [c.252] [c.252] [c.252] [c.442] [c.269] [c.96] [c.371] [c.404] [c.71] [c.71]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...