Перезарядка нуклонов

Обе схемы иллюстрируют механизм передачи ядерных сил, сопровождающийся перезарядкой нуклонов, т. е. механизм обменных ядерных сил. [c.575]

Для изучения зарядово-обменных резонансов используют реакции перезарядки нуклонов. В реакции.(р, д) возможно возбуждение состояний как с 5 = 0, так и 5=1, причём первые возбуждаются при энергиях 6"р<40 МэВ, а вторые при Й р ЮО—200 МэВ. В реакции ( Li, Не) возможно лишь образование Г. р. с 5=1. [c.458]

Перезарядка нуклонов 73 —пионов 249, 250 —ядер 249, 250 [c.385]

Особенно четко изотопическая инвариантность выступает при рассмотрении наиболее элементарного , если так можно выразиться, процесса — процесса рассеяния ядерного кванта (я-ме-зона) на нуклоне. Рассеяние я -мезонов на протоне может быть записано схемой я++ р->я" + р. Для рассеяния я -мезонов на протоне, кроме аналогичной схемы + р- п + р, имеется еще одна, которая изображает процесс, сопровождающийся перезарядкой я -мезона и нуклона я тЬ р-> я° Ч-п. На рис. 252 изображены результаты опыта по изучению сечения рассеяния я—мезонов с энергией до 20 Гэв на протонах. [c.587]

Сохранение странности определяет также характер протекания процессов взаимодействия странных частиц с веществом. Так, например, взаимодействие /(+-мезонов с нуклонами ограничивается рассеянием и перезарядкой (опять-таки потому, что все гипероны имеют отрицательную странность) [c.614]

Открытие антинуклонов положило начало новой, широкой программе исследований в области физики элементарных частиц— изучению процессов взаимодействия антинуклонов с веществом. Сюда относятся Процессы рождения антинуклонов на нуклонах и ядрах при бомбардировке их разными частицами (нуклонами и я-мезонами), процессы рассеяния и перезарядки, процессы образования антигиперонов и других странных частиц, процессы аннигиляции и другие, очень интересные явления. [c.225]

Объяснить экспериментальные результаты можно только предположив, что между нуклонами действуют обменные силы и в процессе рассеяния нейтроны и протоны обмениваются своими зарядами, т. е. идет рассеяние с перезарядкой . При этом часть нейтронов превращается в протоны, и наблюдаются протоны, летящие в направлении падающих нейтронов, так называемые протоны перезарядки. Одновременно часть протонов превращается в нейтроны и регистрируется, как нейтроны, рассеянные назад в с. ц. и. [c.77]

Антинейтроны впервые были получены в 1956 г. Для их получения использовался пучок антипротонов, которые в результате взаимодействия с нуклонами могут совершать так называемые процессы перезарядки [c.237]

ГэВ. С точки зрения изотопической инвариантности это различие естественно связать с рождением л-мезонов в (Л —Л )-соударениях, которое становится энергетически возможным как раз при Г , 0,3 ГэВ (см. 110). Поскольку п-мезоны имеют изотопический спин Т =1, их рождение в (Л —Л )-соударениях более вероятно в том случае, когда изотопический спин взаимодействующих нуклонов в начальном состоянии равен единице (больше каналов реакции). Естественно, что с ростом энергии, когда становится возможным рождение нескольких л-мезонов с различным суммарным изоспином, а также открываются другие каналы реакции, различие в (< )т=1 и (ст/у у)т=о должно сгладиться, что и наблюдается на опыте. То же самое можно сказать и о различии а ,/у(0)т=о и стл,л (6)т=ь поскольку с ростом энергии относительная роль перезарядки также должна снижаться. Таким образом, энергетическая и угловая зависимости сечения (Л —Л )-рассеяния естественным образом объясняются в рамках гипотезы об изотопической инвариантности, что также можно рассматривать в качестве ее экспериментального подтверждения. [c.86]

Партонная модель нуклона 277 Паули матрицы 162 Паули принцип обобщенный 59 Перезарядка нуклонов 65, 68, 74 Перенормировка массы 104 Перенормировки метод 104 Пи (я)-мезоны заряженные 11, 132— 145 [c.334]

Антинейтрон впервые наблюдался в 1956 г. Б. Корком, О. Пич-чиони и другими. Для получения п использовали процесс перезарядки антипротонов при их взаимодействии с нуклонами [c.375]

Впервые антинейтрон наблюдался в 1956 г. в США Корком, Ламбертсоном, Пиччиони и Вентцелем, которые для получения антинейтронов использовали процесс перезарядки антипротонов при их взаимодействии с нуклонами [c.627]

Рассеяние л+-мезонов на лротоне может быть записано схемой П+ + Р—)-п++р. Для рассеяния я -мезо нов на протоне кроме аналогичной схемы л +р—Krt--fp имеется еще одна, которая изображает процесс, сооровождающийся перезарядкой л -мезона и нуклона п +р—На рис. 101 изображены ре- [c.160]

А. с. оказываются ядерно-нестабильными, они проявляются в энергетич. зависимостях сечений ядерных реакций в виде широких (ло сравнению с обычными уровнями составного ядра) резонансов, обладающих тонкой структурой (состоящих из множества пиков, отвечающих уровням составного ядра). Такие изобар-аналоговые резонансы наблюдаются чаще всего в ядериых реакциях перезарядки р- -4 (Z, N) -к (Z+1, N—i), где А — число нуклонов, N — число нейтронов. Согласно теоретич, схемам (см. Оболочечная модель ядра), аналоговый резонанс [c.81]

Пучки нуклонов получают па ускорите.ч.чх заряженных частиц. Протоны (р) непосредственно ускоряются в камере ускорителя. Пучки нейтронов (н) получаются в результате т. н. перезарядки ускоренных протонов на ядрах мишени. Пол,чризованные пучки быстрых протонов получаются при рассеянии протонов ядрами мишени. При энергиях в неск. сотен Мэе поляризация протонов, упруго рассеянных ядрами, для нек-рых углов рассеяния составляет 70—100%. Разрабатываются методы получения поляризованных пучков нуклонов с помощью поляризации ионов до ускорения с последующим ускорением, а также при использовании поляризованных мишеней (см. Поляризованные ядра). [c.84]

Н), ( Ь1, Не) и др.] перезарядки, а также ставятся эксперименты по фоторождению ядерной А-изобары. Из предварительных результатов следует различие в свойствах элементарной и ядерной А-изобар (другие положение и ширина резонансного максимума и сечение образования, рассчитанное на один нуклон). [c.250]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...