Рэлея зона

Объяснение описанных явлений непосредственно вытекает из фокусирующих свойств зонной пластинки (см. 34). Если пропускание голограммы следует закону sin nr HR), то никакие волны, кроме указанных трех, не образуются. Это свойство зонных пластинок аналогично способности решеток Рэлея образовывать дифракционные максимумы порядков m = 0 и 1 (см. упражнение 88). Поэтому иногда зонную пластинку именуют зонной решеткой. [c.240]

Если железный ударник имеет достаточную толщину и скорость удара о превышает 1,62 км/с (эта скорость соответствует точке С на ударных адиабатах (рис. 3.4.2—3.4.4), где = /2 0= = 0,81 км/с, р = 33,0 ГПа), то структура ударной волны стремится к стационарной конфигурации до прихода волны разгрузки, причем эта стационарная волновая конфигурация имеет впереди скачок, за которым идет зона релаксации. Амплитуда скачка в плоскости pV (см. рис. 3.4.2) находится пересечением ударной адиабаты исходной а-фазы ОА Ру с прямой Рэлея — Михельсона OR, соединяющей начальное О и конечное R состояния за всей волной. Это пересечение определяет точку F,, соответствующую состоянию за скачком. Далее по p R) и pi( i) на ударных адиабатах в плоскостях pv и Dv (см. рис. 3.4.4 и 3.4.3) определяются массовые скорости за скачком v Fi) и за всей волной v R), а также скорость стационарной волны D R) D(Fi). [c.279]

Если образец был размагничен, то при наложении монотонно возрастающего поля напряженностью Я намагниченность М будет изменяться по кривой намагничивания (рис. 12, о). На этой кривой принято различать три характерных участка начальный участок Оа (зона Рэлея), характеризующийся малым углом наклона и положительной кривизной, средний участок аЬ, характеризующийся большим углом наклона и содержащий точку перегиба, н третий участок Ьс (зона технического насыщения), характеризующийся малым углом наклона и отрицательной кривизной. [c.13]

Получено точное аналитическое решение двумерной нестационарной задачи об адиабатическом взаимодействии плоской волны Римана, создающей разрежение газа с образованием зоны вакуума, и волны Рэлея-Гюгонио (Р-Г), соответствующей неограниченному безударному сжатию плоского слоя газа. Для построения решения использован класс неавтомодельных двойных волн. Найдена форма подвижного поршня, обеспечивающего безударное взаимодействие до момента схлопывания волны Р-Г. [c.414]

Зона Рэлея L D2/2A Дф Я/4 Область параллельного пучка [c.132]

Начальный размер каверны можно рассчитать исходя из фундаментального допущения, сделанного Рэлеем, согласно которому работа, совершаемая жидкостью в процессе схлопывания, должна быть равна энергии схлопывания. Если пренебречь поверхностным натяжением и предположить, что пузырек схлопывается полностью, то работа схлопывания будет равна местному давлению в окружающей среде, умноженному на начальный объем пузырька. Так как схлопывание не может начаться, пока местное давление не превысит давление насыщенного пара, и так как в принятой нами модели полное схлопывание заканчивается очень близко к поверхности, вероятно, в заторможенной зоне или вблизи нее, то считалось, что среднее давление, вызывающее схлопывание, равно половине разности давления торможения и давления насыщенного пара. В табл. 8.1 приведены числовые значения, полученные с помощью этой длинной цепочки допущений. Таблица охватывает широкий интервал размеров и значений энергии, на основании которых можно сделать следующие выводы 1) величины работы образования впадин разных размеров отличаются не более чем в 10 раз 2) отношения объема сферического сектора к объему эквивалентной сферы отличаются не более чем в 4 раза 3) величины расчетной работы схлопывания каверн отличаются не более чем в 30 раз. [c.395]

От расширяющейся зоны контакта распространяются продольные волны, поперечные волны и поверхностные волны Рэлея. [c.14]

Этот вид колебаний фундаментально исследован Рэлеем 146]. Однако математический анализ механической колебательной системы, состоящий из преобразователя, концентратора и резонирующего стержня со специфическими граничными условиями на концах, весьма затруднен. Приемлемого решения до настоящего времени еще не предложено. Поэтому стержень, передающий энергию в зону сварки, рассматривается как отдельное звено. Для расчета собственной частоты такого однородного стержня используется уравнение собственных колебаний стержня [c.82]

Углубленное изучение явления привело к выводу, что кавитационное разъедание вызывается захлопыванием паровых каверн, соприкасающихся с твердыми стенками, при их возвращении в зону с положительным давлением после прохождения через кавитационную зону с отрицательным давлением. Действительно, согласно простой теории Рэлея о захлопывании идеального сферического пузырька в несжимаемой жидкости (гл. XI, п. 1,2), пиковое давление бесконечно велико. Иначе говоря, конечная величина полной энергии выделяется как бы в одной точке. [c.408]

Рис. 44. Диаграмма устойчивости для прямоугольного параллелепипеда 1 ]. Сплошные линии — изолинии постоянных значений минимального критического числа Рэлея (числа Рэлея определены по полной высоте полости). Штриховые линии — границы зон, соответствующих критическим возмущениям в виде системы конечного числа валов, параллельных короткому ребру основания (число валов указано цифрами).

Далее, для определения коэффициентов пропускания Т и отражения Л в (3.96), (3.172), достаточно воспользоваться условиями непрерывности на верхней границе зоны модуляции. Из условий непрерывности несложно получить выражения для векторов коэффициентов Рэлея в виде (3.170), (3.171), где элементы матриц Ео1 и 1 11 имеют вид [c.170]

Если вся распространяющаяся по газу зона тепловыделения моделируется разрывом, то изменение давления и удельного объема газа при прохождении им этой зоны, т. е. при переходе от начального состояния (точка О) к конечному (точка пересечения кривой Гюгонио и прямой Рэлея—Михельсона), ни в какой части зоны тепловыделения не обязано следовать прямой Рэлея—Михельсона. [c.116]

Диски турбин в рабочем состоянии имеют высокую температуру. Это влияет на частоты собственных колебаний, так как снижается модуль упругости материала. Кроме того, большое влияние на частоты колебаний оказывает неравномерность нагрева. В рабочем состоянии диски турбин имеют большую разность температур между центральной и периферийной зонами. В результате возникают большие напряжения сжатия на периферии и напряжения растяжения в центре. Это снижает частоты собственных колебаний. Количественная оценка влияния неравномерности нагрева на частоты также может быть получена с помощью метода Рэлея. [c.332]

Начнем с простых металлов, т. е. с рассмотрения линейной зависимости формфактора от энергии. Для простых металлов поверхность Ферми пе касается границ зоны Бриллюэна. Поэтому можно не опасаться сингулярностей при к - = е и использовать теорию возмуш епий Рэлея — Шредингера. [c.142]

Уравнение (8.242) исследуем методом Рэлея [54]. Границы области неустойчивости для основной зоны нестабильности около значений 2(о/ 2 могут быть определены из уравнения [c.400]

В обычной трактовке зонной структуры кристаллических металлов в приближении ПСЭ (псевдо) потенциалу 3 (г) действительно отводится роль возмущения, причем волновые функции нулевого приближения суть плоские волны (10.2). Используя обозначения, введенные в формулах (10.9) и (10.12), запишем выражение для энергии блоховского состояния с волновым вектором к в виде разложения в ряд Рэлея — Шредингера [c.475]

Отметим, что на практике скорость распространения трещины ограничивается не скоростью волн Рэлея, а меньшей величиной, колеблющейся для различных материалов от 0,2 до 0,5 скорости волн сдвига [5, 123], что объясняется влиянием теплового расширения на напряженное состояние и связанным с этим образованием пластической зоны, окружающей вершину трещины. Кроме того, если скорость распространения трещины О < у < Сд (в случае продольного сдвига 0<у<С2), то уравнения эластодинамики для произвольного закона движения вершины трещины имеют не более одного решения [344]. [c.408]

Генеральная картина разрушения твердого диэлектрика под действием инициированного в его толще электровзрыва содержит в качестве основного элемента звезду радиальных трещин с убывающим по мере удаления от канала пробоя их числом, зона объемного разрушения слабо выражена, кольцевые трещины, наблюдаемые при взрыве химической природы, как правило, отсутствуют. Зона объемного разрушения и зарождение звезды трещин формируются под действием волновых возмущений в заключительной стадии, в том числе в фазе финишной остановки (равновесия) радиальных трещин определяющим механизмом передачи энергии в устье трещин является силовое воздействие канала пробоя (зоны пластических деформаций), энергия, необходимая для роста трещин, доставляется в устья волнами Рэлея. [c.65]

Появление локальных и квазилокальных колебаний трансформирует (ш) кроме плавпого изменения в осн. области сплошного спектра, возникают узкие пики плотности колебаний в запрещённых зонах вблизи локальных частот ы., и менее выраженные шши, отвечающие квазилокальным частотам Шкл (рис. 2). Специфич. локализованные колебания могут возникать при наличии протяжённых дефектов. Вдоль дислокации может распространяться колебание типа изгибной волны натянутой струны. Вдоль плоского-дефекта упаковки может распространиться поверхностная волна типа волны Рэлея. [c.404]

В ближней зове (зоне Френеля) интерференция рассеянных волн приводит к флуктуациям амплитуды и фазы волнового поля, характер к-рых определяется значением волнового параметра 1> = RlklHos.%, равного по порядку величины ср. числу неровностей в первой зоне Френеля при В 1 — флуктуации амплитуды малы, а дисперсия флуктуаций фазы равна параметру Рэлея Я при D 1 — флуктуации амплитуды и фазы некоррелиро-ваяы, а их дисперсии совпадают и равны Я/2. [c.269]

В области ERfPtS течение является одномерной центри-рованной волной сжатия Рэлея-Гюгонио [3]. Зона паи-большего сжатия — окрестность точки D. В этой точке для скорости звука с и скорости и справедливо асимпто-тическое соотношение [c.468]

Физический смысл этих величин таков. Перепад статического давления р2 — Р возникает вследствие теплового и гидравлического сопротивления зоны 2 изменение этого сопротивления во времени будет г -— ] - Таким образом, величина представляет собой изменение сопротивления зоны 2. Величина представляет собой колебание скорости распшрения (сжатия) объема газа внутри 2 — это основная величина, входящая в критерий Рэлея. [c.489]

В заключение этого параграфа остановимся кратко на результатах работы Дэвиса [ ], в доторой исследовалась устойчивость равновесия в полости в виде прямоугольного параллелепипеда. Границы области предполагались твердыми и идеально теплопроводными. Длина вертикального ребра принята за единицу длины, а безразмерные длины горизонтальных ребер вдоль осей хну равны /11 и Аг- В работе рассмотрены возмущения в виде одноэтажной системы конечного числа конвективных валов, оси которых параллельны одному из горизонтальных ребер. Для определения границы устойчивости применяется метод Галеркина с аппроксимирующими функциями, построен ными из полиномов. Критическое число Рэлея зависит от параметров А1 и Лг, а также от числа конвективных валов и ориентации их осей. Расчет показывает, что во всех случаях наиболее опасными являются возмущения в виде системы валов с осями, параллельными короткому ребру основания параллелепипеда число этих валов зависит от соотношения между А1 и Лг и, в общем, возрастает с увеличением этих параметров. Результаты расчетов позволяют построить сводную карту (рис. 44), на которой изображены изолинии постоянных значений минимального критического числа Рэлея на плоскости (Ль Лг), а также указаны границы зон, соответствующих критическим возмущениям определенной структуры. Карта си.м-метрична относительно диагонали Л1=Л2 точкам плоскости. [c.121]

Качественно иную природу имеет неустойчивость, наступающая при умеренных и больших числах Прандтля. В этой области природа неустойчивости — рэлеевская она связана с наличием в потоке потенциально неустойчивых зон распределения температуры. Формирующиеся в этих зонах плоские ячеистые возмущения сносятся основным потоком возникают две волновые моды, вырожденные по критическому числу. Одна из них возбуждается в верхней четверти сечения канала и сносится нагретым потоком влево, другая возбуждается в нижней четверти сечения и сносится холодным потоком в противоположную сторону, при больших числах Прандтля критическое число Грасгофа для рэлеевских волновых мод подчиняется асимптотической зависимости Сг = 964/Рг. Критическим параметром, таким образом, является число Рэлея Сг Рг, что подтверждает стратификационную природу неустойчивости. [c.205]

На рис. 1.5 показан центральный фрагмент зонной пластинки Рэлея-Сорэ, а на рис. 1.6..........функ1щя пропускания в зависимости от радиуса. [c.12]

Поясним понятие зоны. Зона — это ограниченная область ДОЭ, на которой функция пропускания света претерпевает однократное изменение от миш1мального до максимального значения. Для амплитудной дифракционной решетки зона представляет собой сочетание темной и светлой полос в пределах одного периода решетки (рис. 1.1). Граница зон при этом — прямая линия. Для зонной пластинки Рэлея-Сорэ [1] зона представляет собой совокупность темного и светлого колец переменной толщины (рис. 1.5). [c.12]

Рис. 1.5. Центральный фрагмент зонной пластинки Рэлея-Сорэ

Сравним между собой уравнения радиусов колец зонной пластинки Рэлея-Сорэ [c.17]

Нетрудно рассчитать радиусы колец, соответствующих градациям фазы в различных зонах. Знание их необходимо для расчета бинарных амплитудных масок, однако они не несут такого ясного физического смысла, как в случае зонной пластинки. Отметим также, что уравнение колец зонной пластинки Рэлея-Сорэ невозможно получить с помощью равномерной дискретизации фазовой функции плоской сферической линзы. [c.18]

Уравнение границ зон при наклонном падении можно получить путем простых рассуждений. Наклонное падение пучка эквивалентно введению поворотного зеркала. Спроецировав кольца зонной пластинкрт Рэлея-Сорэ на это зеркало, мы получим уравнение краев зон отражательной зонной пластинки при наклонном падении под углом а. Это будут эллипсы с коэффициентом растяжения по оси и, равном osa (рис. 1.25). [c.18]

Рассмотрим дифракцию двух независимых ТЕ- и ТМ-иоляризованных плоских волн. В первой у > а) и третьей зонах (у < 0) представление поля соответствует разложению Рэлея (3.14). При у > а компоненты поля имеют вид 5 [c.158]

В 5 гл. I говорилось о том, что возможна различная внутренняя структура волн сильной детонации. В частности, волну детонации можно представить как адиабатический скачок уплотнения, переводящий холодный газ перед волной (точка О на рис. 1.5.10) в горячий сжатый газ за волной (точка 5 ), с примыкающей к нему зоной экзотермической химической реакции (состояние газа в этой зоне меняется вдоль прямой Рэлея — Михельсона от точки 5о до точки О). Такая модель структуры сильной волны детонации называется кинетической моделью (или моделью Зельдовича — Неймана—Дёринга) и для ряда газовых смесей приближенно соответствует их реальной внутренней структуре. Давление в точке (так называемом химпике — химическом пике) может быть много выше его значений за зоной теплоподвода (в точке В), приведенных в таблице. [c.228]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...