Полая прямоугольная призма

Полая прямоугольная призма [c.281]

Теперь обсудим решение краевой задачи теории упругости неоднородных тел, которое приводит к определению эффективных модулей материала. Рассматриваемое тело представляет собой прямоугольную призму (см. рис. , а). Основные уравнения для компонент тензоров напряжений и деформаций — это уравнения (1), в которых коэффициенты жесткости удовлетворяют условиям (2), а также обычные уравнения равновесия в напряжениях и уравнения совместности деформаций теории упругости однородных изотропных тел. Последние соотношения здесь не приводятся, поскольку их можно найти в любом курсе теории упругости. Достаточно указать, что переменные поля (напряжений), имеющие вид [c.42]

Через неподвижные оптические клинья 1 лучи идут ко второй паре клиньев 2, укрепленных на приливе подвижной каретки 5. На этой же каретке укреплена линейная шкала 4, имеющая 600 делений. Каретка и неподвижные клинья смонтированы на основании 6, которое присоединено винтами к корпусу алидады в нижней ее части. На каретке укреплена также рейка 9, входящая в зацепление с трибом 8, сидящим на одной оси с маховичком 7. Поворачивая маховичок, оператор перемещает каретку. За клиньями расположена неподвижно укрепленная на корпусе прямоугольная призма, направляющая пучок лучей в сторону диафрагмы 5, два окна которой (большое и малое) ограничивают поле зрения микроскопа. Через большое окно рассматривают совмещенное изображение [c.129]

Структура волнового поля существенно усложняется, если происходит такое отражение, при котором изменяется направление общего потока энергии. С такими явлениями мы сталкиваемся при рассмотрении волновых процессов в ограниченных упругих телах, граничную поверхность которых даже в простейших случаях уже нельзя отождествить с координатной поверхностью какого-либо одного семейства. Простейшим примером такого вида областей является прямоугольная призма xi < а, < оо, z ] h. [c.157]

Рассматриваются установившиеся волновые движения в упругом теле в виде бесконечной в направлении оси Ог/, прямоугольной призмы (рис. 60). При их изучении в одинаковой мере интересно как рассмотрение собственных частот и форм, так и анализ вынужденных колебаний при определенных типах нагрузки. Хотя наличие решения задачи в одной из указанных постановок дает возможность легко получить решение в другой постановке, задача о вынужденных колебаниях представляется несколько более обш,ей. При ее решении величины собственных частот определяются как значения, при которых не суш,ествует конечного решения задачи о вынужденных движениях. Характеристики форм колебаний определяются при анализе волнового поля на частоте, близкой к соответ-ствующ,ей собственной. При этом, поскольку собственные частоты находятся приближенно, сравнение степени динамичности на разных частотах дает оценку степени близости частот к резонансным. Поэтому здесь и далее мы будем рассматривать задачи о вынужденных колебаниях конечных упругих тел. [c.158]

Применение прямоугольной призмы для соединения двух полей зрения показано на рис. 22. Катеты призмы имеют наружное отражающее покрытие. При соединении полей зрения требуется, чтобы линия [c.252]

На рис. 23 показана система из двух прямоугольных призм, также предназначенная для соединения двух полей зрения. Эта система дает [c.252]

Оно представляет прямоугольный контур, если постоянная К равна нулю, так как удовлетворяется при любом значении у и при 2 = с. Но если мы дадим К ряд конечных и положительных значений, то уравнение будет представлять в плоскости уг ряд кривых. Легко видеть, что на них не достигает значения с . Эти кривые, будучи приняты за границы основания призм, образующих полость в прямоугольной призме, приведут к полым призмам, для которых и получит значение (251), так что мы сможем по формулам и с помощью методов предыдущих глав вычислить крутящий момент Мх и условия сопротивления. [c.282]

Кубик Люммера с соприкасающимися полями представляет собой две прямоугольные призмы, которые на участке АВ имеют оптический контакт. Поля сравнения такого кубика разделены прямой линией. [c.291]

Объемные блоки применяют при строительстве жилых и общественных зданий. Это почти полностью готовые монтажные элементы. Объемный блок представляет собой полую тонкостенную прямоугольную призму с проемами для окон и дверей. Блоки могут быть с навесными утеплительными или изоляционными панелями или без них. Положение объемных блоков при транспортировке — вертикальное (рабочее). Опирание блоков на грузовой платформе должно осуществляться по четырем углам или по периметру. Объемные блоки являются железобетонными конструкциями, наиболее чувствительными, к динамическим перегрузкам, возникающим в процессе транспортировки. Особенностью объемных блоков является также смещение их центра тяжести относительно геометрического центра как в продольном направлении (до 1,5 м), так и в поперечном (до [c.89]

Результаты расчета сведены в табл. 5 и табл. 6. В табл. 5 представлены рассчитанные по формулам (230) — (232) числовые значения коэффициентов Гц при мощности i-ro нагревателя, названные нами числами влияния . При пользовании табл. 5 необходимо иметь в виду, что вывод (230)—(232) был сделан в предположении отсутствия теплового потока вдоль оси Z. Это означает, что потери тепла через свободную поверхность прессующей плиты, расположенную параллельно рабочей поверхности, не учитывались при выводе расчетных формул. Формальное использование (230)—(232), а равно чисел влияния табл. 4, дает температурное поле бесконечной прямоугольной призмы с размерами сечения 2Ь X а и соответствующим распределением источников тепла. Любая точка сечения такой призмы, естественно, имеет температуру несколько большую, чем соответствующая точка сечения параллелепипеда, отдающего тепло также и в направлении оси Z. Проблема учета теплопотерь по оси не возникает, если искать решение в форме уравнения (214). Однако функция распределения плотности источников тепла вдоль оси Z при обогреве параллелепипеда стержневыми нагревателями, расположенными как показано на рис. 16, имеет такой вид, что расчет поля по формуле (214) потребует учета нескольких слагаемых с индексом rt > 2. [c.70]

Для прямоугольной призмы, изображенной на рисунке, о = 45°, поэтому для стекла К8 t l = 5° 40, а для стекла БКЮ i = 8° 28. Удвоенная величина этих предельных углов равна наибольшему углу поля зрения той части прибора, где располагается призма, при условии отсутствия отражающего покрытия на отражательной грани. Возможность использования полученных предельных углов i i ограничивается допустимыми аберрациями, вносимыми в этом случае призмой. [c.226]

Разметочная плита (см. рис. 4,6) располагается у верстака. Она может быть прямоугольной или круглой. Круглая плита 15 изготовляется из чугуна. Она установлена на основании 29, где размещены полочки 25 и шкаф 30 для хранения измерительных инструментов и приспособлений. На плите устанавливают делительную головку 16, кубик 17, полый цилиндр 18, зажимное устройство 19, разметочную призму 20, штангенрейсмас 22 с центроискателем 21 и чертилкой 23, установочные призмы 24, шлифовальные подкладки 25, домкрат 27 и струбцину 28. [c.11]

При повороте прямоугольной равнобедренной призмы AB , расположенной перед объективом телескопической системы, на угол ф от начального положения (при начальном положении отражающая грань АС расположена под углом 45° к оси объектива) могут возникнуть паразитные изображения. На рис. 15 показан ход пучков лучей, образующих эти добавочные изображения. Основной пучок А д, падающий на призму под углом 2ф к нулевой оси визирования 00, испытывает одно отражение от грани А С. Пучок А преломляется гранью А В, отражается дважды от граней ВС и А С и дает перевернутое изображение другого объекта в центре поля зрения. [c.248]

Из однолучевых поляризаторов рассмотрим призму типа Глана, которая наиболее распространена в оптико-физических устройствах. Эта призма имеет прямоугольную форму ось кристалла, из которого она изготовлена, ориентирована параллельно входной поверхности и разделительной грани (рис. 4.2.4,а). При такой ориентации числовая характеристика двойного лучепреломления максимальна и равна Пе — По, что позволяет получить значительное поле зрения, более равномерную поляризацию по полю и относительно небольшое отношение длины призмы I к поперечному сечению а. На рис. 4.2.4, а представлена призма с воздушным зазором (призма Глана — Фуко). Эту призму изготовляют из кальцита. Угол 0 = 38°3о и отношение Ifa определяют в общем случае из выражения [c.256]

Допустим, что на прямоугольную гипсовую призму (рис. 206, слева), которая может создать поля сравнения, с одной стороны направлено какое-то монохроматическое излучение С, а с другой [c.322]

Допустим, что на прямоугольную гипсовую призму (рис. У1.5, а), которая может создать поля сравнения, с одной стороны направлено какое-то излучение С, а с другой стороны грань призмы освещена тремя основными цветами / , О и 5. [c.306]

Пример выполнения чертежа детали типа Корпус приведен на рис. 13.43 а — задание, б — выполненный чертеж. Корпус имеет форму полой шестигранной правильной призмы с диаметром описанной окружности 60 мм. В основании — круглый фланец диаметром 100 мм и толщиной 12 мм с четырьмя отверстиями диаметром 12 мм. В центральной части корпуса —сквозное цилиндрическое отверстие диаметром 18 мм, в верхней части — цилиндрическая расточка диаметром 40 мм на глубину 20 мм и прямоугольный вырез (паз) шириной 34 и глубиной 15 мм. Паз образован двумя профильными и одной горизонтальной плоскостью. Боковые стенки паза врезаются в боковые грани шестигранной призмы и в стенки цилиндрической расточки диаметром 40 мм. Два боковых ребра под углом 60 придают жесткость корпусу. [c.184]

Вертгейм провел опыты с 65 образцами шестью сплошными цилиндрами из стали, латуни, железа и стекла десятью полыми цилиндрами, из них шестью латунными и четырьмя железными четырьмя сплошными образцами эллиптического сечения, из них двумя стальными и двумя латунными двенадцатью железными призмами, из них тремя квадратного поперечного сечения и десятью прямоугольного поперечного сечения с одной стороной, равной 24 мм и другой, меняющейся от 1 до 24 мм пятью призмами из литой стали с прямоугольным основанием и отношением сторон, меняющимся от 1 до 36 21 прямоугольными призмами из стали, железа, листового железа, латуни и разных видов стекла тремя полыми прямоугольными призмами из латуни и четырьмя призмами из дуба и ели. Изменение объема полых трубок, измерение которого было единственным в своем роде предвестником инструментальных наблюдений в опытах XX столетия, Вертгейм определял с помощью капиллярных трубок ), присоединенных к заполненным водой образцам. Поскольку он решил не представлять свои результаты в виде значений модуля упругости Е или касательного модуля, а из-за наличия нелинейности дать их в виде многочисленных таблиц, содержащих размеры призм и значения измеренных углов, трудно подвести итог характерным результатам этих экспериментов, изложенным на 172 страницах его мемуара (Wertheim [1857, 1, 2]). [c.133]

В силу того что коэффициент отражения от поверхности призмы минимален при нормальном падении лазерного луча, в однопризменных дефлекторах выбирается прямоугольная призма (рис. 53, а). В этом случае при отсутствии электрического поля на электродах прошедший через призму луч будет отклонен на некоторый угол согласно закону прохождения луча через призму. Для компенсации этого явления часто используют систему из двух призм (рис. 53, б). Здесь направление вышедшего из системы луча совпадает с направлением падающего. [c.86]

Под действием света регистрирующая среда изменяет свои оптические свойства. Эти изменения зависят от интенсивности излучения. В результате облучения после химической обработки в светочувствительной среде может измениться или коэффициент пропускания (отражения), или коэффициент преломления. В первом случае голограмма называется амплитудной, а во втором — фазовой. При прохождении световой волны через голограммы в первом случае возникает амплитудная модуляция излучения, а во втором случае — фазовая модуляция проходящей через голограмму световой волны. Рассмотрим принцип образования голограммы предмета О сложной формы. Осветим его широкой плоской волной W, часть которой одновременно с предметом освещает и прямоугольную призму, предназначенную для изменения хода лучей и образования опорной волны W (рис. 6.1.3). Призма отклоняет световой пучок на некоторый угол 0, который создает в плоскости фотографической эмульсии поле с постоянной амплитудой йо и фазой, меняющейся вдоль голограммы линейно с координатой х Тогда комплексная амплитуда опорной волны записывается в виде Ло = аоехр(—tax), где а — = 2л/Х) sin Q. [c.374]

Кручение (и изгиб) призматических стержней с полым прямоугольным сечением изучил в 1950 г. Б. Л. Абрамян в другой статье им исследован случай круглого вала с продольными полостями (1959) в работе Б. Л. Абрамяна и А. А. Баблояна (1960) исследовано кручение круглого стержня с продольными выточками или зубцами, имеющего центральную круглую полость. Тем же методом вспомогательных функций и сведением к бесконечным системам Н. О. Гулканян (1960) изучила кручение прямоугольной призмы с двумя симметричными прямоугольными полостями. В. С. Тоноян [c.29]

В качестве примера конструктивного оформления на рис. 79 представлен автоколлимационный окуляр с куб-призмой. Он состоит из двух склеенных прямоугольных призм 1 и 2, гипотенузная грань одной из которых полу посеребрена, сеток 5 и 5, лампочки подсветки 6 и окуляра 4. [c.115]

Для физико-химических исследований применяется Р. системы Пульфриха, служащий для измерения показателей преломления и дисперсии прозрачных жидких и твердых тел при различных °..Р. сист. Пульфриха состоит из прямоугольной призмы с большим показателем преломления, на к-рую молшо накладывать й приклеивать хорошо пришлифованный цилиндрич. сосуд (фиг. 3) для жидкости, и из зрительной трубы, вращающейся около )азделейного на градусы круга. По другую сторону от зрительной трубы ставится монохроматич. источник.света—натровая горелка, свет от к-рой направляется скользящим пучком на горизонтальную грань вспомогательной призмы с помощью призмы полного внутреннего отражения, на к-рой наклеена собирательная линза. Зрительная труба устанавливается на бесконечность, что дает при сходящемся пучке равномерно освещенное поле. В трубу попадают лучи, угол преломления к-рых меньше угла преломления скользящего луча,—получается одна резкая граница, которую наводят на крест нитей, производят отсчет и с помощью таблиц определяют п. Для определения дисперсии о свешают призму трубкой Гейслера через конденсор. В поле зрения получается ряд цветных границ, соответствующих различному показателю преломления для различных длин волн. Цветные [c.355]

До открытия общих уравнений существовала теория кручения и изгиба балок, ведущая свое начало от исследований Галилея и соображений Кулона. Проблемы, являющиеся предметом этих теорий, принадлежат к числу наиболее важных по своему практическому значению, так как многие проблемы, с которыми приходится иметь дело инженерам, в грубом приближении сводятся к вопросам сопротивления балок. Коши был первым исследователем, который пытался применить общие уравнения к проблемам этого рода и, хотя его исследование о кручении прямоугольной призмы 85] оказалось ошибочным, оно все же имело большое сторическое значение, так как он установил, что поперечные сечения не остаются Плоскими, Значение его исследований для практических приложений было невелико. Практические руководства первой половины прошлого столетня содержат теорию кручения, которая приводит к выводам, принадлежащим, как мы уже указывали. Кулону этот вывод состоял в том, что сопротивление кручению равно произведению упругой постоянной на величину угла закручивания, отнесенного к единице длины (степень кручения), и на момент инерции поперечного сечеиия. В отношении изгиба практические руководства этого времени следовали теории Бернулли-Эйлера (в действительности принадлежащей Кулону), согласно которой сопротивление изгибу связано только с растяжением и сжатием продольных волокон. Сен-Венану принадлежит заслуга приведения проблемы кручения и изгиба балок в связь с общей теорией. Он учитывал трудность нахождения общих решений и настоятельную необходимость получения в практических целях какой-либо теории, которая могла бы служить для определения деформаций в сооружениях ему было вполне ясно также, что только в очень редких случаях можно знать точное распределение нагрузки, приложенной к части какой-либо конструкции это привело его к размышлениям о методах, применявшихся к решению частных задач до того, как были получены общие уравнения. Таким образом о пришел к изобретению полу-обратного метода, который носит его имя. Многие из обычных допущений и выводов, оказываются верными, по крайней мере, в большинстве случаев следовательно, сохраняя некоторые из этих допущений и выюдов, можно упростить уравнения и получить их решения правда, пользуясь этими решениями, мы не можем удовлетворить любым наперед заданным граничным условиям однако же граничные условия практически наиболее важного типа могут быть удовлетворены. [c.32]

Расчет ферромагнитных сердечников методом размагничиваю-дего фактора, т. е. с использованием уравнения (9.5), в виду воей простоты нашел применение не только для эллипсоидов iO и для сердечников других форм в виде сплошных и полых цилиндров, прямоугольных призм. Однако в этом случае сердечники намагничиваются неоднородно даже в однородном поле, строго говоря, в каждой точке сердечника справедливо свое равнение типа (9. 5) и, следовательно, коэффициент размагни-нивания зависит не только от формы сердечника, как в случае эллипсоидов, но и оказывается функцией координат точек сер-гечника. Для сохранения возможности расчета сердечников методом размагничивающегося фактора вводят обобщенные уравнения типа (9.5), в которых Н, J и N некоторым образом усреднены. В основном используются два таких уравнения [c.179]

Надо угол падения на входную грань ограничить из рис. 1 следует, что e j = б — (б — преломляюгций угол О, п.). Для того чтобы О. п. не нарушала гомоцент-ричности падающего сходящегося или расходящегося пучка, необходимо соблюдение условия sin ej = = Hsin(6 — е ). В этом случае для прямоугольной равнобедренной призмы из стекла К8 = 5°40, а из стекла БКЮ Bi = 8 28. Удвоенное значение этих углов даёт величину угл. поля прибора, где располагается О. п. Введение О, и. в нучок лучей эквивалентно постановке на его пути плоскопараллельной пластинки с толщиной, равной расстоянию, к-рое проходит луч в призме. [c.502]

Как известно, задача о свободном кручении призматического стержня приводится к гармонической проб1леме, методы решения которой хорошо разработаны. Ранние работы по теории кручения стержней посвяш ены решению этой задачи в замкнутом виде или при помош и тригонометрических рядов к ним относятся статьи Б. Г. Галеркина, в которых исследовано кручение призмы с сечением в виде равнобедренного прямоугольного треугольника (1919) и призм параболического поперечного сечения (1924) ряд задач о кручении сечений, ограниченных алгебраическими кривыми, решен в работах Д. Ю. Панова (1935, 1937) и Д. Л. Гавры (1939) позднее кручением параболических призм занимался В, И. Блох (1959). Влияние радиальной трещины при кручении сплошного и полого валов изучено в статьях А. Ш. Локшина (1928) и В. Н. Лыскова (1930). Различным методам решения задачи теории кручения, включая и экспериментальные методы, посвящена монография А. Н. Динника, вышедшая в 1938 г- [c.25]

Распределение электромагнитного поля и источников теплоты в призме произвольного сечения в настоящее время исследовано слабо. Некоторые данные по распределению поля вблизи вершины поперечного сечения массивного тела, полученные Г. А. Разореновым, приведены в [I ]. Показано, что в области угла при вершине, меньшего л, магнитное поле убывает с глубиной значительно медленнее, чем в плоской волне. Так, для углов ф = п/2, п/4 и п/8 напряженность Я уменьшается в е раз при расстояниях по биссектрисе, равных соответственно 2,44 б 4,3 б и 8,7 б. Плотность тока J, равная нулю в вершине угла, сначала растет вдоль биссектрисы, затем, достигнув максимума, положение которого зависит от ф, убывает по кривой, близкой к экспоненте. В этой же работе приведено распределение У и Я по сечению прямоугольного параллелепипеда со стороной, равной глубине проникновения тока (слабый поверхностный эффект). [c.127]

ЛЮММЕРА - БРОДХУНА КУБИК (фотометрический к у б и к) — фотометрич. устройство для получения двух смежных полей, освещаемых различными световыми потоками, интенсивность к-рых сравнивается. Л. — Б. к. состоит из двух прямоугольных равнобедренных призм, сложенных гипотенуз-ными плоскостями, причем у призмы 1 по кольцу В снят слой стекла (рис.). Призмы по большей части площади находятся в оптическом контакте, по кольцу В между ними остается слой воздуха. Падающие на этот часток л чи 2 иснытывают полное рн) тр. [c.34]

Как пример вышесказанного, укажем, что в помещении, имеющем форму треугольной призмы с основанием в виде равнобедренного прямоугольного треугольника, также возникает три типа стоячих тангбнциальных волн, а именно тангенциальные волны, параллельные плоскому полу и потолку (для которых поглощение пола и потолка умножается на одну вторую), волны, тангенциальные по отношению к двум стенам, стоящим под прямым углом (для которых поглощение умножается на три четверти). Другой пример, который будет разобран ниже, представляет цилиндрическое помещение. [c.442]

Для Прямоугольной (равнобедренной) призмы, главное сечение которой показано на рис. 53, преломляющий угол 0 = 45°, поэтому для стекла К8 б1 = 5° 40, а для стекла БКЮ 61 = 8° 28. Удвоенное значение этих углов равно наибольшему угловому полю той части прибора, где располагается призма, при условии отсутствия отражающего покрытия на отражающей грани. Возможность использования предельных углов Вх ограничивается допустимым нарушением гомоцентричности пучка лучей, вносимым в этом случае действием призмы. [c.73]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...