Система лучей

Центральная идея этого метода — идея характеристической функции для каждой оптической системы лучей. Это характеристическое соотношение, различное для различных систем, таково, что геометрические свойства [c.809]

Гамильтон отмечает, что построить общую теорию системы лучей это значит обобщить изучение одной системы так, чтобы можно было, не изменяя плана, перейти к изучению других и установить общие правила и общий метод для того, чтобы гармонично связывать между собой эти отдельные оптические устройства ). [c.810]

Здесь V — характеристическая функция Гамильтона, при помощи которой можно вывести все свойства системы лучей, если нам известен вид функции V. Заметив, что 2 / = из уравнения (3) легко получить [c.811]

Когерентные системы лучей или траекторий. Одноточечная характеристическая функция. Предположим, что имеет место уравнение энергии [c.242]

КОГЕРЕНТНЫЕ СИСТЕМЫ ЛУЧЕЙ ПЛИ ТРАЕКТОРИЙ 243 [c.243]

Мы говорим, что система лучей или траекторий образует когерентную систему ), если для каждого стягиваемого в точку контура в подпространстве R имеет место условие [c.243]

Назовем U B) — одноточечной характеристической функцией когерентной системы лучей или траекторий. Правда, она зависит от точки но это тривиальная зависимость — изменение точки В — самое большее добавляет постоянную к U(B). [c.245]

Волны постоянного действия (лагранжева илп гамильтонова) ). Построение Гюйгенса. Определим волны постоянного действия (лагранжева или гамильтонова в обоих случаях они одни и те же) для когерентной системы лучей или траекторий, введенной в 74, следующим условием ) [c.245]

Экран и оптическая часть компактно расположены в верхней части корпуса 1. В проходящем свете лучи от осветителя 2 проходят параллельным пучком мимо детали и попадают в первую линзу 3 телескопической системы, в фокусе которой расположена зеркальная кольцевая диафрагма 4. Далее, выходя из второй линзы 5 системы, лучи отражаются от двух наклонных зеркал 6 и проектируются с помощью объектива 7 на основное зеркало 8 и экран 9. [c.385]

Закон независимого распространения лучей отд. лучи не влияют друг на друга и распространяются независимо. Если в какой-либо точке сходятся две системы лучей, то освещённости, создаваемые ими, складываются. [c.438]

Для обработки сигналов, поступающих с РСА, и формирования снимков поверхности на космическом аппарате использовались оптические устройства. Информация в цифровом виде со спутника Алмаз-1 А через ИСЗ-ретранслятор системы ЛУЧ передавались в центр обработки и распространения данных в Москве. Ежедневно обеспечивалась обработка до 100 снимков. [c.156]

Проникающие лучи могут достигнуть более глубоких слоев в этом случае через посредство реакций крови и нервной системы лучи воздействуют на функции желез и на общий обмен веществ. [c.394]

Таким образом, это значение ф, подставленное в формулу VI 1.23, позволяет оценить максимальное боковое смещение отклоненного системой луча. Для систем, составленных из двух простых клиньев с преломляющими углами а и показателями преломления п, формула VI.23 принимает вид [c.533]

Если перенести найденную закономерность на голограмму, можно сформулировать следующее правило построения реконструированного изображения. Пусть на голограмме Н с помощью референтного источника S записано изображение некоторого объекта О (рис. 34, а). Построим вспомогательную плоскость Р, параллельную плоскости голограммы, и проведем из точек объекта и референтного источника систему лучей через какую-то точку голограммы ti. Точки пересечения этой системы лучей с плоскостью Р образуют на плоскости некоторую конфигурацию — след объекта (точки ri и 01 на рис. 34,а). По существу след объекта соответствует виду, который имеют объект и референтный источник при наблюдении их из той точки голограммы, к которой относится данный след. Аналогичным способом можно построить след объекта для любой другой точки голограммы, например ti. [c.92]

Обращаясь к идеальному случаю, когда все выходящие из системы лучи пересекутся в одной точке и когда волновые поверхности примут сферическую форму, мы встретимся со следующим явлением. [c.103]

Отсюда следует, что по выходе из такой системы луч, параллельный оси, должен приобрести высоту [c.213]

Здесь свойства среды считаются постоянными во времени, так что при заданной системе лучей величины с, р, А могут считаться зависящими только от /, причем последний член в правой части мал по сравнению с двумя предыдущими. Если сделать замену переменных I = I, т = t -f(dl/ ), то получим уравнение (опуская в дальнейшем штрих) [c.78]

Рассмотрим луч, входящий в оптическую систему параллельно оптической оси на некоторой высоте у (рис. 7.10). Для такого луча 0 =0 и, следовательно, 1/ =0. На выходе из системы луч имеет параметры у2 = Ау и 1/2 = Су,. Угол его наклона к оптической оси 02= У2 п2, поэтому луч (или его продолжение) пересечет оптическую ось в точке р2, отстоящей от последней преломляющей поверхности ОП2 на расстоянии <2 =— 2/02 = — 2 27 2. Подставляя [c.340]

Фокусы р1 ч р2 ч точки пересечения главных плоскостей Я и Я2 с оптической осью называются кардинальными точками оптической системы. Их положение полностью определяет преобразование любого параксиального луча оптической системой. Если оно известно, можно построить выходящий из системы луч, не рассматривая реального хода лучей в системе. Для удобства нахождения кардинальных точек по известным элементам матрицы М оптической системы полученные выше результаты сведены в таблицу. [c.341]

Будем рассматривать последовательные отражения от зеркал лучей, распространяющихся внутри резонатора. Собственным колебаниям резонатора соответствуют системы лучей, которые после обхода резонатора замыкаются на себя, при этом каждый отдельный луч не замыкается сам на себя, он переходит в другие лучи, но из той же системы. [c.257]

Пусть ММ и NN — крайние сферические поверхности, ограничивающие нашу систему, и 0x0 — ее главная ось (рис. 12.21). Проведем луч АхВх, параллельный О1О2 точка Вх есть место входа этого луча в систему. Согласно свойству идеальной системы лучу [c.294]

Для построения семейства кривых усталости равной вероятности разрушения (квантильных кривых) воспользуемся инвариантностью коэффициента вариации предела выносливости и базовой долговечности, ранее установленной для гладких и надрезанных образцов различных размеров из легких сплавов [2, 4]. В этом случае семейство кривых усталости может быть представлено системой лучей, выходящих из общей точки С, как это схематично показано на рис. 4 (ось X направлена слева направо), а уравнение кривой равной вероят- [c.28]

Среди отдельных вопросов, которые я хочу ближе рассмотреть, замечание об истории возникновения гамильтоновой теории интегрирования должно иметь общий интерес. Относящиеся сюда обстоятельства, как кажется, являются совершенно неизвестными, хотя сам Гамильтон с достаточной ясностью писал об этом в раэличных местах своих работ, особенно в своей первой статье о системах лучей (1828). [c.513]

Раздел 26-й третьего добавления к Теории системы лучей Гамильтон посвятил увязке предшествовавшего взгляда на оптику с волновой (undu-latory) теорией света . Как указывает заголовок этого отдела величины 0V" dV dV [c.814]

Определение волн по начальным данным. Метод характеристических кривыхВ предыдущих параграфах область, заполненная когерентной системой лучей, была [c.247]

В силу того что коэффициент отражения от поверхности призмы минимален при нормальном падении лазерного луча, в однопризменных дефлекторах выбирается прямоугольная призма (рис. 53, а). В этом случае при отсутствии электрического поля на электродах прошедший через призму луч будет отклонен на некоторый угол согласно закону прохождения луча через призму. Для компенсации этого явления часто используют систему из двух призм (рис. 53, б). Здесь направление вышедшего из системы луча совпадает с направлением падающего. [c.86]

Макс. соответствие изображения объекту достигается, когда каждая его точка изображается точкой. Иными словами, после всех преломлений и отражений в оптич. системе лучи, испущенные светящейся точкой, должны пересечься в одной точке. Одпако это возможно не при любом расположении объекта относительно системы. Напр., системы, обладающие осью симметрии [оптической осью), дают точечные И. о. лишь тех то-аек, к-рые находятся на небольшом удалении от оси, в т. и. параксиальной области. Применение законов геометрической onmuKit позволяет определить положение И. о. любой точки из параксиальной области для этого достаточно знать, где расположены кардинальные точки оптической системы. [c.113]

Величина tg (и + da"), определяет координату точки в пе-реявей" фокальной плоскости,окуляра, соответствующей параксиальному пучку, параллельному в пространстве изображений системы лучу L,. Третий член правой части формулы (П.1) дает приращение аберрации окуляра вследствие изменения наклона луча ia иа величину du. Считая du бесконечно малой, можно формулу (II.1) представить в виде [c.127]

Выбирая марку стекла для призмы, необходимо определить тот максимальный угол 8, который могут образоват . с оптической осью системы лучи пучков, проходящих через призму. [c.174]

Рис. 34. Метод построения реконструированного изображения с использо ванием инвариантной конфигурации след объекта . Параллельно плоскости голограммы Н строится вспомогательная плоскость Р. Из точек записанного на голограмме объекта О и референтного источника 5 проводится система лучей через какую-то произвольную точку голограммы t (рис. а). Точки пересечения этой системы лучей с плоскостью Р (точки (Ti и Oi) образуют некую конфигурацию — след объекта. Аналогично строится след объекта для любой другой точки U. При построении реконструированного изображения, соответствующего новому положению референтного источника, нз точки референтного ji T04HHKa 5 через те же точки голограммы t и ti проводятся лучи /i и li (рис. Ь). Затем след объекта перемещается так, чтобы след референтного луча, найденный из условий экспозиции (точки (Ti и Ог), совпал с новой точкой пересечения референтного луча с плоскостью Р (точки о, и а )- Далее нз соответствующих точек следа объекта проводятся лучи через ту точку голограммы, к которой принадлежит данный след, и на пересечении этих лучей находят положение тотек реконструированного изображения

Действие ИФП основано на многократном отражении света двумя параллельными плоскими зеркалами и интерференции выходящих из этой системы лучей света (рис. 1). Обычно ИФП выполняется в виде двух плоских (или сферических) полупрозрачных зеркал, разделенных промежутком (часто воздушным). ИФП может быть выполнен также в виде плоскопараллельной пластинки (например, из стекла или кварца), поверхности которой покрыты отражающими слоями. Описание устройства ин терферометров, выпускаемых отечественной промышленностью и разработанных в исследовательских лабораториях, дано в книгах [15, 16, 26]. [c.5]

И объектив 4 падает па интерферометр 6. Лучи, прошедшие через интерферометр и систему объектив 8 - плоское зеркало 9, вновь Проходят через интерферометр. С помощью зеркала 10 и объектива 12 интерференционную картину наблюдают на экране 13. Отраженные от интерферометра лучи уничтожаются с помощью поляризаторов 5 и И, которые имек>т соответственно горизонтальную и вертикальную плоскость поляризации, и четверть волновой компенсирующей пластиной 7, ось которой сдвинута на л/4-С помощью такой системы лучи, отраженные от интерферометра, будут гаситься поляризатором //, а лучи, прошедшие через интерферометр, будут также дважды проходить через пластину 7, в результате этого плоскость поляризации прошедшего света поворачивается на и интерферометр полностью пропускает лучи. [c.50]

Центральная идея его метода — идея характеристической функции для каждой оптической системы лучей. Это характеристическое соотношение, различное для различных систем, таково, что геометрические свойства системы могут быть выведены из него методом, аналогичным тому, который был изобретен Декартом для алгебраического решения геометрических проблем. Все свойства оптических систем для каждой кривой или поверхности вытекают из основного соотношения. В этой теории устанавливается связь восьми величин, из которых шесть суть координаты двух переменных друг с другом оптически связанных точек в пространстве , седьмая есть индекс цвета (index of olour), что соответствует показателю преломления, а восьмая, которую Гамильтон назвал характеристической функцией, есть действие между двумя переменными точками. Эта функция V называется характеристической, ибо Гамильтон нашел, что в характере зависимости этой функции от семи названных выше величин заключены все свойства оптической системы. Поэтому Гамильтон говорит Я рассматриваю все проблемы математической оптики, относящиеся ко всем мыслимьш сочетаниям зеркал, линз, кристаллов и атмосфер, как сводимые к изучению этой характеристической функции, посредством... фундаментальной формулы [c.206]

Изучив основные закономерности распространения плоских волн, можно приступить к рассмотрению волн с более сложной пространственной структурой. Прежде всего мы рассмотрим обширный класс волн, направление распространения которых меняется произвольным образом, но эти изменения происходят достаточно плавно - на масштабах, много больших характерной длины волны. В линейной теории это приближеше соответствует геометрической акустике, когда геометрия волны описьшается системой лучей, причем распространение происходит независимо вдоль каждой лучевой трубки. Волны конечной амплитуды могут обладать аналогичными геометрическими свойствами, и тогда говорят о нелинейной геометрической акустике (НГА). Здесь приходится анализировать подчас весьма сложную игру нелинейных эффектов, с одной стороны, и эффектов расходимости волн, фокусировки, рефракции и т.д. — с другой. Отметим еще следующее обстоятельство. Методы линейной геометрической акустики и линейной геометрической оптики (изучающей распространение коротких электромагнитных волн) в общем аналогичны — ош основаны чаще всего на рассмотрении гармонических или квазигармонических во времени процессов или, реже, коротких импульсов волновых пакетов. Нелинейная же геометрическая оптика и акустика развивались различными путями если первая по-прежнему оперирует в основном с квазигармоническими волнами, то вторая имеет дело с непрерывными искажениями профиля волны, которые и в одномерном случае, как видно из предыдущей главы, не всегда просто описать. [c.75]

Этот же способ представления дискретной информации используется в цифровых спектрометрах четвертого типа. Особенно просто он осуществляется в том случае, если в качестве запоминающего устройства спектрометра четвертого типа используется потенциалоскоп, так как отклоняющая система луча потенциалоскоп а и трубки наблюдения оказываются общими [15, 26—29, 53, 74—81, 158—159, 162]. [c.108]

Рассмотрим набег фазы вдоль оси абсцисс в системе лучей (5.7), когда п проходит полный период и Хп пробегает все значения на оси абсцисс от каустики до каустики и обратно. Смегцепие па dxn вдоль оси X соответствует смеш епию волнового фронта, ортогонального к лучам, на величину dxn sin (fn и изменению фазы на к dxn sin ipn- Если это выражение проинтегрировать по всем указанным значениям то для однозначности фазы полученный набег должен быть кратен 2тг. Точнее сказать, он должен быть равен (2ш -Ь 1)тг (т — целое), поскольку каждое касание луча с каустикой влечет дополнительный пабег фазы тг/2 (см. [138]). Таким образом, система лучей (5.7) должна удовлетворять условию самосогласованности [c.259]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...