Модели векторные

Конец керна. Модель векторной доминантности [c.273]

Теоретический расчет (названный моделью векторной доминантности) показал, что при помощи этой схемы можно получить количественное согласие с экспериментальными результа- [c.274]

Это был очень большой успех модели векторной доминантности, однако, забегая вперед, необходимо заметить, что количественная сторона модели оказалась под сомнением, после того как появились новые данные о форм-факторах нуклонов при еще более высоких значениях q . Рассмотрим эти новые данные. [c.274]

G(q ) q противоречит модели векторной доминантности, которая требует закона jq . Объяснение закона q является одной из трудных задач современной физики элементарных частиц. [c.276]

Рис. 7,67. Основная диаграмма взаимо< действия нуклона с фотоном в модели векторной доминантности.

Ограничения, налагаемые на характеристики агрегатов, учитываются введением в математическую модель векторных функциональных неравенств [c.41]

СВЯЗЬ ВЕКТОРНАЯ — наглядная модель векторного сложения орбитальных и спиновых , моментов в полный момент J квантовой системы (атома, атомного ядра, молекулы), характеризующая взаимодействие электронов в атомах и молекулах и нуклонов в атомных ядрах. [c.473]

Рис. 12.2.1. Модель векторного марковского сигнала х(к) с белым шумом у(к)

Это соображение вполне разумно с математической точки зрения, но все же условие (5.1.1) противоречит физическому смыслу, так как устанавливает одинаковую связь или взаимодействие между всеми спинами независимо от того, как далеко один от другого они расположены в решетке К счастью, Стэнли [211] показал, что сферическая модель является частным предельным случаем другой модели (//-векторной модели) с взаимо- [c.67]

МОДЕЛЬ ВЕКТОРНОЙ ДОМИНАНТНОСТИ [c.103]

Из характера убывания (закон 1 q ) формфакторов с ростом д было предсказано, что масса векторных мезонов должна быть порядка 5т , т. е. больше суммы масс я-мезонов, образующих это резонансное состояние. Таким образом, в модели векторной доминантности были предсказаны нестабильные частицы — резонансы с определенными свойствами. Позднее такие частицы (со спином и четностью 1 и массами т = 5,5-4-7,5т,) были действительно обнаружены (см. 112, п. 6). [c.104]

Это был очень большой успех модели векторной доминантности, однако, забегая вперед, необходимо заметить, что количественная сторона модели оказалась под сомнением, [c.104]

Окончательно конечноэлементная модель векторного поля описывается формулой [c.58]

Эл.-магн. св-ва адронов аномальные магн. моменты, поляризуемость, пространств, распределение электрич, заряда адронов и т. д. обусловлены облаком пионов, виртуально испускаемых и поглощаемых адронами. И здесь резонансные вз-ствия пионов играют важную роль. Одинаковость квант, чисел фотона и векторных пион-иых резонансов (р, о), ф и др.) легла в основу модели векторной доминантности, согласно к-рой фотон взаимодействует с адроном, предварительно [c.532]

Математические модели функциональных схем цифровой РЭА на регистровом подуровне. Первая особенность ММ на регистровом подуровне связана с разнообразием типов функциональных узлов, рассматриваемых в качестве элементарных при моделировании. Разнообразие типов элементов влечет за собой разнообразие их математических моделей. В ММ элементов могут использоваться различные типы данных, в частности величины булевы, целые, вещественные. Эти величины могут быть скалярными и векторными. Введение векторных переменных позволяет лаконично описывать многоразрядные счетчики, регистры, их входные и выходные сигналы. С помощью вещественных величин и операций над ними, которые присущи алгоритмическим языкам общего назначения, можно описать разнообразные алгоритмы, реализуемые в функциональных узлах различной сложности. [c.195]

Обычно Х(0) считается заданным исходя из заданных режимов. Таким образом, синтез процессов обобщенной модели, определяемых уравнениями динамики, сводится к выбору К, Z, (/) на определенном отрезке времени, Изменение любого из этих векторных величин оказывает управляющее в ту или иную сторону воздействие на решение Х(0- Поэтому Y(/) можно называть динамическим, Z — параметрическим, а К — конструктивным векторами управления. [c.69]

Расчетные зависимости, включаемые в расчетные блоки и модели ЭМП первого класса, выбираются в основном исходя из известных геометрических и тригонометрических закономерностей, связывающих конструктивные данные, и методов теории цепей для установившихся режимов (схемы замещения, векторные диаграммы и т. п.), рассмотренных в 4.1. Эти методы используются для расчета большинства электромагнитных, механических и тепловых характеристик ЭМП в установившихся режимах и приводят в общем случае к совокупности нелинейных алгебраических уравнений, решаемых в определенной последовательности. Если указанные методы оказываются не применимыми к расчету тех или иных характеристик, то для получения аналогичных выражений используются статистические и кибернетические методы ( 4.3, 4.4). [c.124]

Задача о том, можно или нельзя в каждом конкретном случае ввести такое соотношение эквивалентности для систем векторов, не может быть решена формально, исходя из свойств этих систем векторов как математических объектов. Установление соотношения эквивалентности — новое аксиоматическое предположение, а вопрос о законности любого предположения такого рода каждый раз решается, исходя из физической сущности объектов, математической моделью которых являются рассматриваемые системы векторов. Например, интуитивно ясно, что при изучении движения (а не внутреннего состояния) твердого тела к совокупности сил, действующих на это тело, можно добавлять (или от нее можно отбрасывать) две силы, равные по величине н действующие вдоль одной и той же прямой в противоположные стороны. Поэтому множество векторов, изображающих систему сил, действующих на твердое тело, образует систему скользящих векторов. Легко видеть, однако, что совокупность сил взаимного притяжения, приложенных к двум разным телам, не составляет системы СКОЛЬЗЯЩИХ векторов, так как хотя силы взаимного притяжения всегда образуют векторный нуль, их отбросить нельзя, поскольку движение тел зависит, в частности, и от этих сил. [c.346]

Предмет теоретической механики состоит в из) чении и предсказании движений материальных систем. С этой целью формулируются законы механики, создаются и анализируются соответствующие математические модели. Понятие аффинного точечно-векторного пространства представляет собой математическую модель простейших геометрических объектов и их отношений, на которых базируется теория движения. [c.14]

Определение спинов и магнитных моментов ядер основано на изучении взаимодействия магнитного момента ядра с магнитными полями. Эта задача может быть решена методами квантовой механики, а также при помощи векторной модели атома. [c.60]

Квантовая механика и векторная модель атома [c.60]

Квантовая механика позволяет решать различные задачи атомной и ядерной физики. Однако используемые в ней методы довольно сложны. Существует более простой метод решения некоторых из этих задач, основанный на рассмотрении векторной модели атома. В этой модели используются простые, наглядные представления теории Бора с учетом поправок, вносимых квантовой механикой. Ввиду того что векторная модель атома позволяет сравнительно легко проанализировать вопрос об определении спина и магнитного момента ядер, остановимся подробнее на ее описании, [c.62]

Описанные свойства квантовомеханических векторов позволили построить сравнительно простую и удобную в обращении векторную модель атома. В этой модели состояние атома характеризуется величиной и ориентацией различных квантовомеханических векторов моментов количества движения и соответствующих им магнитных моментов, и все вычисления сводятся к простым операциям над этими векторами. [c.64]

Используем векторную модель для определения спинов и магнитных моментов ядер. Существует несколько методов их опре- [c.64]

С точки зрения наглядной векторной модели атома взаимодействие электронов вызывает прецессию векторов их моментов количества движения вокруг векторов некоторых суммарных моментов. Величины суммарных моментов, характеризующие определенную взаимную ориентацию моментов электронов, а следовательно и энергию их взаимодействия, служат для классификации состояния атома в целом. Различные схемы сложения моментов электронов в те или иные суммарные моменты соответствуют, как принято говорить, разным типам связи электронов в атоме. [c.60]

Излагается векторная модель магнитною и механического моментов атома и даются количественные характеристики модели. [c.214]

Векторная модель атома. Полный механический и магнитный моменты атома слагаются из механических и магнитных моментов и спинов и спиновых магнитных моментов электронов, образующих электронную оболочку атома. Однако поведение вектора полного механического (и магнитного) момента атома зависит от способа и последовательности сложения отдельных слагаемых. Прежде всего рассмотрим общий метод сложения моментов импульса с учетом пространственного квантования. [c.216]

При энергиях е, выше 2 ГэВ угл. и энергетич. зависимости характеристик (сечений, поляризаций и др.) фотонных процессов и процессов взаимодействия между адронами схожи дифференц. сечения характеризуются направленностью вперёд, полное сечение о(ур) слабо зависит от энергии (рис. 1), а при е. ,>50 ГэВ медленно возрастает с увеличением энергии, что характерно для полных сечений взаимодействий адронов. Это сходство легло в основу векторной доминантности модели, согласно к-рой фотон взаимодействует с адронами, предварительно перейдя в адронное состояние — векторные мезоны р°, ш, ф и др. (имеющие такие же квантовые числа, как и фотон, за исключением массы). Возможность такого перехода ярко иллюстрируется резонансной зависимостью от энергии сечения процесса е- -е - К + К., обусловленного превращением пары е е в виртуальный фотон, а последнего—в векторный (р-мезон с последующим его распадом на пару К-мезонов (рис. 2). Эксперимент показал удовлетворит, применимость модели векторной доминантности для описания т. н. мягких эл.-магн. явлений, к-рые характеризуются малыми передаваемыми адронной системе импульсами (< 1 ГэВ/с). В простейшем приближении сечение адронного поглохцення фотонов на ядре с числом нуклонов А должно быть равно сумме сечений поглощения фотонов отд. нуклонами сг (у А ) = Аи (ур) [ст (уп) s ст (ур) ] (пунктирная кривая на рис. 3). Наблюдаемая более слабая зависи- [c.541]

Предложенный ранее [4] дифференциальный по заряду аксиоматический метод применяется к неперенормируемым моделям взаимодействия нерелятивистской модели векторного типа и релятивистской четырехфермионной модели в двухчастичном приближении с замкнутыми фермионными петлями. Показано, что помимо обычного бессмысленного решения для амплитуды рассеяния, соответствующего динамической постановке задачи, в аксиоматической теории появляется дополнительное решение. Это решение конечно, неаналитично по константе связи [c.43]

Теоретический расчет (названный моделью векторной минантности) показал, что при помощи этой схемы можйо получить примерное согласие с экспериментальными результатами по формфакторам, если предположить, что между виртуальными я-мезонами существует сильное резона нсное взаимодействие, позволяющее рассматривать пары и тройки я-мезонов как некие новые частицы — векторные мезоны (штриховка на рис. 357). [c.104]

В векторной модели атома вместо описанного полуклассичес- [c.63]

Из-за большой погрешности результатов в области максимально доступных q было сделано предположение (оказавшееся ошибочным), что кривые F(q) при больших q выходят на плато. Такое поведение кривых естественно было интерпретировать как своеобразное возрождение точечности нуклона вблизи от его центра. Так появилась очень популярная в свое время модель нуклона с центральным положительно заряженным ядром (керном) радиусом 0,2 ми и двумя облаками распределенных зарядов векторным с радиусом - 0,8 ферма и скалярным с радиусом 1,5 ферма (рис. 167). Керн и скалярное облако отвечают за заряд, равный +0,5 в, а векторное облако—за заряд 0,5 е (плюс для протона, минус для нейтрона). Модель дает правильные значения средних квадратичных радиусов, полных зарядов и аномальных магнитных моментов ну клонов и обладает изотопической инвариантностью. Заключение о наличии в нуклоне керна удачно согласуется с установленным из других данных отталкивательным характером ядерных сил на очень малых расстояниях. Тем не менее эта модель оказалась неверной. [c.273]

Векторной доминантности модель 274 Вильсоиа камера 164 Виртуальный мезон 10 [c.333]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...