Сфера эквивалентная

Равенство нулю Vr на сфере эквивалентно условию [c.147]

Твердое тело в искривленном пространстве. В виде (2.3) и (2.8) могут быть также записаны уравнения свободного движения трехмерного твердого тела в пространстве постоянной положительной кривизны — [31]. Это является следствием аналогии этой задачи с движением четырехмерного твердого тела, которую проще представить себе для случая движения плоского твердого тела (пластинки) в S . Действительно, можно считать, что пластинка на сфере эквивалентна твердому телу в с неподвижной точкой в центре сферы, который соединен с пластинкой невесомыми образующими. [c.184]

Систематический анализ учета влияния несферичности частиц на адекватное описание их радиационных свойств выполнен в работе [6]. Получен вывод о том, что влияние несферичности по сравнению с подобным случаем сфер эквивалентного радиуса будет заметным для достаточно крупных частиц, например частиц кристаллических облаков. [c.116]

Мы требуем также, чтобы функция Ч удовлетворяла некоторому граничному условию на поверхности большого куба, например потребуем выполнения граничных условий периодичности. Взаимодействие типа потенциала твердых сфер эквивалентно граничному условию обращения волновой функции в нуль при — Гу = а, где IФ у. В ЗЛ -мерном конфигурационном пространстве геометрическое место точек, для которых —Гу = о, есть древовидная гиперповерхность, часть которой схематически представлена на фиг. 89. Здесь цилиндр, обозначенный через 12, представляет собой поверхность, на которой I Г1 — Г2 1 = а, когда Гз.....могут принимать [c.306]

Взаимодействия типа потенциала твердых сфер эквивалентны граничный условиям обращения в нуль волновой функции на поверхности дерева . [c.307]

Расчет выполнен по приведенной ниже формуле (4.32). При ка > 1 эквивалентные радиусы жесткой и мягкой сфер становятся близкими к геометрическому радиусу. На низких частотах эквивалентный радиус жесткой сферы оказывается гораздо меньше, чем ее геометрический радиус. Для акустически мягкой сферы эквивалентный радиус на низких [c.186]

Для интерпретации табличных данных поступим следующим образом. Спроектируем точки поверхности тел вращения на плоскость, перпендикулярную оси. В проекции получим круг радиуса а . Сферу с радиусом ар назовем сферой, эквивалентной по периметру. Введем фактор эквивалентного периметра [219] [c.144]

Эквивалентный средний диаметр. Вполне естественно, что для частиц, имеющих неправильную форму, были предприняты попытки найти размер эквивалентной сферы. Этот метод применим не всегда, например он не пригоден для частиц пыли в виде нитей или волокон. В зависимости от рассматриваемых явлений переноса при заданной функции /д- средний диаметр определяется по [c.25]

Плотность потока и мощность эквивалентной дозы нейтронов спонтанного деления от сферы массой 1000 г, рассчитанные без учета самопоглощения [23] [c.226]

Мощность дозы ионизирующих излучений контролируется в точках, удаленных от центра активной зоны на расстояния, значительно превышающие размеры самой зоны, В связи с этим активную зону можно рассматривать как сферу объемом, равным объему цилиндра. Радиус эквивалентной феры i 3=57,2 см. [c.308]

Для рассматриваемых геометрических условий можно принять, что Е не зависит от г и равняется площади круга. При этом Е = лЕ , где Да — радиус эквивалентной сферы, которой представлена активная зона. [c.322]

Параметры теплопередачи в критической точке торца можно определить, найдя эквивалентный радиус сферы / , при котором кривизна ударной волны на оси приблизительно одинакова с кривизной волны перед торцом [c.701]

В соответствии с этими результатами эквивалентный радиус R% = 0,25 х х4,88/1,18 = 1,034 м, т. е. он больше радиуса сферы в 4,136 раза. Следует отметить, что градиент скорости на обтекаемой поверхности пропорционален MR . Следова- [c.701]

Рассчитаем критический объем F, и соответствующий диаметр эквивалентной сферы D для рассматриваемого случая 0. п/2. Поскольку в задаче 1 ( q 1), высота = 2Rq, объем V [c.123]

Изложенные опытные наблюдения позволяют использовать модель пузырька, представленную на рис. 6.11. Будем считать, что пузырек в процессе роста сохраняет форму усеченной сферы, причем очертания пузырька в любой момент времени геометрически подобны. Это означает, что все геометрические характеристики пузырька могут быть представлены как величины, пропорциональные радиусу эквивалентной по объему сферы [c.266]

Неизвестный заранее числовой множитель отражает, во-первых, то, что перегретая жидкость покрывает лишь часть поверхности пузырька (точнее, поверхности 4я7 з, эквивалентной по объему сферы), а, во-вторых, то, что перегрев жидкости в среднем меньше, чем перегрев стенки А Г, используемый в (6.39). Для пузырька в виде усеченной сферы (рис. 6.11,<з) представляется обоснованным допущение о том, что перегретая жидкость покрывает часть поверхности [c.268]

Согласно выражениям (10.5) н (10.6), строим эпюры <Тт н fft, представленные на рис. 10.12. Как видим, напряжения сгт и в нижней точке сферы равны. В верхней точке имеет отрицательное значение. Там, где (Тт и at будут одного знака, имеем iri = <Тт, = irt, 1Гз = О, <7э 1 — tri - к<тз <Гт- Там, где ffm и эквивалентного напряжения (см. рис. 10.12) имеет, таким образом, излом в точке, где fft меняет знак. Если к > 1/2, расчетное напряжение для сосуда равно [c.404] В тонком горизонтальном металлическом листе вырезано эллиптическое отверстие с полуосями а, 6, и в него вставлен шар радиуса с Ь), центр которого будет, следовательно, расположен на высоте А = У Если сферу отклонить на небольшой угол и предоставить ей возможность качаться, то длина эквивалентного математического маятника будет равна [c.257] Динамическая эквивалентность тяжелого гироскопа сферическому гироскопу (т. е. гироскопу, имеющему эллипсоидом инерции относительно неподвижной точки сферу). Первые интегралы (42), (44), (45) из п. 27 при [c.177] Обобщение теоремы Эйлера. Теорема о том, что прямая, проведенная в теле, при повороте тела остается неподвижной, эквивалентна утверждению, что отображение единичной сферы на себя, получаемое при любом [c.108] В чем же причина этого различия, которое тем более интересно, что в сфере механики налицо полная эквивалентность дифференциальных и интегральных принципов. [c.870] Оболочка высокого дав-ления (рис. 6.1, а) предназначена. для полной внутренней локализации радиоактивных элементов газов, жидкостей или обломков деталей в случае взрыва реактора (имеется, в виду не атомный взрыв, а взрыв эквивалентной паровой или химической установки). Оболочка рассчитана на взрыв, сопровождающийся разбросом радиоактивных элементов. Давление при этом может достигнуть 10—15 атм. Обычно это сфера или цилиндр с эллипсоидными или, сферическими крышками. В настоящее время оболочка этого типа получила [c.87] Средний выход для всей таблетки можно определить путем усреднения R по ее объему. Диаметр эквивалентной сферы а равен a = 3/S X (доля от теоретической плотности), где S — удельная поверхность, измеренная абсорбционным методом. [c.137] Сфера эквивалентного объема, следовательно, имеет меньшее сопротивление, чем сфероид. Подобным же образом, так как площадь поверхности сфероида равна 4jta (1 — 2е/3), то сфера равной площади поверхности имеет радиус а (1 — 8/3). Таким образом, вывод об уменьшенном сопротивлении сферы по сравнению с сопротивлением сфероида сохраняется также при условии равенства площадей их поверхности. [c.168] Кинч обсуждает также модель Симхи [48] и констатирует, что при одинаковых основных допущениях его собственный метод может дать результаты, весьма близкие к результатам Симхи. Ячеечные модели Симхи [481 и Хаппеля [161 предназначены для получения разумного приближения поля скорости внутри отдельной ячейки. Это в свою очередь используется при вычислении скорости диссипации энергии и определении отсюда эффективной вязкости. Статистический метод, разработанный Кинчем, имеет целью возможно более точно вычислить скорость жидкости вблизи поверхностей частиц. Однако Кинч считает более уместным вычислять эффективную вязкость по значению скорости сдвига на стенках. По-видимому, невозможно согласовать концепции, лежащие в основе двух способов определения вязкости суспензии. Не ясно также, будет ли внесение в суспензию большой сферы эквивалентно наличию стенки. [c.526] Таким образом, механико-акустическая система такого микрофона, его приемная антенна, может быть уподоблена малой ди-польной антенне, для которой характеристика направленности имеет вид (4.32), а d приблизительно соответствует ширине полюсных башмаков. Так как в основной части диапазона рабочих частот М<С1, то для Ф(0) можно принять значение из (4.326). Чувствительность антенны может быть получена на основании данных сопротивления излучения и коэффициента концентрации для малой колеблющейся сферической антенны и формул (4.26) и (4.23) пр=5 0где й — коэффициент концентрации, в данном случае равный трем, S и D — поверхность и диаметр некоторой колеблющейся сферы, эквивалентной антенне микрофона. Точное определение S и В затруднительно. Обычно считают, что SD Q соответствует произведению площади ленточки 5л на ширину полюсных башмаков d, так что в направлении перпендикуляра к ленточке EnpxSnkd, и тогда для любого направления падения волны си-ла, действующая на ленточку, [c.130] Если V — динамическая система на сфере и — какая-нибудь область сферы, отличная от всей сферы в целом, то система В в области g эквивалентна динамической системе в плоской области. В самом деле, всегда можно ввести такое координатное покрытие сферы, чтобы область g целиком лежала в одной и той же области покрытия. Для этого достаточно выбрать точку не принадлежащую области g, и ввести на сфере простейшее координатное покрытие, описанное выше, с помощью стереографических проекций с центрами в точке N и диаметрально нродивоположной точке N. В. случае когда не только сама область g, ио и ее замыкание g отлично от всей сферы в целом, то, очевидно, динамическан система В в замкнутой области g сферы эквивалентна динамической системе в замкнутой плоской области. [c.60] Лемма Соважа (1886 г.) (п. 4.4) означает, что каждое векторное расслоение на сфере эквивалентно прямой сумме линейных. [c.139] Здесь объем У=52,5 см определяют исходя из плотности Рп зэ при нормальной температуре р=19 г/см (при этом радиус сферы R— 2,212 см). Если принять энергию нейтронов спонтанного деления н = 2 Мэв/нейтрон, то, учитывая, что 2,8 мбэр ч соответствуют 20 нейтрон см -сек) (см. табл. 2.11), легко рассчитать эквивалентную мощность дозы Например, для рассматриваемого случая Ра= (0,67-2,8)/20 = 0,С94 мбэр/ч. [c.226] Энергия нематика не меняется при одновременном произвольном повороте директора во всех его точках. В этом смысле можно сказать, что состояния нематика вырождены по направлениям директора эти направления играют роль параметра вырождения. Введем понятие о пространстве вырождения — области допускаемого без изменения энергии изменения параметра вырождения. Им является в данном случае поверхность сферы единичного радиуса, каждая точка которой отвечает определенному направлению п. Надо однако учесть еще, что состояния нематика, отличающиеся изменением знака п физически тождественны. Другими словами, диаметрально противоположные точки на сфере физически эквивалентны. Таким образом, пространство вырождения нематика — сфера, на которой каждые две диаметрально противоположные точки считаются эквивалентными ). [c.205] Для решения задачи воспользуемся известным из вузовских курсов физики результатом, а именно на любое точечное тело массой т, находящееся внутри однородной гравитирующей сферы радиусом R (рис. 6), действуют лишь часгицы, расположенные в сфере радиусом г, где г — расстояние от центра сферы до пробного тела массой т. Действие этих частиц эквивалентно тому, что вся масса сферы радиусом г сосредоточена в ее центре [42]. При этом на пробное тело т действует сила притяжения [c.59] Однако такое представление удобно использовать обычно лишь тогда, когда размеры источника а малы по сравнению с длиной излучаемой В. X. При а А. и тем более при а>Я обычно оперируют непосредственно с интегралами типа (216), опираясь на принцип Гюйгенса — Френеля. Напр., излучение точечного мопо-поля эквивалентно излучению сияфазно колеблющихся радиальных диполей, равномерно распределённых на сфере произвольного радиуса окружающей моно- [c.322]

Смотреть страницы где упоминается термин Сфера эквивалентная : [c.140] [c.11] [c.249] [c.657] [c.144] [c.339] [c.470] [c.388] [c.390] [c.111] [c.130] [c.564] [c.592] [c.18] [c.297] [c.134] [c.107] [c.114] [c.666] Гидродинамика при малых числах Рейнольдса (1976) -- [ c.258 ]

ПОИСК В эквивалентное Сечение рассеяния и радиус эквивалентной сферы. Основные определения Сфера Эквивалентность пар

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...