Пионы

Неупругие сечения взаимодействия нуклонов и пионов с ядрами изучали многие авторы (например, [12]). На основании анализа полученных результатов можно сделать следующие выводы. [c.242]

Тя —время жизни пионов в системе покоя, равное 2,55-10 се/с Р = ц/с (о — скорость пиона с — скорость света). [c.248]

Для пиона с энергией 1000 Мэе составляет примерно 55. м. [c.248]

Ионизационный пробег пионов с энергией 1 Гэв в А1 составляет 1,5 л (А,иов=1,5 м.). [c.249]

Таким образом, при прохождении заряженного пиона через плотные среды наиболее вероятным является акт неупругого взаимодействия. [c.249]

Значения коэффициентов в формуле для пионов [c.252]

Для взаимодействия частиц высоких энергий характерно постоянство среднего значения коэффициента неупругости — независимость этого коэффициента от начальной энергии первичной частицы и массового числа ядра-мишени. Коэффициент неупругости для протонов составляет 0,3—0,4, а для пионов 0,15—0,2. На рис. 15.10 в качестве примера приведены рассчитанные [c.252]

В написанных уравнениях индексы як относятся к протонам, нейтронам и пионам, причем индекс г — первичные частицы р, п, л ), индекс к — вторичные частицы (р, п, л ). [c.256]

Из всего сказанного следует, что в диапазоне энергий 100 Мэе— 1000 Гэв формирование каскада обусловлено прежде всего сильным ядерным взаимодействием нуклонов и пионов. Из-за больших математических трудностей и отсутствия данных по внутриядерному каскаду задача о нуклон-мезонном каскаде, инициируемом в плотных средах протонами высоких энергий, в общем виде еще не решена. [c.257]

Расчет нуклон-мезонного каскада предполагает получение функции распределения. В результате расчетов [19] получены функции распределения плотности нейтронных, протонных, пион-ных и суммарных (р + п + п) звезд и треков. Звезды характеризуют число неупругих взаимодействий, треки — число вторичных заряженных частиц, образованных в актах неупругого взаимодействия. Для определения плотности потока частиц необходимо полученное выражение плотности звезд умножить на коэффициент [c.257]

Из анализа полученных данных следует, что с увеличением г процентный вклад нейтронов (отнощение числа нейтронов к числу нуклонов и пионов) возрастает. На больших глубинах от 50 до 70% всех частиц составляют нейтроны (рис. 15.13). [c.259]

Именно таким образом был впервые открыт нейтральный пион. Однако многократного подтверждения уравнения (6) для различных энергий налетающей частицы и различных значений АЕ и Ар уже самого по себе достаточно для констатации существования мезона с массой покоя 264 т. [c.433]

Большинство элементарных частиц может классифицироваться по особым группам (мультиплетам). Имеются, например, три пиона — я+, — почти одинаковой массы (см. таблицу) [c.438]

Открытие --мезонов (пионов). В послевоенные годы с новой силой возобновилось исследование элементарных частиц. В 1947 г. английский физик С. Пауэлл с сотрудниками на больших высотах над уровнем моря облучили космическими лучами ядерные фотопластинки, После проявления они обнаружили на пластинках треки заряженных мезонов с массой (200 300) /и,,. Дальнейшее более обстоятельное изучение показало, что треки принадлежат новым, неизвестным до сих пор частицам. Иа рисунке 24, а приведена схема движения н последовательного распада этой неизвестной (л ) частицы. При распаде этой частицы образуется мюон (р." ). Неизвестная частица была названа я -мезоном [c.75]

В 1948 г. я-мезоны были получены в лабораторных условиях (на фазотроне в Беркли) и началось более интенсивное изучение их свойств. Исследование пионов показало, что они нестабильны и распадаются на мюон и нейтральную частицу [c.76]

Несколько позднее было предсказано теоретически, а затем и установлено экспериментально существование электрически нейтрального пиона я°. Масса == (264,2 0,1) т . Он также нестабилен и имеет время жизни = (2,1 + 0,4)-10 сек. [c.76]

Как указывалось выше ( 22), пионы образуют семейство — изотопический триплет, т. е. их изотопический спин Т = , а третья проекция Т(, = -(- 1 (л ) Т = Q (я ) Т = — 1 (л ). Поведение частиц со спином s = О и отрицательной внутренней четностью I = — 1 описывается псевдоскалярной волновой функцией (см. табл. 7). Таким образом, л-мезоны являются псевдоскалярными частицами. [c.166]

По-видимому, аналогичную структуру нужно приписать и электрону вокруг центра электрона имеется система оболочек, образованных парами частиц и античастиц (фотонов, электронов — позитронов, пионов, нуклон-антинуклонов). Однако из-за малости [c.367]

Раньше и я-мезоны вместе называли легкими мезонами и обозначали L-мезоны в отличие от тяжелых К-мезонов. В настоящее время принято -относить х-мезоны (мюоны) к классу лептонов, в который входят также электроны (позитроны) нейтрино (антинейтрино). я-Мезоны (пионы) и К-ш-зоны (каоны) вместе составляют класс мезонов (см. таблицу в начале книги). [c.593]

В 1947 г. открытием пионов было положено начало новому классу элементарных частиц — мезонам. Мезоны имеют барион-ное число В = 0 все они относятся к сильно взаимодействующим [c.700]

Более тяжелыми (чем пионы) представителями класса мезонов являются каоны (/С-мезоны). Известно четыре вида каонов [c.701]

Частицу р, естественно отождествить с (х-мезоном, открытым еще в 1936—1938 гг. в опытах по изучению мягкой и жесткой компонент космических лучей. Частица я, при распаде которой образуется 1д,-мезон, была названа я-мезоном (пионом), а сам процесс распада—(я—(х)-распадом. При этом оказалось, что во всех зарегистрированных случаях (я—р,)-распада длина пробега вторичной частицы всегда равна 600 мкм. Это означает, что во всех случаях (я—р.)-распада вторичная частица испускается с одной и той же энергией Т . Подсчет по формуле (12.11) дает Мэе. [c.132]

В 1947 г. открытием пионов было положено начало новому классу элементарных частиц — мезонам. Мезоны имеют барион- [c.321]

Сечения взаимодействия протонов, нейтронов и пионов с ядрами атомов для различных материалов, мбарн [c.244]

Генерация /С-мезонов в ядерных взаимодействиях составляет примерно 10% генерации пионов. Сечение распада заряженных пионов с образованием мюонов сильно зависит от энергии пионов. Длина свободного пробега пиона до неупругого взаимодействия 134 г1см , а длина пробегов до распада 5-10 см. Таким образом, ослабление потоков пионов в результате их распада может иметь некоторое значение в плотных средах на весьма больших толщинах защиты. [c.257]

С точки зрения сохранения энергии и импульса я°-мезон был создан в этом акте столкновения до этого столкновения он не существовал. Энергия для катализации создания л°-мезона была доставлена нейтроном и протоном. я -мезон может рассматриваться как созданный из вакуума — соверщенно аналогично тому, как электронно-позитронная пара создается гамма-лучом. Подробное описание механизма такого рода процессов возможно только на языке релятивистской квантовой теории. Взаимодействие между пионами (я-мезонами) и нуклонами (протонами и нейтронами) таково, что, если бы, пользуясь идеальным [c.428]

Свойства пионов совпадают со свойствами мезонов Юкавы, и по севремеиным представлениям пионы являются квантами ядер-ного поля, осуществляющими сильные взаимодействия нуклонов. [c.76]

Тот или пион тип распада составного ядра зависит от энергии возбуждения, момента количества движения и некоторых других характершях параметров составного ядра и не зависит от того, KaiaiM путем возникло состав1юе ядро. Поэтому ядерная реакция с заданным первым этапом может иметь в качестве второго этапа разные виды распада, например [c.275]

Следовательно, вокруг центра, керна нуклона (размерами см) имеется система оболочек из нуклон-антинуклонных пар, АГ-мезонов, пар я-мезонов (пионов) и виртуальных фотонов, обусловливающих электромагнитное взаимодействие (рис. 118). [c.367]

Описанная формальная схема рассмотрения различных нук-лон-нуклонных и пион-нукло нных взаимодействий чрезвычайно удобна и плодотворна. В настоящее время нет экспериментальных фактов, которые противоречили бы такому рассмотрению, и, наоборот, целый ряд экспериментальных результатов (нуклон-нуклонные рассеяния при высоких энергиях, рождение я-мезонов в нуклон-нуклонных взаимодействиях, рассеяние я-мезонов на нуклонах) находит естественное объяснение с точки зрения гипотезы о зарядовой независимости, или изотопической инвариантности ядерных сил. [c.608]

История открытия ядерных квантов очень интересна и поучительна. Вначале было сделано неправильное заключение о том, что ими являются обнаруженные в 1938 г. в составе космических лучей 11-мезоны (мюоны)—частицы с массой т = 207 т е. Однако вскоре выяснилось, что мюоны не участвуют в сильном ядерном взаимодействии (подробнее о свойствах мюонов см. 11). Позднее (1947—1950 гг.) сначала в составе космических лучей, а затем и на ускорителях были обнаружены пионы, или я-мезоны (я+, п и я ) — оильновзаимодействующие частицы из класса мезонов с барионным зарядом В = 0, массой т 270т е, изоспином Т=1, спином 8 = 0 и отрицательной внутренней четностью Р =—1. [c.11]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...