Сохранение конфигурации системы

Сохранение конфигурации системы [c.820]

Для сохранения конфигурации системы [c.820]

Рис. 9.15. Диалоговое окно Параметры с открытой вкладкой Система, открытой панелью Сохранение конфигурации системы

Диалоговое окно Параметры с открытой вкладкой Система, открытой панелью Сохранение конфигурации системы позволяет задать параметры сохранения конфигурации системы КОМПАС. [c.820]

Равновесие называют устойчивым, если движение, получающееся в результате небольшого возмущения, не выходит из небольшой окрестности первоначальной конфигурации системы. Если же при бесконечно малом возмущении система начинает неограниченно удаляться от первоначальной конфигурации, то равновесие называют неустойчивым. Покоящийся маятник может служить примером системы, находящейся в устойчивом равновесии, а яйцо, поставленное на один из своих концов, — примером системы, находящейся в неустойчивом равновесии. Легко видеть, что если экстремум функции V будет минимумом, то равновесие будет устойчивым. Для доказательства предположим, что система отклоняется от положения равновесия и энергия ее увеличивается при этом на dE. Но так как в положении равновесия V имеет минимум, то любое отклонение от этого положения вызывает увеличение V. Поэтому на основании закона о сохранении энергии можно сделать вывод, что если бы эта система продолжала отклоняться от равновесия, то скорости ее уменьшались бы и в конце концов обратились бы в нуль. Это указывает на ограниченность движения такой системы. [c.348]

В недеформированном состоянии системы оси этих брусьев располагаются на одной прямой (рис. 18.6, а). Деформация системы может заключаться лишь во взаимном повороте звеньев АВ и ВС (рис. 18.6,6) при сохранении внешних связей (рис. 18.6,а). В качестве обобщенной координаты, характеризующей конфигурацию системы, примем угол ф (см. рис. 18.6,6). Взаимный угол поворота звеньев АВ и ВС равен 2ф. Будем считать, что между моментом, вызывающим поворот на этот угол, и самим углом существует линейная зависимость [c.294]

Влияние изменения геометрической конфигурации системы на спектр рассмотрим на примере колебаний рабочего колеса, несущего консольные лопатки с сильной естественной закруткой. Под действием центробежных сил лопатки раскручиваются, и некоторые из их собственных частот. могут достаточно сильно измениться даже при снятии иоля центробежных сил, но сохранении новой геометрической конфигурации, возникавшей иод его воздействием. Расчет колебаний рабочих колес с такими лопатками желательно вести, вводя в него те геометрические характеристики, которые лопатки приобретают в результате статического действия центробежных сил при заданной частоте враще шя. Другой пример — рабочее колесо со свободной кольцевой проволочной связью,, пронизывающей лопатки. Действие центробежных сил искривляет участки связи, расположенные между лопатками, вызывая заметное снижение их продольной жесткости, что, естественно, ощутимо сказывается на изменении определенных собственных частот систе.мы. [c.112]

Следовательно, жесткие вращения возможны только вокруг главных осей инерции —они родственны перманентным вращениям абсолютно твердого тела в случае Эйлера (см. гл. VI). Однако имеется и существенное различие, которое состоит в том, что абсолютно твердое тело может вращаться (в действительном движении) относительно любой оси, тогда как система свободных точек может вращаться с сохранением конфигурации только вокруг главных осей инерции. Здесь не имеет смысла постановка вопроса об устойчивости перманентных вращений неизменной конфигурации. В задаче п точек прежде всего возникает вопрос об устойчивости самой конфигурации [c.481]

В последние годы в связи с развитием ЭВМ появилась возможность расчета полной системы уравнений идеального закрученного потока с учетом реальной конфигурации сопла [38, 39]. В этом случае используются те же допущения (сохранение энтропии и полной энтальпии по соплу), которые использовались в приближенных методах, рассмотренных выше. Расчеты, выполненные в широком диапазоне изменения начальной закрутки, позволяют сделать следующие основные вьшоды [38,39]. [c.110]

На основании принципов механики сплошной среды независимо от конкретной схемы и параметров нагружения, конфигурации нагружаемого объема материала и особенностей его реакции на нагрузку расчет процесса деформирования определяется решением системы уравнений, состоящей из уравнений сохранения массы, импульса, энергии или энтропии и определя- [c.7]

V и X в зависимости от изменения значений величин Т и т. Из рассмотрения рис. 3 следует, что увеличение значений Т и т — психофизиологических характеристик человека-оператора— ведет к уменьшению области устойчивости при сохранении ее общей конфигурации. Существенным является то, что увеличение v — характеристики демпфирования в машине положительно сказывается на динамических свойствах системы, увеличивая допустимое по условию устойчивости Рис. 2. Д-разбиение плоскости параметров v и К. [c.361]

Принцип сохранения собственных движений. Каждое собственное движение упругой системы, характеризуемое определенными собственной частотой и формой колебаний, отвечает возможности проявления одной из множества степеней свободы ее. В соответствии с этим сформулируем следующий принцип. Если у любой линейно-упругой материальной системы производить непрерывное изменение геометрической конфигурации, граничных условий, ве- [c.83]

Преобразуем тензор из системы г к системе 0 в конфигурации В (не в Bq). в виде исключения отступим от сохранения [c.48]

КОВ струны относительно горизонтали. Таким же образом конфигурация паровой машины и всего приводимого ею в движение оборудования определяется угловой координатой маховика. Разнообразие систем подобного рода бесконечно однако, если исключить силы трения и другие диссипативные силы, то все эти системы, будучи каким-либо образом приведены в движение и затем предоставлены самим себе, движутся, подчиняясь уравнению сохранения энергии. Для случая малых колебаний вблизи положения устойчивого равновесия дифференциальное уравнение движения, как мы увидим, всегда сводится к тому же уравнению (1) 6. [c.27]

Закон сохранения количества движения. Количеством движения P(i) произвольного тела объемом V и ограниченного поверхностью S в актуальной конфигурации называется величина, определяемая в проекциях на оси пространственной системы координат формулой [c.66]

С этой целью решалась задача об обтекании однородным сверхзвуковым потоком идеального газа конфигураций, изображенных схематически на рис. 3 и образованных полуплоскостями Pi и Р2, проходящими через оси у и z. Векторы нормалей ni и П2 к Pi и Р2 направлены в исследуемую часть возмущенной области и образуют с положительным направлением оси х угол тг/2 + O. Если вектор скорости набегающего потока qoo направлен по оси ж, то при й > О (рис. 3, а) рассматриваемые стороны указанных полуплоскостей обтекаются с образованием скачков уплотнения, а при й < О (рис. 3, б) - центрированных волн разрежения, присоединенных к передним кромкам, совпадающим с осями у и z. Исходные уравнения газовой динамики, записанные в форме интегральных законов сохранения в декартовой системе координат, имеют полностью дивергентный вид. В соответствии с ограничением метода число Маха в набегающем потоке и ориентация векторов ni и П2 должны быть такими, чтобы всюду в расчетной области проекция вектора скорости на ось х была больше скорости звука. [c.180]

Принцип сохранения энергии . Консервативные системы. Для многих динамических систем геометрическая конфигурация задается то координатами дх,. .. пространственного характера, а состояние системы определяется этими координатами и скоростями Чх-, . (/та где д[ = (Ьц/(Н. Про такую систему говорят, что она обладает т степенями свободы. Этим координатам могут быть соотнесены обобщенные внешние силы Qi. причем работа Ш этих сил определяется формулой [c.26]

Анализируя (5.2) при разных значениях шага т, были определены неустойчивые моды (рис. 6), которые оказались более реалистичными для анализа существования равновесных конфигураций реальных вихревых структур, чем решение для системы из точечных вихрей [И]. С целью проведения сопоставления между системами с разным числом вихрей для сохранения суммарной интенсивности в системе размер вихрей выбирался так, чтобы суммарная площадь сечений ядер вихрей была одинаковой, т. е. е = 0.15л/]У. В результате заметим, что учет винтовой формы вихрей с уменьшением их шага приводит к потере устойчивости вихревыми системами все для меньшего и меньшего их числа, а при т < 1.4 устойчивые конфигурации из винтовых вихрей отсутствуют полностью. Качественно это согласуется с результатами визуальных наблюдений и снимет отмеченное во введении противоречие их сравнения с данными теории равновесия точечных вихревых систем. Более того, экспериментальные результаты работы [3] позволяют провести и количественное сравнение. В [3] описана двойная вихревая структура N = 2 с безразмерным шагом т = 1.45. Этот режим хоть и близок к границе неустойчивости (см. диаграммы рис. 6), но является еще устойчивым, т.е. такая вихревая пара существовать может. А близость ее параметров к границе неустойчивых режимов косвенно подтверждается тем, что получить ее в эксперименте было очень трудно, требовалась тонкая регулировка экспериментальной установки и режимных параметров течения для получения вихревой пары с параметрами, обеспечивающими ее устойчивой существование. [c.412]

В 12 мы выяснили, что благодаря закону сохранения полной механической энергии движение материальной точки может быть ограничено некоторой областью пространства. Это утверждение справедливо и для системы материальных точек. Метод обобщенных координат, изложенный в предыдущей главе, позволяет сократить число независимых параметров, определяющих движение несвободной системы материальных точек. Число независимых параметров — обобщенных координат — равно числу степеней свободы системы движение системы рассматривается как движение изображающей ее точки в пространстве конфигураций. Многие системы описываются только одной координатой, так как обладают всего одной степенью свободы. Для таких систем характерно колебательное движение. [c.212]

Уравнение (24) или эквивалентное ему (25) допускает энергетическое истолкование, данное в общем случае уравнению (22) в п. 29. Это истолкование, как и в случае одной материальной точки, можно выразить здесь в более специальной, особенно замечательной по своему внутреннему содержанию форме. Если количество — и, зависящее исключительно от конфигурации системы, рассматривается как форма энергии (потенциальной), которой обладает система в зависимости от своего положения, то уравнение (24) или эквивалентное ему уравнение (25) выражает, что при движении сумма Т — и кинетической и потенциальной энергии системы не изменяется. Следовательно, имеет место принцип сохранения энергии в наиболее узком смысле, поскольку материальная система рассматривается изолированной от всего остального мира и обладает только двумя основными формами механической энергии (кинетической и потенциальной энергией или энергией положения), которые в течение движения могут только преобразовыватьси одна в другую, причем исключается возможность возникновения новой или исчезновения наличной энергии. По этой причине соотношение (25) называется также интегралом энергии. [c.284]

Основное преимущество внешнего отчета (обработки) — возможность его проектирования и отладки в процессе работы системы 1 С Предприятие. В этом случае разработка и отладка отчета (обработки) значительно ускоряются редактирование и сохранение внешнего отчета (обработки) выполняется в режиме Конфиг ратора, без сохранения конфигурации в целом, а запуск — в режиме [c.208]

Закон сохранения энергии также справедлив для любой инерциальной системы координат однако это не столь очевидно, как для закона сохранения импульса. Прежде всего ясно, что потенциальная энергия данной системы точек во всех инер-циальиых системах координат одна и та же. Действительно, потенциальная энергия данной системы материальных точек зависит только от их конфигурации, т. е. от разностей координат. Поэтому потенциальная энергия данной системы материальных точек во всех инерциальных системах будет одна и та же. [c.233]

Это означает, что С-точш механической системы движется вдоль кратчайш.его пути (геодезической линии) пространства конфигураций. Более того, теорема о сохранении энергии дает [c.167]

Резюме. Принцип Якоби связывает движение голо-номных консервативных систем и риманову геометрию. В частности, если система движется под действием собственной инерции в отсутствии приложенных сил, то изображающая эту систему С-точка описывает геодезическую (кратчайшую) линию в пространстве конфигураций, которое является п-мерным римановым пространством. Из теоремы о сохранении энергии следует к тому же, что движение происходит с ио-стояннной скоростью. Все это является естественным обобщением обычного закона инерции, который утверждает, что при наличии лишь собственной инерции частица движется по прямой линии с постоянной скоростью. [c.168]

В частности, топологич. интегралом движения является число частиц N в классич, динамике, где исключены процессы рождения и уничтожения частиц. Действительно, если конфигурац. пространство N частиц обозначить через Су, то для конфигурац. пространства произвольного числа частиц справедливо представление = lJ iv, N—Q, I, 2..... Это означает, что каждая связная /-тая компонента в указанном разбиении для С характеризуется собств. числом частиц iVj и в классич. динамике отсутствуют непрерывные траектории, связывающие компоненты конфигурац. пространства с различными Nj. Наличие подобного разбиения является необходимым критерием для введения нетривиальных Т. 3. Т. о., закон сохранения числа частиц в классич. динамике есть следствие непрерывности траекторий частиц, и динамич. система с числом частиц Af,, принадлежащая в нач. момент времени компоненте Сц,, во все последующие моменты будет находиться в той же компоненте. Аналогичное утверждение верно и для квантово-механич. систем, получающихся при первичном квантовании классич. системы. [c.132]

Таким образом, растворение в A1N кислорода сопровождается кластеризацией примесных атомов (более подробно о состояниях единичных примесей в A1N см. гл. 2). Вместе с тем, замещение О N при сохранении комплектности металлической подрешетки приводит [38] к дестабилизации системы (относительно исходного нитрида), и для сохранения ее химической устойчивости требуется наличие катионных вакансий в соотношении ЪО У/ . Для определения роли Уд1 в эффектах кластеризации примесей проведены (с использованием сверхячейки А1,5 д,М]зОз) расчеты структур (1— 3) для различных конфигураций примесь— вакансия. Среди возможных выбраны 1 — все дефекты максимально удалены друг от друга, 2 — вакансия удалена от кластера 30), 3 — все дефекты образуют ассоциат (30 + VJ- Сравнение величин зонных энергий соответствующих структур непосредственно указывает на предпочтительность возникновения Уд, вблизи кластера (ЗО), т. е. образования ассоциатов Уд, + 30). Качественно данный эффект можно трактовать как стремление системы к формированию в объеме AIN злектронейтральных комплексов У д, + 30 ) , в пределах которых избыточная электронная плотность ионов кислорода компенсируется за счет катионной вакансии. [c.111]

Численное исследование обтекания линейчатых тел. Ниже представлены результаты расчета обтекания рассматриваемых пространственных конфигураций с числом отрезков п = 3 в начальном сечении сверхзвуковым потоком идеального газа нод нулевым углом атаки. Система стационарных трехмерных уравнений газодинамики, занисанная в виде интегральных законов сохранения, интегрируется но конечно-разностной схеме сквозного счета [10, 11]. Рассчитываемая область течения в каждом нонеречном сечении х = onst была ограничена поверхностью тела, двумя соседними плоскостями [c.429]

Поточная линия представляет собой группу станков, связанных между собой системой конвейеров. Конвейерная схема обеспечивает высокую эффективность производства за счет автоматической транспортировки деталей, но область ее применения ограничена из-за необходимости сохранения жесткой последовательности прохождения всех деталей семейства через одни и те же станки. И хотя некоторые из операций механической обработки при изготовлении конкретной детали могут быть исключены, ориентация потока работ в системе должна сохраняться неизменной. Реверсирование потока работ, цредусмотренное в более гибких производственных системах, при конвейерной конфигурации центров механической обработки неосуществимо. Одна из возможных схем конвейерной планировки центра механической обработки для изготовления семейства деталей, показанного на рис. 12.12, приведена на рис. 1113. [c.321]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...