Линза собирательная

Применим полученные результаты к системе двух центрированных тонких линз собирательной и рассеивающей, поставленных друг за другом. Пусть фокусные расстояния линз по абсолютной величине одинаковы /х = — h, а потому f i = — fi- Оптический интервал между линзами А = /i + /12 + /а = къ т. е, положителен (/ja > 0). Из формулы (12.6) получаем [c.87]

Для того чтобы система линз собирала лучи, параллельные главной оптической оси, в действительном фокусе, т. е. была собирающей, необходимо, чтобы эта разность была положительна. Если первая линза рассеивающая, то указанное условие соблюдается всегда, так как в этом случае fi < 0. Если же первая линза собирательная, то это условие сводится к < / ].Эти результаты легче получить непосредственным геометрическим построением, что и рекомендуется сделать читателю. [c.88]

Волновой фронт, профильтрованный через зонную пластинку, расположенную таким образом, должен давать в точке В результирующую амплитуду, выражаемую соотношением 5=51-1-5з-1-+ 5 -Ь 5, +. .., т. е. значительно большую, чем при полностью открытом фронте. До точки В должно дойти больше света, чем без зонной пластинки. Опыт полностью подтверждает это заключение зонная пластинка увеличивает освещенность в точке В, действуя подобно собирательной линзе (см. упражнение 88). Следует иметь в виду, что зонная пластинка имеет и мнимые фокусы, а потому работает одновременно как комбинация собирательных и рассеивающих линз (см, рис. 8.6). [c.156]

Если фокусы действительны, т. е. параллельные лучи после преломления в линзе сходятся, то линза называется собирательной или положительной. При мнимых фокусах параллельные лучи после преломления в [c.291]

Если материал тонкой линзы преломляет сильнее, чем окружающая среда (например, стеклянная линза в воздухе), то собирательными будут линзы двояковыпуклые, плоско-выпуклые и вогнуто-выпуклые (положительный мениск), т. е. линзы, утолщающиеся к середине (рис. 12.17, а) к рассеивающим линзам принадлежат двояковогнутые, плоско-вогнутые и выпукло-вогнутые (отрицательный мениск), т. е. линзы, утончающиеся к середине (см. рис. 12.17, б). Если материал тонкой линзы преломляет меньше, чем окружающая среда (например, воздушная полость в воде), то линзы вида рис. 12.17, а будут рассеивающими, а вида рис. 12.17, б — собирательными. [c.291]

Для классификации очковых стекол обычно применяется понятие оптической силы линзы. Оптической силой называется величина, обратная заднему фокусному расстоянию линзы. Если фокусное расстояние измерять в метрах, то оптическую силу принято выражать в диоптриях, считая ее положительной или отрицательной в зависимости от того, собирательная линза или рассеивающая. Так, например, рассеивающая линза с фокусным расстоянием 20 см (/ = — 1/5 м) имеет оптическую силу в — 5 диоптрий. [c.293]

Положитель ные (собирательные) линзы создают аберрацию, изображенную на рис. 13.2, т. е. б5 <С О для всех зон отрицательные (рассеивающие) линзы имеют аберрацию противоположного знака. Поэтому, комбинируя такие простые линзы, можно значительно исправить сферическую аберрацию. Соответствующий пример изображен на рис. 13.3. [c.305]

Наводка на различно удаленные предметы, носящая название аккомодации, достигается путем мышечного усилия, нз.меняющего кривизну хрусталика. Пределы расстояний, на которые возможна аккомодация, носят название дальней и ближней точек. Для нормального глаза дальняя точка, фиксируемая без усилий, лежит в бесконечности, а ближняя — на расстоянии, зависящем от возраста (от 10 см для двадцатилетних до 22 см к сорока годам). В более пожилом возрасте пределы аккомодации сужаются еще более (старческая дальнозоркость). Нередко встречаются глаза с ненормальными пределами аккомодации уже в молодом возрасте близорукие, для которых дальняя точка лежит на конечном расстоянии, иногда на очень небольшом, и дальнозоркие, с увеличенным расстоянием до ближней точки. Эти недостатки могут быть исправлены применением дополнительных линз, рассеивающих или собирательных (очки). [c.325]

Собирательная линза дает действительное перевернутое изображение объекта, которое регистрируется на фотопластинку. Фотопластинку во время записи можно поместить даже в плоскости центрального сечения изображения, сформированного линзой. На стадии восстановления с исходной опорной волной часть изображения, восстановленного с помощью голограммы, будет мнимой, а часть—действительной. Наблюдатель же не заметит существенного различия между. зти-ми изображениями. [c.46]

Картину преломления волн можно показать на волнах, распространяющихся по поверхности жидкости, воспользовавшись тем, что скорость распространения этих волн в мелких сосудах зависит от глубины сосуда и уменьшается с уменьшением глубины. Если на дно ванны, в которой вибратор возбуждает плоские волны, положить толстое стекло, уменьшив тем глубину слоя воды, то у границы стекла будет происходить преломление волн. Придав стеклу форму линзы, можно наблюдать действие на волны собирательной линзы (рис. 462). Поскольку законы преломления волн здесь такие же, как и в оптике, то и результаты получаются аналогичными. [c.716]

I — окулярная диафрагма 2 — собирательная линза 3 — стеклянная пластина 4 — объектив 5 — объект [c.11]

Между проверяемым объектом и медным диском 1 зажигается электрическая дуга. Луч от электрода / через призмы 2, 5, 7, щель 6 и собирательные линзы 3, 4, , преломляющие [c.299]

Типы линз (фиг. 13). Собирательные или положительные двояковыпуклые (фиг. 13, /) плоско-выпуклые (фиг. 13,21 положительные мениски (фиг. 13, ) рассеивающие или отрицательные двояко-вогнутые (фиг. 3, ) [c.233]

Оптическая система магнитоэлектрического осциллографа изображена на фиг. 82. Световой поток мощного источника света—электрической дуги /—фокусируется при помощи собирательной линзы 2 в предела. узкой вертикальной [c.376]

Лучи, параллельные оптической оси, после прохождения через собирательную линзу, собираются в точке F — фокусе линзы (рис. 1.8). Фокусное расстояние тонкой двояковыпуклой линзы OF=f [c.45]

Согласно схеме на рис. 1.462 собирательная линза КО отображает источник света L на апертурной диафрагме. Линзы L/i и Lh после отражения дают изображение апертурного отверстия в фокусной плоскости объектива Fна стеклянной пластине Р1. Благодаря этому реализуется возмож- [c.174]

Монохроматическая аберрация зависит от длины волны Я. К ней относится сферическая аберрация. Лучи/ параллельные оси собирательной линзы, после прохождения через нее будут иметь гем меньшее фокусное расстояние, чем дальше они были удалены от оптической оси. [c.176]

Выйдя из собирательной линзы 6 параллельным пучком, лучи поступают в измерительную головку 13, и здесь происходит описанный нами путь, т. е. лучи падают на подвижное зеркальце, от него — на неподвижное, отсюда опять на подвижное зеркальце и возвращаются в гори- [c.426]

На рис. 14 показано расположение главных плоскостей в основных типах простых линз. Три из них относятся к положительным (собирательным) линзам / > О и три линзы — к отрицательным (рассеивающим) [c.111]

Зная величину скорости звука в материале собирательной линзы (га) и в окружающей среде ( i), нетрудно, пользуясь соотношением (VII.36), найти связь между кривизной поверхностей линзы и ее фокусным расстоянием / для параксиальных пучков. В приближении, которое обычно применяется в оптике, полу" чаем [c.155]

На рис. 223-226 изображены снимки потока газа через сопла со стеклянными боковыми стенками и с прямоугольным поперечным сечением при различных противодавлениях. Все эти снимки получены по способу Теплера . Прежде чем дать пояснения к этим снимкам, остановимся вкратце на способе их получения. Суть способа Теплера заключается в том, что области потока, в которых имеют место малые разности давлений, получают при проектировании на экран разную освещенность. Для этой цели лучи, исходящие из подходящего источника света (рис. 227), концентрируются при помощи собирательной линзы в небольшое световое пятно, на месте которого устанавливается экран Ех с острым ребром. Этот экран задерживает часть световых лучей. Остающаяся часть лучей проходит через хорошо корригированную линзу 1, которая дает резкое изображение этих лучей и ребра экрана Ех на втором экране Е2. Этот второй экран также имеет острое ребро, параллельное ребру первого экрана оно устанавливается так, чтобы дальше проходила только узкая полоска света. Поместим теперь между линзой Ех и экраном Е2 какой-нибудь возмущающий объект, например, пламя зажженной свечи О. Это пламя будет сообщать проходящим через него лучам света, исходящим из светового пятна в Ех, небольшие отклонения вверх и вниз. Если такой луч света пройдет через точку пламени, вызывающую отклонение луча вверх, то продолжение этого луча пройдет над экраном Е2 выше, чем при отсутствии отклонения. Наоборот, если луч света, исходящий из Ех, пройдет через точку пламени, вызывающую отклонение вниз, то над экраном Е2 свет либо совсем не пройдет, либо пройдет ослабленным. Следовательно, если теперь при помощи линзы 2 отобразить объект О на матовый экран или на фотографическую пластинку F, то в полученном изображении мес- [c.371]

Па фиг. 49 показано расположение главных плоскостей в основных типах простых линз. Первые три из них относятся к положительным (собирательным) линзам / > 0 последние три — к отрицательным (рассеивающим) / <С 0. [c.104]

На передней части стойки 4 имеется регулировочное градуированное кольцо 16 (фиг. 119,6 и в), при повороте которого изменяется диаметр отверстия диафрагмы осветителя. Этим регулируется резкость изображения измеряемого изделия. На осветителе смонтирован револьверный конденсор 17, позволяющий включать в световой поток собирательные линзы. Лампу накаливания питает ток от осветительной сети через трансформатор. [c.239]

Приняв для собирательной линзы с фокусным расстоянием f амплитудную функцию пропускания [c.225]

Типы линз (фиг. 13). Собирательные, или положительные двояко-выпуклые (фиг. 13, /) плоско-еыпуклые (фиг. 13, 2)-, положительные мениски (фиг. 13, 3)-, рассеивающие, или отрицательные двояко-вогнутые (фиг. 13, 4) плоско-вогнутые (фиг. 13, 5) отрицательные мениски (фиг. 13, 6). [c.322]

Прежде чем переходить к ашшиэу процесса такой реконструкции, представим для удобства записи пропускание голограммы с помощью постоянной величины, являющейся пространственной частотой интерференционной картины. Можно показать, что в случае, когда изображение объекта формируется двумя линзами, осуществляющими последовательно две операции фурье-преобразования, объектная волна не содержит фазового множителя сферической волны. Действительно, если плоская волна освещает объект с пропусканием Т(хо, о) и дифрагированная этим объектом волна проходит последовательно через две соосные собирательные линзы, причем задняя фокальная плоскость одной и передняя фокальная плоскость второй совпадают (телескопическая система), то распределение комплексных амплитуд в задней фокальной плоскости второй линзы имеет вид [c.16]

В этой связи следует отметить, что, как и в оптике, на основе закона преломления можно произБОДить фокусирование ультразвуковых лучей с помощью линз. Но при этом, если линза изготавливается из твердого материала, в котором скорость звука больше, чем в окружающей среде, то собирательной линзой будет линза с вогнутыми поверхностями (рис. 41), а не с выпуклыми, как в оптике. [c.155]

Для расчета усиления ультразвука в фокусе собирательной линзы необходимо учитывать, кроме волновых сопротивлений, такие факторы, как зависимость коэффициента прохождения волны через линзу от угла падения, от поглощения ультразвука в материале линзы, влияние нелинейных эффектов иа фокусирование ультразвука. С детальным расчетом ультразвуковых фокусирующих устройств можно познакомиться по недавно изданной книге И. И. Каг.езского [60]. ]-1а рис. 42 приведена теневая фотография ультразвукового пучка, сфокусированного акустической линзой. (1 (мне-вой метод ви 5уализации ультразвуковых полей сводится к просветлению участков среды с измененным о1 тнческим показателем преломления [12]. Поско.1ьку последний меняется в фазе с плотностью, т. е. с давлением, то теневая фотография, экспонируемая в течение времени, значительно превышающего период ультразвуковых колебаний, регистрирует общее просветление области среды, занятой ультразвуковым пучком, позволяя изучить его структуру и геометрию). [c.156]

Амплитудомер служит для замера амплитуды колебаний станины или рамы машины. Угловой рычаг 1 подвешен в точке В маятниковой рамы машины и соединен шарнирно с рычагом 2, который поворачивается вокруг точки С к рычагу 2 прикреплена плоская пружина 5, которая другим концом соединена с зеркалом 4. Зеркало может поворачиваться относительно шарнира D. При колебании точки В описанная выше кинематическая цепь передает колебательные движения зеркалу 4. Световой пучок электролампы 5 проходит через собирательную линзу 6, падает на зеркало и отражается на шкале 7. При горизонтальном положении рамы световой пучок должен проходить через нулевое деление шкалы, для чего производится- настройка прибора регулировочным винтом 8, который упирается в рычаг 9. Этот последний прижимается к винту 8 под действием пружины 10. [c.316]

Величина сферической аберрации может быть сведена к минимуму путем комбинации собирательных и рассеивающих линз. Такая откорригированиая система линз называется апланати-ческой. [c.12]

При иопользовании радиационного пирометра или фотоэлемента данный способ находит себе дальнейшее усовершенствование. Пирометр помещают внутри трубы на расстоянии около 300 мм от ее погружаемого конца (рис. 163). Это исключает опасность от небольшого прогиба трубы и выгодно в отношении чувствительности и быстроты отсчета. Перед пирометром помещается собирательная линза и вставленнал в погружаемый [c.401]

Другой класс систем освещения в упрощенном виде показан на рис. 7.8,6. В этом случае источник эффективно отображается на бесконечное расстояние от объекта. Вследствие этого неоднородности распределения яркости источника не отображаются на объекте и тем самым достигается высокая однородность поля освещения. Этот общий класс системы изображения при использовании в микроскопе создает так называемое кёлеровское освеи1,ение [7.2, 10.5.2 7.9]. Из свойств преобразования Фурье для тонкой собирательной линзы следует, что амплитудная функция размытия для простой системы, показанной на рис. 7.8,6, имеет вид [c.290]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...